07 campo magnetico3-0

Actividades del final de la unidad
1. El extremo A de un imán recto, AB, repele al extremo C de otro imán recto,
CD. Si suspendemos el imán CD mediante un hilo, su extremo D apunta hacia
el sur geográfico. Indica qué extremo es el polo norte en cada imán.
Si el extremo D del imán CD apunta hacia el polo sur geográfico (polo norte magné-
tico), es el polo sur de ese imán, luego el C será el polo norte, y como este repele al
extremo A del imán AB, este extremo será el polo norte del imán AB.
2. Indica si son ciertas las afirmaciones siguientes:
a) Cuando partimos un imán por la mitad, se obtienen dos polos magnéticos
separados.
b) En cualquier superficie cerrada situada en un campo magnético, entran el
mismo número de líneas de campo que salen.
c) Una carga eléctrica siempre produce un campo magnético.
d) Las líneas del campo magnético salen por el polo sur y entran por el polo
norte.
a) Falsa; se obtienen dos imanes más pequeños, orientados igual que el inicial.
b) Cierta, pues al ser las líneas de campo cerradas, siempre, en cualquier superficie
cerrada, entran las mismas líneas que salen.
c) Falsa, ya que una carga eléctrica solo produce campo magnético cuando está en
movimiento.
d) Falsa, pues las líneas del campo magnético, al ser líneas cerradas, no nacen (ni
mueren) en ningún punto, pero por convenio se considera que el punto por el
que salen de un cuerpo es su polo norte y que entran por el polo sur.
3. ¿Puede separarse la carga positiva de la negativa de un dipolo eléctrico? Y en
un imán, es decir, un dipolo magnético, ¿puede separarse el polo norte del po-
lo sur?
Un dipolo eléctrico (dos cargas iguales de distinto signo separadas una cierta distan-
cia) puede separarse, suministrando la energía adecuada, en sus cargas positiva y ne-
gativa, pero un dipolo magnético, como un imán, nunca puede separarse en su polo
norte y su polo sur, pues estos no existen aisladamente. Es decir, no existen polos
magnéticos aislados, sino que siempre aparecen conjuntamente formando un dipolo
magnético. Si existiesen polos magnéticos aislados, las líneas de campo magnético
serían líneas abiertas que nacerían en el norte y morirían en el sur, pero esto nunca
se ha observado.
4. De las afirmaciones siguientes, modifica adecuadamente las que no sean
correctas:
a) En el interior de un material ferromagnético, el campo magnético es me-
nos intenso que el campo magnético externo.
b) Los materiales ferromagnéticos son los que se usan para construir imanes.
c) Si disminuimos excesivamente la temperatura de un material ferromagnéti-
co, desaparecen sus propiedades magnéticas.
Unidad 7. Campo magnético 243

a) Falsa; si colocamos un material ferromagnético en un campo magnético, las líneas
del campo son mucho más abundantes dentro del material que fuera; por tanto, el
campo magnético en el interior es mucho más intenso que fuera.
b) Cierta, tanto para imanes permanentes como temporales.
c) Falsa; es al aumentar la temperatura de un material ferromagnético, por encima de
su temperatura Curie, cuando este pierde las propiedades magnéticas, debido a que
la agitación térmica produce un desorden de los momentos magnéticos atómicos.
5. Calcula el campo magnético producido por una carga puntal q = +200 µC que se
mueve con una velocidad v
8
= 4 · 106
· k
8
m/s cuando pasa por el origen de coor-
denadas, en los puntos siguientes: A(1, 0, 0), B(0, 1, 0), C(0, 2, 0) y D(–2, 0, 0).
Las coordenadas están en centímetros. Dibuja la línea de campo que pasa por
cada uno de esos puntos.
Cuando la carga pasa por el origen, para cada uno de los puntos indicados en el
enunciado los valores de r y u
8
r
son, respectivamente:
rA
= 0,01 m ; u
8
A
= i
8
rB
= 0,01 m ; u
8
B
= j
8
rC
= 0,02 m ; u
8
C
= j
8
rD
= 0,02 m ; u
8
D
= –i
8
Por tanto, aplicando la expresión del campo creado por una carga en movimiento, te-
nemos:
B
8
= ·
B
8
A
= · = · = 0,8 · j
8
T
B
8
B
= · = · = –0,8 · i
8
T
B
8
C
= · = · = –0,2 · i
8
T
B
8
D
= · = · = –0,2 · j
8
T
En la siguiente figura se representan los vectores campo magnético en cada uno de
los puntos:
200 · 10–6
· 4 · 106
· k
8
Ò (–i
8
)
0,022
4 · π · 10–7
4 · π
q · v
8
Ò u
8
D
rD
2
µ
4 · π
200 · 10–6
· 4 · 106
· k
8
Ò j
8
0,022
4 · π · 10–7
4 · π
q · v
8
Ò u
8
C
rC
2
µ
4 · π
200 · 10–6
· 4 · 106
· k
8
Ò j
8
0,012
4 · π · 10–7
4 · π
q · v
8
Ò u
8
B
rB
2
µ
4 · π
200 · 10–6
· 4 · 106
· k
8
Ò i
8
0,012
4 · π · 10–7
4 · π
q · v
8
Ò u
8
A
rA
2
µ
4 · π
q · v
8
Ò u
8
r
r 2
µ
4 · π
BD
Z
Y
X
A
B C
0,01
0,02
0,02
0,01
0,01 0,02
– 0,01
– 0,02
v
BB
BC
BA
Unidad 7. Campo magnético244

6. Por un conductor rectilíneo de gran longitud situado verticalmente, que elegi-
mos como eje Z, circula una corriente eléctrica de 15 A en sentido ascendente,
que tomamos como sentido positivo. Calcula el módulo, la dirección y el sen-
tido del campo magnético creado por el conductor en los puntos siguientes:
A(3, 0, 0), B(5, 0, 0), C(0, 3, 0) y D(3, 0, 4). Las coordenadas están en cm. Di-
buja la línea de campo que pasa por cada uno.
La distancia de la corriente al punto A vale 3 cm, luego el valor del campo magnético
en A es:
BA
= = = 1 · 10–4
T
Aplicando la regla del tornillo, se deduce que está dirigido según el sentido positivo
del eje Y, como muestra la figura.
Del mismo modo, la distancia de la corriente al punto B vale 5 cm; por tanto, el valor
del campo magnético en B es:
BB
= = = 6 · 10–5
T
Y está dirigido según el sentido positivo del eje Y, como muestra la figura.
La distancia de la corriente al punto C vale 3 cm;
luego, el valor del campo magnético en C es:
BC
= = = 1 · 10–4
T
Y está dirigido según el sentido negativo del eje
X, como muestra la figura (la línea de campo
que pasa por C es la misma que pasa por A).
La distancia de la corriente al punto D vale 3 cm.
Este punto y la línea de campo que pasa por él
están situados en otro plano paralelo al que con-
tiene a los puntos anteriores. El valor del campo
magnético en D es:
BD
= = = 1 · 10–4
T
Y está dirigido según la dirección positiva del eje
Y, como muestra la figura.
7. Si el campo magnético creado por un conductor recto muy largo a una distan-
cia de 4 cm vale 0,05 T, ¿cuánto vale a 5 cm de distancia? ¿A qué distancia el
campo magnético valdrá 0,02 T?
Para el primer punto, a 4 cm de distancia, tenemos:
B1
= 8 0,05 = [1]
Y para el segundo:
B2
= 8 B2
= [2]
µ0
· I
2 · π · 0,05
µ0
· I
2 · π · d2
µ0
· I
2 · π · 0,04
µ0
· I
2 · π · d1
4 · π · 10–7
· 15
2 · π · 0,03
µ0
· I
2 · π · R
4 · π · 10–7
· 15
2 · π · 0,03
µ0
· I
2 · π · R
4 · π · 10–7
· 15
2 · π · 0,05
µ0
· I
2 · π · R
4 · π · 10–7
· 15
2 · π · 0,03
µ0
· I
2 · π · R
I
Y
Z
D
X
BC
C
A
B
BA
BD
BB

Dividiendo miembro a miembro las ecuaciones [2] y [1], el campo a 5 cm es:
= = 8 B2
= 0,04 T
Para el tercer punto, tenemos:
0,02 =
Al dividir la expresión anterior entre la ecuación [1], resulta:
= = 8 d = = 0,10 m
8. Calcula el sentido y el valor de la intensidad de la corriente que ha de circular
por un conductor rectilíneo situado a lo largo del eje Z si el campo magnético
en el punto (0, 4, 0) vale B
8
= 2 · 10–4
· i
8
T. Las coordenadas están en cm.
Despejando la intensidad en la expresión del campo magnético creado por una
corriente rectilínea, tenemos:
B = 8 I = 8 I = = 40 A
La dirección y el sentido del campo magnético vienen dados por el siguiente produc-
to vectorial:
u
8
B
= u
8
I
Ò u
8
r
El vector r
8
está en la dirección del eje Y positivo; luego, u
8
r
= j
8
. Para la corriente, sa-
bemos que está sobre el eje Z, pero no sabemos su sentido, por lo que u
8
I
= ±k
8
. Ana-
licemos los dos casos posibles:
• Para u
8
I
= k
8
:
u
8
I
Ò u
8
r
= k
8
Ò j
8
= –i
8
• Para u
8
I
= –k
8
:
u
8
I
Ò u
8
r
= (–k
8
) Ò j
8
= +i
8
Y como sabemos que u
8
B
= i
8
en el punto
indicado, entonces la corriente debe circu-
lar en sentido descendente: u
8
I
= – k
8
.
Resulta más sencillo deducir este resultado
gráficamente: para que el campo en el pun-
to P(0, 4, 0) esté dirigido según el semieje
X positivo, la línea de campo que pasa por
ese punto debe estar orientada en sentido
horario vista desde arriba; para ello, la co-
rriente ha de circular hacia abajo.
2 · 10–4
· 2 · π · 0,04
4 · π · 10–7
B · 2 · π · d
µ0
µ0
· I
2 · π · d
0,04 · 0,05
0,02
0,04
d
2 · π · d
µ0
· I
0,02
0,05
µ0
· I
2 · π · d
0,04
0,05
2 · π · 0,05
µ0
· I
B2
0,05
µ0
· I
µ0
· I
2 · π · 0,04
2 · π · 0,04
I
Y
P (0, 4, 0)
Z
X
B

9. Por una espira circular de 20 cm de diámetro, situada sobre el plano del pa-
pel, pasa una corriente continua de 12 A en sentido horario: a) Calcula el
módulo del campo magnético producido en el centro de la espira. b) ¿Hacia
dónde está dirigido el campo? c) ¿Cuál es la cara norte de la espira?
a) El valor del campo es:
B = = = 7,5 · 10–5
T
b) Aplicando la regla del tornillo, al circular la
corriente en sentido horario, el campo
magnético que produce en su centro está
dirigido hacia el interior del papel, es decir,
penetra en el plano del papel.
c) Las líneas del campo magnético penetran
en la espira por la cara que mira hacia no-
sotros, luego esta es su cara sur, y la que
mira hacia el dorso del papel, por la que
salen las líneas de fuerza, es la cara norte.
4 · π · 10–7
· 12
2 · 0,1
µ0
· I
2 · R
I = 12 A
R = 0,10 m
Calcula las componentes cartesianas del campo magnético en los puntos
A (2, 2, 0), B (2, 0, 0) y C (2, –2, 0) de la figura.
El dibujo de las líneas del campo magnético producido por cada uno de los conduc-
tores en cada uno de los puntos pedidos es el siguiente:
B1A
B2A
B1B
B2B B1C
B2C
Y
X
A
B
C
1 2
I1
I2
I1
I2
C
B
1 2
A
X
Y
10. La figura muestra dos conductores rectilíneos, 1 y 2, muy largos, paralelos
entre sí y dirigidos perpendicularmente al plano del papel. Por cada uno cir-
cula una corriente de 20 A dirigida hacia el lector. El 1 está sobre el eje Z, y el
2 pasa por el punto (4, 0, 0). Las coordenadas están en cm.

Las distancias de cada conductor a los puntos A, B y C son:
d1A
= d2A
= 0,02 · m ; d1B
= d2B
= 0,02 m ; d1C
= d2C
= 0,02 · m
Como las corrientes son iguales y los puntos están a la misma distancia de cada con-
ductor, tenemos:
– Punto A: los módulos de los campos magnéticos producidos por cada corriente son:
B1A
= B2A
= = = = · 10–4
T
Siendo el vector campo magnético en cada caso:
B
8
1A
= –B1A
· cos 45° · i
8
+ B1A
· sen 45° · j
8
=
= – · 10–4
· · i
8
+ · 10–4
· · j
8
= –10–4
· i
8
+ 10–4
· j
8
T
B
8
2A
= –B2A
· cos 45° · i
8
– B2A
· sen 45° · j
8
=
= – · 10–4
· · i
8
+ · 10–4
· · j
8
= –10–4
· i
8
– 10–4
· j
8
T
B
8
A
= B
8
1A
+ B
8
2A
= –2 · 10–4
· i
8
T
– Punto B: los módulos de los campos magnéticos son ahora:
B1B
= = = 2 · 10–4
T
B2B
= = = 2 · 10–4
T
Y teniendo en cuenta la figura de la página anterior:
B
8
1B
= 2 · 10–4
· j
8
T ; B
8
2B
= –2 · 10–4
· j
8
T
B
8
B
= B
8
1B
+ B
8
2B
= 0
– Punto C: en este último punto tenemos:
B1C
= = = · 10–4
T
B2C
= = = · 10–4
T
Y teniendo en cuenta la figura, resulta:
B
8
1C
= B1C
· cos 45° · i
8
+ B1C
· sen 45° · j
8
=
= · 10–4
· · i
8
+ · 10–4
· · j
8
= 10–4
· i
8
+ 10–4
· j
8
T
B
8
2C
= B2C
· cos 45° · i
8
– B2C
· sen 45° · j
8
=
= · 10–4
· · i
8
– · 10–4
· · j
8
= 10–4
· i
8
– 10–4
· j
8
T
B
8
C
= B
8
1C
+ B
8
2C
= 2 · 10–4
· i
8
T
√2
2√2√2
2
√2
√2
2√2
√2
2√2
√2
4 · π · 10–7
· 20
2 · π · √2 · 0,02
µ0
· I2
2 · π · d2C
√2
4 · π · 10–7
· 20
2 · π · √2 · 0,02
µ0
· I1
2 · π · d1C
4 · π · 10–7
· 20
2 · π · 0,02
µ0
· I2
2 · π · d2B
4 · π · 10–7
· 20
2 · π · 0,02
µ0
· I1
2 · π · d1B
√2
2√2
√2
2√2
√2
2√2
√2
2√2
√2
4 · π · 10–7
· 20
2 · π · √2 · 0,02
µ0
· I2
2 · π · d2A
µ0
· I1
2 · π · d1A
√2√2

11. Por dos conductores rectilíneos paralelos y separados 60 cm, circulan las
corrientes I1
= 20 A y I2
= 10 A, respectivamente, en el mismo sentido. Calcu-
la: a) El campo magnético en el punto medio entre ellos. b) El punto donde
se anula el campo.
a) El módulo del campo magnético producido por cada conductor en el punto me-
dio entre ellos es:
B1C
= = = 1,33 · 10–5
T
B2C
= = = 0,67 · 10–5
T
En la figura se representan los campos creados
por cada conductor en el punto medio de la lí-
nea que los une:
De acuerdo con ella, ambos campos tienen
sentidos opuestos; por tanto, el campo resul-
tante en el punto medio es:
BC
= B1C
– B2C
= 1,33 · 10–5
– 0,67 · 10–5
BC
= 0,66 · 10–5
T
b) Como las corrientes tienen el mismo sentido, los campos magnéticos producidos
por cada una tienen sentidos opuestos en cualquier punto entre ellas; por tanto,
el campo se anula en uno de esos puntos, que debe ser aquel en el que los mó-
dulos de ambos campos sean iguales.
Para un punto situado a una distancia x de la corriente I1
y 0,6 – x de I2
, los valo-
res de los campos en ese punto son:
B1
= = ; B2
= =
Imponiendo la condición de que los campos se igualen:
B1
= B2
8 = 8 =
2 · (0, 6 – x) = x 8 1,2 – 2 · x = x 8 3 · x = 1,2 8 x = 0,4 m
El campo se anula a 40 cm de la corriente I1
y a 20 cm de I2
.
12. Por cada uno de los vértices de los cuadrados de la figura pasan conductores
rectilíneos, perpendiculares al cuadrado; la intensidad de corriente, I, es
igual en todos ellos y circula en el sentido que se indica. Dibuja el campo
magnético producido por cada conductor en el centro del cuadrado en cada
caso y el campo resultante. Calcula su valor si I = 4 A y el lado del cuadrado
mide 2 cm.
1
0,6 – x
2
x
4 · π · 10–7
· 10
2 · π · (0,6 – x)
4 · π · 10–7
· 20
2 · π · x
4 · π · 10–7
· 10
2 · π · (0,6 – x)
µ0
· I2
2 · π · d2
4 · π · 10–7
· 20
2 · π · x
µ0
· I1
2 · π · d1
4 · π · 10–7
· 10
2 · π · 0,3
µ0
· I2
2 · π · d2C
4 · π · 10–7
· 20
2 · π · 0,3
µ0
· I1
2 · π · d1C
I2
I1
d = 60 cm
B1C
B2C
A B C D

La distancia desde cada vértice al centro del cuadrado es la mitad de su diagonal:
d = = = = cm
El módulo del campo producido por cada uno de los conductores en el centro del
cuadrado es el mismo, pues la intensidad de la corriente y la distancia al centro es la
misma en todos los casos:
B1
= B2
= B3
= B4
= B = = = 4 · · 10–5
T
La dirección y el sentido de cada campo, en cada caso, se muestra en las siguientes
figuras:
√2
4 · π · 10–7
· 4
2 · π · √2 · 10–2
µ0
· I
2 · π · x
√2
√8
2
√22
+ 22
2
D
2
B1
4
1
3
2
B2
B2
B3
B3
B4 B3
B2 B1 B3
B4
B4
B4
B1 B2
B1
4
1
3
2
4
1
3
2
4
1
3
2
A B C D
El campo resultante, por tanto, en cada caso, es:
– En A, el campo es nulo, pues se contrarrestan los cuatro campos.
– En B, el campo está dirigido verticalmente hacia arriba, y su módulo es:
BB
= 4 · B · sen 45° = 4 · 4 · · 10–5
· = 1,6 · 10–4
T
– En C, el campo es nulo, pues la suma vectorial de los cuatro campos es nula.
– En D, el campo está dirigido hacia el hilo 3, y su valor es:
BD
= B2
+ B4
= 8 · · 10–5
T = 1,13 · 10–4
T
13. Las corrientes rectilíneas I1
e I2
de la figura son perpendiculares al plano del
papel:
Calcula el valor y el sentido de la corriente I2
para que el campo magnético
en el punto P sea nulo. ¿Cuál es el valor del campo en el punto M?
El campo producido por I1
en P está dirigido hacia arriba, y su valor es:
B1P
= = = 4 · 10–5
T
Para que el campo se anule en el punto P, se debe cumplir que:
B
8
P
= B
8
1P
+ B
8
2P
= 0 8 B
8
2P
= –B
8
1P
[1]
4 · π · 10–7
· 4
2 · π · 2 · 10–2
µ0
· I
2 · π · d1P
√2
√2
2
√2
B2P
B1P
3 cm 3 cm
I1
= 4 A
P
Y
X
MI2
3 cm 3 cm
I1
= 4 A P
Y
X
MI2

Por tanto, ambos vectores deben tener el mismo módulo:
B2P
= B1P
= 4 · 10–5
T
Teniendo en cuenta la distancia de I2
a P, de 1 cm, el valor de la corriente lo despe-
jamos de la expresión del módulo del campo magnético producido por I2
:
B2P
= 8 I2
= = = 2 A
De la ecuación [1] deducimos que el vector B2
tiene que estar dirigido hacia abajo,
y, por tanto, para producir un campo magnético con esa dirección en P, la corriente
I2
debe salir del plano del papel; por tanto, tiene el mismo sentido que I1
.
La siguiente figura representa la situación correspondiente al punto M:
El campo magnético producido por I1
en M está dirigido hacia arriba y vale:
B1M
= = = · 10–5
T
El campo magnético producido por I2
en M también está dirigido hacia arriba y vale:
B2M
= = = · 10–5
T
Entonces, el campo total en M está dirigido hacia arriba y su valor es:
BM
= B1M
+ B2M
= · 10–5
+ · 10–5
= · 10–5
T
14. Por un solenoide de longitud 19 cm, formado por 2 500 espiras circulares de
7 cm de radio, pasa una corriente de 3 A. Calcula: a) El campo magnético
en su interior si está vacío y si contiene un material ferromagnético de
µr
= 1 200. b) La longitud de alambre necesaria para construirlo.
a) El valor del campo magnético en el interior del solenoide cuando está vacío es:
B = = = 0,05 T
Y cuando en su interior hay un material ferromagnético de µr
= 1200:
B 4 = = = = 60 T
b) El alambre necesario para construir 2500 espiras de radio 7 cm es:
L = N · 2 · π · R = 2500 · 2 · π · 0,07 = 1100 m
15. Describe la acción de un campo magnético uniforme sobre las partículas si-
guientes:
a) Un neutrón que se mueve perpendicularmente al campo.
b) Un protón que se mueve paralelamente al campo.
c) Un ion positivo en reposo.
d) Un electrón que se mueve perpendicularmente al campo.
1200 · 4 · π · 10–7
· 3 · 2500
0,19
µr
· µ0
· I · N
L
µ · I · N
L
4 · π · 10–7
· 3 · 2500
0,19
µ0
· I · N
L
8
3
4
3
4
3
4
3
4 · π · 10–7
· 2
2 · π · 3 · 10–2
µ0
· I2
2 · π · d2M
4
3
4 · π · 10–7
· 4
2 · π · 6 · 10–2
µ0
· I1
2 · π · d1M
4 · 10–5
· 2 · π · 0,01
4 · π · 10–7
B2P
· 2 · π · d2P
µ0
µ0
· I2
2 · π · d2P
B2M B1M
3 cm 3 cm
I1
= 4 A P
Y
X
MI2

a) Como el neutrón no tiene carga eléctrica, sobre él no actúa el campo magnético
y, por tanto, la fuerza magnética es nula y el neutrón mantiene su velocidad
constante, realizando un movimiento rectilíneo uniforme.
b) Si el protón se mueve paralelamente al campo, v
8
y B
8
son paralelos y entonces
F
8
= q · v
8
Ò B
8
= 0, por lo que el protón realiza un movimiento rectilíneo unifor-
me.
c) Cualquier carga positiva o negativa, si está en reposo en un campo magnético,
continúa en reposo, pues sobre ella no se ejerce ninguna fuerza.
d) Si el electrón se mueve perpendicularmente al campo magnético, actúa sobre él
una fuerza magnética, perpendicular a su velocidad, F
8
= q · v
8
Ò B
8
, que le obliga
a describir una trayectoria circular.
16. Dibuja la fuerza que actúa sobre cada una de las partículas de la figura al en-
trar en el campo magnético, B
8
, que penetra en el plano del papel, y la trayec-
toria que describen en él, teniendo en cuenta que las esferas rojas represen-
tan cargas positivas; las azules, negativas, y las grises, partículas neutras.
F
F
F
F
F
B
v
v v v
v
v
v
v v
F F
B v v v v
v
vv
v
v
Sobre las partículas grises, al ser neutras, no actúa ninguna fuerza magnética; luego,
continúan con la misma velocidad, realizando un m.r.u.
Aplicando la regla del tornillo asociada al producto vectorial, la fuerza que ejerce el
campo magnético sobre cada una de las cargas, F
8
= q · v
8
Ò B
8
, es la representada en
la figura; también se ha indicado hacia dónde se desvía cada una de esas cargas.
En el caso de las esferas rojas, al ser cargas positivas, el sentido de la fuerza coinci-
de con el del producto vectorial v
8
Ò B
8
. Con las esferas azules sucede al contrario,
pues, al ser cargas negativas el sentido de la fuerza es el opuesto al del producto
vectorial v
8
Ò B
8
.

17. Un protón penetra perpendicularmente en un campo magnético uniforme
de valor 0,02 T con una velocidad de 3 · 104
m/s. Calcula: a) El módulo de la
fuerza que actúa sobre el protón. b) El módulo de su aceleración. c) El radio
de su trayectoria circular. d) Su velocidad angular. e) El tiempo que tarda en
dar una vuelta. f) El trabajo realizado por el campo magnético cuando ha re-
corrido media circunferencia. Dato: mprotón
= 1,67 · 10–27
kg.
a) Como el protón penetra perpendicularmente al campo, el módulo de la fuerza
que actúa sobre él es:
F
8
= q · v
8
Ò B
8
8 F = q · v · B · sen 90° = 1,6 · 10–19
· 3 · 104
· 0,02 · 1 = 9,6 · 10–17
N
b) De la segunda ley de la dinámica se deduce que el módulo de la aceleración del
protón es:
F
8
= m · a
8
8 a = = = 5,7 · 1010
m/s2
c) Como la fuerza es perpendicular a la velocidad, el protón describe un movimien-
to circular uniforme cuya aceleración solo tiene componente normal:
a = an
= 8 5,7 · 1010
=
Despejando, el radio de la trayectoria es:
R = = 0,016 m = 1,6 cm
d) En todo movimiento circular se cumple que v = u · R; por tanto, la velocidad an-
gular es:
u = = = 1,9 · 106
rad/s
e) El tiempo que tarda en dar una vuelta, o período, vale:
T = = = = 3,31 · 10–6
s
f) El trabajo realizado por el campo magnético es nulo, pues la fuerza magnética es
perpendicular al desplazamiento.
18. Un electrón, al penetrar perpendicularmente en un campo magnético, des-
cribe una trayectoria circular de radio 2 cm. Si tarda 2,36 · 10–7
s en dar una
vuelta, calcula el valor del campo magnético y la velocidad del electrón. Da-
to: melectrón
= 9,1 · 10–31
kg.
Si el electrón tarda 2,36 · 10–7
s en dar una vuelta a una circunferencia de 2 cm de
radio, su velocidad es:
v = = = 5,3 · 105
m/s
Y como penetra perpendicularmente en el campo, este y la velocidad son perpendicu-
lares; por tanto, la fuerza magnética produce sobre el electrón una aceleración normal:
F = q · v · B = m ·
Despejando, el valor del campo es:
B = = = 1,5 · 10–4
T
9,1 · 10–31
· 5,3 · 105
1,6 · 10–19
· 0,02
m · v
q · R
v 2
R
2 · π · 0,02
2,36 · 10–7
2 · π · R
T
2 · π
1,9 · 106
2 · π
u
2 · π · R
v
3 · 104
0,016
v
R
(3 · 104
)2
5,7 · 1010
(3 · 104
)2
R
v 2
R
9,6 · 10–17
1,67 · 10–27
F
m

19. La energía cinética y el momento lineal de una partícula cargada, ¿se modifi-
can cuando atraviesa una zona donde existe un campo magnético?
La fuerza que ejerce un campo magnético sobre una partícula cargada es perpendi-
cular a su velocidad y, por tanto, solo produce aceleración normal, es decir, solo se
modifica la dirección de la velocidad, pero no su módulo.
De acuerdo con ello, la energía cinética permanece constante al atravesar un campo
magnético.
Ec
= · m · v2
= cte
Sin embargo, aunque también el módulo del momento lineal permanece constante,
p = m · v = cte, no ocurre lo mismo con su dirección, que cambia continuamente al
variar la de la velocidad.
Por tanto, el momento lineal de la partícula cargada, que es una magnitud vectorial,
varía al atravesar un campo magnético (salvo en el caso de que la velocidad de la
partícula cargada sea paralela a la dirección del campo magnético, pues entonces
la fuerza magnética es nula, y no existe ningún tipo de variación de la velocidad y
tampoco del momento lineal).
20. Calcula la masa del catión Na+
si cuando penetra en un campo magnético
uniforme de 0,03 T, con una velocidad de 5 · 103
m/s, perpendicular a la di-
rección del campo, describe una trayectoria circular de 8 cm de diámetro.
El catión Na+
es un ion formado al perder un electrón el átomo neutro de sodio. Por
tanto, al haber perdido un solo electrón, su carga es la misma que la del electrón
pero de signo positivo: q = +1,6 · 10–19
C.
Como el catión penetra en el campo en dirección perpendicular a este, la fuerza
que ejerce el campo sobre él es perpendicular a su velocidad, y produce una acele-
ración normal:
F = q · v · B = m ·
Para que el diámetro de la trayectoria sea de 8 cm, la masa del catión ha de ser:
m = = = 3,8 · 10–26
kg
21. Un protón (1
1
H+
) y una partícula alfa (2
4
He2+
) penetran con la misma energía
cinética en un campo magnético uniforme perpendicular a la velocidad de
las partículas. Calcula la relación: a) Entre las velocidades lineales de ambas
partículas. b) Entre los radios de sus trayectorias. c) Entre sus frecuencias de
rotación. Datos: malfa
= 4 · mprotón
; qalfa
= 2 · qprotón
.
a) Como la energía cinética es la misma para ambas partículas, tenemos:
Ecp
= Eca
8 · mp
· vp
2
= · ma
· va
2
8 · mp
· vp
2
= · 4 · mp
· va
2
8 vp
= 2 · va
La velocidad del protón es el doble que la de la partícula alfa.
b) Los radios de las circunferencias que describen ambas partículas en un campo
uniforme perpendicular a sus velocidades son, respectivamente:
Rp
= ; Ra
=
ma
· va
qa
· B
mp
· vp
qp
· B
1
2
1
2
1
2
1
2
1,6 · 10–19
· 0,03 · 0,04
5 · 103
q · B · R
v
v 2
R
1
2

Sustituyendo los datos en la segunda expresión:
Ra
= = = = Rp
Por tanto, el radio de la trayectoria del protón es igual que el de la partícula alfa.
c) La frecuencia de rotación del movimiento circular que describen el protón y la
partícula alfa en el campo magnético es la inversa del período; por tanto:
f = =
Para cada una de las partículas, su valor es:
fp
= ; fa
= = = · = · fp
La frecuencia del protón es el doble de la frecuencia de la partícula alfa; es decir,
en el mismo tiempo, el protón da el doble de vueltas que la partícula alfa.
22. Determina la expresión de la fuerza sobre una partícula cargada (valor abso-
luto de su carga: q) al entrar con velocidad v
8
en una zona donde hay un cam-
po magnético uniforme, B
8
, si:
a) La carga es negativa, v
8
= v0
· i
8
y B
8
= –B0
· k
8
.
b) La carga es positiva, v
8
= v0
· (i
8
+ j
8
) y B
8
= B0
· j
8
.
c) La carga es positiva, v
8
= v0
· j
8
y B
8
= –B0
· j
8
.
Describe el tipo de movimiento de la partícula dentro del campo magnético
en cada caso.
a) En este caso, la velocidad es perpendicular al campo, por lo que la fuerza es:
F
8
= q · v
8
Ò B
8
= –q · v0
· i
8
Ò (–B0
· k
8
) = –q · v0
· B0
· j
8
La partícula describe un movimiento circular uniforme en el plano XY, pues la
fuerza es perpendicular a la velocidad.
1
2
vp
2 · π · Rp
1
2
vp
—
2
2 · π · Rp
va
2 · π · Ra
vp
2 · π · Rp
v
2 · π · R
1
T
mp
· vp
qp
· B
vp
4 · mp
· —
2
2 · qp
· B
ma
· va
qa
· B
Z
X
Y
F = –q · v0 · B0 · j
v = v0 · i
B = –B0 · k
q < 0
b) Ahora, la velocidad forma un ángulo con el campo magnético. La fuerza resulta:
F
8
= q · v
8
Ò B
8
= q · v0
· (i
8
+ j
8
) Ò (B0
· j
8
) = q · v0
· B0
· k
8
La partícula describe un movimiento helicoidal; el eje de la hélice es paralelo al
eje Y, y gira en el plano XZ, pues la componente y de la velocidad no cambia su
valor.

c) La trayectoria que sigue la partícula se representa en la siguiente figura, en la que
también se muestran las magnitudes físicas implicadas en el problema:
Z
X
Y
F = q · v0 · B0 · k
v = v0 · (i + j )
B = B0 · j
q > 0
c) La velocidad, en este caso, es paralela al campo magnético. Por tanto:
F
8
= q · v
8
Ò B
8
= q · v0
· j
8
Ò (–B0
· j
8
) = 0
Al ser nula la fuerza, la partícula describe un m.r.u. manteniendo la velocidad
que lleva, en la dirección del eje Y, y en sentido positivo.
23. Un haz de iones Cl–
, al salir de un selector de velocidades, entra perpendicu-
larmente con una velocidad de 5 · 104
m/s en un campo magnético de 0,5 T.
Se producen dos trayectorias distintas de diámetros d1
= 7,6 cm y d2
= 7,2
cm. Calcula: a) La masa de cada uno de los isótopos del cloro. b) El campo
eléctrico en el selector de velocidad, si el campo magnético en su interior es
el mismo que existe a la salida.
a) El radio de la trayectoria descrita por una carga que penetra perpendicularmente
en un campo magnético vale:
R =
Entonces, si dos partículas penetran con la misma velocidad en un campo mag-
nético y describen trayectorias de distinto radio, sus masas deben ser distintas.
Las masas de las partículas son:
m1
= = = 6,08 · 10–26
kg
m2
= = = 5,76 · 10–26
kg
b) En el selector de velocidades, todas las partículas son desviadas y no salen de él,
salvo aquellas que tengan la velocidad seleccionada, pues para ellas la fuerza
eléctrica es contrarrestada por la fuerza magnética y lo atraviesan sin sufrir nin-
guna desviación.
De acuerdo con ello, la intensidad del campo eléctrico del selector de velocidad
se calcula como sigue:
Fe
= Fm
8 q · E = q · v · B 8 E = v · B = 5 · 104
· 0,5 = 2,5 · 104
N/C
0,072
1,6 · 10–19
· 0,5 · ———
2
5 · 104
q · B · R2
v
0,076
1,6 · 10–19
· 0,5 · ———
2
5 · 104
q · B · R1
v
m · v
q · B

24. En una región del espacio hay un campo eléctrico E
8
= 5 · 103
· i
8
N/C y otro
magnético B
8
= –0,2 · j
8
T. ¿Cuál debe ser el vector velocidad de un electrón
que penetre en esa región para que su trayectoria sea rectilínea? ¿Y si es un
protón?
La partícula cargada está sometida a dos fuerzas: la eléctrica, que actúa a lo largo del
eje X sea cual sea la velocidad de la partícula, y la magnética, cuya dirección de-
pende de la velocidad de la partícula y que, en este caso, siempre es perpendicular
al eje Y:
F
8
e
= q · E
8
= q · 5 · 103
· i
8
; F
8
m
= q · v
8
Ò B
8
= q · v
8
Ò (–0,2 · j
8
)
Para que la partícula cargada describa una trayectoria rectilínea, la fuerza resultante
ha de ser nula, pues si predomina la fuerza eléctrica, se desviará en un sentido, y se
predomina la fuerza magnética, se desviará en otro distinto; por tanto, la fuerza
magnética tiene que ser igual a la eléctrica, pero de sentido contrario:
F
8
m
= –F
8
e
8 q · v
8
Ò (–0,2 · j
8
) = –q · 5 · 103
· i
8
8
8 v
8
Ò j
8
= · i
8
8 v
8
Ò j
8
= 2,5 · 104
· i
8
Como vemos, la partícula se mueve a 25000 m/s en una dirección cuyo producto
vectorial por j
8
está en la dirección del semieje X positivo (en la dirección del vector
unitario i
8
).
Esa condición se cumple cuando la dirección de la partícula es la del semieje Z ne-
gativo, –k
8
, pues –k
8
Ò j
8
= i
8
; por tanto, la velocidad de la partícula, independiente-
mente de la carga de esta, es v
8
= –2,5 · 104
· k
8
.
La diferencia en el caso de que se trate de un electrón o de un protón está en el
sentido de las fuerzas magnética y eléctrica ejercidas sobre ellas, como se muestra
en la siguiente figura, pero la velocidad es la misma:
5 · 103
0,2
Z
X
Y
Z
X
Y
Fm
Fe
E
B
v
q < 0
Fe
Fm
E
B
v
q > 0
25. Por un conductor rectilíneo indefinido situado sobre el eje Z, circula una
corriente de 25 A en el sentido positivo de dicho eje. Determina las compo-
nentes cartesianas de la fuerza y de la aceleración instantáneas que experi-
menta un electrón situado en el eje Y a 2 cm del conductor si:
a) Se encuentra en reposo.
b) Su velocidad es de 500 m/s según la dirección positiva del eje Y.
c) Su velocidad es de 500 m/s según la dirección positiva del eje Z.
d) Su velocidad es de 500 m/s según la dirección positiva del eje X.

Teniendo en cuenta la regla del tornillo para calcular la dirección y el sentido del
campo producido por una corriente rectilínea y el valor de dicho campo, tenemos
que el vector campo magnético producido por la corriente rectilínea en dicho pun-
to es:
B = = = 2,5 · 10–4
T 8 B
8
= –2,5 · 10–4
· i
8
T
Por otra parte, la fuerza magnética ejercida sobre una carga colocada en un campo
magnético es F
8
m
= q · v
8
Ò B
8
. Por tanto:
a) Si el electrón está en reposo, no actúa ninguna fuerza sobre él y sigue en reposo:
la fuerza y la aceleración son nulas.
b) Si su velocidad es v
8
= 500 · j
8
m/s, entonces la fuerza que actúa sobre él en ese
punto y la aceleración que produce esta fuerza son:
F
8
= q · v
8
Ò B
8
= –1,6 · 10–19
· 500 · j
8
Ò (–2,5 · 10–4
· i
8
) = –2 · 10–20
· k
8
N
a
8
= = · k
8
= –2,2 · 1010
· k
8
m/s2
c) Si su velocidad es v
8
= 500 · k
8
m/s, entonces la fuerza y la aceleración valen:
F
8
= q · v
8
Ò B
8
= –1,6 · 10–19
· 500 · k
8
Ò (–2,5 · 10–4
· i
8
) = 2 · 10–20
· j
8
N
a
8
= = · j
8
= 2,2 · 1010
· j
8
m/s2
d) Si su velocidad es v
8
= 500 · i
8
m/s, entonces la fuerza es nula, pues los vectores v
8
y B
8
son paralelos:
F
8
= q · v
8
Ò B
8
= –1,6 · 10–19
· 500 · i
8
Ò (–2,5 · 10–4
· i
8
) = 0
Por tanto, la aceleración es nula y el electrón seguirá con su velocidad constante.
En la siguiente figura se representan los cuatro casos analizados:
2 · 10–20
9,1 · 10–31
F
8
m
2 · 10–20
9,1 · 10–31
F
8
m
4 · π · 10–7
· 25
2 · π · 2 · 10–2
µ0
· I ·
2 · π · d
I B
Z
X
Y
–
I B
Z
X
Y
–
I B
Z
X
Y
–
I B
Z
X
Y
–
F = 0
F
v
F
v
v
a) b)
c) d)

26. Calcula la fuerza sobre un conductor rectilíneo de 40 cm de longitud por el
que circula una corriente de 3 A colocado en un campo magnético de 0,05 T
si la dirección del campo y la de la corriente: a) Son paralelas. b) Forman un
ángulo de 45°. c) Son perpendiculares.
La fuerza que experimenta un conductor rectilíneo colocado en un campo magnéti-
co es:
F
8
= I · L
8
Ò B
8
a) Si la corriente y el campo magnético son paralelos, la fuerza es nula, pues el pro-
ducto vectorial de dos vectores paralelos es nulo:
F = I · L · B · sen 0° = 0 N
b) Si forman un ángulo de 45°, la fuerza es perpendicular al plano que forman la
corriente y la dirección del campo, y su módulo es:
F = I · L · B · sen 45° = 3 · 0,4 · 0,05 · 0,71 = 0,043 N
c) Si ambos son perpendiculares, la fuerza es máxima, y su valor es:
F = I · L · B · sen 90° = I · L · B = 3 · 0,4 · 0,05 = 0,06 N
En las siguientes figuras se representan cada uno de los casos analizados:
I
αF = I · L · B · sen α
B
I
B
I
F = I · L · B
B
F = 0
Z
X
Y
Z
X
Y
Z
X
Y

27. Por dos conductores rectilíneos paralelos separados 50 cm circulan corrien-
tes en el mismo sentido de intensidades I1
= 20 A e I2
= 10 A, respectivamen-
te. a) Calcula la fuerza por unidad de longitud que ejerce el uno sobre el otro.
b) ¿Se atraen o se repelen?
a) La fuerza por unidad de longitud es:
= = = 8 · 10–5
N/m
b) Se atraen, pues las corrientes circulan en el mismo sentido:
4 · π · 10–7
· 20 · 10
2 · π · 0,5
µ0
· I1
· I2
2 · π · d
F
L
I2 = 10 AI1 = 20 A
d = 50 cm
B1
F2,1
F1,2
B2
28. Calcula la distancia entre dos corrientes paralelas de intensidades I1
= 8 A e
I2
= 12 A para que se repelan con una fuerza de 4,8 · 10–5
N/m. La corriente
eléctrica, ¿circula por ambos en el mismo sentido o en sentidos opuestos?
Las corrientes han de circular en sentidos opuestos para que se repelan.
Conociendo el valor de la fuerza por unidad de longitud, podemos sustituir valores
en la expresión de la fuerza entre dos corrientes paralelas y despejar para hallar la
distancia que las separa:
= 8 4,8 · 10–5
= = 8 d = 0,4 m
29. Por una espira circular de radio R = 20 cm circula una corriente continua de
4 A. Calcula: a) El módulo de su momento magnético. b) El máximo momen-
to de torsión que experimenta la espira al colocarla en un campo magnético
de 0,5 T.
a) El módulo del momento magnético de la espira es:
mµ
= I · S = I · π · R2
= 4 · π · 0,22
= 0,5 A · m2
b) El máximo momento que actúa sobre la espira al colocarla en un campo magné-
tico es:
M = I · S · B = mµ
· B = 0,5 · 0,5 = 0,25 N · m
30. Un conductor rectilíneo por el que circula una corriente I1
está colocado a lo
largo del eje de un solenoide muy largo, de n espiras circulares por unidad
de longitud, recorrido por una corriente I2
. Calcula la fuerza sobre el con-
ductor rectilíneo.
El campo magnético en el interior de un solenoide es paralelo al eje del solenoide;
por tanto, el campo magnético creado por el solenoide y la corriente rectilínea son
paralelos; por consecuencia, la fuerza sobre el conductor rectilíneo es nula:
F
8
= I · L
8
Ò B
8
= 0
1,92 · 10–5
d
4 · π · 10–7
· 8 · 12
2 · π · d
µ0
· I1
· I2
2 · π · d
F
L

Las líneas del campo magnético producido por el conductor rectilíneo son circunfe-
rencias concéntricas con él; por tanto, las espiras circulares del solenoide coinciden
con líneas del campo. Entonces, el vector dl
8
de la espira circular es paralelo al
campo del conductor rectilíneo, y la fuerza sobre las espiras también es nula:
dF
8
= I · dl
8
Ò B
8
= 0
31. Calcula la intensidad y el sentido de la corriente I2
que debe circular por el
conductor inferior de la figura para que el alambre recto AB, de 0,25 g de ma-
sa, se mantenga en equilibrio suspendido en el aire cuando por él circula
una corriente de 40 A.
I1
I2
d = 5 cm
L = 25 cm
BA
Para que el alambre AB se mantenga en equilibrio, la fuerza magnética debe con-
trarrestar al peso; es decir, debe estar dirigida hacia arriba y su valor debe ser:
Fm
= P = m · g 8 Fm
= m · g = 0,25 · 10–3
· 9,8 = 2,45 · 10–3
N
Como la corriente en el alambre AB está dirigida hacia la derecha, el campo magné-
tico sobre ella debe de estar dirigido hacia dentro del papel para que la fuerza mag-
nética sobre ella esté dirigida hacia arriba, de acuerdo con la expresión de la ley de
Laplace aplicada a una corriente rectilínea:
F
8
m
= I · L
8
Ò B
8
Y como Fm
= I · L · B, entonces el valor del campo magnético debe ser:
B = = = 2,45 · 10–4
T
Para que el conductor rectilíneo inferior produzca un campo magnético de
2,45 · 10–4
T a una distancia de 5 cm, por él ha de circular una corriente de intensi-
dad I2
, cuyo valor es:
B = 8 I = = = 61,25 A
Y para que el campo magnético que produce esté dirigido hacia dentro en la región
donde está el alambre AB, la corriente tiene que estar dirigida hacia la izquierda. Se
puede llegar a la misma conclusión argumentando que, para que los dos conducto-
res se repelan, las corrientes en ellos tienen que circular en sentido contrario.
2,45 · 10–4
· 2 · π · 0,05
4 · π · 10–7
B · 2 · π · d
µ0
µ0
· I
2 · π · d
2,45 · 10–3
40 · 0,25
Fm
I · L

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