Fisica labo-9

I. OBJETIVOS
 Determinar experimentalmente el momento de inercia de la polea
 Determinar experimentalmente el momento de inercia del cilindro
 Comparar los resultados experimentales con los resultados teóricos y verificar su
validez.
PRACTICA N°9: MOMENTO DE INERCIA

II.MARCO TEORICO
MOMENTO DE INERCIA
El Momento de Inercia también denominado Segundo Momento de Área; Segundo Momento de
Inercia o Momento de Inercia de Área,es una propiedad geométrica de la sección transversalde
los elementos estructurales.
Tomando en cuenta, un cuerpo alrededor de un eje, el momento de inercia, es la suma de los
productos que se obtiene de multiplicar cada elemento de la masa por el cuadrado de su distancia
al eje.
LA ROTACION EN LA INERCIA
Cualquier cuerpo que efectúa un giro alrededor de un eje, desarrolla inercia a la rotación, es decir,
una resistencia a cambiar su velocidad de rotación y la dirección de su eje de giro. La inercia de
un objeto a la rotación está determinada por su Momento de Inercia, siendo ésta ‘’la resistencia
que un cuerpo en rotación opone al cambio de su velocidad de giro’’.
El momento de inercia es pues similar a la inercia, con la diferencia que es aplicable a la rotación
más que al movimiento lineal. La inercia es la tendencia de un objeto a permanecer en reposo o a
continuar moviéndose en línea recta a la misma velocidad. La inercia puede interpretarse como
una nueva definición de masa. El momento de inercia es, masa rotacional y depende de la
distribución de masa en un objeto. Cuanta mayor distancia hay entre la masa y el centro de
rotación, mayor es el momento de inercia. El momento de inercia se relaciona con las tensiones
y deformaciones máximas producidas por los esfuerzosde flexión en un elemento estructural, por
lo cual este valor determina la resistencia máxima de un elemento estructural bajo flexión junto
con las propiedades de dicho material.

PROPIEDADES DELMOMENTO DE INERCIA
El momento de inercia de un área respecto al eje polar,
momento polar de inercia Jo, es igual a la suma de los
momentos de inercia respectoa dos ejes perpendiculares entre
sí, contenidos en el plano del área y que se intercepta en el eje
polar. El momento polar de inercia es de gran importancia en
los problemas relacionados con la torsión de barrascilíndricas
y en los problemas relacionados con la rotación de placas.
ENERGÍA CINÉTICA DE ROTACIÓN.
Para un cuerpo rígido formado por una colección de partículas que gira alrededor del eje z fijo
con velocidad angular ω, cada partícula del cuerpo rígido tiene energía cinética de traslación. Si
la partícula de masa mi se mueve con velocidad vi, su energía cinética es:
𝐸 𝑐𝑖 =
1
2
𝑚 𝑖 𝑣𝑖
2
Cada partícula del cuerpo rígido tiene la misma velocidad angular
ω, pero distintas velocidades lineales, porque estas dependen de la
distancia r al eje de rotación, y se relacionan por
vi = ω ri.
Entonces la energía cinética de la partícula i es:
𝐸𝑖 =
1
2
𝑚 𝑖(𝑟𝑖⍵)2
La energía cinética total del cuerpo rígido en rotación es la suma de las energías cinéticas de cada
partícula individual, esto es:
∑ 𝐸𝐼 =
1
2
∑𝑚 𝑖(𝑟𝑖⍵)2
Donde:
𝐼 = ∑𝑚 𝑖 𝑟2
𝑖

RELACIÓN ENTRE TORQUE YACELERACIÓNANGULAR.
Para una partícula de masa m, que gira, en una circunferencia de radio r con la acción de una
fuerza tangencial Ft, además de la fuerza centrípeta necesaria
para mantener la rotación. La fuerza tangencial se relaciona
con la aceleración tangencial at por
Ft = mat.
El torque alrededor del centro del círculo producido por Ft es:
Como la at se relaciona con la aceleración angular por at = rα, el torque se puede escribir como:
τ

y como mr2
es el momento de inercia de la masa m que gira en torno al centro de la trayectoria
circular, entonces:
𝜏 = 𝛪𝛼
El torque que actúa sobre una partícula es proporcional a su aceleración angular α, donde Ι es la
constante de proporcionalidad
. Observar que τ = Ια es el análogo rotacional de la segunda
ley de Newton F = ma. Se puede extender este análisis a un
cuerpo rígido arbitrario que rota en torno a un eje fijo que
pase por Ο, como se ve en la figura. El cuerpo rígido se
puede considerar formado por elementos de masa dm, que
giran en torno a Ο en una circunferencia de radio r, por
efecto de alguna fuerza tangencial externa dFt que actúa
sobre dm. Por la segunda ley de Newton aplicada a dm, se tiene:
dFt = (dm) at El torque dt producido por la fuerza dFt es:
𝑑𝑡 = 𝑟𝑑𝐹𝑡 = (𝑟𝑑𝑚)𝑎𝑡 = (𝑟𝑑𝑚)𝑟𝛼 = (𝑟𝑡 𝑑𝑚 ) 𝛼
El torque neto se obtiene integrando esta expresión, considerando que α tiene el mismo valor en
todo el cuerpo rígido
Pero la integral es el momento de inercia I del cuerpo rígido alrededor del eje de rotación que
pasa por Ο, entonces,
La siguiente solución es derivada de la convención de que hacia arriba es positivo y hacia abajo
es negativo, la dirección de las agujas del reloj es positiva y viceversa. Aplicando la segunda
Ley de Newton para la masa en suspensión, m, resulta:

resolviendo par la tensión:
La aceleración lineal a de la masa en suspensión es la aceleración tangencial, aT, del dispositivo
que gira. La aceleración angular está relacionada con la aceleración tangencial como sigue
Operando las ecuaciones anteriores tenemos:
CALCULOS DE MOMENTO DE INECIA

III. MATERIALES E INSTRUMENTOS DE LABORATORIO
HILOXPLORERSOPORTE UNIVERSAL
REGLA METALICA PIE DE REY CILINDRO
POLEA CALCULADORAARANDELES

IV. PARTE EXPERIMENTAL
ACTIVIDAD N°1
 Se pesaron las masas, la polea y los cilindros, así
mismo se midieron con una regla el largo del cilindro
y con elpie de rey el diámetro de la polea y del cilindro
 Se colocó el sensor de movimiento circular en el
soporte universal apoyándonos en el gancho para
poder sujetarlo.
 Se conectó el sensor al Xplorer, y se ingresó los datos al
Xplorer como el número de datos que se recogería, que
vendrían a ser los puntos a tomar de la polea.
Se procedió a anudar una de las arandelas (nuestras
masas) con un hilo y a anudar el otro extremo a la parte
donde hay orificios de la polea misma.

 Se procedió a programar el Xplorer listo para
presentar la gráfica velocidad (tangencial) vs
tiempo y obtener nuestra aceleración, así
entonces se soltó la masa y el Xplorer tome
lectura, este paso se ejecutó tres veces con
nuestra primera masa que es 13.3 g
 De las aceleraciones obtenidas se le tomo un
promedio.
m (g) 𝒂 𝟏( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝟑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝟑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝒑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ )
13.3 7.14 7.07 7.06 7.09
 Al igual que en la ejecución anterior se repitió la
experiencia pero se tomó lectura de las
aceleraciones cuando se añade otra masa y en
total se tendría una masa de 30.3 g
promedio.
 Al igual que en la ejecución anterior se repitió la
experiencia pero se tomó lectura de las
aceleraciones cuando se añade otra masa y en
total se tendría una masa de 42.5 g
promedio.
m (g) 𝒂 𝟏( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝟑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝟑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝒑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ )
30.3 8.42 8.44 8.4 8.42
m (g) 𝒂 𝟏( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝟑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝟑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ ) 𝒂 𝒑( 𝒎
𝒔 𝟐⁄ )
42.5 8.7 8.76 8.69 8.717

 Se recomienda que al realizar la experiencia se recepcione
las masas para que las la polea no se jale de golpe al
terminar de desenrollarse el hilo.
Calculamos el momento de inercia con ayuda de las aceleraciones promedio:
ISIST =
1
4
𝑚𝐷
2
( 𝑔
𝑎
−1)
I1 =
1
4
13.3𝑔𝑥(5.48𝑐𝑚)2
(
9.8𝑚 /𝑠2
7.09𝑚 /𝑠2 − 1)
I1 =38.166 g.cm2
I2 =
1
4
30.3𝑔𝑥(5.48𝑐𝑚)2
(
9.8𝑚/𝑠2
8.42𝑚 /𝑠2 − 1)
I2 = 37.2829 g.cm2
I 3 =
1
4
42.5𝑔𝑥(5.48𝑐𝑚)2
(
9.8𝑚/𝑠2
8.7166𝑚/𝑠2 − 1)
I3 = 39.658 g.cm2
Los momentos de inercia varian ligeramente por lo que sacamos un promedio para el cálculo del
momento de inercia de la polea.
𝐼𝑆𝐼𝑆𝑇 =
38.166 g.cm+37.283 g.cm2+39.642 g.cm2
3
= 38.69 g.cm2

ACTIVIDAD N° 2
Medimos la masa del cilindro metálico y lo
anotamos en la tabla N°1
La masa fue de: 17g
Medimos con la ayuda del pie de rey el
diámetro D del cilindro y la longitud de este, lo
anotamos en la tabla N°1
La Longitud fue de: 20cm
El diámetro fue de: 1.44cm
Armamos el equipo como se observa en la figura.
Colocamos la primera arandela de masa 13.3g y con la ayuda
del xplorer GLX obtenemos la primera aceleración, se repetirá
3 veces, hasta obtener un promedio de las tres aceleraciones.
a1=0.56m/s2
a2=0.567m/s2
a3=0.576m/s2
𝑎 𝑝 =
0.56𝑚/𝑠2 + 0.567𝑚/𝑠2 + 0.576𝑚/𝑠2
3
= 0.567𝑚/𝑠2
Colocamos la primera más la segunda arandela de masa 13.3g,
17g y con la ayuda del xplorer GLX obtenemos la primera
aceleración, se repetirá 3 veces, hasta obtener un promedio de
las tres aceleraciones.
a1=1.25m/s2
a2=1.2m/s2
a3=1.2m/s2
𝑎 𝑝 =
1.25𝑚/𝑠2 + 1.2𝑚/𝑠2 + 1.2𝑚/𝑠2
3
= 1.216𝑚/𝑠2

Con los datos obtenidos podemos hallar ISIST
ISIST=
1
4
𝑚𝐷2(
𝑔
𝑎
− 1)
I1=
1
4
13.3𝑔𝑥(5.48𝑐𝑚)2(
9.8𝑚/𝑠2
0.567𝑚/𝑠2
− 1)
I1=1625.9 gxcm2
I2=
1
4
30.3𝑔𝑥(5.48𝑐𝑚)2(
9.8𝑚/𝑠2
1.216𝑚/𝑠2
− 1)
I2=1605.8 gxcm2
I3=
1
4
42.5𝑔𝑥(5.48𝑐𝑚)2(
9.8𝑚/𝑠2
1.603𝑚/𝑠2
− 1)
I3=1631.5 gxcm2
𝐼 𝑆𝐼𝑆𝑇 =
1625.9𝑔𝑥𝑐𝑚2 + 1605.8𝑔𝑥𝑐𝑚2 + 1631.5𝑔𝑥𝑐𝑚2
3
= 1621.06𝑔𝑥𝑐𝑚2
𝐼 𝑆𝐼𝑆𝑇 − 𝐼 𝑆𝑅 = 𝐼2𝐶𝐼𝐿𝐼𝑁𝐷𝑅𝑂
1621.06𝑔𝑥𝑐𝑚2 − 38.69𝑔𝑥𝑐𝑚2 = 𝐼2𝐶𝐼𝐿𝐼𝑁𝐷𝑅𝑂
1582.54𝑔𝑥𝑐𝑚2 = 𝐼2𝐶𝐼𝐿𝐼𝑁𝐷𝑅𝑂
791.27𝑔𝑥𝑐𝑚2 = 𝐼 𝐶𝐼𝐿𝐼𝑁𝐷𝑅𝑂
Masas Aceleración ISIST
M1 = 13.3g 0.567m/s2 1625.9 𝑔𝑥𝑐𝑚2
M2 = 30.3g 1.216m/s2 1605.8 𝑔𝑥𝑐𝑚2
M3 =42.5g 1.603m/s2 1631.5 𝑔𝑥𝑐𝑚2
Colocamos la primera, la segunda y la tercera arandela de
masa 13.3g, 17g, 12.2g y con la ayuda del xplorer GLX
obtenemos la primera aceleración, se repetirá 3 veces, hasta
obtener un promedio de las tres aceleraciones.
a1=1.59m/s2
a2=1.62m/s2
a3=1.6m/s2
𝑎 𝑝 =
1.59𝑚/𝑠2 + 1.62𝑚/𝑠2 + 1.6𝑚/𝑠2
3
= 1.603𝑚/𝑠2

VI .CUESTIONARIO
1. Calcular el momento de inercia de la polea y del cilindro según el modelo teórico
planteado, use las ecuaciones respectivas.
Según el modelo teórico, el momento de inercia de la polea se expresa mediante la
siguiente ecuación:
𝐼 𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 =
1
8
𝑚. 𝐷2
Masa de la polea: 𝑚 = 10,3 𝑔
Diámetro de la polea: 𝐷 = 5,48 𝑐𝑚
Reemplazando:
1
8
(10,3𝑔).(5,48𝑐𝑚)2
𝐼 𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 = 38,66 𝑔. 𝑐𝑚2
Según el modelo teórico, el momento de inercia del cilindro se expresa mediante la
siguiente ecuación:
𝐼𝑐𝑖𝑙𝑖𝑛𝑑𝑟𝑜 =
1
12
𝑀. 𝐿2
Masa del cilindro: 𝑀 = 17 𝑔
Longitud del cilindro: 𝐷 = 20 𝑐𝑚
Reemplazando:
1
12
(17𝑔).(20𝑐𝑚)2
𝐼 𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 = 566,66 𝑔. 𝑐𝑚2
2. Calcular el momento de inercia experimental con sus datos medidos en la
experiencia.
Experimentalmente, se calcula el momento de inercia de la polea mediante la siguiente
ecuación:
𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 =
1
4
𝑚. 𝐷2
(
𝑔
𝑎
− 1)
Masa sostenida (1): 𝑚 = 13,3 𝑔
Aceleración promedio obtenida (1): 𝑎 = 7,09 𝑚/𝑠2
Reemplazando:

𝐼 𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 (1) =
1
4
(13,3𝑔).(5,48𝑐𝑚)2
(
9,8𝑚. 𝑠−2
7,09𝑚. 𝑠−2
− 1)
𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 (1) = 38,16 𝑔. 𝑐𝑚2
Reemplazando:
1
4
(30,3𝑔).(5,48𝑐𝑚)2
(
9,8𝑚. 𝑠−2
8,42𝑚. 𝑠−2
− 1)
𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 (2) = 37,28 𝑔. 𝑐𝑚2
Reemplazando:
1
4
(42,5𝑔).(5,48𝑐𝑚)2
(
9,48𝑚. 𝑠−2
8,70𝑚. 𝑠−2
− 1)
𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 (3) = 40,34 𝑔. 𝑐𝑚2
Por lo tanto:
𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 =
𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎(1) + 𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎(2) + 𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎(3)
3
=
38,16 + 37,28 + 40,34
3
= 38,59 𝑔. 𝑐𝑚2
Experimentalmente, se calcula el momento de inercia de la polea mediante la siguiente
ecuación:
𝐼𝑆𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎 − 𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎
2
Calculamos el momento de inercia del sistema para cada masa:
𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎 =
1
4
𝑚. 𝐷2
(
𝑔
𝑎
− 1)
Reemplazando:

𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎 (1) =
1
4
(13,3𝑔).(5,48𝑐𝑚)2
(
9,8𝑚. 𝑠−2
0,567𝑚. 𝑠−2
− 1)
𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎(1) = 1625,97 𝑔. 𝑐𝑚2
Reemplazando:
1
4
(30,3𝑔).(5,48𝑐𝑚)2
(
9,8𝑚. 𝑠−2
1,216𝑚. 𝑠−2
− 1)
𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎 (2) = 1605,83 𝑔. 𝑐𝑚2
Reemplazando:
1
4
(42,5𝑔).(5,48𝑐𝑚)2
(
9,48𝑚. 𝑠−2
1,603𝑚. 𝑠−2
− 1)
𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎(3) = 1631,59 𝑔. 𝑐𝑚2
Por lo tanto:
𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎 =
𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎(1) + 𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎(2) + 𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎 (3)
3
=
1625,97 + 1605,83 + 1631,59
3
𝐼𝑠𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎 = 1621,13 𝑔. 𝑐𝑚2
Ahora podemos hallar el momento de inercia del cilindro:
𝐼𝑆𝑖𝑠𝑡𝑒𝑚𝑎 − 𝐼𝑝𝑜𝑙𝑒𝑎
2
1621,13 − 38,59
2
= 791,27 𝑔. 𝑐𝑚2

3. ¿Cuál es la diferencia entre el valor teórico y el valor experimental del momento
de inercia?
Calculamos el error de esta manera:
%𝐸𝑟𝑟𝑜𝑟 =
| 𝑉𝑎𝑙𝑜𝑟 𝑒𝑥𝑝𝑒𝑟𝑖𝑚𝑒𝑛𝑡𝑎𝑙 − 𝑉𝑎𝑙𝑜𝑟 𝑡𝑒ó𝑟𝑖𝑐𝑜|
𝑉𝑎𝑙𝑜𝑟 𝑡𝑒ó𝑟𝑖𝑐𝑜
. 100
Para el momento de inercia de la polea:
|38,59 − 38,66|
38,66
. 100 = 0,18%
Para el momento de inercia del cilindro:
|791,27 − 566,66|
566,66
. 100 = 39,63%
4. ¿cuál de todos los valores del momento de inercia calculados con los valores de
sus mediciones se acerca más al valor teórico? Explique la razón.
el valor que se acerca más al valor experimental es el de las poleas, por otro lado el
momento de inercia del cilindro no salió como lo esperado, esto se debe a que la
fórmula que usamos es para un cilindro compacto, y nosotros usamos cilindros no
compactos.
5. ¿cuál de los cuerpos en consideración posee mayor momento de inercia ¿a qué
cree usted a que se deba?
𝐼𝑐𝑖𝑙𝑖 𝑛𝑑𝑟𝑜 > 𝐼sin 𝑐𝑖𝑙𝑖𝑛𝑑𝑟𝑜
Sabemos que la inercia aumenta mientras que la masa este más alejada al centro de
rotación por ello concluimos este resultado y también se demostró haciendo los cálculos
respectivos.

6. Demostrar las ecuaciones para calcular el valor del memento de inercia de la polea y del
cilindro que se plantean en el modelo teórico de esta experiencia.
Momento de inercia de un disco
Vamos a calcular el momento de inercia de un disco
de masa M y radio R, respecto de uno de sus
diámetros.
Tomamos un elemento de masa que dista x del eje de
rotación. El elemento es un rectángulo de longitud
2y de anchuradx. La masa de este rectángulo es
El momento de inercia del disco es
Haciendo el cambio de variable
y=R·cosθ
x=R·senθ
Llegamos a la integral
R = D/2
Ic =
1
8
MD2

Momento de inercia de un cilindro
Vamos a calcular el momento de inercia de un cilindro de masa M, radio R y longitud L,
I = ∫ 𝑟2
. 𝜕𝑀
I = ∫ 𝑟2
.
𝑙/2
−𝑙/2
𝜕𝑀
I = ∫ 𝑟2𝑙/2
−𝑙/2
.
𝑀
𝐿
. 𝜕𝑟
I =
𝑀
𝐿
(
𝑟3
3
). ∫ .
𝑙/2
−𝑙/2
I=
𝑀
𝐿
.
𝐿3
3
I =
𝑀𝐿2
12
7. Deducir explícitamente la ecuación 5, a partir de las ecuaciones de movimiento
(segunda ley de Newton) para el sistema.
Para determinar experimentalmente El momento de inercia de lo cuerpos, aplique un toque o
momento de fuerza a los cuerpos, y mida la aceleración angular resultante.
Dado que
  
I   / ……. (Ω)
Donde  es la aceleración angular y  es el torque El torque depende de la fuerza aplicada y de la
distancia entre el punto donde el objeto pivota y el punto donde se aplica el impulso, es decir:
  r  F
 𝜌 =
𝜕𝑀
𝜕𝑉
; 𝜌 =
𝑀
𝑉
; 𝜕𝑉 =
𝐴. 𝜕𝑟
𝜕𝑀 = 𝜌 𝜕𝑉
𝜕𝑀 =
𝑀
𝑉
. 𝐴. 𝜕𝑟
𝜕𝑀 =
𝑀
𝜋𝑟2 𝐿
𝜋𝑟2
. 𝜕𝑟
𝜕𝑀 =
𝑀
𝐿
. 𝜕𝑟

Donde r es la distancia desde el centro del aro o del disco hasta el punto donde se aplica la fuerza
y F es la fuerza aplicada. El valor de r x F es r F sin ø donde ø es el ángulo entre r y la dirección
de F, la fuerza aplicada. El impulso es máximo cuando r y F son perpendiculares. En este caso,la
fuerza aplicada es la tensión (T) de un hilo atado al aparato giratorio. La gravedad tira de una
masa suspendida m atada al hilo. El valor de r es el radio de la polea del aparato. El radio es
perpendicular a la fuerza aplicada (Tensión). En consecuencia, el torque es:
  r  T
Aplicando la segunda Ley de Newton para
la masa en suspensión, m, resulta:
F  T(cos0°) + mg(180°)  ma(cos180°)
F  T mg  m(a)
Resolviendo para la tensión:
T  m (g  a)
El torque es:
  rT  rm (g  a) ……..(α)
La aceleración tangencial a de la masa en suspensión es la aceleración tangencial (𝑎 𝑡), del
dispositivo que gira. La aceleración angular está relacionada con la aceleración tangencial como
sigue:
 =
𝑎 𝑡
𝑟
…….. (β)
Reemplazando (α) y (β) en (Ω) resulta:
I   / 
𝑟𝑚(𝑔−𝑎)
𝑎 𝑡/ r
=
𝑟𝑚 (𝑔  𝑎) 𝑟
𝑎 𝑡
En el punto en que se sobresale la caída del hilo atado a las masas, consideramos que la
aceleración tangencial (at) y la aceleración de la aceleración del sistema vendrían a ser las
mismas.
mgr2
𝑎 𝑡
–
ma𝑟2
𝑎 𝑡
 mr2
(g /𝑎 𝑡 – 1)
1
4
mD2 (𝑔/ 𝑎 𝑡 – 1)

8.- ¿Qué relación existe entre el momento de inercia y los tensores?

9.- ¿Qué predice el teorema de Steiner?
El Teorema de Steiner (o teorema de los ejes-paralelos) a menudo simplifica los cálculos.
Premisa: Supongamos que conocemos el momento de inercia con respecto a un eje que pase
por el centro de masas de un objeto
Teorema: Entonces podemos conocer el momento de inercia con respecto a cualquier otro eje
paralelo al primero y que se encuentra a una distancia D
Procedemos ahora la demostración
del Teorema:
Tomemos un elemento de
masa dm situado en las
coordenadas (x,y). Si ahora
escogemos un sistema de
coordenadas con origen en el
centro de masas del objeto, las
nuevas coordenadas del elemento
de masa serán (x',y')
Calculamos el momento de inercia respecto del eje Z que es paralelo al eje que pasa por el
centro de masas:
Como el segundo sistema de referencia tiene como origen el centro de masas:

La primera integral es el momento de inercia respecto del eje que pasa por el CM. La última
integral es la masa del sólido, y magnitud que multiplica a esta integral es la distancia al
cuadrado entre los dos ejes. Por tanto:

V. CONCLUSIONES
 Por el modelo teórico, se puede concluir que el momento de inercia depende
principalmente del diámetro del cuerpo si es que se trata de solidos circulares o
de la longitud, si se trata de varillas o cilindros.
 Se puede observar según los cálculos que el momento de inercia de la polea
presenta un porcentaje de error bajo, esto quiere decir que la diferencia es mínima
comparado con su valor teórico.
 Se puede observar, sin embargo, que el momento de inercia del cilindro presenta
un porcentaje de error muy alto, la causa de ello podría ser el uso de un cilindro
con hueco, ya que según la formula teórica, el cilindro debería ser compacto.

VI. RECOMENDACIONES
 Tanto la polea como el cilindro deben estar correctamente posicionados para
obtener mejores resultados.
 Debemos anticipar que el hilo se tense por completo cuando se suelta las
masas amarradas a ella, ya que esto puede dañar la polea.
 Evitar que el hilo se enrede durante el experimento.
 La persona que maneja el XPLORER debe apretar el botón play un segundo
antes que se suelte las masas, luego escogerás la gráfica que tiene forma de
una línea con pendiente positiva con la opción “CONNOTACION DE
PUNTOS” en el XPLORER.

VIII. ANEXOS
APLICACIONES DE LA INERCIA EN LA VIDA DIARIA
En física se le conoce como inercia a la capacidad que tiene la materia de mantener su
estado de reposo o de movimiento rectilíneo uniforme mientras no exista una fuerza que
actúe sobre ella.
Esta propiedad de la materia se encuentra expresada en La Primera Ley de Newton, se podría
decir que se trata de la resistencia que opone a modificar su estado dinámico, un sistema de
partículas. Existe también otro tipo de inercia llamado térmica, que se refiere a la dificultad que
tiene un objeto de cambiar su temperatura.
Entre más difícil sea cambiar el estado de un objeto, ya sea de temperatura,de reposo o
movimiento rectilíneo uniforme, se dice que tiene mayor inercia.
La inercia se puede separar en varios grupos o tipos de inercia.
La inercia mecánica se divide en 5 tipos:
 Inercia dinámica. - se relaciona con los cuerpos que se encuentran es estado de
movimiento.
 Inercia estática. - Esta es aquella que está vinculada con los cuerpos en estado de
reposo.
 Inercia traslacional.- Es la vinculada con la masa total de un cuerpo.
 Inercia rotacional. - Se trata de aquella que representa la propiedad de los cuerpos para
resistir los cambios de su estado de movimiento rotatorio, se le identifica con el símbolo
I.
 La Inercia térmica. - Se le llama así a la propiedad que nos indica la cantidad de calor
que pueden conservar los cuerpos, así como la con que estos pueden absorber el calor o
cederlo.
Ejemplos:
 Cuando se empuja un auto que está en
reposo, al principio cuesta trabajo debido
a la inercia que se opone al movimiento,
una vez que se empieza a mover es más
fácil empujarlo, gracias a la inercia ahora
tiene movimiento.

 El rápido descenso de la pendiente que se
da en una montaña rusa que le permite
acumular la energía potencial suficiente
para elevarse de nuevo, esto es producida
por la inercia.
 Quitar un mantel y que quede lo que está
arriba apoyado en la mesa, en el mismo
lugar: un truco clásico de magia basado en la
inercia; para que salga bien hay que tirar el
mantel hacia abajo y el objeto debe ser más
bien liviano.

XI. BIBLIOGRAFIA
-PASCO scientific (1999) Momento de inercia. Recuperado de:
http://downloads.gphysics.net/pasco/P22-Momento-de-Inercia.pdf
- Dinámica de rotación (2015) Recuperado de :
http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/solido/teoria/teoria.htm

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