Presentación de conferencia sobre el modelo atómico de Bohr. Primera conferencia realizada, 2007 en el Planetario de Medellín.

1. MODELO ATOMICO DE
BOHR
HACIA LOS COMIENZOS
DE LA MECANICA
CUANTICA
EDWARD YESID VILLEGAS P.
O.S.I.

2. PANORAMA
• Cuantización de la energía
• Efecto fotoeléctrico

3. PANORAMA
• Naturaleza
ondulatoria de la
materia hP =λ

4. PANORAMA
•Átomo de Dalton
•Átomo de Thomsom
•Átomo de Rutherford

5. PANORAMA
• Espectro
Electromagnético

6. LINEAS ESPECTRALES
Una fuente de luz blanca produce un espectro continuo,
mientras que un elemento simple calentado hasta la
incandescencia produce un espectro de emisión compuesto
por una serie de líneas brillantes. Ese mismo elemento en
forma gaseosa, expuesto a una fuente de luz blanca, da lugar
a un espectro de absorción formado por líneas oscuras, sobre
un fondo continuo

7. UNICIDAD DEL ESPECTRO

8. ESPECTRO DEL HIDROGENO

9. SERIES EMPIRICAS
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡
−= 22
1
4
11
n
RH
λ
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−= 22
1
2
11
n
RH
λ
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡
−= 22
1
3
11
n
RH
λ
•Serie de Balmer
•Serie de Paschen
•Serie de Brackett
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡
−= 2
1
1
1
n
RH
λ •Serie de Lyman (UV)
(V)
(IR)
(IR)

10. MODELO ATOMICO DE BOHR
Niveles de Energía

11. MODELO ATOMICO DE BOHR
POSTULADOS
La emisión de radiación
electromagnética se genera
cuando el electrón hace una
transición de una órbita de
radio mayor a una órbita de
radio menor.
hfEE if =−

12. MODELO ATOMICO DE BOHR
hnvrme =
π2
h
nvrme
=
=
h
h
POSTULADOS

13. MODELO ATOMICO DE BOHR
222
22
2
4 rm
hn
v
eπ
=
2
0
2
2
2
0
2
4
4
v
rm
e
r
v
m
r
e
e
e
=
=
πε
πε
DEDUCCIÓN
0
2
2
22
0
0
2
222
22
44
anr
em
hn
r
rm
e
rm
hn
e
ee
=
=
=
π
ε
πεπ
(1)
(2)
(3)

14. MODELO ATOMICO DE BOHR
DEDUCCIÓN
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=
=⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−=−=
fi
e
fi
e
fi
fifi
nnch
em
hc
nnh
em
hf
rr
e
hf
rr
e
r
e
r
e
E
223
0
4
222
0
4
0
2
0
2
0
2
0
2
11
8
1
11
8
11
8
11
888
πελ
λπε
πε
πεπεπε

15. PRINCIPIO DE
CORRESPONDENCIA
Establece que la física clásica debe de emerger como
una aproximación a la física cuántica a medida que
los sistemas aumentan de tamaño.
Las condiciones por las cuales la física cuántica y la
física clásica concuerdan es lo que se denomina el
principio de correspondencia, o el límite clásico. La
prescripción que Bohr suministró para el límite
clásico fue áspera: ocurre cuando los números
cuánticos describiendo el sistema son grandes,
queriendo decir que algunos números cuánticos
son excitados a valores muy altos.

16. ¡GRACIAS!