1. MARCO TEORICO:
Flujoporun orificioenlaparedde un tanque Supóngase unorificiode pequeñasecciónsobre laparedlateral de un
tanque con fluidoapresiónenel interior,por ejemplo, conaguacon la superficielibre aunaciertaalturapor encima
del orificio,comose muestraenlaFigura1.1.
Debidoa lapresióninterior,porel orificiose produciráunadescargade agua, tantomayor cuanto mayorsea el
tamañodel orificio,enladirecciónperpendicularalapared.Lógicamente el fluidosaleatravésde toda lasección
del orificio,peroenrealidadladirecciónde lavelocidadencadaposiciónesdistinta.Enefecto,laformade laslíneas
de corriente porel interiordel tanque hace que enlaseccióndel orificioel vectorvelocidadtengaencadapuntouna
componente radial haciael eje. El conjuntode estascomponenteshace que laseccióndel chorrose reduzcaen
ciertamedidatras pasarel orificio,hastaque lascomponentesradialesse contrarrestanentre sí.La zonadel chorro
enla que la secciónesmínimase designacomovenacontracta. El efectode venacontracta estanto másacusado
cuanto másvivosseanlosbordesdel orificioporel interiordel tanque,puesmásdificultad tienenentonceslaslíneas
de corriente para adaptarse a la geometría.Atendiendoalanotaciónde la Figura2, lacarga H sobre el orificiose
mide del centrodel orificioalasuperficielibre dellíquido.Se supone que lacargapermanece constante yque el
depósitoestáabiertoalaatmósfera.La ecuaciónde Bernoulli,aplicadadesdeunpunto1 enla superficie libre hasta
el centrode lavenacontracta, punto2 establece que:
En este caso,las presionesp1yp2, son igualesala presiónatmosféricalocal que se tomacomo referencia.
Generalmente,lavelocidadenlasuperficie libre,v1,essuficientementepequeña,dadalagranseccióndel depósito,
para poderdespreciarlafrente al restode términos.Si ademástomamosel punto2como puntode referencia de
elevación,entonces12 z − z = H. Contodo esto,laecuación(1),se escribe como:
que esla expresióndelteoremade
Torricelli.