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PROBLEMAS
DE
ELECTROESTÁTICA
I CAMPO ELECTRICO EN EL VACIO
1. Cargas puntuales
2. Cargas lineales
3. Cargas superficiales
4. Flujo y ley de Gauss
5. Distribuciones cúbicas de carga
6. Trabajo y energía electrostática
7. Problemas
Prof. J. Martín
2
3
CARGAS PUNTUALES
Problema 1 Dos esferas conductoras de diámetro despreciable tienen masa de m = 0.2 g cada una .
Ambas están unidas mediante hilos no conductores a un punto común. La longitud de los hilos se de
1 m y su masa despreciable. Cuando se les comunica a cada una de ellas una misma carga eléctrica
q , se separan formando los hilos ángulos de 45 o
con la vertical. Hallar la carga de cada esfera.
SOLUCIÓN
L L
4545
1 2 F
2
F
1
mg
mg
º º
T T
Sobre cada esfera actúan tres fuerzas, el peso, la tensión del hilo y la fuerza eléctrica, cuya suma, en el
equilibrio ha de ser cero. De la figura se deduce que
gmFTFTmg =⇒== oo
45sen;45cos
La distancia entre las esferas es o
45sen2Lr = De la ley de Coulomb se tiene
gmrqgm
r
q
F 45senåð4
ðå4
1 22
02
2
0
=⇒==
Sustituyendo valores queda Cq ì66,0=
Problema 2 Las posiciones de dos cargas puntuales positivas q1 y q2 están definidas en una cierta
referencia por los vectores r1 y r2 . Determinar el valor de otra carga puntual q3 y su posición r3 en
la misma referencia para que la fuerza total sobre cada una de ellas sea nula
SOLUCION
Para que la fuerza resultante sobre cada carga sea cero, la carga q3 ha de estar alineada con las otras
dos cargas. Las cargas 1 y 2, cargas positivas, se ejercen entre sí fuerzas repulsivas, luego la carga 3
ha de ejercer sobre ellas fuerzas atractivas para que la resultante sea nula, es decir, ha de ser negativa.
4
Si s es la distancia entre las cargas 1 y 2, se cumple s = s1 + s2 , siendo s1 y s2 las distancias de la
carga 3 a las cargas 1 y 2 respectivamente.
De la ecuación F1 = 0 se tiene 00 2
1
31
2
21
3121 =−−⇒=+
s
qq
s
qq
FF (1)
y de la F2 = 0 00
2
2
32
2
21
3212 =+⇒=+
s
qq
s
qq
FF (2)
De las ecuaciones (1) y (2) queda 12
2
2
22
2
1
3 q
s
s
q
s
s
q −=−= ; efectuando el cociente entre ellas
se obtiene la relación
2
2
1
1 s
q
q
s =
que sustituida en s = s1 + s2 y operando se tienen las distancias s1 , s2
s
qq
q
ss
qq
q
s
21
2
2
21
1
1 ;
+
=
+
=
Sustituyendo en una de las expresiones de la carga 3 queda
( )2
21
21
3
qq
qq
q
+
−=
q2
r1
r3 r2
q1
q3
F21
F31
F32
F12
F23
F13
5
De la ecuación F3 = 0 se tiene ( ) ( )323 rrrr −=− 3
2
2
13
1
1
s
q
s
q
; operando se tiene la posición de q3
213 rrr








+
+








+
=
21
1
21
2
qq
q
qq
q
Problema 3 Dos cargas puntuales q1 = q y q2 = − q´ , tales que q1 > − q2 están separadas una
distancia L. Determinar el campo eléctrico en : a) puntos de la recta definida por las dos cargas .¿ En
que punto el campo es nulo ? ; b) en un punto cualquiera del espacio
SOLUCION
Situemos las cargas tal como se indica en la figura adjunta.
y
L
x
y
z
q
2
q
1
E1
E2
a) El campo eléctrico en los puntos del eje y está dado por
E = E1 + E2 =
( )
j







−
′
− 22
04
1
yL
q
y
q
πε
El campo se anula únicamente en un punto a la derecha de la carga q2 , dado por
L
qq
q
y
′−
=
b) Sea r = ( x, y ,z) , el vector posición de un punto genérico del espacio, tal como se muestra en la
figura adjunta
6
r E
r´
L
E
E
1
2
q
1
q
2
El campo resultante es la suma vectorial de los campos de cada carga






′
′
′
−= rrE 33
04
1
r
q
r
q
πε
7
CARGAS LINEALES
Problema 4 Una distribución rectilínea uniforme de carga Q y de longitud l, está situada sobre el eje
x con uno de sus extremos en el origen de coordenadas. Determinar el valor de la fuerza que ejerce
sobre una carga puntual q situada en un punto del eje x tal que x > l.
SOLUCION
Por el principio de superposición, la fuerza sobre la carga q está dada por
∫∫ ==
ll
dqd
00
EFF (1)
donde Ed es el campo creado por la carga puntual dq . La densidad lineal de carga es lQ /=λ ,
luego xddq ′= λ , que se muestra en la figura adjunta.
F = q EO
x
y
q
l
x´ r″ = ( x − x′ ) i
dQ = λ d x′
x
El campo creado por la carga diferencial está dado por
( )
iEiE 2
0
2
0 44
1
xx
xd
d
r
Qd
d
′−
′
=⇒
′′
=
πε
λ
επ
Sustituyendo en la ecuación (1) e integrando queda
( )
iF
lxx
qQ
−
=
04
1
πε
8
Problema 5 Calcular el campo E creado por la distribución rectilínea de carga de longitud l (m) y
densidad λ (C/m) en el punto P ( 0 , y) de la figura adjunta.
SOLUCION
El campo eléctrico en el punto P está dado por
( ) ∫∫ ′′
′′
==
ll
r
Qd
dy rEE 3
04
1
επ
donde r″ es el vector con origen en el elemento de carga dQ y extremo en el punto P( 0, y).
Los d E no se pueden sumar directamente ya que tienen direcciones distintas; expresando d E en
componentes queda d E = d Ex i + d Ey j = d E sen θ i + d E cosθ j. Las componentes del
campo están dadas por las integrales
∫ ∫==
l l
dEEdEE θθ cos;sen 21
Las relaciones trigonométricas y = r cos θ ; x = y tan θ permiten resolver fácilmente las
integrales.
x
y
O
l
λ
P (0 , y )
α
β
O
y
dE
P
r″
dQ = λ dx
E
θ y
x
x′
E1
E2
9
y
d
yr
dx
E
l
âcosácos
åð4
ë
èsenè
1
åð4
ësenè
åð4
ë
00
2
0
1
−
=== ∫ ∫
β
α
y
d
yr
dx
E
l
ásenâsen
åð4
ë
ècosè
1
åð4
ëcos
åð4
ë
0
â
á
0
2
0
2
−
=== ∫ ∫
θ
Problema 6 Determinar el campo eléctrico en un punto cualquiera del espacio de una distribución
rectilínea de carga, de longitud infinita y densidad constante λ C/m .
SOLUCION
Un punto cualquiera de línea de carga es el punto central de la distribución de carga. La carga es
simétrica respecto de cualquier punto del espacio. Seleccionamos un sistema de coordenadas tal como
el indicado en la figura. Debido a la simetría de la carga, la suma de los Ed creados por los dQ
situados a la misma distancia respecto del origen, tienen dirección radial, luego el campo en un punto
cualquiera del espacio tiene dirección radial respecto de línea de carga.
Su módulo es únicamente función de la distancia al eje r.
E
z
r
r″
dQ
dE
dE
EO
z
r
− z
θ
θ
dQ
r″
u
10
∫∫
+∞
∞−
+∞
∞− ′′
=⇒



= dz
r
EEd 2
0
ècos
ðå4
ècos
λ
uE (1)
Cálculo de la integral (1). Utilizando las relaciones trigonométricas
ètg;ècos rzrr =′′=
se tiene
∫
+
−
== 2
2 00
1
å2ð
ë
èècos
1
4ð
ë
π
π
r
d
rå
E
2
0åð2
ë
r
r
E =
Problema 7 Se dispone de una distribución uniforme de carga Q (C) formando una circunferencia
de radio r (m). Determinar el campo eléctrico en los puntos del eje de la circunferencia perpendicular
al plano que la contiene, pasando por su centro.
SOLUCION
Seleccionemos un sistema de coordenadas tal como el indicado en la figura adjunta. La carga es
simétrica respecto de los puntos del eje z, luego el campo E tiene la dirección del vector k.
La componente del campo en la dirección z está dada por
∫∫ ′′
==
acac
r
dQ
EdzE
arg
2
0arg
ècos
åð4
1
ècos)(
y
z
dQ
x
E
d Ed E
r
r″
z
E
θ
carga
r″
dQ
11
De la relación trigonométrica ècosrz ′′= y de 222
rzr +=′′ se obtiene inmediatamente el
valor del campo
( ) 2/322
0åð4
)(
rz
zQ
zE
+
=
Problema 8 Dos distribuciones de carga rectilíneas de longitud ∞, de densidad λ0 constante están
situadas en el plano x-y paralelas al eje y y a una distancia a del origen. Sobre un hilo recto de
longitud l (m) y masa m (kg), situado sobre el eje z tal como se muestra en la figura, se distribuye una
carga de densidad lineal constante λ C/m. Determinar: a) El campo eléctrico que crean las cargas
rectilíneas en los puntos del eje z . Dar su expresión en función de z y dibujar su gráfica ; b) El valor
de λ para que el hilo se mantenga en equilibrio.
SOLUCION
a) El campo eléctrico creado por una distribución rectilínea infinita de carga a una distancia r de la
misma, tiene dirección radial y su módulo está dado por rE 02 επλ= .En la figura se representan
los campos creados por las cargas lineales 1 y 2 en un punto del eje z. El campo resultante E tiene la
dirección del eje z.
z
x
y
a O
P (0,0,l )
Q (0,0,2 l )
λ
λ0
λ0
a
z
x
r r
Oa a
θθ
E2E1
E
2
z
1
12
Su módulo es 22
0
0
2
0
0
0
0
1
cos
cos2
az
z
r
z
r
EE
+επ
λ
=
επ
λ
=
θ
επ
λ
=θ=
Gráfica.
b) Para que el cable se mantenga en reposo, la fuerza eléctrica ha de equilibrar al peso. La fuerza
eléctrica sobre un elemento diferencial de cable es dzEdqEdF λ== . Integrando se tiene
∫ 







+
+
=
+
=
l
l al
al
az
zdz
F
2
22
22
0
0
22
0
0 4
ln
åð2
ëë2
åð2
ëë
Para el equilibrio se ha de cumplir F = m g. Igualando y despejando se tiene la densidad λ.








+
+
λ
επ
=λ
22
22
0
0
4
ln
2
al
al
gm
Problema 9 En la figura adjunta se dispone una distribución rectilínea de carga positiva de densidad
λ = k z para z > 0 y λ =– k z para z < 0, siendo k una constante positiva. Determinar el campo
eléctrico E en un punto cualquiera del plano x-y, situado a la distancia r del origen.
SOLUCION
z
E
−z
O a− a
a0
0
2 επ
λ
a0
0
2 επ
λ
−
x
yO
r
°
dQ
13
Sea P un punto cualquiera del plano x-y. Las cargas puntuales dQ, situadas en z y − z, crean en el
punto P campos d E del mismo módulo y formando el mismo ángulo con la dirección radial, luego
su suma tiene la dirección radial .Este resultado es aplicable a cualquier par de cargas puntuales
simétricamente situadas respecto del origen O, luego el campo resultante en el punto P es radial y su
expresión E = E u , siendo u el vector unitario radial.
De la figura se tiene que la componente que genera campo es ècosEd . Sustituyendo se tiene
( ) 2/322
0
3
0 44
1
cos
rz
dzzrk
r
dqr
dE
r
r
dE
+πε
=
′πε
=
′
=θ
Integrando queda
0
0 åð2
sen2
k
dEE == ∫
∞
θ ⇒
r
k r
E
0ð2 ε
=
x
y
z
Ο
dE
dE
E
− z
r
z
θ
r″
θ
r″
d Q
d Q
14
CARGAS SUPERFICIAL
Problema 10 Determinar el campo eléctrico de una distribución de carga plana circular de radio r(m)
y densidad σ ( C/m2
) constante, en los puntos del eje del disco.
SOLUCION
Debido a la simetría de la carga respecto de los puntos del eje, el campo E tiene la dirección y
sentido indicado en la figura adjunta. El dE creado en un punto del eje a una distancia z del centro,
por la carga dQ contenida en el área dS delimitada por dos circunferencias concéntricas de radio r´ y
r´+ dr´, es el mismo que el de la carga circular. Del resultado del problema nº 7, se tiene
( ) ( ) 2/322
0
2/322
0 å2
ó
åð4
1
zr
rdrz
zr
dQz
dE
+′
′′
=
+′
=
Sumando los campos creados por todos los dQ comprendidos entre el origen y la periferia del disco se
obtiene el campo E.
( ) 







+
−=
+′
′′
== ∫ ∫ 22
0
0 0 2/322
0
1
å2
ó
å2
ó
)(
rz
z
zr
rdrz
dEzE
r r
dSdQ ó= z
E
rdrdS ′′= ð2
rOr′
$·
r″
d E
15
Problema 11 Determinar el campo eléctrico de una distribución de carga plana infinita de densidad
constante σ .
SOLUCION
Una superficie plana infinita se obtiene de un disco de radio r haciendo que el radio tienda a infinito.
Cualquier recta perpendicular a la superficie es un eje de simetría, luego en todos los puntos del
espacio que están a la misma distancia z del plano de carga, el campo tiene el mismo módulo. Se
puede determinar su valor utilizando el resultado del problema anterior, haciendo que r tienda a
infinito








+
−=
∞→ 22
0
1
å2
ó
lim
rz
z
E
r
⇒
0å2
ó
=E
El campo es independiente de la distancia al plano, es decir , es un campo uniforme
E
E
σ
°
° °
°
°
°
°
16
FLUJO Y LEY DE GAUSS
Problema 12 Determinar el flujo del campo eléctrico E creado por las dos cargas + q y − q
situadas en los extremos de un segmento de longitud 2l a través de un círculo de radio R
perpendicularmente al segmento y situado en su punto medio.
SOLUCION
El signo del flujo depende del sentido de la normal al circulo. Se toma el sentido positivo hacia la
derecha. El flujo de la carga positiva a través del circulo es el mismo que el flujo a través del casquete
esférico de radio r y ángulo θ, ya que todas las líneas de campo que pasan por el círculo pasan
también por el casquete. La superficie del casquete está dada por
( )ècos1ð2 2
è −= rS
El campo eléctrico E1 en los puntos del casquete es radial dirigido hacia fuera y su módulo es
constante. El flujo Φ1 se obtiene de
∫ ∫ ==⋅=Φ
S S r
Sq
Sd
r
q
d 2
0
2
0
1
åð4
1
åð4
θ
SE
Por el mismo procedimiento se obtiene el flujo de la carga negativa. El flujo total está dado por
( ) 







+
−=Φ⇒−=Φ⇒=Φ
22
00
2
è
0
1
å
ècos1
ååð2 lR
lqq
r
Sq
l
+ q − q
l
R
E1
E2
θ
d S
r
17
Problema 13 Dos cargas puntuales + q y − q′
están separadas una cierta distancia . El valor de las
cargas es tal que el campo eléctrico total se anula en un punto situado sobre la recta que las une y a la
derecha de la carga negativa. Un conjunto de líneas de campo, salen de la carga positiva y van a parar
a la carga negativa. Determinar la relación entre las cargas para que el ángulo máximo que formen las
líneas de campo a la salida de la carga positiva que van a parar a la negativa con el segmento que las
une sea de 60º
SOLUCION
Todas las líneas de campo que van a parar a la carga negativa salen de la positiva formando un
ángulo igual o menor de 60º, luego el flujo saliente de la positiva correspondiente al ángulo sólido θ
es igual al flujo total entrante en la negativa.
Igualando ambos flujos y operando se tiene
4
q
q −=′
+
E
θ
El flujo que sale de la carga positiva
es el que pasa a través de un casquete
esférico de semiángulo θ.
Φ+ = )ècos1(
å2 0
−
q
El flujo entrante en la carga negativa
es
Φ− =
0å
q′
−
− q′
+ q
60º
E = 0
−+
18
Problema 14 Determinar el flujo del campo eléctrico E de una distribución lineal rectilínea
semiinfinita de densidad constante λ a través de un círculo de radio R situado en su extremo con el
centro en la línea y perpendicular ella.
SOLUCION
El flujo de toda la carga a través de dS′
está dado por rdd ′=Φ
0å2
ë
Integrando entre 0 y R se tiene
0å2
ë R
=Φ
Problema 15 Determinar el flujo del campo eléctrico E de una distribución lineal rectilínea infinita
de densidad constante λ a través de una superficie esférica de radio R con el centro en un punto de la
línea, utilizando la definición de flujo.
SOLUCION
λ
R E
d S
R
λ
r″
r′
dQ = λ dz
z
dS′
= 2 π r′ d r′
d E
θ
19
Aplicando la definición de flujo se tiene
∫ ⋅=Φ
S
d SE
El campo eléctrico está dado por (ver problema 6 )
2
0åð2
ë
r
r
E =
El elemento de área de la superficie es
rkR
R
S +== zR
R
Sdd ;
Operando se tiene el flujo a través de la superficie esférica
0å
ë2 R
=Φ
20
Problema 16 Determinar el campo eléctrico E de una distribución lineal rectilínea infinita de
densidad constante λ .
SOLUCION
Del problema nº 8 se sabe que el campo es radial respecto de la línea de carga. Seleccionando la superficie S de
la figura,
aplicando la ley de Gauss, se tiene 2
0åð2
ë
r
r
E =
Problema 17 Determinar el campo eléctrico de una distribución de carga plana infinita de densidad
constante σ .
SOLUCION
Del problema nº 11 se sabe que el campo es perpendicular a la carga plana infinita. Seleccionando la
superficie S de la figura
de la ley de Gauss se tiene
0å2
ó
=E
h
E
dS
E
dS
r
λ
E
E
σ
E
dS
dS
dS
S
21
Problema 18 Calcular el campo eléctrico en todos los puntos del espacio de una distribución
superficial de carga cilíndrica de radio R, longitud infinita y de densidad constante σ. Dibujar la
gráfica de E.
SOLUCION
Por simetría, el campo eléctrico tiene dirección radial y su módulo es función de la distancia al eje.
Seleccionando una superficie cilíndrica de radio r y altura h centrada con el cilindro de carga, el flujo
del campo es
Ehrð2=Φ
Del teorema de Gauss se tiene
00 å
óð2
ð2
å
hR
Ehr
Q
=⇒=Φ ⇒
En los puntos interiores al cilindro de carga, el campo es nulo
Gráfica
h
r
E
S
E
d S
d S
σ
R
r
R
E
1
å
ó
0
=
R
E
σ / ε 0
O
r
R
E
1
å
ó
0
=
r
22
Problema 19 Calcular el campo eléctrico de una distribución superficial de carga esférica de radio R
y de densidad constante σ. Dibujar la gráfica de E .
SOLUCION
Por simetría, el campo eléctrico tiene dirección radial y su módulo es función de la distancia al centro.
Seleccionando una superficie esférica de radio r concéntrica con la distribución de carga, el flujo del
campo a través de ella es
Er2
ð4=Φ
Del teorema de Gauss se tiene
0
2
2
0 å
óð4
ð4
å
R
Er
Q
=⇒=Φ ⇒ 2
0
2
1
å
ó
r
R
E =
En los puntos interiores a la esfera de carga, el campo es nulo.
Gráfica
E
d S
σ R
S
r
r
E
σ / ε 0
RO
2
0
2
1
å
ó
r
R
E =
23
DISTRIBUCIONES CÚBICAS DE CARGA
Problema 20 En el volumen definido por 2 ≤ y ≤ 4 cm (coordenadas cartesianas ) , hay una
distribución uniforme de carga de densidad ρ = 5/π µC/m3
. Determinar el campo eléctrico en los
puntos exteriores y en los interiores de la distribución.
SOLUCION
Debido a la simetría, la dirección del campo eléctrico es perpendicular a la carga. El plano central de
la carga es y = 3. Para puntos tales que y > 3, el campo está dirigido hacia la derecha y para puntos
tales que y < 3, el campo está dirigido hacia la izquierda. Aplicando la ley de Gauss a la superficie
cerrada S, formada por un cilindro centrado respecto del plano medio de la carga, se obtiene el valor
de E en los puntos exteriores a la distribución. Para los puntos interiores, el cilindro está en el interior
de la distribución.
Para y ≤ 2 jE 1800−= V/m
Para 4 ≤ y jE 1800= V/m
Para 2 ≤ y ≤ 4 jE )3(1800 −= y V/m
y
z
O
2
4
E
d S
x
d SE S
24
Problema 21 Determinar el campo eléctrico de una distribución cúbica de carga de densidad ρ C/ m3
contenida en una volumen cilíndrico de radios R1 y R2 de longitud infinita. Dibujar su gráfica.
SOLUCION
Por simetría, el campo tiene dirección radial radial. Aplicando la ley de Gauss a la superficie
cilíndrica S, coaxial con la carga, de radio r y altura h, se obtiene el valor de E.
Para r ≤ R1 ⇒ E = 0
Para R1 ≤ r ≤ R2 ⇒
r
Rr
E
2
1
2
oå2
ñ −
=
Para R2 ≤ r ⇒
r
RR
E
2
1
2
2
oå2
ñ −
=
R1
R2
ρ
r
E
dS
S
R1
E
2
2
1
2
2
oå2
ñ
R
RR −
O
rR2
25
Problema 22 Determinar el campo eléctrico en todos los puntos del espacio de una distribución
cúbica de carga de densidad ρ C/ m3
contenida en el volumen de la capa esférica de radios R1 y R2 .
Dibujar su gráfica.
SOLUCION
Por simetría, el campo tiene dirección radial. Aplicando la ley de Gauss a la superficie esférica de
radio r, concéntrica con la carga, se tiene el valor de E.
Para r ≤ R1 ⇒ E = 0
Para R1 ≤ r ≤ R2 ⇒ 2
3
1
3
oå3
ñ
r
Rr
E
−
=
Para R2 ≤ r ⇒ 2
3
1
3
2
oå3
ñ
r
RR
E
−
=
Gráfica
E
R2
r
ρ
R1
°
°
S dS
r
E
R1O R2
2
2
3
1
3
2
oå3
ñ
R
RR −
26
Problema 23 Una distribución de carga con simetría esférica cuya densidad está dada por
rkr =)(ñ C/m3
para r ≤ R , y 0)(ñ =r para r ≥ R , siendo k una constante. La carga total
contenida en la esfera de radio R es Q ( C ). Calcular :
a) el valor de la constante k en función de Q y R
b) el campo en los puntos interiores y en los puntos exteriores de la carga
c) el potencial en la superficie V( R ) y el potencial en el origen V( 0 )
d) gráficas del campo y del potencial
SOLUCIÓN
a) La carga total está dada por 4
0
2
ð;ð4)(ñ; RkQdrrrdQdQQ
R
rr === ∫
⇒⇒ 4
4
m/C
ð R
Q
k =
b) Debido a la simetría, en todos los puntos del espacio el campo es radial
Aplicando la ley de Gauss a la superficie S1 se obtiene el campo E1 en el interior de la carga.
∫ =⇒==
r
R
rQ
Edrr
krQ
Er
0
4
2
0
1
3
o0
1
2
åð4å
ð4)(
ð4
ε
Aplicando la ley de Gauss a la superficie S2 se obtiene el campo E2 en el interior de la carga.
2
0
2
0
2
2 1
ðå4å
ð4
r
Q
E
Q
Er =⇒=
c) El potencial y el campo están relacionados por la ecuación E = − ∇∇ V . Para r ≥ R queda
E2
r
ρ (r)
R°
S2
dS
r
E1
S1
27
R
Q
RV
r
Q
V
1
ðå4
)(
1
ðå4 0
2
0
2 =⇒=
Para r ≤ R queda
)4(
3
1
åð43
4
åð4
;.
3åð4 3
3
0
1
0
4
3
0
1
R
r
R
Q
V
R
Q
ctecte
R
rQ
V −=⇒=+−=
R
Q
V
3
4
åð4
)0(
0
1 =
d) Gráficas
r
V
RO
R
Q 1
åð4 0
R
Q
3
4
åð4 0
r
E
RO
2
0
1
åð4 R
Q
28
Problema 24 Una carga cúbica con simetría esférica de densidad 4
0
1
ñ
)(ñ






+
=
a
r
r está distribuida
por todo el espacio siendo ρ0 y a constantes positivas. Determinar :
a) La carga total Q de la distribución.
b) El campo eléctrico E(r)
c) El potencial V(r) de la distribución
SOLUCION
a) La carga total de la distribución está dada por
∫∫
∞∞






+
==
0
4
2
0
0
1
ñð4ôñ
a
r
drr
dQ
Para resolver la integral se efectúa el cambio de variable
a
r
u +=1 ; operando queda
3
ñð4)1(
ñð4
3
0
1
4
2
3
0
a
u
dru
aQ =
−
= ∫
∞
C
b) El campo eléctrico de una distribución de carga con simetría esférica, tiene dirección radial y su
módulo E (r) depende únicamente de la distancia al centro de la distribución r ; estás son las
condiciones para poder aplicar la ley de Gauss y determinar el valor del módulo. Como superficie de
Gauss, se toma una superficie esférica de radio r centrada en el origen de la distribución.
( )∫∫ ′+
′′
=′=
rr
ar
rdr
drrE
0
4
2
0
0
00
2
1å
ñð4
ô)(ñ
å
1
ð4
Efectuando el cambio
a
r
u
′
+= 1 y operando como en el apartado a) queda
(( ))3
0
3
0
å3
ñ
)(
ar
ra
rE
++
==
c) El campo eléctrico y el potencial están relacionados por la ecuación diferencial V∇∇−−==E ;
en el caso de simetría esférica solo queda la componente radial, luego se tiene
(( ))
cte
ar
rdra
rVE
rd
Vd
++
++
−−==⇒⇒−−== ∫∫ 3
0
3
0
å3
ñ
)(
El potencial en el infinito es cero, luego la constante de integración también lo es.
(( ))2
0
3
0 2
å6
ñ
)(
ar
ara
rV
++
++
==
29
Problema 25 El campo eléctrico en los puntos interiores de una esfera de radio R = 2 m está dado
por V/m
105
0
5
1 rE
επ
−−
××
== siendo r ≤ R la distancia al centro. Determinar :
a) Utilizando la Ley de Gauss, la carga total Q contenida en la esfera
b) La densidad cúbica de carga ρ
c) El campo en puntos exteriores a la esfera
d) El potencial V (r) de la distribución dando su valor en el centro
SOLUCION
a) El campo eléctrico sobre la superficie esférica de radio R = 2, está dado por E1(2). El flujo del
campo a través de dicha superficie es
0
4
2
1
å
1016
2ð4)2(.
−
×
===Φ ∫S
Ed SE
Según la ley de Gauss, el flujo es igual a la carga encerrada dividido por ε0. Igualando se tiene la
carga en el interior de la esfera
CQ 4
1016 −
×=
b) De
0å
ñ
=⋅∇ E en coordenadas esféricas se tiene ( )
0
1
2
2
å
ñ1
=
∂
∂
Er
rr
. Operando queda
3
5
C/m
ð
1015
ñ
−
×
=
c) El campo en los puntos exteriores a la esfera está dado por
V/m
10144
åð4
1
2
5
2
0
2
rr
Q
E
×
==
d) El potencial en los puntos exteriores es
V
10144
åð4
1 5
0
2
rr
Q
V
×
==
y el potencial en los puntos interiores
V)12(109 25
1 rV −×=
El potencial en el centro es V10108)0( 5
1 ×=V
30
Problema 26 En el interior de una esfera de radio R se tiene una distribución de carga con simetría
esférica y sobre la superficie una distribución superficial uniforme de densidad σ0. El campo
eléctrico E1 en los puntos interiores a la esfera está dada por
0
2
1
åð4
rk
E = y el campo eléctrico E2 en
los puntos exteriores a la esfera esta dado por
( )
2
22
0
2
4
åð4
1
r
kRkR
E
′+
= ; k y k′
son
constantes. Calcular :
a) La densidad cúbica ρ y la carga interior Q1
b) La densidad superficial σ0 y la carga superficial Q2
c) El potencial V( r )
SOLUCIÓN
a) El campo y la densidad cúbica están relacionados por la ecuación
0å
ñ
=∇ Eo
Aplicando la divergencia en coordenadas esféricas se tiene
[ ] ð
ñ
å
ñ1
0
1
2
2
rk
Er
rr
=⇒=
∂
∂
C/m3
La carga Q1 está dada por
∫ ==
R
RkdrrQ
0
42
1 ð4ñ C
b) El campo creado por las cargas Q1 y Q 2 en puntos exteriores a la esfera está dado por
2
21
0
2
åð4
1
r
QQ
E
+
=
σ0
R
ρ
r
°
E1
E2
r
31
Sustituyendo el valor del enunciado y operando se tiene
ð
ó4 0
2
2
k
RkQ
′
=⇒′=
c) El potencial en los puntos exteriores a la esfera, es el creado por toda la carga situada en el centro
de la esfera.
2
21
0
2
åð4
1
r
QQ
V
+
=
El potencial en los puntos interiores a la esfera es la suma del potencial de la carga superficial Q2 en
la superficie mas el creado por la carga cúbica contenida en la esfera de radio r < R. La carga cúbica
hasta r está dada por
∫ =′′′=
r
rkrdrr
k
rQ
0
42
1 ð4
ð
)(
El potencial en el interior es
[ ]3
0
1 4
åð4
1
rkkV +′= V
Problema 27 Se dispone de una distribución cúbica uniforme de carga, esférica, de radio R y carga
total Q1, y sobre la superficie de radio R una carga Q0 de densidad constante σ0 . Εl potencial en el
interior de la esfera está dado por 2
211 rkkV ++== y el potencial en el exterior rkV /32 == .Determinar :
a) los valores de las constante k1 , k2 y k3
b) el campo eléctrico E1 para r ≤ R y el campo eléctrico E2 para r ≥ R
c) dibujar el perfil de las gráficas del campo y del potencial en función de la distancia al centro
SOLUCION
a) El campo y el potencial en los puntos exteriores a las distribuciones de carga son los mismos que
generarían toda la carga concentrada en el centro. La carga Q0 de la distribución superficial es
0
2
0 óð4 RQ == ; el potencial de toda la carga en puntos exteriores será
r
k
r
QQ
V 310
0
2
åð4
1
==
++
== ⇒
0
10
3
åð4
QQ
k
++
==
La relación entre la densidad cúbica de carga y el potencial la proporciona la ecuación de Poisson.
Aplicada al potencial en los puntos interiores se tiene
0å
ñ
−−==V∆ ⇒ 2
12
2
6
1
k
r
V
r
rr
=





∂
∂
∂
∂
⇒ 02 å6ñ k−=
32
La carga Q1 está dada por ⇒ 302
3
1 åð8ñð
3
4
RkRQ −==
Despejando queda
30
1
2
åð8 R
Q
k −=
El potencial es una función continua, luego se cumple que
)()( 21 RVRV = ⇒
R
k
Rkk 32
21 =+
Operando se tiene
R
QQ
k
2
32
åð4
1 10
0
1
+
=
b) En cualquier punto el espacio, el campo y el potencial están relacionados por la ecuación
V∇∇−−==E . Aplicada a los potenciales en los puntos interiores y exteriores se tienen los
correspondientes campos
rkE 21 2−= ⇒⇒ 3
0
1
1
åð4 R
rQ
E =
2
3
2
r
k
E = ⇒⇒ 2
10
0
2
åð4
1
r
QQ
E
+
=
c) Gráficas
E
rRO
E1
E2
rRO
V2
V1
V
33
Problema 28 Se dispone de una distribución cúbica esférica de carga de radio R0 cuya densidad está
dada por
r
k 1
ð2
ñ = siendo la carga total Q0. Concentricamente con la anterior, se tiene una
distribución de carga superficial, uniforme, de radio R y carga total Q. Determinar:
a) El valor de la constante k y sus unidades y dar la expresión de la densidad cúbica ρ
b) El valor de la carga Q para que el campo eléctrico sea nulo en puntos tales que r ≥ R > R0
c) Si Q = − Q0 / 9 , calcular el valor de R para que el campo total sea nulo en r = R
Para el valor de R calculado en el apartado:
d) La expresión el campo eléctrico total E (r) en todos los puntos del espacio. Dibuje su gráfica.
e) El potencial de la carga positiva y de la carga negativa. Dibujar sus gráficas.
SOLUCION
a) La carga esférica está dada por
2
0 2
0
02
0
0
0 m/C2
00
∫∫ =⇒===
RR
R
Q
kRkrdrkdQQ
Para la densidad cúbica de carga queda
rR
Q 1
ð2
ñ 2
0
0
=
b) Debido a la simetría esférica de las cargas, el campo eléctrico es radial . Seleccionando como
superficie de Gauss una superficie esférica de radio r ≥ R , el campo eléctrico para dicha r será cero
cuando la carga total encerrada sea cero.
Para cargas esféricas, el campo en puntos exteriores a las cargas está dado por
2
0
0
1
åð4
1
r
QQ
E
+
=
Su valor sea cero si ⇒=+ 00 QQ 0QQ −=
R0
r R
E = 0
Q
ρ
S
34
c) Para el valor Q = − Q0 / 9, la carga superficial debe de estar en el interior de la esfera de radio R0 y
a una distancia r del centro tal que la carga cúbica hasta r sea igual al valor absoluto de la carga
superficial. La carga total contenida en el volumen esférico de radio r será cero y, según Gauss, el
campo a la distancia r = R del centro será cero.
Condición para que el campo sea nulo en R : ⇒ 0)(0 =+ QrQ
Cálculo de Q0 ( r ) : ∫∫ ===
rr
R
rQ
drr
R
Q
dQrQ
0 2
0
2
0
0 2
0
0
0
2
)(
Sustituyendo y operando queda
3
0R
R =
d) Representación gráfica de los campos en función de la distancia al centro.
E1 es el campo en puntos tales que 0 ≤ r ≤ R1 ⇒ 2
0
0
2
0
0
1
åð4
1)(
åð4
1
R
Q
r
rQ
E ==
E2 es el campo en puntos tales que R / 3 ≤ r ≤ R ⇒ 





−= 22
0
0
2
9
11
åð4 rR
Q
E
E3 es el campo en puntos tales que R ≤ r ≤ ∞ ⇒ 2
0
0
3
1
åð9
2
r
Q
E =
R0
r = R
E = 0
Q = − Q0 / 9
ρ
S
Q0 (r )
35
e) De la relación E = −∇∇ V , se deducen los potenciales de las cargas. Las constantes de integración
se determinan con la condición normal en el infinito y aplicando la continuidad de la función
potencial.
Potencial de la carga positiva.
Operando se tiene : 





−=
R
r
R
Q
V 2
åð4
1 0
0
11 ;
r
Q
V 0
0
12
åð4
1
=
Potencial de la carga negativa.
Operando se tiene :
R
Q
V 0
0
21
åð4
1
3
1
−= ;
r
Q
V 0
0
22
åð4
1
9
1
−=
V11 es el potencial para r ≤ R0
V12 es el potencial para R0 ≤ r
V21 es el potencial para r ≤ R0 / 3
V22 es el potencial para R0 / 3 ≤ r
2 E1 / 9
E
O
E1
8 E1 / 9
rR0 / 3 R0
r
R0 / 3
R 0
V
O
− 1/3 V12 ( R0 )
V12 ( R0 )
2 V12 ( R0 )
Potencial carga positiva
Potencial carga negativa
36
TRABAJO Y ENERGÍA ELECTROSTÁTICA
Problema 29 Una carga lineal de longitud a (m) y densidad constante λ C/m, está situada
paralelamente a una lámina infinita carga de densidad constante σ C/m2
, tal como se indica en la
figura adjunta. Calcular el trabajo necesario para girar la carga lineal un ángulo de 90º hasta situarla
sobre el eje z.
SOLUCION
El campo eléctrico de una distribución de carga uniforme, plana e infinita, está dado por 0å2ó=E
y el potencial de la distribución es
zcteV
0å2
ó
−=
El trabajo del campo eléctrico para trasladar la carga dQ desde un punto 1 a otro punto 2 , está dado
por
( )21 VVdQWd −=
Al girar la carga lineal, el elemento de carga dQ = λ dy situada a una distancia y del origen, pasa del
potencial V1 = V(h) al potencial V2 = V (z ) = V(h+y)
El trabajo elemental del campo es ( ) dyydyVVWd
0
21
å2
ó
ë
λ
=−=
Integrando entre 0 y a se tiene el trabajo del campo para girar toda la carga
∫ ==
a a
dWW
0
0
2
å4
ëó
El trabajo de las fuerza exterior para girar la carga es igual y de signo contrario al trabajo del campo
a
λ
σ
h
O y
z
x
h
O
y
z
d Q
d q
y
z = h + y
V(h)
V(h + y)
37
Problemas
Problema 1 Una distribución de carga rectilínea, uniforme y de longitud infinita, se encuentra a lo
largo del eje z siendo λ = 30/9 nC/m Determinar la fuerza que ejerce sobre una carga puntual q = 12
mC situada en el punto ( 8,6,7) m.
SOLUCION
( ) N106N1034144 26 −−
×=⇒+= FjiF
Problema 2 Determinar el campo eléctrico en el punto P (-5,1,3) creado por dos distribuciones de
carga rectilíneas infinitas de densidad λ = 5 nC/m situadas paralelamente al eje x , pasando por los
puntos ( 0,- 2, 0 ) y ( 0,4,0 ) respectivamente. Las distancias están expresadas en metros.
SOLUCION
V/m30 kE =
Problema 3 Una carga lineal infinita de densidad λ = 5 nC/m paralela al eje z está situada en el
punto de coordenadas x = −3 m, y = − 4 m. Determinar el valor q de una carga puntual y su
localización para que el campo resultante en el origen sea cero, si la distancia de q al origen es de 1 m.
SOLUCION
)0,0.8,0.6(puntoelensituadaCn2=q
Problema 4 Una distribución lineal de carga de densidad constante λ tiene la forma indicada en la
figura. Las semirectas son de longitud infinita. Determinar el campo en el punto P.
SOLUCION
( )jiE +=
a
1
åð4
ë
0
Pa
a
x
O
y
38
Problema 5 Una carga superficial plana infinita de densidad σ = ( − 1 / 3 π ) nC/m2
, está situada en
z = 5 m y paralela al plano x-y. Otra carga lineal rectilínea infinita de densidad λ = ( − 25 / 9 ) nC/m
,está situada en z = − 3 m , y = 5 m, paralela al eje x . Determinar el campo eléctrico resultante en
el punto ( 0,1,0).
SOLUCION
V/m
åð9
2
0
jE =
Problema 6 Dos distribuciones de carga laminar de densidades uniformes σ1 y σ2 ambas positivas,
están situadas en y = −5 m, y y = 7 m respectivamente. Determine el campo eléctrico en todos los
puntos del espacio.
σ1
x
y
z
E1
O
a b c
E2
σ2
E1
E2
E1
E2
SOLUCION
Para valores de y tales que y < − 5 jE 




 +
−=
0
21
å2
óó
Para valores de y tales que − 5 < y < 7 jE
0
21
å2
óó −
=
Para valores de y tales que 7 < y jE 




 +
=
0
21
å2
óó
Problema 7 Determinar el flujo del campo eléctrico E de una carga puntual q situada en el origen
de coordenadas a través de una de las caras de un cubo de arista l centrado en el origen.
SOLUCION
0å6
q
=Φ
39
Problema 8 Determinar el flujo del campo eléctrico E de una carga puntual q situada en el vértice
de un cubo de arista l .
SOLUCION
0å8
q
=Φ
40

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Ejercicios propuestos Electrostática

  • 1. PROBLEMAS DE ELECTROESTÁTICA I CAMPO ELECTRICO EN EL VACIO 1. Cargas puntuales 2. Cargas lineales 3. Cargas superficiales 4. Flujo y ley de Gauss 5. Distribuciones cúbicas de carga 6. Trabajo y energía electrostática 7. Problemas Prof. J. Martín
  • 2. 2
  • 3. 3 CARGAS PUNTUALES Problema 1 Dos esferas conductoras de diámetro despreciable tienen masa de m = 0.2 g cada una . Ambas están unidas mediante hilos no conductores a un punto común. La longitud de los hilos se de 1 m y su masa despreciable. Cuando se les comunica a cada una de ellas una misma carga eléctrica q , se separan formando los hilos ángulos de 45 o con la vertical. Hallar la carga de cada esfera. SOLUCIÓN L L 4545 1 2 F 2 F 1 mg mg º º T T Sobre cada esfera actúan tres fuerzas, el peso, la tensión del hilo y la fuerza eléctrica, cuya suma, en el equilibrio ha de ser cero. De la figura se deduce que gmFTFTmg =⇒== oo 45sen;45cos La distancia entre las esferas es o 45sen2Lr = De la ley de Coulomb se tiene gmrqgm r q F 45senåð4 ðå4 1 22 02 2 0 =⇒== Sustituyendo valores queda Cq ì66,0= Problema 2 Las posiciones de dos cargas puntuales positivas q1 y q2 están definidas en una cierta referencia por los vectores r1 y r2 . Determinar el valor de otra carga puntual q3 y su posición r3 en la misma referencia para que la fuerza total sobre cada una de ellas sea nula SOLUCION Para que la fuerza resultante sobre cada carga sea cero, la carga q3 ha de estar alineada con las otras dos cargas. Las cargas 1 y 2, cargas positivas, se ejercen entre sí fuerzas repulsivas, luego la carga 3 ha de ejercer sobre ellas fuerzas atractivas para que la resultante sea nula, es decir, ha de ser negativa.
  • 4. 4 Si s es la distancia entre las cargas 1 y 2, se cumple s = s1 + s2 , siendo s1 y s2 las distancias de la carga 3 a las cargas 1 y 2 respectivamente. De la ecuación F1 = 0 se tiene 00 2 1 31 2 21 3121 =−−⇒=+ s qq s qq FF (1) y de la F2 = 0 00 2 2 32 2 21 3212 =+⇒=+ s qq s qq FF (2) De las ecuaciones (1) y (2) queda 12 2 2 22 2 1 3 q s s q s s q −=−= ; efectuando el cociente entre ellas se obtiene la relación 2 2 1 1 s q q s = que sustituida en s = s1 + s2 y operando se tienen las distancias s1 , s2 s qq q ss qq q s 21 2 2 21 1 1 ; + = + = Sustituyendo en una de las expresiones de la carga 3 queda ( )2 21 21 3 qq qq q + −= q2 r1 r3 r2 q1 q3 F21 F31 F32 F12 F23 F13
  • 5. 5 De la ecuación F3 = 0 se tiene ( ) ( )323 rrrr −=− 3 2 2 13 1 1 s q s q ; operando se tiene la posición de q3 213 rrr         + +         + = 21 1 21 2 qq q qq q Problema 3 Dos cargas puntuales q1 = q y q2 = − q´ , tales que q1 > − q2 están separadas una distancia L. Determinar el campo eléctrico en : a) puntos de la recta definida por las dos cargas .¿ En que punto el campo es nulo ? ; b) en un punto cualquiera del espacio SOLUCION Situemos las cargas tal como se indica en la figura adjunta. y L x y z q 2 q 1 E1 E2 a) El campo eléctrico en los puntos del eje y está dado por E = E1 + E2 = ( ) j        − ′ − 22 04 1 yL q y q πε El campo se anula únicamente en un punto a la derecha de la carga q2 , dado por L qq q y ′− = b) Sea r = ( x, y ,z) , el vector posición de un punto genérico del espacio, tal como se muestra en la figura adjunta
  • 6. 6 r E r´ L E E 1 2 q 1 q 2 El campo resultante es la suma vectorial de los campos de cada carga       ′ ′ ′ −= rrE 33 04 1 r q r q πε
  • 7. 7 CARGAS LINEALES Problema 4 Una distribución rectilínea uniforme de carga Q y de longitud l, está situada sobre el eje x con uno de sus extremos en el origen de coordenadas. Determinar el valor de la fuerza que ejerce sobre una carga puntual q situada en un punto del eje x tal que x > l. SOLUCION Por el principio de superposición, la fuerza sobre la carga q está dada por ∫∫ == ll dqd 00 EFF (1) donde Ed es el campo creado por la carga puntual dq . La densidad lineal de carga es lQ /=λ , luego xddq ′= λ , que se muestra en la figura adjunta. F = q EO x y q l x´ r″ = ( x − x′ ) i dQ = λ d x′ x El campo creado por la carga diferencial está dado por ( ) iEiE 2 0 2 0 44 1 xx xd d r Qd d ′− ′ =⇒ ′′ = πε λ επ Sustituyendo en la ecuación (1) e integrando queda ( ) iF lxx qQ − = 04 1 πε
  • 8. 8 Problema 5 Calcular el campo E creado por la distribución rectilínea de carga de longitud l (m) y densidad λ (C/m) en el punto P ( 0 , y) de la figura adjunta. SOLUCION El campo eléctrico en el punto P está dado por ( ) ∫∫ ′′ ′′ == ll r Qd dy rEE 3 04 1 επ donde r″ es el vector con origen en el elemento de carga dQ y extremo en el punto P( 0, y). Los d E no se pueden sumar directamente ya que tienen direcciones distintas; expresando d E en componentes queda d E = d Ex i + d Ey j = d E sen θ i + d E cosθ j. Las componentes del campo están dadas por las integrales ∫ ∫== l l dEEdEE θθ cos;sen 21 Las relaciones trigonométricas y = r cos θ ; x = y tan θ permiten resolver fácilmente las integrales. x y O l λ P (0 , y ) α β O y dE P r″ dQ = λ dx E θ y x x′ E1 E2
  • 9. 9 y d yr dx E l âcosácos åð4 ë èsenè 1 åð4 ësenè åð4 ë 00 2 0 1 − === ∫ ∫ β α y d yr dx E l ásenâsen åð4 ë ècosè 1 åð4 ëcos åð4 ë 0 â á 0 2 0 2 − === ∫ ∫ θ Problema 6 Determinar el campo eléctrico en un punto cualquiera del espacio de una distribución rectilínea de carga, de longitud infinita y densidad constante λ C/m . SOLUCION Un punto cualquiera de línea de carga es el punto central de la distribución de carga. La carga es simétrica respecto de cualquier punto del espacio. Seleccionamos un sistema de coordenadas tal como el indicado en la figura. Debido a la simetría de la carga, la suma de los Ed creados por los dQ situados a la misma distancia respecto del origen, tienen dirección radial, luego el campo en un punto cualquiera del espacio tiene dirección radial respecto de línea de carga. Su módulo es únicamente función de la distancia al eje r. E z r r″ dQ dE dE EO z r − z θ θ dQ r″ u
  • 10. 10 ∫∫ +∞ ∞− +∞ ∞− ′′ =⇒    = dz r EEd 2 0 ècos ðå4 ècos λ uE (1) Cálculo de la integral (1). Utilizando las relaciones trigonométricas ètg;ècos rzrr =′′= se tiene ∫ + − == 2 2 00 1 å2ð ë èècos 1 4ð ë π π r d rå E 2 0åð2 ë r r E = Problema 7 Se dispone de una distribución uniforme de carga Q (C) formando una circunferencia de radio r (m). Determinar el campo eléctrico en los puntos del eje de la circunferencia perpendicular al plano que la contiene, pasando por su centro. SOLUCION Seleccionemos un sistema de coordenadas tal como el indicado en la figura adjunta. La carga es simétrica respecto de los puntos del eje z, luego el campo E tiene la dirección del vector k. La componente del campo en la dirección z está dada por ∫∫ ′′ == acac r dQ EdzE arg 2 0arg ècos åð4 1 ècos)( y z dQ x E d Ed E r r″ z E θ carga r″ dQ
  • 11. 11 De la relación trigonométrica ècosrz ′′= y de 222 rzr +=′′ se obtiene inmediatamente el valor del campo ( ) 2/322 0åð4 )( rz zQ zE + = Problema 8 Dos distribuciones de carga rectilíneas de longitud ∞, de densidad λ0 constante están situadas en el plano x-y paralelas al eje y y a una distancia a del origen. Sobre un hilo recto de longitud l (m) y masa m (kg), situado sobre el eje z tal como se muestra en la figura, se distribuye una carga de densidad lineal constante λ C/m. Determinar: a) El campo eléctrico que crean las cargas rectilíneas en los puntos del eje z . Dar su expresión en función de z y dibujar su gráfica ; b) El valor de λ para que el hilo se mantenga en equilibrio. SOLUCION a) El campo eléctrico creado por una distribución rectilínea infinita de carga a una distancia r de la misma, tiene dirección radial y su módulo está dado por rE 02 επλ= .En la figura se representan los campos creados por las cargas lineales 1 y 2 en un punto del eje z. El campo resultante E tiene la dirección del eje z. z x y a O P (0,0,l ) Q (0,0,2 l ) λ λ0 λ0 a z x r r Oa a θθ E2E1 E 2 z 1
  • 12. 12 Su módulo es 22 0 0 2 0 0 0 0 1 cos cos2 az z r z r EE +επ λ = επ λ = θ επ λ =θ= Gráfica. b) Para que el cable se mantenga en reposo, la fuerza eléctrica ha de equilibrar al peso. La fuerza eléctrica sobre un elemento diferencial de cable es dzEdqEdF λ== . Integrando se tiene ∫         + + = + = l l al al az zdz F 2 22 22 0 0 22 0 0 4 ln åð2 ëë2 åð2 ëë Para el equilibrio se ha de cumplir F = m g. Igualando y despejando se tiene la densidad λ.         + + λ επ =λ 22 22 0 0 4 ln 2 al al gm Problema 9 En la figura adjunta se dispone una distribución rectilínea de carga positiva de densidad λ = k z para z > 0 y λ =– k z para z < 0, siendo k una constante positiva. Determinar el campo eléctrico E en un punto cualquiera del plano x-y, situado a la distancia r del origen. SOLUCION z E −z O a− a a0 0 2 επ λ a0 0 2 επ λ − x yO r ° dQ
  • 13. 13 Sea P un punto cualquiera del plano x-y. Las cargas puntuales dQ, situadas en z y − z, crean en el punto P campos d E del mismo módulo y formando el mismo ángulo con la dirección radial, luego su suma tiene la dirección radial .Este resultado es aplicable a cualquier par de cargas puntuales simétricamente situadas respecto del origen O, luego el campo resultante en el punto P es radial y su expresión E = E u , siendo u el vector unitario radial. De la figura se tiene que la componente que genera campo es ècosEd . Sustituyendo se tiene ( ) 2/322 0 3 0 44 1 cos rz dzzrk r dqr dE r r dE +πε = ′πε = ′ =θ Integrando queda 0 0 åð2 sen2 k dEE == ∫ ∞ θ ⇒ r k r E 0ð2 ε = x y z Ο dE dE E − z r z θ r″ θ r″ d Q d Q
  • 14. 14 CARGAS SUPERFICIAL Problema 10 Determinar el campo eléctrico de una distribución de carga plana circular de radio r(m) y densidad σ ( C/m2 ) constante, en los puntos del eje del disco. SOLUCION Debido a la simetría de la carga respecto de los puntos del eje, el campo E tiene la dirección y sentido indicado en la figura adjunta. El dE creado en un punto del eje a una distancia z del centro, por la carga dQ contenida en el área dS delimitada por dos circunferencias concéntricas de radio r´ y r´+ dr´, es el mismo que el de la carga circular. Del resultado del problema nº 7, se tiene ( ) ( ) 2/322 0 2/322 0 å2 ó åð4 1 zr rdrz zr dQz dE +′ ′′ = +′ = Sumando los campos creados por todos los dQ comprendidos entre el origen y la periferia del disco se obtiene el campo E. ( )         + −= +′ ′′ == ∫ ∫ 22 0 0 0 2/322 0 1 å2 ó å2 ó )( rz z zr rdrz dEzE r r dSdQ ó= z E rdrdS ′′= ð2 rOr′ $· r″ d E
  • 15. 15 Problema 11 Determinar el campo eléctrico de una distribución de carga plana infinita de densidad constante σ . SOLUCION Una superficie plana infinita se obtiene de un disco de radio r haciendo que el radio tienda a infinito. Cualquier recta perpendicular a la superficie es un eje de simetría, luego en todos los puntos del espacio que están a la misma distancia z del plano de carga, el campo tiene el mismo módulo. Se puede determinar su valor utilizando el resultado del problema anterior, haciendo que r tienda a infinito         + −= ∞→ 22 0 1 å2 ó lim rz z E r ⇒ 0å2 ó =E El campo es independiente de la distancia al plano, es decir , es un campo uniforme E E σ ° ° ° ° ° ° °
  • 16. 16 FLUJO Y LEY DE GAUSS Problema 12 Determinar el flujo del campo eléctrico E creado por las dos cargas + q y − q situadas en los extremos de un segmento de longitud 2l a través de un círculo de radio R perpendicularmente al segmento y situado en su punto medio. SOLUCION El signo del flujo depende del sentido de la normal al circulo. Se toma el sentido positivo hacia la derecha. El flujo de la carga positiva a través del circulo es el mismo que el flujo a través del casquete esférico de radio r y ángulo θ, ya que todas las líneas de campo que pasan por el círculo pasan también por el casquete. La superficie del casquete está dada por ( )ècos1ð2 2 è −= rS El campo eléctrico E1 en los puntos del casquete es radial dirigido hacia fuera y su módulo es constante. El flujo Φ1 se obtiene de ∫ ∫ ==⋅=Φ S S r Sq Sd r q d 2 0 2 0 1 åð4 1 åð4 θ SE Por el mismo procedimiento se obtiene el flujo de la carga negativa. El flujo total está dado por ( )         + −=Φ⇒−=Φ⇒=Φ 22 00 2 è 0 1 å ècos1 ååð2 lR lqq r Sq l + q − q l R E1 E2 θ d S r
  • 17. 17 Problema 13 Dos cargas puntuales + q y − q′ están separadas una cierta distancia . El valor de las cargas es tal que el campo eléctrico total se anula en un punto situado sobre la recta que las une y a la derecha de la carga negativa. Un conjunto de líneas de campo, salen de la carga positiva y van a parar a la carga negativa. Determinar la relación entre las cargas para que el ángulo máximo que formen las líneas de campo a la salida de la carga positiva que van a parar a la negativa con el segmento que las une sea de 60º SOLUCION Todas las líneas de campo que van a parar a la carga negativa salen de la positiva formando un ángulo igual o menor de 60º, luego el flujo saliente de la positiva correspondiente al ángulo sólido θ es igual al flujo total entrante en la negativa. Igualando ambos flujos y operando se tiene 4 q q −=′ + E θ El flujo que sale de la carga positiva es el que pasa a través de un casquete esférico de semiángulo θ. Φ+ = )ècos1( å2 0 − q El flujo entrante en la carga negativa es Φ− = 0å q′ − − q′ + q 60º E = 0 −+
  • 18. 18 Problema 14 Determinar el flujo del campo eléctrico E de una distribución lineal rectilínea semiinfinita de densidad constante λ a través de un círculo de radio R situado en su extremo con el centro en la línea y perpendicular ella. SOLUCION El flujo de toda la carga a través de dS′ está dado por rdd ′=Φ 0å2 ë Integrando entre 0 y R se tiene 0å2 ë R =Φ Problema 15 Determinar el flujo del campo eléctrico E de una distribución lineal rectilínea infinita de densidad constante λ a través de una superficie esférica de radio R con el centro en un punto de la línea, utilizando la definición de flujo. SOLUCION λ R E d S R λ r″ r′ dQ = λ dz z dS′ = 2 π r′ d r′ d E θ
  • 19. 19 Aplicando la definición de flujo se tiene ∫ ⋅=Φ S d SE El campo eléctrico está dado por (ver problema 6 ) 2 0åð2 ë r r E = El elemento de área de la superficie es rkR R S +== zR R Sdd ; Operando se tiene el flujo a través de la superficie esférica 0å ë2 R =Φ
  • 20. 20 Problema 16 Determinar el campo eléctrico E de una distribución lineal rectilínea infinita de densidad constante λ . SOLUCION Del problema nº 8 se sabe que el campo es radial respecto de la línea de carga. Seleccionando la superficie S de la figura, aplicando la ley de Gauss, se tiene 2 0åð2 ë r r E = Problema 17 Determinar el campo eléctrico de una distribución de carga plana infinita de densidad constante σ . SOLUCION Del problema nº 11 se sabe que el campo es perpendicular a la carga plana infinita. Seleccionando la superficie S de la figura de la ley de Gauss se tiene 0å2 ó =E h E dS E dS r λ E E σ E dS dS dS S
  • 21. 21 Problema 18 Calcular el campo eléctrico en todos los puntos del espacio de una distribución superficial de carga cilíndrica de radio R, longitud infinita y de densidad constante σ. Dibujar la gráfica de E. SOLUCION Por simetría, el campo eléctrico tiene dirección radial y su módulo es función de la distancia al eje. Seleccionando una superficie cilíndrica de radio r y altura h centrada con el cilindro de carga, el flujo del campo es Ehrð2=Φ Del teorema de Gauss se tiene 00 å óð2 ð2 å hR Ehr Q =⇒=Φ ⇒ En los puntos interiores al cilindro de carga, el campo es nulo Gráfica h r E S E d S d S σ R r R E 1 å ó 0 = R E σ / ε 0 O r R E 1 å ó 0 = r
  • 22. 22 Problema 19 Calcular el campo eléctrico de una distribución superficial de carga esférica de radio R y de densidad constante σ. Dibujar la gráfica de E . SOLUCION Por simetría, el campo eléctrico tiene dirección radial y su módulo es función de la distancia al centro. Seleccionando una superficie esférica de radio r concéntrica con la distribución de carga, el flujo del campo a través de ella es Er2 ð4=Φ Del teorema de Gauss se tiene 0 2 2 0 å óð4 ð4 å R Er Q =⇒=Φ ⇒ 2 0 2 1 å ó r R E = En los puntos interiores a la esfera de carga, el campo es nulo. Gráfica E d S σ R S r r E σ / ε 0 RO 2 0 2 1 å ó r R E =
  • 23. 23 DISTRIBUCIONES CÚBICAS DE CARGA Problema 20 En el volumen definido por 2 ≤ y ≤ 4 cm (coordenadas cartesianas ) , hay una distribución uniforme de carga de densidad ρ = 5/π µC/m3 . Determinar el campo eléctrico en los puntos exteriores y en los interiores de la distribución. SOLUCION Debido a la simetría, la dirección del campo eléctrico es perpendicular a la carga. El plano central de la carga es y = 3. Para puntos tales que y > 3, el campo está dirigido hacia la derecha y para puntos tales que y < 3, el campo está dirigido hacia la izquierda. Aplicando la ley de Gauss a la superficie cerrada S, formada por un cilindro centrado respecto del plano medio de la carga, se obtiene el valor de E en los puntos exteriores a la distribución. Para los puntos interiores, el cilindro está en el interior de la distribución. Para y ≤ 2 jE 1800−= V/m Para 4 ≤ y jE 1800= V/m Para 2 ≤ y ≤ 4 jE )3(1800 −= y V/m y z O 2 4 E d S x d SE S
  • 24. 24 Problema 21 Determinar el campo eléctrico de una distribución cúbica de carga de densidad ρ C/ m3 contenida en una volumen cilíndrico de radios R1 y R2 de longitud infinita. Dibujar su gráfica. SOLUCION Por simetría, el campo tiene dirección radial radial. Aplicando la ley de Gauss a la superficie cilíndrica S, coaxial con la carga, de radio r y altura h, se obtiene el valor de E. Para r ≤ R1 ⇒ E = 0 Para R1 ≤ r ≤ R2 ⇒ r Rr E 2 1 2 oå2 ñ − = Para R2 ≤ r ⇒ r RR E 2 1 2 2 oå2 ñ − = R1 R2 ρ r E dS S R1 E 2 2 1 2 2 oå2 ñ R RR − O rR2
  • 25. 25 Problema 22 Determinar el campo eléctrico en todos los puntos del espacio de una distribución cúbica de carga de densidad ρ C/ m3 contenida en el volumen de la capa esférica de radios R1 y R2 . Dibujar su gráfica. SOLUCION Por simetría, el campo tiene dirección radial. Aplicando la ley de Gauss a la superficie esférica de radio r, concéntrica con la carga, se tiene el valor de E. Para r ≤ R1 ⇒ E = 0 Para R1 ≤ r ≤ R2 ⇒ 2 3 1 3 oå3 ñ r Rr E − = Para R2 ≤ r ⇒ 2 3 1 3 2 oå3 ñ r RR E − = Gráfica E R2 r ρ R1 ° ° S dS r E R1O R2 2 2 3 1 3 2 oå3 ñ R RR −
  • 26. 26 Problema 23 Una distribución de carga con simetría esférica cuya densidad está dada por rkr =)(ñ C/m3 para r ≤ R , y 0)(ñ =r para r ≥ R , siendo k una constante. La carga total contenida en la esfera de radio R es Q ( C ). Calcular : a) el valor de la constante k en función de Q y R b) el campo en los puntos interiores y en los puntos exteriores de la carga c) el potencial en la superficie V( R ) y el potencial en el origen V( 0 ) d) gráficas del campo y del potencial SOLUCIÓN a) La carga total está dada por 4 0 2 ð;ð4)(ñ; RkQdrrrdQdQQ R rr === ∫ ⇒⇒ 4 4 m/C ð R Q k = b) Debido a la simetría, en todos los puntos del espacio el campo es radial Aplicando la ley de Gauss a la superficie S1 se obtiene el campo E1 en el interior de la carga. ∫ =⇒== r R rQ Edrr krQ Er 0 4 2 0 1 3 o0 1 2 åð4å ð4)( ð4 ε Aplicando la ley de Gauss a la superficie S2 se obtiene el campo E2 en el interior de la carga. 2 0 2 0 2 2 1 ðå4å ð4 r Q E Q Er =⇒= c) El potencial y el campo están relacionados por la ecuación E = − ∇∇ V . Para r ≥ R queda E2 r ρ (r) R° S2 dS r E1 S1
  • 27. 27 R Q RV r Q V 1 ðå4 )( 1 ðå4 0 2 0 2 =⇒= Para r ≤ R queda )4( 3 1 åð43 4 åð4 ;. 3åð4 3 3 0 1 0 4 3 0 1 R r R Q V R Q ctecte R rQ V −=⇒=+−= R Q V 3 4 åð4 )0( 0 1 = d) Gráficas r V RO R Q 1 åð4 0 R Q 3 4 åð4 0 r E RO 2 0 1 åð4 R Q
  • 28. 28 Problema 24 Una carga cúbica con simetría esférica de densidad 4 0 1 ñ )(ñ       + = a r r está distribuida por todo el espacio siendo ρ0 y a constantes positivas. Determinar : a) La carga total Q de la distribución. b) El campo eléctrico E(r) c) El potencial V(r) de la distribución SOLUCION a) La carga total de la distribución está dada por ∫∫ ∞∞       + == 0 4 2 0 0 1 ñð4ôñ a r drr dQ Para resolver la integral se efectúa el cambio de variable a r u +=1 ; operando queda 3 ñð4)1( ñð4 3 0 1 4 2 3 0 a u dru aQ = − = ∫ ∞ C b) El campo eléctrico de una distribución de carga con simetría esférica, tiene dirección radial y su módulo E (r) depende únicamente de la distancia al centro de la distribución r ; estás son las condiciones para poder aplicar la ley de Gauss y determinar el valor del módulo. Como superficie de Gauss, se toma una superficie esférica de radio r centrada en el origen de la distribución. ( )∫∫ ′+ ′′ =′= rr ar rdr drrE 0 4 2 0 0 00 2 1å ñð4 ô)(ñ å 1 ð4 Efectuando el cambio a r u ′ += 1 y operando como en el apartado a) queda (( ))3 0 3 0 å3 ñ )( ar ra rE ++ == c) El campo eléctrico y el potencial están relacionados por la ecuación diferencial V∇∇−−==E ; en el caso de simetría esférica solo queda la componente radial, luego se tiene (( )) cte ar rdra rVE rd Vd ++ ++ −−==⇒⇒−−== ∫∫ 3 0 3 0 å3 ñ )( El potencial en el infinito es cero, luego la constante de integración también lo es. (( ))2 0 3 0 2 å6 ñ )( ar ara rV ++ ++ ==
  • 29. 29 Problema 25 El campo eléctrico en los puntos interiores de una esfera de radio R = 2 m está dado por V/m 105 0 5 1 rE επ −− ×× == siendo r ≤ R la distancia al centro. Determinar : a) Utilizando la Ley de Gauss, la carga total Q contenida en la esfera b) La densidad cúbica de carga ρ c) El campo en puntos exteriores a la esfera d) El potencial V (r) de la distribución dando su valor en el centro SOLUCION a) El campo eléctrico sobre la superficie esférica de radio R = 2, está dado por E1(2). El flujo del campo a través de dicha superficie es 0 4 2 1 å 1016 2ð4)2(. − × ===Φ ∫S Ed SE Según la ley de Gauss, el flujo es igual a la carga encerrada dividido por ε0. Igualando se tiene la carga en el interior de la esfera CQ 4 1016 − ×= b) De 0å ñ =⋅∇ E en coordenadas esféricas se tiene ( ) 0 1 2 2 å ñ1 = ∂ ∂ Er rr . Operando queda 3 5 C/m ð 1015 ñ − × = c) El campo en los puntos exteriores a la esfera está dado por V/m 10144 åð4 1 2 5 2 0 2 rr Q E × == d) El potencial en los puntos exteriores es V 10144 åð4 1 5 0 2 rr Q V × == y el potencial en los puntos interiores V)12(109 25 1 rV −×= El potencial en el centro es V10108)0( 5 1 ×=V
  • 30. 30 Problema 26 En el interior de una esfera de radio R se tiene una distribución de carga con simetría esférica y sobre la superficie una distribución superficial uniforme de densidad σ0. El campo eléctrico E1 en los puntos interiores a la esfera está dada por 0 2 1 åð4 rk E = y el campo eléctrico E2 en los puntos exteriores a la esfera esta dado por ( ) 2 22 0 2 4 åð4 1 r kRkR E ′+ = ; k y k′ son constantes. Calcular : a) La densidad cúbica ρ y la carga interior Q1 b) La densidad superficial σ0 y la carga superficial Q2 c) El potencial V( r ) SOLUCIÓN a) El campo y la densidad cúbica están relacionados por la ecuación 0å ñ =∇ Eo Aplicando la divergencia en coordenadas esféricas se tiene [ ] ð ñ å ñ1 0 1 2 2 rk Er rr =⇒= ∂ ∂ C/m3 La carga Q1 está dada por ∫ == R RkdrrQ 0 42 1 ð4ñ C b) El campo creado por las cargas Q1 y Q 2 en puntos exteriores a la esfera está dado por 2 21 0 2 åð4 1 r QQ E + = σ0 R ρ r ° E1 E2 r
  • 31. 31 Sustituyendo el valor del enunciado y operando se tiene ð ó4 0 2 2 k RkQ ′ =⇒′= c) El potencial en los puntos exteriores a la esfera, es el creado por toda la carga situada en el centro de la esfera. 2 21 0 2 åð4 1 r QQ V + = El potencial en los puntos interiores a la esfera es la suma del potencial de la carga superficial Q2 en la superficie mas el creado por la carga cúbica contenida en la esfera de radio r < R. La carga cúbica hasta r está dada por ∫ =′′′= r rkrdrr k rQ 0 42 1 ð4 ð )( El potencial en el interior es [ ]3 0 1 4 åð4 1 rkkV +′= V Problema 27 Se dispone de una distribución cúbica uniforme de carga, esférica, de radio R y carga total Q1, y sobre la superficie de radio R una carga Q0 de densidad constante σ0 . Εl potencial en el interior de la esfera está dado por 2 211 rkkV ++== y el potencial en el exterior rkV /32 == .Determinar : a) los valores de las constante k1 , k2 y k3 b) el campo eléctrico E1 para r ≤ R y el campo eléctrico E2 para r ≥ R c) dibujar el perfil de las gráficas del campo y del potencial en función de la distancia al centro SOLUCION a) El campo y el potencial en los puntos exteriores a las distribuciones de carga son los mismos que generarían toda la carga concentrada en el centro. La carga Q0 de la distribución superficial es 0 2 0 óð4 RQ == ; el potencial de toda la carga en puntos exteriores será r k r QQ V 310 0 2 åð4 1 == ++ == ⇒ 0 10 3 åð4 QQ k ++ == La relación entre la densidad cúbica de carga y el potencial la proporciona la ecuación de Poisson. Aplicada al potencial en los puntos interiores se tiene 0å ñ −−==V∆ ⇒ 2 12 2 6 1 k r V r rr =      ∂ ∂ ∂ ∂ ⇒ 02 å6ñ k−=
  • 32. 32 La carga Q1 está dada por ⇒ 302 3 1 åð8ñð 3 4 RkRQ −== Despejando queda 30 1 2 åð8 R Q k −= El potencial es una función continua, luego se cumple que )()( 21 RVRV = ⇒ R k Rkk 32 21 =+ Operando se tiene R QQ k 2 32 åð4 1 10 0 1 + = b) En cualquier punto el espacio, el campo y el potencial están relacionados por la ecuación V∇∇−−==E . Aplicada a los potenciales en los puntos interiores y exteriores se tienen los correspondientes campos rkE 21 2−= ⇒⇒ 3 0 1 1 åð4 R rQ E = 2 3 2 r k E = ⇒⇒ 2 10 0 2 åð4 1 r QQ E + = c) Gráficas E rRO E1 E2 rRO V2 V1 V
  • 33. 33 Problema 28 Se dispone de una distribución cúbica esférica de carga de radio R0 cuya densidad está dada por r k 1 ð2 ñ = siendo la carga total Q0. Concentricamente con la anterior, se tiene una distribución de carga superficial, uniforme, de radio R y carga total Q. Determinar: a) El valor de la constante k y sus unidades y dar la expresión de la densidad cúbica ρ b) El valor de la carga Q para que el campo eléctrico sea nulo en puntos tales que r ≥ R > R0 c) Si Q = − Q0 / 9 , calcular el valor de R para que el campo total sea nulo en r = R Para el valor de R calculado en el apartado: d) La expresión el campo eléctrico total E (r) en todos los puntos del espacio. Dibuje su gráfica. e) El potencial de la carga positiva y de la carga negativa. Dibujar sus gráficas. SOLUCION a) La carga esférica está dada por 2 0 2 0 02 0 0 0 m/C2 00 ∫∫ =⇒=== RR R Q kRkrdrkdQQ Para la densidad cúbica de carga queda rR Q 1 ð2 ñ 2 0 0 = b) Debido a la simetría esférica de las cargas, el campo eléctrico es radial . Seleccionando como superficie de Gauss una superficie esférica de radio r ≥ R , el campo eléctrico para dicha r será cero cuando la carga total encerrada sea cero. Para cargas esféricas, el campo en puntos exteriores a las cargas está dado por 2 0 0 1 åð4 1 r QQ E + = Su valor sea cero si ⇒=+ 00 QQ 0QQ −= R0 r R E = 0 Q ρ S
  • 34. 34 c) Para el valor Q = − Q0 / 9, la carga superficial debe de estar en el interior de la esfera de radio R0 y a una distancia r del centro tal que la carga cúbica hasta r sea igual al valor absoluto de la carga superficial. La carga total contenida en el volumen esférico de radio r será cero y, según Gauss, el campo a la distancia r = R del centro será cero. Condición para que el campo sea nulo en R : ⇒ 0)(0 =+ QrQ Cálculo de Q0 ( r ) : ∫∫ === rr R rQ drr R Q dQrQ 0 2 0 2 0 0 2 0 0 0 2 )( Sustituyendo y operando queda 3 0R R = d) Representación gráfica de los campos en función de la distancia al centro. E1 es el campo en puntos tales que 0 ≤ r ≤ R1 ⇒ 2 0 0 2 0 0 1 åð4 1)( åð4 1 R Q r rQ E == E2 es el campo en puntos tales que R / 3 ≤ r ≤ R ⇒       −= 22 0 0 2 9 11 åð4 rR Q E E3 es el campo en puntos tales que R ≤ r ≤ ∞ ⇒ 2 0 0 3 1 åð9 2 r Q E = R0 r = R E = 0 Q = − Q0 / 9 ρ S Q0 (r )
  • 35. 35 e) De la relación E = −∇∇ V , se deducen los potenciales de las cargas. Las constantes de integración se determinan con la condición normal en el infinito y aplicando la continuidad de la función potencial. Potencial de la carga positiva. Operando se tiene :       −= R r R Q V 2 åð4 1 0 0 11 ; r Q V 0 0 12 åð4 1 = Potencial de la carga negativa. Operando se tiene : R Q V 0 0 21 åð4 1 3 1 −= ; r Q V 0 0 22 åð4 1 9 1 −= V11 es el potencial para r ≤ R0 V12 es el potencial para R0 ≤ r V21 es el potencial para r ≤ R0 / 3 V22 es el potencial para R0 / 3 ≤ r 2 E1 / 9 E O E1 8 E1 / 9 rR0 / 3 R0 r R0 / 3 R 0 V O − 1/3 V12 ( R0 ) V12 ( R0 ) 2 V12 ( R0 ) Potencial carga positiva Potencial carga negativa
  • 36. 36 TRABAJO Y ENERGÍA ELECTROSTÁTICA Problema 29 Una carga lineal de longitud a (m) y densidad constante λ C/m, está situada paralelamente a una lámina infinita carga de densidad constante σ C/m2 , tal como se indica en la figura adjunta. Calcular el trabajo necesario para girar la carga lineal un ángulo de 90º hasta situarla sobre el eje z. SOLUCION El campo eléctrico de una distribución de carga uniforme, plana e infinita, está dado por 0å2ó=E y el potencial de la distribución es zcteV 0å2 ó −= El trabajo del campo eléctrico para trasladar la carga dQ desde un punto 1 a otro punto 2 , está dado por ( )21 VVdQWd −= Al girar la carga lineal, el elemento de carga dQ = λ dy situada a una distancia y del origen, pasa del potencial V1 = V(h) al potencial V2 = V (z ) = V(h+y) El trabajo elemental del campo es ( ) dyydyVVWd 0 21 å2 ó ë λ =−= Integrando entre 0 y a se tiene el trabajo del campo para girar toda la carga ∫ == a a dWW 0 0 2 å4 ëó El trabajo de las fuerza exterior para girar la carga es igual y de signo contrario al trabajo del campo a λ σ h O y z x h O y z d Q d q y z = h + y V(h) V(h + y)
  • 37. 37 Problemas Problema 1 Una distribución de carga rectilínea, uniforme y de longitud infinita, se encuentra a lo largo del eje z siendo λ = 30/9 nC/m Determinar la fuerza que ejerce sobre una carga puntual q = 12 mC situada en el punto ( 8,6,7) m. SOLUCION ( ) N106N1034144 26 −− ×=⇒+= FjiF Problema 2 Determinar el campo eléctrico en el punto P (-5,1,3) creado por dos distribuciones de carga rectilíneas infinitas de densidad λ = 5 nC/m situadas paralelamente al eje x , pasando por los puntos ( 0,- 2, 0 ) y ( 0,4,0 ) respectivamente. Las distancias están expresadas en metros. SOLUCION V/m30 kE = Problema 3 Una carga lineal infinita de densidad λ = 5 nC/m paralela al eje z está situada en el punto de coordenadas x = −3 m, y = − 4 m. Determinar el valor q de una carga puntual y su localización para que el campo resultante en el origen sea cero, si la distancia de q al origen es de 1 m. SOLUCION )0,0.8,0.6(puntoelensituadaCn2=q Problema 4 Una distribución lineal de carga de densidad constante λ tiene la forma indicada en la figura. Las semirectas son de longitud infinita. Determinar el campo en el punto P. SOLUCION ( )jiE += a 1 åð4 ë 0 Pa a x O y
  • 38. 38 Problema 5 Una carga superficial plana infinita de densidad σ = ( − 1 / 3 π ) nC/m2 , está situada en z = 5 m y paralela al plano x-y. Otra carga lineal rectilínea infinita de densidad λ = ( − 25 / 9 ) nC/m ,está situada en z = − 3 m , y = 5 m, paralela al eje x . Determinar el campo eléctrico resultante en el punto ( 0,1,0). SOLUCION V/m åð9 2 0 jE = Problema 6 Dos distribuciones de carga laminar de densidades uniformes σ1 y σ2 ambas positivas, están situadas en y = −5 m, y y = 7 m respectivamente. Determine el campo eléctrico en todos los puntos del espacio. σ1 x y z E1 O a b c E2 σ2 E1 E2 E1 E2 SOLUCION Para valores de y tales que y < − 5 jE       + −= 0 21 å2 óó Para valores de y tales que − 5 < y < 7 jE 0 21 å2 óó − = Para valores de y tales que 7 < y jE       + = 0 21 å2 óó Problema 7 Determinar el flujo del campo eléctrico E de una carga puntual q situada en el origen de coordenadas a través de una de las caras de un cubo de arista l centrado en el origen. SOLUCION 0å6 q =Φ
  • 39. 39 Problema 8 Determinar el flujo del campo eléctrico E de una carga puntual q situada en el vértice de un cubo de arista l . SOLUCION 0å8 q =Φ
  • 40. 40