1. INDUCCIÓN DE FARADAY O
INDUCCIÓN ELECTROMAGNÉTICA
Experimentos de Faraday
Ley de inducción de Faraday
Autoinductancia e inductancia mutua
Circuitos RL
Energía almacenada en una bobina
Fundamentos E y M Darío M. Rodríguez G.
2. Preguntas orientadoras sobre Inducción de Faraday
• ¿Qué es la inducción electromagnética?
• ¿Cómo se enuncia la Ley de Inducción de Faraday?
• ¿En qué consiste la Ley de Lenz?
• ¿Cómo funciona un Betatrón?
• ¿Cómo se aplica la inducción electromagnética en una
guitarra eléctrica?
• ¿Cómo se define la autoinductancia de una bobina?
• ¿Qué es la inductancia mutua?
• ¿Cómo es un circuito RL?
• ¿Cuáles son las funciones para el establecimiento y la
disipación de la corriente en un circuito RL?
• ¿Cómo se expresa la energía almacenada en el campo
magnético de una bobina?
3. Trabajo autónomo
• Consultar los materiales de Referencia citados en el Programa
de la asignatura.
• Hacer los ejercicios sobre Inducción electromagnética que se
encuentran en el Aula Virtual.
• Ver y discutir el video N°38 (Corrientes alternas) de la serie “El
universo mecánico”. Enlace:
• https://youtu.be/MmVqRnhWYKo?list=PLu11ymT_JYRou9nGs
JdV8-5pgLbmMaiNP
• Buscar respuestas iniciales a las preguntas orientadoras sobre
Circuitos de corriente alterna y ver las diapositivas
correspondientes a la clase siguiente.
4. Experimentos de Faraday
• Desplazamiento relativo de
bobinas e imanes.
Cuando hay movimiento
relativo aparece una corriente
inducida en la bobina, que
depende directamente de la
rapidez del movimiento y que
cambia de sentido al invertir la
dirección de movimiento del
imán o al invertir su polaridad.
6. Experimentos de Faraday
• Al reemplazar el imán por una
bobina con corriente estacionaria
se obtienen resultados semejantes.
• Variación de corriente.
No hay mov. relativo. Aparece la
corriente inducida sólo al cerrar o
abrir el interruptor o al variar la
corriente directa.
La corriente inducida depende
directamente de la rapidez de
variación de i y cambia de sentido
al aumentar o disminuir i o al
invertir la polaridad de la fuente.
7. Experimentos de Faraday
• Variación del área de
espiras o bobinas.
Aparece la corriente
inducida sólo al variar el
área de bobinas o espiras
deformables, tiene sentidos
opuestos para el aumento
o la disminución y depende
directamente de la rapidez
del cambio del área.
8. Experimentos de Faraday
• Rotación de una bobina.
No hay desplazamiento lineal
relativo ni deformación de la
bobina.
Se induce en la bobina una
corriente alterna con la misma
frecuencia de giro y con una
intensidad instantánea que
depende directamente de la
frecuencia de giro de la bobina.
10. Ley de inducción de Faraday
• En los experimentos anteriores la corriente inducida depende
directamente de la rapidez de variación del campo magnético
exterior o del área de la bobina o de la orientación de la bobina
con respecto al campo exterior.
• Faraday propuso que la corriente inducida depende directamente
de la rapidez de variación del flujo magnético que atraviesa la
bobina y que esta corriente inducida es producida por una fem
inducida en la bobina tal que
• Notemos que las unidades de la rapidez de variación del flujo
magnético son Weber/segundo = Voltio y que si el flujo
magnético es constante, la fem y la corriente inducidas son
iguales a cero.
11. Ley de inducción de Faraday
• El signo negativo en la Ley
de Faraday se refiere a la
llamada Ley de Lenz:
“La fem inducida en un
circuito cerrado tiene un
sentido tal que la corriente
inducida se opone al
cambio del flujo magnético
que la origina”.
12. Ley de inducción de Faraday
• Consideremos la espira metálica
circular de radio r puesta en un
campo magnético uniforme B.
Cuando B aumenta como dB/dt, se
inducen en la espira una fem y una
corriente como consecuencia de un
campo eléctrico inducido E.
• Cuando la carga q da una vuelta en
la espira, la fuerza eléctrica qE hace
un trabajo qE(2πr) que también
debe ser igual a qfemind . Al igualar
obtenemos
que es la circulación del campo E.
13. Ley de inducción de Faraday
• La identificación de la fem inducida con
la circulación del campo eléctrico
inducido es un resultado de validez
general que se cumple para cualquier
campo eléctrico inducido y para
cualquier trayectoria cerrada de
integración.
• Este campo es muy diferente del
producido por cargas pues para éste
. El campo eléctrico
inducido es un campo no conservativo,
de líneas cerradas, originado por la
variación temporal del flujo magnético.
14. Ley de inducción de Faraday
La circulación del campo eléctrico a lo largo de cualquier
trayectoria cerrada es igual a la fem inducida en la trayectoria
e igual al negativo de la rapidez de cambio del flujo magnético
que atraviesa el área encerrada por la trayectoria, es decir
15. Ley de inducción de Faraday
• Si la circulación del campo eléctrico es diferente de cero hay
campo eléctrico inducido y debe haber variación temporal del
flujo magnético.
• La circulación del campo eléctrico producido por cargas
eléctricas es siempre igual a cero.
• La existencia de fem inducida no implica que deben existir
corrientes inducidas; éstas se presentan cuando hay cargas
móviles disponibles como en una espira metálica o en un
Betatrón.
• El Betatrón es un acelerador de electrones cuyo
funcionamiento depende del campo eléctrico inducido en el
espacio alrededor de un campo magnético variable en el
tiempo.
18. Autoinductancia
• El campo magnético producido por una
espira con corriente genera un flujo
que es directamente proporcional a la
corriente: . La constante de
proporcionalidad se llama
autoinductancia:
• La unidad de autoinductancia es el
Weber/Amperio o Henry (H). 1 H = 1
Wb/A.
• Para N espiras atravesadas por el
mismo flujo cada una .
19. Autoinductancia
• Cuando varía i varían B y ΦB a través de la
espira o bobina y por Ley de Faraday ésta
debe autoinducirse una fem tal que
Esta fem debe oponerse al cambio de flujo y
de corriente que la producen.
• De modo más general la autoinductancia se
define como
• La autoinductancia de las bobinas depende
de sus características geométricas y puede
interpretarse como una medida de la
oposición de la bobina o espira a los
cambios de corriente.
21. Inductancia mutua
• Si dos espiras o bobinas con corrientes
i1 e i2 están próximas, el flujo
magnético a través de cada una es
proporcional a su propia corriente y a la
de la otra espira o bobina, de modo que
donde M es la inductancia mutua o
inductancia de cada bobina con
respecto a la otra.
Puede demostrarse que
22. Inductancia mutua
• Los cambios de cada una de las
corrientes autoinducen fem en su
propia espira o bobina y también en
la otra. Estas fems de inductancia
mutua se expresan así para cada
bobina
• La unidad de inductancia mutua es
también el Henry.
24. Circuito RL
• Se cierra el interruptor en t = 0. En
ese instante i = 0 y su crecimiento
origina una fem autoinducida en la
bobina -Ldi/dt que se opone a este
crecimiento. Para cualquier instante
la regla de Kirchhoff para mallas da
• En el instante inicial
y la fem inducida iguala al voltaje de
la fuente.
• Cuando ha transcurrido un tiempo
suficiente la corriente alcanza su
valor máximo, y
de modo que .
25. Circuito RL
• Para hallar la corriente en cualquier
instante resolvemos la ecuación de
la malla, que es semejante a la del
circuito RC y obtenemos
que corresponde a la gráfica.
• También aquí se define el tiempo
característico del circuito RL como
que representa el tiempo para el
cual la corriente alcanza el 63% de su
valor máximo.
26. Circuito RL
• Ahora se suspende la fuente en
t = 0 cerrando el interruptor I2 y
abriendo I1 . En t = 0 la corriente es
máxima y comienza a disminuir,
di/dt es ahora negativo y la fem
autoinducida en la bobina se
opone a la disminución de
corriente, es decir que tiene el
mismo sentido de i.
• Para cualquier instante la regla de
Kirchhoff para las mallas da
27. Circuito RL
• Nuevamente la fem inducida iguala
al voltaje de la fuente en el
instante inicial pero va en el
sentido de la corriente y a medida
que ésta disminuye también
disminuye la fem hasta anularse
cuando desaparece la corriente.
• La solución de la ecuación de la
malla es (como en el circuito RC)
que corresponde a la gráfica.
• Cuando ha transcurrido un tiempo
la corriente se ha
reducido al 37% de su valor inicial.
28. Energía magnética almacenada en una bobina
• Tomamos la ecuación de la regla de mallas
y la multiplicamos
por i para obtener una ec. de potencias:
donde es la potencia eléctrica
producida en la fuente, es la potencia
consumida en la resistencia e
debe ser la potencia consumida o
almacenada en la bobina.
• Esta potencia consumida en la bobina se
considera almacenada en el campo
magnético y puede expresarse como
29. Energía magnética almacenada en una bobina
• Entonces a partir de i = 0 y hasta
alcanzar la i máxima, la energía
magnética almacenada en la bobina es
• Cuando una bobina conduce una
corriente i la energía almacenada en
el campo magnético es
• Esta energía puede recuperarse como
calor en la resistencia al quitar la
fuente o puede transformarse en otras
formas de energía (proyecto de autos
eléctricos con bobinas superconduct.).