Se define el concepto de Energía Específica (E) y se presenta la curva de energía específica (E vs y), esencial para definir el concepto de tirante crítico e identificar las regiones asociadas a flujo subcrítico y flujo supercrítico.
Se analiza las aplicaciones prácticas más usuales de la curva de energía específica, como es el caso de presencia de gradas o de angostamiento (o ensanchamiento) de la sección de un canal.
Se analiza luego la curva de descarga (Q vs y) determinada para energía especifica constante.
Finalmente, se revisa la aplicación de la curva de descarga en la determinación del caudal (Q) y tirante (y) en un canal alimentado por un reservorio.
Informes de laboratorio resuelto
-Perdidas de energía en tuberías y accesorios.
-Calibración de un codo de 〖90〗^° (medición de un caudal)
-resalto hidráulico y descarga a través de vertederos
Material correspondiente a la asignatura de Hidráulica; el tema hace referencia a Canales Abiertos. Documento facilitado por el Ing. Luis Muñoz, de la Universidad Tecnológica de Panamá.
Se define el concepto de Energía Específica (E) y se presenta la curva de energía específica (E vs y), esencial para definir el concepto de tirante crítico e identificar las regiones asociadas a flujo subcrítico y flujo supercrítico.
Se analiza las aplicaciones prácticas más usuales de la curva de energía específica, como es el caso de presencia de gradas o de angostamiento (o ensanchamiento) de la sección de un canal.
Se analiza luego la curva de descarga (Q vs y) determinada para energía especifica constante.
Finalmente, se revisa la aplicación de la curva de descarga en la determinación del caudal (Q) y tirante (y) en un canal alimentado por un reservorio.
Informes de laboratorio resuelto
-Perdidas de energía en tuberías y accesorios.
-Calibración de un codo de 〖90〗^° (medición de un caudal)
-resalto hidráulico y descarga a través de vertederos
Material correspondiente a la asignatura de Hidráulica; el tema hace referencia a Canales Abiertos. Documento facilitado por el Ing. Luis Muñoz, de la Universidad Tecnológica de Panamá.
Una señal analógica es una señal generada por algún tipo de fenómeno electromagnético; que es representable por una función matemática continua en la que es variable su amplitud y periodo en función del tiempo.
Convocatoria de becas de Caja Ingenieros 2024 para cursar el Máster oficial de Ingeniería de Telecomunicacion o el Máster oficial de Ingeniería Informática de la UOC
Criterios de la primera y segunda derivadaYoverOlivares
Criterios de la primera derivada.
Criterios de la segunda derivada.
Función creciente y decreciente.
Puntos máximos y mínimos.
Puntos de inflexión.
3 Ejemplos para graficar funciones utilizando los criterios de la primera y segunda derivada.
1. 1.-Simbolo: " µ"
2.-DEFINICIÓN:
Conocidacomola "PEGAJOSIDAD" internade unFluido.
Es aquella propiedad del Fluido mediante la cual éste ofrece resistencia al esfuerzo cortante. La
Melaza y la Brea son ejemplos de líquidos altamente viscosos, el agua y el aire tienen viscosidades
muypequeñas.
VISCOSIDAD EN GASES YLÍQUIDOS
La viscosidad de un líquido disminuye con un aumento de temperatura, mientras que en un gas
curiosamente ocurre locontrario.La explicaciónde estastendenciaseslasiguiente:
En un líquido las moléculas tienen una movilidad limitada con fuerzas cohesivas grandes presentes
entre las moléculas. Esto se manifiesta enla propiedad del fluido que se ha llamado viscosidad. Un
aumento en la temperatura disminuye la cohesión entre las moléculas (en promedio se apartan
más) y existe un decrecimiento en la "pegajosidad" del fluido, es decir, un descenso en la
viscosidad. En un gas las moléculas tienen una gran movilidad y generalmente están apartadas
pues, encontrarse con un líquido, existe poca cohesión entre ellas. Sin embargo, las moléculas
interactúan chocando unas con otras durante sus movimientos rápidos. La propiedad de
viscosidadresultade estoschoques
(Mecánicade Fluidos -3raedición/IrvingH.Shames)
Explicacióne Ilustración de la Propiedad
Considérese dos paquetes adyacentes pequeños pero finitos de fluidos A y B en el tiempo "t"
como se muestra en la figura 1.a, el paquete A se mueve más rápido que el paquete B . Esto
significa que , en promedio m las moléculas dentro del paquete A se mueven más rápido hacia la
derechaque lasmoléculasdentrodel paqueteB.
2. figura1.a
Además del movimiento promedio de las moléculas , existe también una migración aleatoria de
moléculas desde el paquete A hacia el paquete B a través de su interfaz y viceversa. Considérese
primero la migración desde A hasta B. cuando las moléculas A se mueven hasta B , habrá algunos
choques entre las moléculas A y las moléculas B. Debido a que las moléculas A , en promedio, se
mueven más rápidamente enla dirección X que las moléculas B , existirá una tendencia a acelerar
las moléculas B en la dirección X . Esto significa que existirá una tendencia macroscópica a que el
paquete B se acelere. Desde el punto de vista del continuo , parecerá como si existiera un esfuerzo
cortante 𝜏 en la cara superior de B que acelera a B. Esto se muestra en la figura 1.b. Mediante una
acción similiar , las moléculas lentas que viajan desde B hasta A tienden a desacelerar el paquete
A. Macroscópicamente esto puede considerarse como el resultado de un esfuerzo cortante 𝜏
sobre la interfaz
inferiorA.
figura1.b
3. Tales esfuerzos sobre los otros paquetes del fluido donde existe una variación macroscópica de
velocidad con respecto a la posición producen pegajosidad del gas y , a su turno , esto origina la
propiedad macroscópica de viscosidad. A medida que la temperatura es mayor , la tendencia de
las moléculas a la migración será mayor , y por consiguiente 𝜏 sera mayor para este caso simple ,
debido a que se esperaran mas colisiones de moléculas de A viajando hacia B , y viceversa. Esto
produciráuna mayorpegajosidady, por consiguiente ,unamayorviscosidad.
(Mecánicade Fluidos -3ra edición/IrvingH.Shames)
4.-LEY DE VISCOSIDAD DE NEWTON: EL COEFICIENTE DE VISCOSIDAD
Esta ley establece que para ciertos fluidos conocidos como fluidos newtonianos , el esfuerzo
cortante sobre una interfaz tangente a la dirección de flujo es proporcional a la tasa de cambio de
la velocidad con respecto a la distancia , donde la diferenciación se toma en una dirección normal
a la interfaz , al insertar el coeficiente de proporcionalidad en la ley de viscosidad de Newton se
llegaal resultado:
𝜏 = µ
𝜕𝑉
𝜕𝑛
5. Símbolo:
𝑣
Definición:
Es la relación entre la viscosidad absoluta o dinámica con la densidad de su
masa.
La viscosidad cinemática aparece en muchas aplicaciones, por ejemplo, en
el número adimensional de Reynolds para el movimiento de un cuerpo
dentro de un fluido, VL / 𝑣, en donde V es la velocidad del cuerpo y L es
una medida lineal representativa del tamaño de éste.
Fórmula:
𝑣 =
𝜇
𝜌
Donde: 𝑣 = 𝑣𝑖𝑠𝑐𝑜𝑠𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑐𝑖𝑛𝑒𝑚á𝑡𝑖𝑐𝑎
𝜇 = 𝑣𝑖𝑠𝑐𝑜𝑠𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑑𝑖𝑛á𝑚𝑖𝑐𝑎
𝜌 = 𝑑𝑒𝑛𝑠𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑑𝑒 𝑙𝑎 𝑚𝑎𝑠𝑎
Ecuación dimensional:
[ 𝑣] = [ 𝐿]2[ 𝑇]−1
6. Unidades:
Sistema internacional (SI): 𝑣 = 𝑚2
𝑠⁄
Sistema USC: 𝑣 =
𝑝𝑖𝑒2
𝑠⁄
Sistema GGS 𝑣 = 𝑐𝑚2
𝑠⁄ = 𝑆𝑡𝑜𝑘𝑒(𝑆𝑡)
En unidades SI, para convertir de 𝑣 a 𝜇 es necesario multiplicar 𝑣 por 𝜌 , la
densidad en kilogramos por metro cúbico. En unidades USC 𝜇 se obtiene
multiplicando 𝑣 por la densidad en slugs por pie cúbico. Para cambiar de stokes a
poises, se multiplica por la densidad en gramos por centímetro cúbico, la cual es
numéricamente igual a la densidad relativa.
Conversión de la unidad de viscosidad USC al SI:
1𝑠𝑙𝑢𝑔
𝑝𝑖𝑒. 𝑠
14.594𝑘𝑔
𝑠𝑙𝑢𝑔
1𝑝𝑖𝑒
0.3048𝑐𝑚
=
47.9𝑘𝑔
𝑚
. 𝑠 𝑜
1 𝑢𝑛𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑣𝑖𝑠𝑐𝑜𝑠𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑈𝑆𝐶
47.9 𝑢𝑛𝑖𝑑𝑎𝑑𝑒𝑠 𝑣𝑖𝑠𝑐𝑜𝑠𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑆𝐼
= 1
(Teoría recopilada del texto Mecánica De Fluidos - Victor L. Streeter, E.
Benjamin Wylie & Keith W. Bedford (9na Edición))
7. Datos de la viscosidad cinemática en gases y líquidos
La viscosidad dinámica de los fluidos varía mucho con la temperatura,
aumentando con la temperatura en los gases y disminuyendo en los líquidos; pero
en unos y otros prácticamente es independiente de la presión. Por el contrario la
viscosidad cinemática de los gases varía mucho con la presión y la temperatura,
mientras que la de los líquidos prácticamente solo varía con la temperatura.
En la tabla 1 pueden verse los valores de 𝜇 y 𝑣 para el agua a distintas
temperaturas y asimismo para el aire a la presión normal en la tabla 2 y los de
𝑣 para algunos líquidos industriales más frecuentes en la tabla 3.
Comparando la viscosidad dinámica del agua y del aire en el mismo estado, por
ejemplo, a 20ºC y 1.0 bar se observan los valores siguientes:
Aire seco: 𝜇 = 18.19 𝑥 10−6
(𝑃𝑎∗ 𝑠)
Agua: 𝜇 = 1.002 𝑥 10−6
(𝑃𝑎∗ 𝑠)
Asimismo, comparando sus viscosidades cinemáticas en el estado anteriormente
indicado, se tiene:
Aire seco: 𝑣 = 15.1 𝑥 10−6
(𝑚2
/𝑠)
Agua: 𝑣 = 1.01 𝑥 10−6
(𝑚2
/𝑠)
Es interesante observar que la viscosidad cinemática del aire en el mismo estado
es aproximadamente 15 veces superior a la del agua; aunque la viscosidad
dinámica del aire en el mismo estado es más de 55 veces inferior a la del agua (4).
(Datos recopilados del texto Ingeniería - Claudio Mataix - Mecánica de fluidos
y máquinas hidráulicas- 2da edición)