El documento describe un experimento para medir el coeficiente de dilatación lineal de diferentes materiales como el cobre, aluminio y hierro galvanizado. Se utiliza un dilatómetro con tubos de los materiales que se calientan con vapor y se mide el cambio de longitud con un calibre comparador y la temperatura con un termistor conectado a un multímetro. Se toman medidas simultáneas de la deformación y la resistencia del termistor a medida que los tubos se enfrían para luego calcular el coeficiente de dilatación de cada material.

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COEFICIENTE DE DILATACION LINEAL
1. OBJETIVO
 Validar la ecuación de dilatación lineal para rangos de temperatura en
materiales isotrópicos.
 Encontrar el coeficiente de dilatación lineal del cobre, aluminio y hierro
galvanizado.
2. FUNDAMENTO TEÓRICO
COEFICIENTE DE DILATACION LINEAL
Se llama coeficiente de dilatación lineal de un cuerpo sólido al alargamiento que
experimenta la unidad de longitud de este cuerpo, medida a Oo, cuando la temperatura se
eleva 1o.
Sea l0 la longitud de una barra o Oo, y l, su longitud a la temperatura t, y sea k el coeficiente
de dilatación lineal. Calentemos dicha barra a 1o C: habrá aumentado de longitud l0 k.
Calentaremos ahora a to C.: el aumento de longitud será.
A=l0 k t.
Luego la longitud de la barra a to C valdrá:
I= l0 + l0 k t,
De donde:
I= l0 (1 + k t).
La expresión (1 + k t) se llama binomio de dilatación lineal. Luego: la longitud de una barra a
t grados es igual al producto de su longitud a Oo por el binomio de dilatación lineal.
DILATACIÓN LINEAL
La dilatación lineal es aquella en la cual predomina la variación en una única dimensión, o
sea, en el ancho, largo o altura del cuerpo.
Para estudiar este tipo de dilatación, imaginemos una barra metálica de longitud inicial L0 y
temperatura θ0.
Matemáticamente podemos decir que la
dilatación es:
∆L = L2 – L1 = α·L1·(T2 – T1)=α·L1·∆T, o
sea :

2. FISICA BASICA II Página 2
∆𝐿 = 𝛼 · 𝐿1 · ∆𝑇
Para obtener lecturas de la ΔL para cada ΔT, se requieren instrumentos de medida de
rápida respuesta, pues las lecturas deben corresponder al mismo instante de la medición.
El calibre tipo reloj responderá inmediatamente a los cambios de longitud, sin embargo en
la medida de la temperatura existe la dificultad de encontrar un instrumento de respuesta
rápida. Debemos desechar la idea de emplear un termómetro de mercurio, pues el tiempo
de respuesta de este instrumento es muy largo es decir, es muy lento. Ello se debe a que el
calor debe primero propagarse o transferirse a través del vidrio y luego a través del
mercurio mismo, ello permitirá subir la energía cinética de sus átomos hasta que el
incremento de la temperatura produzca la dilatación en la columna de mercurio. Ese
proceso puede tomarle a este instrumento un tiempo mayor al minuto, excesivamente
grande para poder conocer la temperatura instantánea de un cuerpo cuyo valor está
cambiando permanentemente en el tiempo, como es el caso del experimento a realizarse.
Los cuerpos poseen la propiedad resistividad “ρ”, ésta se refiere a la oposición o freno que
ofrecen al paso de corriente eléctrica, por ejemplo los metales como la plata, el cobre y
aluminio son buenos conductores de corriente eléctrica, consecuentemente tienen una baja
resistividad. Esta propiedad varía con la
temperatura.
Además de la resistividad “ρ” que es una
propiedad propia de cada material, las
características geométricas del cuerpo son
importantes también para determinar la
𝜌
𝐿
𝐴
,resistencia total “R”, según la expresión: 𝑅 =
(3) donde:
R : Resistencia en [Ω]
ρ : Resistividad en[Ω m]
L : Distancia entre los puntos de medida en [m]
A : La sección transversal del cuerpo en [m2]
2.3 COEFICIENTE DE RESISTENCIA DE TEMPERATURA.
Generalmente llamado coeficiente de temperatura es la razón de cambio de resistencia al
cambio de temperatura. Un coeficiente positivo significa que la resistencia aumenta a
medida que aumenta la temperatura. Si el coeficiente es constante, significa que el factor

3. FISICA BASICA II Página 3
de proporcionalidad entre la resistencia y la temperatura es constante y que la resistencia y
la temperatura se graficarán en una línea recta.
Cuando se usa un alambre de metal puro para la medición de temperatura, se le refiere
como detector resistivo de temperatura, termorresistencia o RTD (por las siglas en ingles de
Resistive Temperature Detector). Los metales puros tienen un coeficiente de resistencia de
temperatura positivo bastante constante como se ve en la figura 3.
Cuando se usan óxidos metálicos (empleados en elementos electrónicos) para la medición
de temperatura, el material de oxido metálicos conformado en forma que se asemejan a
pequeños bulbos o pequeños capacitores. El dispositivo formado así se llama Termistor.
Los termistores NTC tienen coeficientes de temperatura negativos grandes que no son
constantes como se ve en la figura 3. En otras palabras, el cambio de resistencia por
unidad de cambio de temperatura es mucho mayor que para el metal puro, pero el cambio
es en la otra dirección: la resistencia disminuye a medida que se aumenta la temperatura. El
hecho de que el coeficiente no sea constante significa que el cambio en la resistencia por
unidad de cambio de temperatura es diferente a diferentes temperaturas. En cambio los
termistores PTC tienen coeficientes de temperatura positivos que varían drásticamente en
función a la temperatura como se ve en la figura 3.
3. MATERIALES Y EQUIPO
 Dilatómetro incluye:
o Una base para soportar tubos de los cuales se desea encontrar el coeficiente
de dilatación lineal.
o Tres tubos de cobre, hierro galvanizado y aluminio con rosca para conectar el
termistor.
o Termistor conectado a bornes para conexión al multímetro.
o Reloj comparador.
 Generador de vapor con manguera de conexión al tubo.
 Multímetro para medir la resistencia del termistor.
 Recipiente para recibir el agua que drenan los tubos y su manguera de conexión.
 Cinta métrica.
4. PROCEDIMIENTO

4. FISICA BASICA II Página 4
5.1PROCEDIMIENTO PREVIO
La figura 4 muestra la vista frontal del calibre tipo reloj, que se emplea para la medición de
∆L. Es importante familiarizarse con este instrumento antes de tomar medidas, debe
desplazarse cuidadosamente el rodillo para visualizar la señalización del reloj. Verifique:
 Que distancia corresponde a una vuelta del marcador.
 Cual es el rango de medida de ∆L
 Como posicionar en cero el reloj.
Para familiarizarse con el termistor, agarre al mismo y, lea con el ohmímetro su
correspondiente temperatura corporal.
5.2 PROCESO DE CALENTAMIENTO:
Vierta el agua en el generador de vapor (calentador eléctrico figura 5) y conecte el mismo
hasta para que el agua incremente su temperatura y vierta vapor a través de una
manguerita conectada en do los niples de su tapa. La temperatura del vapor no puede
exceder la temperatura de ebullición al estar en contacto con la atmosfera. Conecte el
extremo libre de la manguerita en las terminales (1) o (2) del dilatómetro, colocar una cuña
en dicho extremo para que este lado del dilatómetro quede más elevado y permita evacuar
la condensación del vapor por el otro extremo y permita evacuar la condensación del vapor
por el otro extremo donde deberá colocarse un recipiente. Tome previsiones para no
quemarse con el vapor.
Entonces podrá apreciar que el tubo se dilata y el reloj comparador debe registrar un ∆L, si
no se registrara tal, es posible que el rodillo del reloj comparador no este haciendo buen
contacto con el tope (soporte libre) del tubo o este ya no se pueda desplazar por haber
llegado hasta el extremo de su recorrido.
Luego de verificar la correcta operación del reloj comparador, desconecte la manguera del
tubo para permitir al mismo enfriarse.
En ese mismo instante registre en simultaneidad:
L1: Con una regla graduada, la distancia entre el extremo fijo del soporte y el libre del
tope como se muestra en la figura 2.
R1: Con el multímetro, la resistencia del termistor.
∆L: Posicionar en cero el reloj comparador.
5.3OBTENCION DE MEDIDAS DE LAS VARIABLES:
1. Mientras se enfría el tubo se debe sincronizar la lectura del calibre tipo reloj y el
multímetro.
2. Registrar los pares de datos (R, ∆L).
3. Cuando el tubo está a temperatura próxima a la del ambiente, esta se estabilizara y la
adquisición de datos habrá terminado con el tubo.
4. Repita todo el procedimiento (desde el calentamiento) con los tubos de otro material
cuyo coeficiente de dilatación lineal se quiere determinar.
FUNDAMENTO PRACTICO

5. FISICA BASICA II Página 5
BREVE DESCRIPCION DEL EXPERIMENTO
Primero nos familiarizamos con los instrumentos a usar, luego pusimos una cuña para que
descendiera el agua primero usamos el tubo de aluminio con ayuda del reloj comparador
sacamos las distancias y con el termómetro las temperaturas, con el multimetro la
resistencia, realizamos lo mismo para el tubo de cobre y para el de hierro galvanizado
tomaos los datos pedidos.
DATOS.-
ALUMINIO
Li (longitud del tubo antes de enfriar): 0.716 [m]
Ri (resistencia del termistor antes de enfriar): 12.65 [KΩ]
Ti (obtenida de tabla 1 para Ri): 75.5 [°C]
# de
medidas
Resistencia Ri [KΩ] Deformación ∆L
[m]
1 13.93 0.0001
2 15.5 0.0002
3 17.62 0.0003
4 20.8 0.0004
5 24.6 0.0005
6 31.13 0.0006
7 39.1 0.0007
8 50.5 0.0008
9 67.1 0.0009
10 88.0 0.0010
HIERRO GALVANIZADO
Li (longitud del tubo antes de enfriar): 0.7027 [m]
Ri (resistencia del termistor antes de enfriar): 14.90 [KΩ]
Ti (obtenida de tabla 1 para Ri): 71 [°C]
# de
medidas
Resistencia Ri Deformación ∆L
1 14.43 0.00007
2 17.87 0.0017
3 24.3 0.0027
4 37.2 0.0037
5 61.4 0.0047
COBRE

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Li (longitud del tubo antes de enfriar): 0.7027 [m]
Ri (resistencia del termistor antes de enfriar): 15.24 [KΩ]
Ti (obtenida de tabla 1 para Ri): 70.5 [°C]
# de
medidas
Resistencia Ri Deformación ∆L
1 14.55 0.00007
2 16.09 0.00017
3 19.66 0.00027
4 25.6 0.00037
5 35.5 0.00047
6 51.5 0.00057
TRATAMIENTO DE DATOS.-
 Determine el valor de la temperatura en el tubo a partir de los valores de
resistencia térmica eléctrica obtenidas con el multímetro. Para ello debe
hacer uso de la tabla I proporcionada por los fabricantes del termistor.
Interpolación: Para hallar los valores intermedios a los que aparecen en la
tabla anterior basta suponer que la curva se comporta de manera lineal en
intervalos pequeños. Así por ejemplo, si obtenemos el valor de R para la
resitencia, la temperatura Ti estará entre las temperaturas Ti+1 y Ti-1 ,
asociadas a los valores de la resistencia.
  11
11
11
11
11
1
1
; 















iii
ii
ii
ii
ii
ii
ii
TRR
RR
TT
Tidecires
RR
TT
RR
TT
PARA LA BARRA DE ALUMINIO
Li (longitud del tubo antes de enfriar): 0.716 [m]
Ri (resistencia del termistor antes de enfriar): 12.65 [KΩ]
Ti (obtenida de tabla 1 para Ri): 75.5 [°C]
N numero
de
medidas
Medida de T(ºC) Resistencia Ri [KΩ] Variable
dependiente. De
deformación ∆L
[m]
1 72.936 13.93 0.0001
2 70.004 15.5 0.0002
3 66.546 17.62 0.0003
4 62.152 20.8 0.0004
5 57.810 24.6 0.0005
6 51.746 31.13 0.0006
7 46.314 39.1 0.0007
8 40.256 50.5 0.0008
9 33.5 67.1 0.0009

7. FISICA BASICA II Página 7
10 27.762 88.0 0.0010
Utilizando dicha ecuación:
Para la barra de aluminio
  73897.1393.13
897.13410.14
7372
1 


T
CT º936.721 
  71945.145.15
945.14502.15
7170
2 


T
CT º004.702 
  67321.1762.17
321.17980.17
6766
3 


T
CT º546.663 
  63136.208.20
136.20919.20
63.62
4 


T
CT º152.624 
  58415.246.24
415.24390.25
5857
5 


T
CT º810.575 
  52976.303.31
976.30253.32
5251
6 


T
746.516 T
  47995.371.39
995.37605.39
4746
7 


T
314.467 T
  41905.485.50
905.48048.51
4140
8 


T
256.408 T
  34356.661.67
356.66380.69
3433
9 


T
754.339 T

8. FISICA BASICA II Página 8
  28022.870.88
022.87126.91
2827
10 


T
762.2710 T
Mediante un análisis de regresión lineal de la forma y = a + bx determinamos a y b
∆𝐿 =
∑ ∆𝑇𝑖
2
∑ ∆𝐿𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖∆𝑇𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2
+
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖∆𝐿𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2
∗ ∆𝑇
𝑎 =
∑ ∆𝑇 𝑖
2
∑ ∆𝐿 𝑖−∑ ∆𝑇 𝑖 ∑ ∆𝐿 𝑖∆𝑇 𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖
2
−(∑ ∆𝑇 𝑖)2 → 𝑎 =3.719x10-4
𝑘 =
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖∆𝐿 𝑖−∑ ∆𝑇 𝑖 ∑ ∆𝐿 𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖
2
−(∑ ∆𝑇 𝑖)2 → 𝑘 =1.931x10-4
𝑟 =
𝑛 ∑ ∆𝐿𝑖∆𝑇𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖
√[𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2][𝑛 ∑ ∆𝐿𝑖
2
− (∑ ∆𝐿𝑖)2]
→ 𝑟 = 0.92544
Graficamos L Vs T
0
0.02
0.04
0.06
0.08
0.1
0.12
0 10 20 30 40 50
∆𝐿 vs ∆𝑇 (Aluminio)

9. FISICA BASICA II Página 9
De la ecuación L = a+ b T determinamos  , donde b = k y a= 0
T =  * L1 * T
 * L1 = b = K
 * L1 = 1.931x10-4
 =
𝑘
Li
=
1.931𝑥10−4
0.7034
= 2.745x10-4 [°C-1]
PARA LA BARRA DE HIERRO GALVANIZADO
N numero
de
medidas
Medida de T(ºC) Resistencia Ri Variable
dependiente. De
deformación ∆L
1 71.963 14.43 0.00007
2 66.167 17.87 0.00017
3 58.123 24.3 0.00027
4 41.517 37.2 0.00037
5 35.759 61.4 0.00047
  72410.1443.14
410.14945.14
7271
1 


T
CT .º963.711 
  67321.1787.17
321.17980.17
6766
2 


T
CT º167.662 
  59483.233.24
483.23415.24
5958
3 


T
CT º123.583 
  48458.362.37
458.36995.37
4847
4 


T
CT º517.474 
  36743.604.61
743.60480.63
3635
5 


T
CT º759.355 

10. FISICA BASICA II Página 10
Mediante un análisis de regresión lineal de la forma y = a + bx determinamos a y b
∆𝐿 =
∑ ∆𝑇𝑖
2
∑ ∆𝐿𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖∆𝑇𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2
+
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖∆𝐿𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2
∗ ∆𝑇
𝑎 =
∑ ∆𝑇 𝑖
2
∑ ∆𝐿 𝑖−∑ ∆𝑇 𝑖 ∑ ∆𝐿 𝑖∆𝑇 𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖
2
−(∑ ∆𝑇 𝑖)2 → 𝑎 =1.581x10-4
𝑘 =
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖∆𝐿 𝑖−∑ ∆𝑇 𝑖 ∑ ∆𝐿 𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖
2
−(∑ ∆𝑇 𝑖)2 → 𝑘 =1.547x10-4
𝑟 =
𝑛 ∑ ∆𝐿𝑖∆𝑇𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖
√[𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2][𝑛 ∑ ∆𝐿𝑖
2
− (∑ ∆𝐿𝑖)2]
→ 𝑟 = 0.586
Graficamos L Vs T

11. FISICA BASICA II Página 11
De la ecuación L = a+ b T determinamos  , donde b = k y a= 0
T =  * L1 * T
 * L1 = b = K
 * L1 = 1.547x10-4
 =
𝑘
Li
=
1.547𝑥10−4
0.709
= 2.182x10-4 [°C-1]
PARA LA BARRA DE COBRE
N numero
de
medidas
Medida de T(ºC) Resistencia Ri Variable
dependiente. De
deformación ∆L
1 71.723 14.55 0.00007
2 68.988 16.09 0.00017
3 62.392 19.66 0.00027
4 56.794 25.6 0.00037
5 48.653 35.5 0.00047
6 39.977 51.5 0.00057
  72410.1455.14
410.14915.14
7271
1 


T
CT .º723.711 
0
0.00005
0.0001
0.00015
0.0002
0.00025
0.0003
0.00035
0.0004
0.00045
0.0005
0 5 10 15 20
Valores Y
Valores Y

12. FISICA BASICA II Página 12
  69083.1609.16
083.16689.16
6968
2 


T
CT º988.682 
  64919.2066.19
919.20136.20
6463
3 


T
CT º392.623 
  57390.256.25
390.25409.26
5756
4 


T
CT º794.564 
  49991.345.35
991.34458.36
4948
5 


T
CT º653.485 
  40048.511.51
048.51297.53
4039
6 


T
CT º977.396 
Mediante un análisis de regresión lineal de la forma y = a + bx determinamos a y b
∆𝐿 =
∑ ∆𝑇𝑖
2
∑ ∆𝐿𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖∆𝑇𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2
+
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖∆𝐿𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2
∗ ∆𝑇
𝑎 =
∑ ∆𝑇 𝑖
2
∑ ∆𝐿𝑖−∑ ∆𝑇 𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖∆𝑇 𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖
2
−(∑ ∆𝑇 𝑖)2
→ 𝑎 =-1.443x10-4
𝑘 =
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖∆𝐿 𝑖−∑ ∆𝑇 𝑖 ∑ ∆𝐿 𝑖
𝑛 ∑ ∆𝑇 𝑖
2
−(∑ ∆𝑇 𝑖)2 → 𝑘 =6.038x10-4
𝑟 =
𝑛 ∑ ∆𝐿𝑖∆𝑇𝑖 − ∑ ∆𝑇𝑖 ∑ ∆𝐿𝑖
√[𝑛 ∑ ∆𝑇𝑖
2
− (∑ ∆𝑇𝑖)2][𝑛 ∑ ∆𝐿𝑖
2
− (∑ ∆𝐿𝑖)2]
→ 𝑟 = 0.944
Graficamos L Vs T

13. FISICA BASICA II Página 13
De la ecuación L = a+ b T determinamos  , donde b = k y a= 0
T =  * L1 * T
 * L1 = b = K
 * L1 = 6.038x10-5
 =
𝑘
Li
=
6.038𝑥10−5
0.709
= 1.464x10-5 [°C-1]
5. FORMULACIÓN DE LA HIPÓTESIS
Debe validarse la ecuación ∆L= α·L1·∆T, si hacemos K = α·L1 (5), tenemos ∆L = K·∆T (6).
La ecuación (6) representa a una recta de la forma y = a + b · x con corte en la ordenada
“a” igual a cero y pendiente “b” igual a K, de donde puede despejarse el valor de α.
“a” (de la regresión lineal)
Hipótesis nula HO: a = o
Hipótesis alternativa H1: a ≠ 0 Bilateral o de dos colas
“b” (de la regresión lineal). K = α·L1 (L1 es la longitud inicial)
No se pudo validar la hipótesis nula H0 ya que;
0
0.0001
0.0002
0.0003
0.0004
0.0005
0.0006
0 2 4 6 8 10
Valores Y
Valores Y

14. FISICA BASICA II Página 14
Tubo de hierro galvanizado: b = K ≠ 1.16x10-5 [°C-1]
Tubo de aluminio: b = K ≠ 2.36x10-5 [°C-1]
Tubo de cobre: b = K ≠ 1.66x10-5 [°C-1]
CONCLUSIONES.-
En este experimento se pudo verificar que sin duda el cambio de temperatura en un cuerpo
donde la dimensión que predomina es su longitud existe un cambio de tamaño aunque no
se puede ver a simple vista porque el cambio de tamaño o dimensión es en milímetros.
En el cálculo de los coeficientes de dilatación lineal de cada material los coeficientes varían
a los valores de tablas esto se debe a que en la medición de variación de longitud y
temperaturas hubo algunos errores esto a causa del observador.
Con este experimento aprendimos a calcular el coeficiente de dilatación lineal, aunque en la
práctica no obtuvimos los valores que están en tabla esto por hechos ya mencionados
antes.
En presente experimento no obstante que se pudo ver físicamente la dilatación lineal del
tubo, no se cumplió la hipótesis nula, con lo que presento error sistemático, lo cual
atribuimos a un mal manejo del reloj comparador
SUGERENCIAS
Se sugiere para posteriores experimentos, mayor asesoramiento el momento de
realizar la practica, mas que todo para la utilización de instrumentos no conocidos.
CUESTIONARIO.-
1. ¿Por qué no tiene influencia la medida del diámetro de los tubos del
experimento?
Porque en el presente experimento estamos estudiando solo la dilatación lineal y
asumimos que son materiales isotrópicos
2. ¿Cómo influye el espesor de los tubos en el experimento?, ¿qué sucede si se
cambian los tubos del experimento por unos mas robustos (mayor espesor)?
Cambiaria el tiempo que tardara el tubo en calentarse y también al enfriarse, ya que
este presentaría paredes mas gruesas que tardarían mas tiempo en ser propagadas
3. Si no se valido la ecuación de dilatación lineal. ¿Podría mencionar las causas
del error sistemático?
Pueden ser que los datos obtenidos no fueron sincronizados dentro del rango
aceptado entre en multímetro y la deformación, otro error que puede ocurrir que el
reloj comparador no esté bien calibrado y así nos pueda arrojar malos datos que no

15. FISICA BASICA II Página 15
coincidan con los datos buscados. Se debe realizar siempre el procedimiento previo
detallado en la guía del experimento, el reloj comparador también tiene que estar en
buen contacto con el tope del tubo.
4. ¿Es el termistor del tipo NTC o PTC? ¿El comportamiento del termistor en
lineal o exponencial?
En este experimento se usa el tipo de termistor de PTC y tiene comportamiento
exponencial por que este tiende a variar drásticamente en función a la temperatura.
5. ¿Por qué el proceso de enfriamiento es más lento que el de calentamiento?
Porque para calentar utilizamos una temperatura constante de ebullición de 88 º C la
cual es muy elevada y genera rápidamente la transferencia de calor, mientras que se
enfria a temperatura ambiente aprox. 22 º C, esta temperatura no es ni muy elevada
(100º C) ni muy baja (º C), entonces se propaga el calor pero mas lentamente
6. La dilatación lineal no presenta Histéresis. Cite algún fenómeno físico que si
presente histéresis.
La histéresis es la tendencia de un material a conservar una de sus propiedades, en
ausencia del estímulo que la ha generado. Pueden ser fenómenos en los cuales se
producen perdidas de calor en donde el calentamiento no es lo mismo que el
enfriamiento o sea cuando el cambio no puede volver a su estado original. En
química, podemos encontrar compuestos cuyo cambio de fase no se produzca a la
misma temperatura en ambos sentidos. Los geles de agar, por ejemplo, se licua a
cierta temperatura, y no vuelve a gelificar hasta a la no baja de otra temperatura, que
puede ser 10 o 20 grados Celsius inferior. A temperaturas intermedias entre la
temperatura de licuefacción y la de gelificación, el estado dependerá de su historia
térmica.
7. Explique cómo se aplica la propiedad de dilatación lineal para construir
termostatos bimetálicos.
Los termostatos bimetalicos se usan para regular automáticamente la temperatura de
un sistema entonces si tomamos dos tiras unidas, una sobre otra, de metales
diferentes. Y si uno de los extremos de esta tira doble está fijo, y el otro está libre, un
0
50
100
150
200
250
300
0 20 40 60 80
T vs R

16. FISICA BASICA II Página 16
aumento de temperatura alarga un metal más que el otro, provocando que la tira se
curve. Este movimiento se usa para accionar un contacto eléctrico.
8. Realice la conversión de los valores de los α en [°C-1] obtenidos en el
laboratorio a en [°F-1] y [K-1]
K = C +273 = 274 [K]
F =
9
5
C +32 = 33.8 [°F]
αALUMINIO = 2.745x10-4 [°C-1] x
1 [°C]
274 [𝐾]
= 1.002x10-7 [K-1]
αHIERRO = 2.182x10-4 [°C-1] x
1 [°C]
274 [𝐾]
= 7.964x10-7 [K-1]
αCOBRE = 1.464x10-5 [°C-1] x
1 [°C]
274 [𝐾]
= 5.343x10-8 [K-1]
αALUMINIO = 2.745x10-4 [°C-1] x
1 [°C]
33.8 [°𝐹]
= 8.121x10-6 [°F-1]
αHIERRO = 2.182x10-4 [°C-1] x
1 [°C]
33.8 [°𝐹]
= 6.456x10-6 [°F-1]
αCOBRE = 1.464x10-5 [°C-1] x
1 [°C]
33.8 [°𝐹]
= 4.331x10-7 [°F-1]
9. ¿Encontró diferencia en el tiempo de respuesta (cuan rápido es el
calentamiento o enfriamiento) entre un material y otro? Comente la influencia
de la conductividad y calor específico del material.
Si se encontró diferencia entre el tiempo por ejemplo el hierro galvanizado se calentó
más rápido y se enfrió mas lentamente ya que el calor especifico del hierro
galvanizado es mayor al del cobre y aluminio
10.¿Por qué cree que las estructuras del hormigón armado (concreto de fierro de
construcción), no se fisuran con los cambios de temperatura?
Porque en su interior cuentan con pequeños espacios que dan la posibilidad a que al
aumento de temperatura se dilaten sin que exista ninguna fisura
BIBLIOGRAFIA
 http://www.portalplanetasedna.com.ar/dilatacion.htm
 www.monografias.com/dilatacionlineal
 Raymon A Serway y John W, Jewett Jr Física II 6ta edición.
 Curso de Materiales, Escuela Colombiana de Ingeniería. Laboratorio de

17. FISICA BASICA II Página 17
ANEXOS