2f 03 campo electrico

Tema 7: CAMPO ELÉCTRICO

Carga eléctrica
Fuerzas
eléctricas
Ley de Coulomb

Descripción del campo eléctrico

Estudio del
Campo eléctrico campo eléctrico
Representación del campo eléctrico

Determinación del campo eléctrico

Conductores
Comportamiento
de la materia Dieléctricos
en campos eléctricos
Condensadores

1
IPEP de Cádiz - Departamento de Física y Química - FIS2

Fuerzas eléctricas: Carga eléctrica
La carga eléctrica de un cuerpo tiene su origen en la estructura atómica de la materia.

La corteza de los átomos está formada por electrones,
partículas con carga negativa, mientras que el núcleo de los
átomos está constituido por protones, partículas con carga
positiva del mismo valor absoluto que la carga del electrón, y
neutrones, sin carga eléctrica

En condiciones normales, los cuerpos son neutros, porque sus
átomos tienen el mismo número de protones que de electrones

La electrización es el proceso por el que un cuerpo adquiere carga eléctrica, cuando sus
átomos ganan o pierden electrones.

• Si pierden electrones, el cuerpo adquiere carga positiva
• Si gana electrones, adquiere carga negativa.

Los cuerpos se pueden electrizar por frotamiento, por contacto o por inducción

La unidad de carga eléctrica en el S.I. es el Culombio (C)

2

1.Fuerzas eléctricas 1.1. Carga eléctrica
Las propiedades de la carga eléctrica son:

• Sólo existen dos clases de carga, la positiva y la negativa.
No existe la carga neutra: un cuerpo neutro contiene cargas positivas y
cargas negativas en igual número.

• Las cargas eléctricas interaccionan entre sí:
▪ si son de distinto signo, se ejercen entre ellas fuerzas atractivas,
▪ y si son del mismo signo, se ejercen entre ellas fuerzas repulsivas.

• Conservación de la carga eléctrica.
En todo fenómeno físico (o químico) la carga total permanece constante; es posible que
alguna carga pase de un cuerpo a otro, pero la carga eléctrica total no varía.

Ver figura

• Cuantización de la carga eléctrica.
Cualquier carga eléctrica que manejemos es siempre un múltiplo entero de una unidad
elemental de carga eléctrica, que es la carga del electrón. Esto es evidente si tenemos
presente que los cuerpos se electrizan ganando o cediendo electrones, por tanto la carga que
adquiera tiene que ser un cierto número de veces, la carga del electrón.
1 electrón = 1,6 ·10 –19 C

3

1.2. Ley de COULOMB

Las fuerzas de atracción o repulsión entre dos cargas eléctricas puntuales
• están dirigidas a lo largo de la línea que las une
• Cada fuerza es directamente proporcional al producto de las cargas e
inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que las separa
r r r r r Fr r r
F2,1 Q1
u1 u 2 Q2 F1,2
Q1 u1 2,1 F u 2 Q2
1,2
+ + + –
r r

r r r r r Fr r r
F2,1 u1 u2 F1,2 u1 2,1 F u2
1,2
– – – +
r r

r r Q1 ×Q 2 r r r Q1 ×Q 2 r
F1,2 = −F2,1 = k 2
×u1 F2,1 = − F1,2 = k ×u 2
r r 2

El módulo de estas fuerzas es: Q1 ×Q 2
F2,1 = F1,2 = k
r2
4

1.2. Ley de COULOMB (Cont.)

La constante de proporcionalidad k recibe el nombre de constante eléctrica.
Su valor depende del medio que rodea a las cargas.
En el vacío y en el aire vale:

N ×m 2
k = 9× 9
10
C2
En el agua:

9 N ×m 2 N ×m 2
k= × 9
10 2
= 0,113 × 9
10
80 C C2

5

1.2. Ley de COULOMB (Cont.)
En el campo eléctrico, al igual que vimos en el campo gravitatorio, se cumple el principio
de superposición.
La fuerza resultante sobre una carga será la suma vectorial todas las fuerzas que
actúan sobre esa carga.
Q2
– Q1 –
– Q2 r
r r F3
F2,3 Vectorialmente:
r r r r r
F1,3 F3
r F3 = F1,3 + F2,3 F2,3
F3 En módulos:
+ Q3 F3 = F2,3 − F1,3 + r – Q2 Q1
F2,3 r + r –
r Q3 r r F1,3
F3 = F1,3 + F2,3 Q3
F1,3
Vectorialmente:
F3 = F1,3 + F2,3 + 2 ×F1,3 ×F2,3 ×
2 2
cosα r r r
F3 = F1,3 + F2,3
r r r
– Q Vectorialmente: F3 = F + F2,3 En módulos:
1,3
1
En módulos: F = F + F2,3 F3 = F1,3 + F2,3
2 2
r 3 r 1,3
F2,3 F1,3 r
+ + F3 –
Q1 Q3 Q2
6

COMPARACIÓN ENTRE LA LEY DE NEWTON Y LA LEY DE COULOMB

Ley de Newton Ley de Coulomb
SEMEJANZAS
*Existen dos fuerzas, una sobre cada cuerpo
*Las dos fuerzas tienen el mismo valor y son de sentido contrario
*Son directamente proporcionales al producto de las masas (cargas)
*Son inversamente proporcionales al cuadrado de la distancia

DIFERENCIAS
Las fuerzas: Las fuerzas:
*Son siempre atractivas *Pueden ser atractivas o repulsivas

*No dependen del medio *Sí dependen del medio

*Existen entre cualquier pareja de cuerpos *Sólo existen entre cuerpos con carga
eléctrica neta

*Son importantes sólo cuando un cuerpo es *Son importantes en cuerpos pequeños, y
muy grande y no a nivel atómico o a nivel atómico y molecular
molecular

7

Actividad 8 página 175:
Datos: Q1 = + 3 ·10–6 C; Q2 = + 1,2 · 10–5 C; r = 50 cm = 0,50 m; K = 9·109 N·m2·C–2
a) Para calcular el valor de la fuerza basta aplicar la expresión del módulo de la
fuerza de Coulomb:
Q1 ×Q 2 3 × −6 × 2 × −5
10 1, 10
F =F=k× =9× ×
10 9
2
= 1,3 N
r2 0,5

b) Si el medio interpuesto entre las cargas es agua, distinto del vacío (aire), el
valor de la constante eléctrica es 80 veces más pequeño, ya que la permitividad
eléctrica del agua respecto del vacío (constante dieléctrica del agua) vale 80:
9× 9
10 N ×m 2
K agua = = 0,1125 × 9
10
80 C2
La fuerza se hará 80 veces más pequeña. En efecto:

r Q1 ×Q 2 10−6 × 2 × −5
9 3× 1, 10
F =F=k× = 0,1125 × ×
10 = 1,62 × −2 N
10
r2 0,52

8

Datos: Q1 = +2 μC = + 2 · 10–6 C; Q2 = +4 μC = + 4· 10–6 C; d = 90 cm = 0,90 m; K = 9·109
N·m2·C–2 Q3 = – 3 μC = – 3 · 10–6 C; a 30 cm = 0,30 m de Q1
Hacemos un esquema de la situación de las cargas en el que podamos dibujar las fuerzas.
Sobre Q3 actúan dos fuerzas: r
●una la que le ejerce la carga Q1 F1,3 La resultante de estas dos fuerzas es:
r r r r
●y otra la que le ejerce Q2 F2,3 F3 = F1,3 + F2,3
0,30 cm 0,60 cm
+ r r – r + Q2
Q1 F1,3 F3 Q3 F2,3
Calculamos primero el valor (módulo) de la fuerza que Q1 ejerce sobre Q3:
Q1 ×Q3 2 × −6 × × −6
10 3 10
F1,3 = k × = 9× ×
10 9
= 0,6 N
r2 0,32
Calculamos después el valor (módulo) de la fuerza que Q2 ejerce sobre Q3:
Q 2 ×Q3 4 × −6 ×3 × −6
10 10
F2,3 = k × = 9× ×
109
= 0,3 N
r2 0,6 2

Aplicamos el principio de superposición para obtener la fuerza resultante:
r r r
F3 = F1,3 + F2,3
y para sumar dos vectores de la misma dirección y sentido contrario, restamos sus módulos:
F3 = F1,3 − F2,3 = 0, 6 − 0,3 = 0,3 N y tiene el sentido de la fuerza mayor.

9

Actividad 9 página 175 (Cont.):
0,30 m 0,60 m
+ r r – r + Q2
Q1 F1,3 F3 Q3 F2,3
(Figura anterior)
r r r (como se
─ Si la carga Q3 fuese positiva cambiaría el sentido de las fuerzas F1,3 F2,3 F3 indica en la
figura)
0,30 m 0,60 m
+ r + r r + Q2
Q1 F2,3 Q3 F3 F1,3
pero tendrían el mismo valor que antes, F1,3 = 0,6 N y F2,3 = 0,3 N.

Aplicamos el principio de superposición para obtener la fuerza resultante:
r r r
F3 = F1,3 + F2,3
y para sumar dos vectores de la misma dirección y sentido contrario, restamos sus módulos:

F3 = F1,3 − F2,3 = 0, 6 − 0,3 = 0,3 N y tiene el sentido de la fuerza mayor.

La fuerza resultante apunta ahora a la carga Q2 y antes a Q1

10

2.Estudio del campo eléctrico
Llamamos campo eléctrico a la perturbación que un cuerpo produce en el espacio que lo
rodea por el hecho de tener carga eléctrica

Cuando otra carga eléctrica se sitúa en esta región del espacio, interacciona con el campo y
experimenta una fuerza eléctrica
– r
FQ,q
–
+
r q
r FQ,q
FQ, q
– + –
Q r
FQ, q
r
+ FQ, q
–

El campo eléctrico, como el gravitatorio, es un campo de fuerzas centrales (radiales) y por tanto
conservativo

11

2.1.Descripción del campo eléctrico

Los campos eléctricos, al igual que hicimos en el campo gravitatorio, se describen mediante
dos magnitudes, una vectorial,
r
• La Intensidad de campo eléctrico en un punto del campo E
y otra escalar

• Potencial eléctrico en un punto del campo Ve

12

r
• Intensidad de campo eléctrico E en un punto del campo (espacio)
Es la fuerza que actuaría sobre la unidad de carga POSITIVA situada en ese punto

r r
u u
Q
Q –
+
r r r r
u r u
E
+
r +
E r k Q ×q ×u
r
r F Q r
E= = r2 = k 2 ×u
q q r

El módulo de este vector es: Unidad en el S.I.

r Q N
E =E=k 2 = N ×C −1
r C

13

Actividad 1 : Calcula el valor de la intensidad del campo eléctrico que crea una carga
puntual de –6 μC en un punto P que dista de ella 40 cm.
N ×m2
Datos: Q = –6 μC =–6·10 C ;r = 40 cm = 0,40 m;
–6
K = 9·10 9
C2
Q P Cuidamos de que todas las unidades estén
expresadas en el S.I. y aplicamos la expresión
r que vimos en la diapositiva 13, que nos permite
calcular el módulo (valor) de la intensidad de
campo:

r Q 6 × −6
10 N
E = E = K 2 = 9×10 9
2
= 3,375 ×10 5

r 0, 40 C
Actividad 2 : Expresa vectorialmente la intensidad del campo eléctrico que hemos
calculado en la actividad anterior.
y Dibujamos unos ejes cartesianos con centro en r la
r r carga que crea el campo y dibujamos el vector E
Q i E P y el vector unitario en la dirección y sentido carga
r r
r X que crea el campo al punto u = i .
Finalmente aplicamos la ecuación de la intensidad de campo de la diapositiva 13:

r Q r Q r ( −6 × − 6 )
10 r N
E = K 2 × = K 2 ×i = 9 ×
u 10 9
2
= − 8,34 × −8
10 i
r r 0, 40 kg
14

Actividad 3 : En el punto (3,0) m existe una carga puntual de –4 μC y en el punto (0,-4) m otra
de +6μC. Calcular el valor de la intensidad del campo eléctrico creado por
ambas cargas en el origen de coordenadas.
K =9·109 N ×m
2
Datos: (3,0) m ; Q1 = –4 μC= 4·10–6 C; (0,4) m ; Q2 = +6μC = +6·10–6 C; 2
C
y
Dibujamos unos ejes de coordenadas con los puntos y las
r r cargas.
E2 E A continuación dibujamos los vectores campo creado por cada
Q1 carga en el punto (0,0).
X r r
r Ahora calculamos el valor de los vectores E1y E 2 .
E1 (3,0) m
r Q1 4 ×10− 6 3 N
E1 = E1 = K 2 = 9 ×10 9
2
= 4 ×10
r1 3 C
r Q2 9 6× 10− 6 3 N
Q2
(0,-4) m E 2 = E 2 = K 2 = 9 ×10 2
= 3,375 ×10
r2 4 C
Según el principio de superposición, el campo resultante en el origen de coordenadas será la
suma vectorial del campo creado por cada carga.
r
Finalmente, podemos calcular el valor del vector E aplicando el teorema de Pitágoras.

N
E = E12 + E 2 = 42 + 3,3752 ×103 = 5,23 ×103
2
C
15

Actividad 7 : Calcula potencial gravitatorio que crea una masa puntual de 200 kg en un
punto P que dista de ella 40 cm.
N ×m2
Datos: m = 200 kg ; r = 40 cm = 0,40 m; G = 6,67·10 ─11
kg2

M P Cuidamos de que todas las unidades estén
expresadas en el S.I. y aplicamos la expresión
r que vimos en la diapositiva 31, que nos permite
calcular el potencial gravitatorio:

M −11 200 −8 J
V = −G = − 6,67 ×10 = − 3,34 ×10
r 0, 40 kg
Actividad 8 : ¿Cuánto dista el punto A de la figura de la masa M?
Nos dan la masa M que crea el
M = 350 kg A campo y el potencial creado por
r VA = − 5 × −8 J ×kg −1 ella en unr punto A que dista una
10 distancia de M.
Aplicamos la expresión anterior del potencial gravitatorio, despejando la distancia que nos
piden:
M M 350
V = −G r = − G = − 6,67 ×10 −11
−8
= 0, 47 m
r V −5 ×10
16

• Intensidad de campo eléctrico creado por varias cargas en un punto
del campo
Cuando existen varias cargas, al igual que en el campo gravitatorio, se cumple el principio
de superposición:

r r
u2 E
Campo creado por Q1: –
r
r Q2 r2 E1
Q r
E1 = k 21 × 1
u r
r1 E2 +
P

Campo creado por Q2:
r Q r r1
E 2 = k 22 × 2
u r
r2 u1
+ Q1

El campo eléctrico resultante en el punto P es la suma vectorial del campo eléctrico creado
por las cargas Q1 y Q2 :

r r r
E = E1 + E 2
17

Datos: Q = +4 μC = + 4· 10–6 C; r = 50 cm = 0,50 m;
u
r
a) En el vacío K = 9·10 N·m ·C
9 2 –2 Dibujamos el vector campo E

0,5 m Este es el vector intensidad de campo creado por
+ u
r
+ E la carga Q a 0,50 m de distancia. Su módulo es:
Q
Q 4 × −6
10 N
E=k = 9×
10 9
= 1, 4 × 5
10
r2 0,50 2 C

b) En el agua, como la permitividad eléctrica relativa del agua vale 80, vimos en el
ejercicio 8 que la constante k toma el siguiente valor:

9× 9
10 9 N×m2
K agua = = 0,1125 ×10
80 C2
Y el valor de la intensidad de campo será:

Q 4 × −6
10 N
E = k 2 = 0,1125 ×
10 = 1,8 × 3
9
10
r 0,502 C

18

Datos: Q1 = +4 μC = +4 · 10–6 C; Q2 = + 1 μC = + 1· 10–6 C; d = 30 cm = 0,30 m; r1 =12 cm
=0,12 m; K = 9·109 N·m2·C–2
Hacemos un esquema de la situación de las cargas en el que podamos dibujar el vector
intensidad de campo creado por cada una de ellas en el punto que nos piden.
0,30 m
0,12 m P
+ r + r u
r + Q2
Q1 E2 E E1 x
Calcularemos sus módulos:
Q1 9 4×10−6 N Q2 1 × −6
10 N
E1 = k = 9×
10 = 2,5 × 6
10 E2 = k = 9×
109
= 2, 78 × 5
10
r
1
2
0,12 2 C r22 0,182 C
Aplicamos el principio de superposición para calcular el campo resultante:
u u u
r r r
E = E1 + E 2
y como se trata de dos vectores de la misma dirección y sentido contrario, para calcular el
módulo del vector resultante, restamos los módulos de los vectores componentes:
N
E = E1 – E2 = 2,5 ·106 – 2,78 ·105 = 2,22 ·106 C

u
r r N
Vectorialmente podemos poner que: E = 2, 22 × i
10 6

C
19

Actividad 14 página 177 (Cont):

Si en el punto donde hemos determinado la intensidad de campo eléctrico, situamos una
carga Q3 = – 0,5 μC = – 0,5 · 10–6 C el modo más simple de calcular la fuerza resultante
(suma de las que ejercerían Q1 y Q2) sobre ella es aplicar la definición de intensidad de
campo en ese punto: r
u
r F
E=
Q3
despejamos la fuerza resultante sobre Q3:

r u
r −6
r r
F = Q3 ×E = −0,5 ×
10 ×2, 22 × i = −1,11 i N
10 6

20

• Potencial eléctrico Ve en un punto del campo (del espacio)
Como hicimos en el campo gravitatorio, definiremos el potencial a partir del concepto de energía
potencial eléctrica.

Energía potencial eléctrica de un sistema de cargas
Tenemos una carga eléctrica Q que crea un campo y a una distancia r se encuentra otra carga q :

Q q
r
+ –
∞
La energía potencial eléctrica de una carga q que se encuentra en un punto de un campo
eléctrico creado por la carga Q a una distancia r de ésta, es igual al trabajo que realiza la fuerza
del campo para trasladar la carga q desde dicho punto hasta el infinito.

Matemáticamente se expresa mediante la ecuación:

Q ×q
E pe = k
r

21

• Potencial eléctrico Ve en un punto del campo es la energía potencial
eléctrica que tiene la unidad de carga situada en
ese punto.

+
Q – Q
Q ×q
r E pe k r
r Q
Ve = = =k
q q r
Q
Ve = k Unidad en el S.I.
r
J
= Voltio ( V)
C
Al calcular el potencial eléctrico es obligatorio poner el signo de la carga, con lo que:

• Una carga positiva crea en cualquier punto un potencial eléctrico POSITIVO
• Una carga negativa crea en cualquier punto un potencial eléctrico NEGATIVO

22

• Potencial eléctrico Ve en un punto del campo creado por varias cargas
Cuando existen varias cargas, al igual que en el campo gravitatorio, se cumple el principio
de superposición y el potencial en un punto es la suma algebraica del potencial que cada
carga crea en ese punto:

La carga Q1 crea en el punto P un
P potencial eléctrico Ve 1:
Q1
+ r1 Q1
Ve 1 = k
r2 r1
La carga Q2 crea en el punto P un
– potencial eléctrico Ve 2:
Q2 Q2
Ve 2 = k
r2

El potencial eléctrico Ve en el punto P será la suma algebraica de los potenciales Ve 1 y Ve 2:
Q1 Q2
Ve = Ve 1 + Ve 2 = k +k
r1 r2
23

• Potencial eléctrico Ve (Cont.)
Al igual que vimos en el campo gravitatorio, la diferencia de potencial entre dos puntos de
un campo eléctrico la podemos relacionar con el trabajo que realiza el campo para
trasladar a una carga q desde el primer punto al segundo:
Vimos que: B
WA = Ep A − Ep B
A partir de la definición de potencial eléctrico, podemos escribir que:
Ep Ep = q ×Ve
Ve =
q
Sustituyendo en la expresión anterior:

WA = Ep A − Ep B = q ×Ve A − q ×Ve B
B

Y sacando factor común la carga nos queda:
Región del espacio en
la que existe un
B WA = q ×(VA − VB )
B

campo eléctrico
VB
El trabajo realizado por las fuerzas del campo eléctrico en este desplazamiento de
la carga q es igual al producto de la carga por la diferencia de potencial entre los
puntos inicial y final:
q
A WA = q ×(VA − VB )
B
VA
Esta expresión es válida sea cual sea el camino que haya seguido la carga q para ir desde el punto A al B.
24

Datos:Q = +4 · 10–8 C; r = 5 cm = 0,05 m; K = 9·109 N·m2·C–2 ; q = – 1,5 · 10–9 C
a) Aplicamos la expresión del potencial (como es una magnitud escalar, es necesario poner
la carga con su signo y no el valor absoluto de la carga, como hemos hecho hasta ahora para
calcular la fuerza y la intensidad de campo).

Q 10−8
9 +4 ×
Ve = K =9×
10 = +7200 V
r 0, 05
b) Como conocemos ya el potencial en ese punto, la energía potencial eléctrica la
obtenemos multiplicando la carga q que colocamos por el potencial eléctrico del punto:

E pe
Ve =
q
Despejamos:
Ep e = q · Ve = – 1,5 · 10–9 ·7200 = – 1,1 · 10–5 J

25

2.2.Representación del campo eléctrico
Un campo de fuerzas, como el campo eléctrico puede representarse por sus
líneas de fuerzas o líneas de campo y por sus superficies equipotenciales
►Las líneas de fuerzas o líneas de campo son líneas imaginarias tangentes al
vector intensidad de campo en cada punto.
Se trazan de modo que la densidad de líneas de campo sea proporcional al
módulo del campo eléctrico

+ –
Q Q

Lineas de fuerzas del campo eléctrico Lineas de fuerzas del campo eléctrico

creado por una carga puntual Q positiva creado por una carga puntual Q negativa

26

Líneas de fuerzas del campo eléctrico creado por un sistema de dos cargas
puntuales iguales

r
r E
E

r r
E E

Applet de Applet
Angel Franco Applet Applet2 S.Reddy

27

►Al unir los puntos en los cuales el potencial eléctrico tiene el mismo valor se
obtienen las superficies equipotenciales.
•Las superficies equipotenciales son, en cada punto, perpendiculares a la línea
de campo que pasa por ese punto.
•El trabajo que realiza el campo eléctrico para trasladar cualquier carga de un
punto a otro de la misma superficie equipotencial es nulo.
Sabemos que : WA = q ×(VA − VB )
B

Si VA = VB se cumple que el trabajo es nulo : WA = 0
B

•Para una carga puntual, las superficies equipotenciales son superficies esféricas
con centro en la carga.
Líneas de campo

Superficies
equipotenciales

28

CONDUCTORES y AISLANTES (DIELÉCTRICOS)

LOS CONDUCTORES, debido al tipo de enlace que une a sus átomos,
tienen cargas libres, que se pueden mover por el conductor.
Si situamos un conductor en un campo eléctrico, sus cargas libres se ven sometidas
a fuerzas eléctricas que las empujarán hasta la superficie del conductor
r r r
r F
Como: E= ⇒ F = q ×E
q

LOS AISLANTES, por el contrario, se caracterizan por la baja movilidad
que tienen sus electrones, debido al tipo de enlace que une sus átomos.

Carácter relativo de conductores y aislantes:
Hay buenos conductores eléctricos y malos conductores eléctricos. Igualmente,
hay buenos y malos aislantes eléctricos.

Se dice que un conductor alcanza EL EQUILIBRIO ELECTROSTÁTICO
(E.E.) cuando sus cargas libres están en reposo.
29

Propiedades de los conductores en equilibrio electrostático (E.E.):
r
• El campo eléctrico E en todo punto del interior der un conductor en E.E. es nulo.
r
Ya que si no fuese así, existiría una fuerza F =q ⋅ E que pondría en movimiento
a las cargas libres, lo que está en contra de la hipótesis.

r r
E=0 E≠0
r r r r
F = q ×E = 0 F =q× ≠0
E

Conductor en equilibrio electrostático Si el conductor no está en E.E. el campo
eléctrico en su interior no es nulo y existiría
una fuerza que movería a las cargas

• Sí un conductor está cargado, el exceso de carga se distribuye por la superficie del
conductor, luego la carga neta en el interior de un conductor (suma de las cargas
positivas y negativas) es siempre nula.

30

Propiedades de los conductores en equilibrio electrostático (E.E.): (Cont.)

• El campo eléctrico en cualquier punto exterior y próximo a un conductor cargado
en E.E. es siempre perpendicular a la superficie del conductor. De no ser así, se
podría descomponer en dos componentes, una perpendicular a la superficie y otra
tangencial, y ésta ejercería una fuerza sobre las cargas, dejando de estar por tanto
en E.E.

• Todo conductor en E.E. constituye un volumen equipotencial, lo que significa que
el potencial es el mismo en todos sus puntos. Este potencial recibe el nombre de
POTENCIAL DEL CONDUCTOR.
De no ser así, las cargas libres irían de un punto a otro con menor potencial y esto
está en contra de la hipótesis.

31

Movimiento de una partícula cargada en el interior de un campo eléctrico
(applet)

Movimiento de una partícula cargada en el interior de un campo eléctrico
(applet modelo interactivo)

32

33

Electrización por contacto

+ +
– – +
– – +
– – +
– Cuerpo con
Cuerpo
+ carga neta
+ – + – + – + neutro
+ – – – – positiva
+
+ – +
– – – +
– – +
–
+

34


Volver
35


Electrización por frotamiento

Volver
36
IPEP de Cádiz Departamento de Física y Química 36
01/14/13

+ +
– +
– +
– +
– Cuerpo
+
+ + + + neutro
+ – – – –
+
+
– +
– +
– +
–
+

+ + + + +
+– – – –
–
+ + + + +
– – – –
+
+ + + +
– +
–

+
+– + +
– +
– +
– Cuerpo con
– carga neta
+
– + +
– +
– +
– positiva
+
+ + + +
– +
–
37


+ +
– – +
– – +
– – +
– Cuerpo con
Cuerpo
+ carga neta
+ – + – + – + neutro
+ – – – – positiva
+
+ – +
– – – +
– – +
–
+

Volver

38

Electrización por inducción

Cuerpo con
Cuerpo
+ – –+ + – + – + +
– + – – + – –
– – carga neta
+ neutro
+ negativa
+ – + –+ +– –+ +– – ++
+ – –
– – –
+ + – +
– + – + – + – ++
+
– – – –
+

–

Volver
39

Electrización por inducción
+ + –+ + – + – + +
+ Cuerpo
+ –
– – – – neutro
+
+ – + –+ + –+ + – ++
+
– – – – –
+ – + – + – + – ++
+ + +
– – – –
+

–
+
+
+
+
+

+ –
– +
– – + –
– +
– Cuerpo con
+ – + – + – + carga neta
– – – – negativa
+
– + – +
– – +
–

40

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