Ley de ampere

Tema 9

FUENTES DEL CAMPO MAGNÉTICO
9.1 Ley de Biot-Savart.
Dpto de Física Aplicada, Escuela Politécnica Superior de Albacete (UCLM)

9.2 Campo magnético de una espira de corriente.
9.3 Fuerza entre corrientes paralelas.
Autores Mar Artigao Castillo, Manuel Sánchez Martínez

9.4 Ley de Ampère.
9.5 Campo magnético creado por un solenoide.
9.6 Ley de Gauss para el magnetismo.
BIBLIOGRAFÍA
- Alonso; Finn. "Física ". Cap. 24 y 26. Addison-Wesley Iberoamericana.
- Gettys; Keller; Skove. "Física clásica y moderna". Cap. 27. McGraw-Hill.
- Halliday; Resnick. "Fundamentos de física". Cap. 34, 36 y 37. CECSA.
- Roller; Blum. "Física". Cap. 35. Reverté.
- Serway. "Física". Cap. 30. McGraw-Hill.
- Tipler. "Física". Cap. 26. Reverté.

9.1 Ley de Biot-Savart

Campo magnético creado por cargas puntuales en movimiento

 
 q v × ur
B = km
r2

Campo magnético creado por un elemento de corriente

 
 I dl × ur
dB = k m
r2

Ley de Biot-Savart

km = 10-7 N/A2
Constantes de
proporcionalidad µo = 4π·10-7 T m/A

Permeabilidad del vacío

La fuente de campo eléctrico es la carga puntual (q),
mientras que, para el campo magnético, es la carga móvil

(qv) o un elemento de corriente (
Id l ).

Analogías y diferencias entre campo eléctrico y campo
magnético

Analogías

Ambos decrecen con el cuadrado de la distancia.

Tienen una constante de proporcionalidad definida.

Diferencias
 
La dirección de E es radial, mientras que la de B es
 
perpendicular al plano que contiene a Id l y r
Existe la carga puntual aislada, pero no el elemento de
corriente aislado.

9.2 Campo magnético de una espira de corriente

y 
Id l
α
α  µoI 
ur B= k
α
2R

x

En una espira circular el
elemento de corriente
siempre es perpendicular
al vector unitario


circular
Líneas de campo magnético de una espira de corriente

Campo magnético creado por un arco de
circunferencia en un punto de su eje.

[ ]
 µo IR   
B= Rϕ i + x senϕ j + x ( 1− cos ϕ ) k
4π
(x 2 + R )
2 3/2

Campo magnético creado  µo I R2 
por una espira circular en B= i
un punto de su eje (ϕ=2π) (
2 x2 + R2 3/ 2
)


L


B=
µo I
4π y
Campo magnético creado por una corriente rectilínea

( senθ1 + senθ 2 )

Casos particulares

Campo magnético en un punto de la mediatriz
L/2
En este caso senθ1 = senθ2 =
2 L2
y +
4

µ I L
B= o
4π y 2 L2
y +

4

Campo magnético creado por una corriente infinita
π
θ1 →
En este caso 2
π  µo I 
θ2 → B= un
2 2π y


Líneas de campo magnético creado por una corriente rectilínea

Cálculo de campos magnéticos debidos a segmentos semiinfinitos
µo I
Expresión general B= ( senθ1 + senθ 2 )
4π y

Caso I Caso II π
π θ1 =
θ2
θ1 = 2
2
θ2= 0

I I
B=
µo I
(1 + senθ2 ) µo I 1

B= = BHilo
4π y Caso III 4π y 2 Infinito
π
θ1 =
θ2 2 µo I
B= (1 − senθ2 )
4π y

I

9.3 Fuerza entre corrientes paralelas

Tomando el sistema de referencia
habitual
 µ o I1 
B1 = (− i )
2π R
 µo I2 
B2 =

(i)
2π R

Veamos cuál es la fuerza que ejerce una corriente sobre la otra
   π µ o I1I 2 
F1 = I 2 l2 × B1 = I 2l 2 B1sen = (− j)
2 2π R Iguales y de
   π µ o I1I 2  sentido contrario
F2 = I1 l1 × B2 = I1l1B2sen = j
2 2π R

Dos corrientes paralelas por las que circula
Conclusión una corriente se atraerán si las corrientes
circulan en el mismo sentido, mientras que si
las corrientes circulan en sentidos opuestos
se repelen.

Definición de amperio

Un amperio es la intensidad de corriente que, circulando en el
mismo sentido por dos conductores paralelos muy largos

separados por un metro (R=1 m), producen una fuerza atractiva
mutua de 2·10-7 N por cada metro de conductor.

9.4 Ley de Ampère

La ley de Ampère, relaciona la componente tangencial del campo
magnético, alrededor de una curva cerrada C, con la corriente Ic
que atraviesa dicha curva.
 
∫B ⋅ d l = µ o Ic C: cualquier curva cerrada
C

Ejemplo 1: Campo magnético creado por un hilo infinitamente
1
largo y rectilíneo por el que circula una corriente.

 
Si la curva es una circunferencia B d l
 
∫ ∫ ∫
B ⋅ d l = B dl = B dl = B 2πR =µ o I c
C C C

 µ o Ic 
B= un
2π R

Ejemplo 2: Campo magnético creado por un toroide.

Como curva de integración tomamos
una circunferencia de radio r centrada
en el toroide. Como B es constante en
todo el círculo:
 
∫ ∫ ∫
B ⋅ d l = B dl = B dl = B 2πR =µ o I c

C C C

Para a < r < b  µ o NI 
Ic = NI B= un

2π r

r<a⇒ B=0 No existe corriente a través
del circulo de radio r.
Casos particulares 
r > b⇒ B=0 La corriente que entra es
igual a la que sale.

Si (b-a)<< radio medio B es uniforme en el interior.

Caso general

En el caso en el que la curva de integración
encierre varias corrientes, el signo de cada una
de ellas viene dado por la regla de la mano
derecha: curvando los dedos de la mano derecha
en el sentido de la integración, el pulgar indica el
sentido de la corriente que contribuye de forma

positiva.
 
∫ B ⋅ d l = µ o Ic

I5 C

I1
donde
I c = I1 + I 2 − I3
I3 I2

I4

Ejemplo: Cálculo del campo magnético producido por un alambre
recto y largo que transporta una corriente I.

µo I
r<R ⇒ B= 2
r
2πR

µo I
r>R ⇒B=
2πr

9.5 Campo magnético creado por un solenoide

Un solenoide es un alambre arrollado en forma de hélice con
espiras muy próximas entre sí. Se puede considerar como una
serie de espiras circulares situadas paralelamente que transportan
la misma corriente.

Desempeña en el magnetismo un papel análogo al de un
condensador de placas paralelas, ya que el campo magnético es
un interior es intenso y uniforme.


por las que circula la misma corriente.
Líneas de campo magnético debido a dos espiras paralelas


Líneas de campo magnético debido a un solenoide


B = µo n I
4

1
2
3
Cálculo del campo magnético creado por un solenoide

9.6 Ley de Gauss para el magnetismo

Diferencia entre líneas de Las primeras comienzan
campo eléctrico y líneas de y terminan en las
campo magnético cargas, mientras que las
segundas son líneas
cerradas.

 
∫
φ m = B ⋅ dS = 0

s

No existen puntos a partir de
los cuales las líneas de
campo convergen o divergen

No existe el monopolo magnético

Ley de ampere

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