1. ONDAS ESTACIONARIAS DE UNA CUERDA
Mateo Guzmán Leguízamo
Ingeniero Mecánico en formación
Universidad tecnológica de bolívar
matheofederik@hotmail.com
Julieth Banda Mesa
Ingeniera industrial en formación
Universidad tecnológica de bolívar
RESUMEN.El Movimiento ondas estacionarias en una
cuerda es aquel que hace que las partículas de la cuerda se
muevan de un lado a otro. Las ondas estacionarias se forman
por la interferencia de dos ondas de la misma naturaleza con
igual amplitud, longitud de onda y frecuencia; con base en
estos conceptos fue posible realizar algunas experiencias,
donde se apreciaron claramente las características y
propiedades del movimiento con ondas estacionarias, así
como las condiciones bajo las cuales los nodos varían. Por
último, se hizo un análisis de los modelos matemáticos que
conciernen a esta temática y se obtuvieron ciertas
conclusiones.
PALABRAS CLAVES.Movimiento de ondas, ondas
estacionarias, frecuencia, nodos, vientres.
ABSTRACT.Movement waves in a string is one that
causes the particles to move the rope from one side to
another. The standing waves are formed by the
interference between two waves of the same type with
the same amplitude, frequency and wavelength; based
on these concepts could be performed some
experiments, where clearly appreciate the characteristics
and properties with waves movement, and the conditions
under which the nodes vary. Finally, an analysis was
made of the mathematical models concerning this
subject and some conclusions were obtained.
KEYWORDS.Movement of waves, standing waves,
frequency, nodes, bellies.
INTRODUCCION.En este laboratorio
lograremos estudiar las ondas estacionarias,
la cual son aquellas que están conformadas
por dos ondas, y que sus nodos aparentan
no moverse de su lugar, y de estos se
formaran vientres, y estos vientres son los
que están entre los antinodos, en el
laboratorio se calculara la frecuencia con la
cual se formen 1, 2, 3 , y 4 vientres.
Alex Ribon Amador
Ingeniero Mecánico en formación
Universidad Tecnológica de Bolívar
alexriam@hotmail.com
Rosmira Ahumada Monroy
Ingeniera industrial en formación
Universidad tecnológica de bolívar
CONTENIDO DEL DOCUMENTO. En este
laboratorio se experimentara acerca de la
frecuencianecesaria para calcular hasta 1, 2 ,
3 y 4 vientres
De esto se obtuvieron los siguientes
resultados:
Frecuencia Vientres
12 1
24 2
37 3
48 4
Después de esto se calculara la frecuencia
práctica.
F= n/2l √(T/U)
U= m/L , donde m= 0.7 g y L = 1.29 m, por
Consiguiente:
U= 0.0007kg/(1.29m)= 0,000542kg/m
Para calcular la tensión:
T= w
T=mg
T= (0.0492) (9.8)
T= 0,48216 N

2. Ahora después de esto, calcularemos la frecuencia por
medio de la forma dada anteriormente
Vientres =1
F1= n/2l √(T/U)
F1= 1/(2(1.29)) √(0,48216/0,000542)
F1= (0.387) (29.826)
F1= 11.54 Hz
Vientres = 2
F2= n/2l √(T/U)
F2= 2/(2(1.29)) √(0.48216/0.000542)
F2= (0,775) (29,826)
F2= 23.12 Hz
Vientres =3
F3= n/2l √(T/U)
F3= 3/(2(1.29)) √(0.48216/0.000542)
F3= (1.16) (29,826)
F3= 34,68 Hz
Vientres = 4
F4= n/2l √(T/U)
F4= 4/(2(1,29)) √(0.48216/0.000542)
F4= (1,55) (29,826)
F4= 46.24. Hz
Frecuencia Practica (Hz) # vientres
11,24HZ 1
23,12 HZ 2
34,68 HZ 3
46,24 HZ 4
Hallemos los errores porcentuales:
Error porcentual
F1 3,83
F2 3,66
F3 6,64
F4 3,66
Ahora realizaremos los ejercicios propuestos
que se encuentran en la guía.
P 16.7
f=40/30=4/3 Hz

3. V=425/10=42.5cm/s
λ=V/f=42.5/(4/3)=31.9cm≈0.319m
P16.9
Y=(0.0200m)Sin(2.11x-3.62t)
K=2.11rad/m
w=3.62rad/s
A=2cm λ=2π/K=2.98m
f=w/2π=0.576
v=w/2π 2π/K=3.62/2.11=1.72m/s
P16.19
f=v/λ=1.00/2.00=0.5Hz
w=2πf=2π(0.5)=3.14rad/s
b)
K=2π/λ=2π/2=3.14
c)
y=(0.1)Sin(3.14x/m-3.14t/s+0)
d)
y=(0.1m)Sin(-3.14t/s)
e)
y=(0.1m)Sin(4.71rad-3.14t/s)
f)
V_y=dy/dt=0.1m(-3.14/s)Cos(3.14x/m-3.14t/s)
V_y≤0.314m/s
P16.23
V=√(T/μ)=√((1350kg.m/s^2)/(5x10^(-3) kg/m)=520m/s)
P16.27
Si μ es contante, μ=T_2/V_2 =T_1/V_1 y
T_2=(V_2⁄V_1 )^2 T_1=(30/20 )^2 (6)=13.5N
Ejercicios capitulo 18
18.1:
y=y1 +y2 =300 cos(400x-160t)+ 400 sen(50x-200t)
A) x=100,t=100 y=300cos(240 rad) +400sen(+300
rad) =-165 cm
B) x=100, t=0.500 y=300cos(320 rad) +400sen(+400
rad) =-602 cm
C) x=0.500, t=0 y=300cos(200 rad) +400sen(+250
rad) =115 cm
18.9:
A) df/v+1/2=((400 m)(200/s))/(330 m/s)+1/2=2.92

4. B) L=(d^2-〖(1/2)〗^2
v^2/f^2)/(2(1/2)v/f)=(〖(400m)〗^2-
(330m/s)^2/〖4(200/s)〗^2)/(((330 m/s))/200/s)
L=9.28m
18.13:
Y=(150m)sen(0.400x)cos(200t)=2A senkxcosdt
K=2π/ƛ =0.400 rad/m
ƛ =2π/(0.400 rad /m)=15.7m
W=2π f
f=w/2π=(200 rad/s)/(2π rad)=31.8 hz
18.35
d_nn=d_nn=ƛ /2=200cm/4=5cm ƛ = 10 cm f
=v/ƛ =(900m/s)/0.100m=9000hz=900khz
CONCLUSION.Los datos que sirvieron como soporte
para verificar las anteriores relaciones no resultaron
satisfacerlas con rigurosa exactitud, pero esto es de
esperarse considerando todos los criterios de error antes
mencionados.
Otra importante verificación que se consiguió fue la de la
independencia de la velocidad respecto a la frecuencia,
amplitud y longitud de onda, ya que ésta (la velocidad)
se mantuvo invariante ante los cambios de esos
parámetros, respondiendo a la relación, la cual nos
muestra que la velocidad depende de la tensión a la que
esté Sometida la cuerda y de las propiedades del medio,
en este caso de la densidad lineal de la Cuerda.
BIBLIOGRAFIA.
http://www.monografias.com/trabajos35/ondas-
estacionarias/ondas-estacionarias.shtml
LABORATORIO DE FISICA UTB