Revista comunicaciones opticas

Comunicaciones
Ópticas
Editorial: Millennium Prime
Rafael Rivero, CI: 27.614.536
Escuela: Ing. Electrónica (44)
Maturin, Junio del 2019 Electiva V

Instituto Universitario Politécnico “Santiago Mariño”
Extensión – Maturín
Comunicaciones Ópticas
Millennium Prime
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La comunicación fue una de las primeras
aplicaciones de la tecnología electrónica.
En la actualidad la fibra óptica, la
comunicación vía satélite, y los teléfonos
celulares, los sistemas de comunicación
siguen siendo la vanguardia de la
electrónica, ninguna otra ciencia tiene un
profundo efecto en la vida del ser
humano como esta.
Cualquier sistema de comunicación pasa
información desde un origen o fuente a
un canal, en este caso aprenderás como
la información es transmitida a través de
la luz mediante la fibra óptica.
Introducción

Millennium Prime
2
Un transmisor óptico es un dispositivo electrónico cuya
función principal es convertir la señal eléctrica de entrada en
su correspondiente señal óptica y adaptarla a la fibra óptica que
sirve como medio de transmisión.
Toman la señal eléctrica en forma de voltaje o corriente para
transformarla en una señal luminosa con el objetivo de
conducir información a través de la fibra óptica.
Principio de emisión de luz
Las fuentes de luz que se utilizan en los amplificadores ópticos
son uniones P-N en semiconductores, cuando esta unión se
polariza directamente parte de la energía que se suministra en
el dispositivo por la corriente electrónica, se emite en forma de
luz.
Entre los tipos de transmisores ópticos se
encuentran dos tipos: los Diodos emisores de luz
led, y los Diodos laser.
Diodos emisores de luz LED
Es un dispositivo electrónico que permite la circulación de la
corriente en un solo sentido y se comportara como un
interruptor abierto en el sentido contrario.
Es una forma de diodo de unión que se opera con polarización
directa. La recombinación de pares electrón-hueco en este o
cualquier diodo de unión cusa que se libere energía. Con un
diodo de silicio ordinario, esta energía es en la forma de calor,
pero un LED, una porción
importante de la energía se
irradia como fotones de luz
visible o infrarroja.
La energía luminosa
emitida por el LED es
proporcional al nivel de
corriente de la polarización
del diodo.
Existen dos tipos de LED:
• LED de superficie
que emite la luz a
través de la
superficie de la
zona activa.
• LED de perfil que
emite a través de la
sección transversal.
Los LED emiten luz por
emisión espontánea: la luz
Transmisores Ópticos

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se emite como resultado de la recombinación de electrones con
huecos. Cuando tienen polarización directa, los portadores
minoritarios se inyectan a través de la unión p-n. Una vez
atravesada la unión, esos portadores minoritarios se
recombinan con portadores mayoritarios y desprenden energía
en forma de luz.
El oscilador laser
Es una cavidad resonante que opera a frecuencias ópticas. Su
funcionamiento se debe a que el láser almacena energía por la
lampara de excitación, esta energía vuelve al haz por emisión
estimulada por lo que la energía de este aumenta. La cavidad
óptica está limitada por dos espejos a los extremos que reflejan
la radiación óptica a la cavidad, realizándose una
realimentación óptica. La oscilación se mantiene de ida a vuelta
hasta que las pérdidas se vuelven inferiores a la ganancia.
Modos en la cavidad laser
En un resonador óptico, tal como una cavidad láser, no todas
las frecuencias pueden oscilar. Es exactamente el mismo caso
que aparece en microondas. Pero hay una diferencia esencial,
que mientras en estas la longitud de onda de la radiación es
del mismo orden de magnitud que la cavidad, en la cavidad
láser las dimensiones de esta son mucho mayores que las de la
radiación.
Para ondas ópticas, 𝐿 >>
𝜆, un gran número de semi
longitudes de ondas puede
existir en la cavidad, todas
ellas satisfacen:
𝑛
𝜆
2
= 𝐿
donde n es un numero
entero.
Un posterior requerimiento
para que pueda existir un
determinado modo es que
la ganancia neta de la
cavidad en la longitud de
onda resonantes, exceda la
unidad.
Laser monomodal
Posee un ancho homogéneo
y opera en un solo modo
longitudinal.
Solo para el modo m
𝛼(𝑉) > 𝛼0
Laser multimodal
Posee un ancho
inhomogéneo

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Existe emisión laser en cada modo de la cavidad a cuya
frecuencia la ganancia gana su valor umbral.
Laser DBR sintonizable
Es un tipo de diodo laser de una sola frecuencia, su estructura
está fabricada con características de superficie que definen una
guía de onda de cresta monolítica de modo único que se ejecuta
en toda la longitud del dispositivo. Una cavidad resonante se
define por un espejo DBR altamente reflectante en un extremo
y una faceta de salida escindida de baja reflectividad en el otro
extremo. Dentro de la cavidad hay una parte de la cresta de
ganancia, donde se inyecta la corriente para producir un modo
de láser espacial único. El espejo DBR está diseñado para
reflejar un solo modo longitudinal. Como resultado, el láser
opera en un solo modo espacial y longitudinal. El láser emite
desde la faceta de salida opuesta al extremo DBR. El DBR se
puede sintonizar continuamente en un rango de
aproximadamente 2 nm cambiando la corriente o la
temperatura. El coeficiente de temperatura es de
aproximadamente 0.07 nm / K, y el coeficiente de corriente es
de aproximadamente .003 nm / mA.
Los láseres DBR son fuentes ópticas estables y de bajo
ruido. Cuando se opera con una fuente de alimentación de bajo
ruido a temperatura constante, los láseres DBR de emisión de
borde tienen un ancho de línea de menos de 10 MHz. Los
niveles de potencia típicamente pueden funcionar hasta varios
cientos de mili vatios.
Es un dispositivo
electrónico que convierte
los fotones en electrones,
detectan cuerpos visibles
mediante la absorción o
difusión de la luz.
Esta variedad de detector
debe su nombre al uso de
sistemas lumínicos como
forma de determinación de
humo en el ambiente.
Detectores Ópticos

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Según la clasificación por el tipo de fuente se tendrán
diferentes funcionamientos, todos bajo el principio de un
emisor de luz u ondas electromagnéticas, y un receptor que
activará la alarma dependiendo de las variaciones de señal que
reciba. Por esto es recomendable no mantener estos detectores
en zonas de cambios constantes de luz ambiental que afecten la
sensibilidad de los sensores.
Existen dos tipos de detectores de uso común:
• Detectores térmicos: Convierte la energía de los
fotones en calor. No son adecuados para muchas
aplicaciones ya que son muy lentos por el tiempo
requerido para cambiar su temperatura.
• Detectores foto-eléctricos: pueden funcionar
basándose en distintos foto-efectos que pueden
clasificarse como efectos internos o externos. En estos
últimos, si un fotón con la energía suficiente ilumina la
superficie del material, los electrones pueden
sobrepasar la barrera potencial de la superficie y ser
liberados en el vacío como electrones libres.
Fotodiodo PIN
Presentan una unión P-N en la que los fotones absorbidos en la
región de vacío generan electrones y huecos que al estar
expuestos en un campo eléctrico fluyen en direcciones
opuestas, creando así una carga eléctrica.
Es uno de los
fotodetectores más
comunes, debido a que su
capa intrínseca se puede
modificar para optimizar su
eficiencia cuántica y su
margen de frecuencia, lo
que lo convierte en un
material intrínseco
semiconductor
Fotodiodo de Avalancha
(APD)
Posee mecanismos de
amplificación interna con
los que la señal se puede
detectar en forma de
corriente fácilmente, el
proceso de amplificación se
logra al aumentar el campo
eléctrico en la región del

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vacío de tal manera que los tanto los electrones como los
huecos generados adquieren suficiente energía para liberas más
huecos, y más electrones en la misma región de vacío.
El dispositivo se polariza justo por debajo de su voltaje de
ruptura inversa. La formación de par electrón-hueco debido a
la absorción de un fotón de luz entrante podría iniciar la ruptura
por avalancha, creando hasta 100 pares más.
Características comparativas entre los diodos PIN y APD
Costo.
• Los diodos APD son más complejos y por ende más
caros.
Vida.
• Los diodos PIN presentan tiempos de vida útil
superiores.
Temperatura.
• Los diodos APD
poseen velocidades
de respuesta
mayores, por lo
tanto, permiten la
transmisión de
mayores tasas de
información.
Circuitos de polarización.
• Los diodos PIN
requieren circuitos
de polarización
más simples, pues
trabajan a menores
tensiones.
Componentes de ruido
del receptor
En sistemas ópticos,
existen dos fuentes
principales de ruido:
• Ruido de Disparo
• Ruido Térmico
Ruido de disparo
Las fluctuaciones
producidas por el ruido,
obliga complementar la
ecuación que relaciona
potencia óptica y corriente
generada en el receptor, de
la siguiente forma:
𝑅 ∙ 𝑃𝑖𝑛 = 𝐼 𝑃
𝑅 ∙ 𝑃𝑖𝑛 = 𝐼 𝑃 + 𝑖(𝑡)

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Generado por la característica aleatoria del movimiento y
generación de portadores en la juntura PN del foto-receptor.
𝐼( 𝑡) = 𝐼 𝑃 + 𝑖 𝑠(𝑡)
Estadísticamente, la llegada de fotones es aleatoria, modelada
como un proceso Poisson estacionario, de la forma:
𝑃 𝑇( 𝑛) =
(λT)
𝑛
𝑒−λT
𝑛!
λ: Tasa media de fotones en período T
n: Número de fotones
Para λT >> 1 densidad tiende a ser Gaussiana
Cada fotón produce un “impulso” de corriente, por lo tanto, la
densidad espectral bilateral del ruido de disparo, queda
determinada según:
𝑆𝑠(𝑓) = 𝑞 × 𝐼 𝑃[𝑊/𝐻𝑧]
Luego la varianza (potencia) del ruido está dada por:
𝜎2
= 𝑞 ∙ 𝐼 𝑃 ∫ |𝐻(𝑓)|2
𝑑𝑓 ≡ 2𝑞 ∙ 𝐼 𝑃 ∙ ∆𝑓[𝑊]
∞
− ∞
Considerando la “corriente de sombra”, la potencia de ruido es:
𝜎𝑠
2
= 𝑞 ∙ (𝐼 𝑃 + 𝐼 𝑑) ∙ ∆f[W]
σs es el valor RMS de la corriente de ruido inducida por el ruido
de disparo.
Ruido Térmico
Generado por la característica aleatoria del movimiento de los
electrones en un conductor, a una cierta temperatura. Es
producido en los componentes externos al foto-receptor. Así,
incluyéndolo,
𝐼(𝑡) = 𝐼 𝑃 + 𝐼𝑠(𝑡) + 𝐼 𝑇(𝑇)
Estadísticamente, el ruido térmico es Gaussiano estacionario, y
con densidad espectral bilateral:
𝑆 𝑇(𝑓) =
2 ∙ 𝐾 𝐵 𝑇
𝑅𝐿
[
𝑊
𝐻𝑧
]
Potencia de ruido:
𝜎 𝑇
2
= 𝐹𝑛 = (
4𝐾 𝐵 𝑇
𝑅 𝐿
) ∆𝑓[𝑊]
La capacidad de un
receptor óptico para
detectar señales de luz
débiles depende de su
sensibilidad y en particular
del ruido propio. Los
agentes causantes del ruido
son la señal óptica, el diodo
en sí y el circuito eléctrico
que le sigue. El límite en
cuanto a detección se da
cuando la suma de todas las
corrientes de ruido
(cuántico, de la corriente de
oscuridad, granular,
térmico) iguala a la
corriente de la señal a la
salida del receptor. Esta
potencia equivalente al
ruido suele ser sin embargo
menos importante que la
potencia óptica (mínima)
requerida para garantizar la
deseada relación
señal/ruido o tasa de error.
Pueden presentarse alguna
o todas las fuentes de ruido
siguientes:
• Ruido granular en
la corriente media
de la señal.
• Exceso de ruido
granular en la

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corriente media de la señal, debido al ruido en la
multiplicación de avalancha.
• Ruido creado por la corriente de oscuridad del detector.
• Ruido procedente del amplificador.
Incluso con un APD perfecto, hay un límite fundamental en el
cual el rendimiento sólo depende del ruido granular en la
corriente media de la señal. Corrientemente se le denomina
límite cuántico, ya que los electrones de la corriente de señal
están relacionados directamente con los fotones ópticos. Se
puede demostrar que deben recibirse al menos 21 fotones para
un “l” si se quiere obtener una tasa de error de 10-9 en sistemas
digitales.
Sensibilidad en receptores (responsividad)
Se dice que un receptor es más sensible que otro si para un
mismo desempeño (BER), necesita de menor potencia recibida.
Se define el BER como la probabilidad de identificación
incorrecta de un bit por el circuito de decisión del Rx.
La sensibilidad de un receptor (digital) se mide como la mínima
potencia óptica recibida (Prec) para operar a un BER de 1x10-
9.
La responsividad aumenta con la longitud de onda ya que los
detectores fotoeléctricos responden al flujo de fotones en lugar
de a la potencia óptica. Esto implica que, al aumentar la
longitud de onda, la potencia óptica se distribuirá entre más
fotones con los que se producirán más electrones en el
dispositivo. Esta dependencia se delimita por la eficiencia
cuántica que es dependiente de la longitud de onda. La
responsividad se puede degradar si aplica mucha potencia
óptica al dispositivo, lo que limita el rango lineal dinámico del
detector.
Rendimiento cuántico del receptor
El rendimiento cuántico (Φ o φ), también
conocido como rendimiento fotoquímico, de
una reacción inducida por la radiación es el
número de veces que se produce un proceso
concreto por cada fotón absorbido por el
sistema.
El proceso
citado es
habitual
mente
algún tipo
de reacció
n
química.
𝜂
= (1 − 𝑅)ζ[1 − Exp(−αd)]
(1-R): efecto de reflexión
en la superficie del
dispositivo (coeficiente de
reflectividad R). Puede
reducirse utilizando
recubrimientos
antirreflejantes.
ζ es la fracción de pares
electrón-hueco que
contribuyen a la corriente
eléctrica generada por los
fotones. Esta fracción es la
que no se recombina en la
superficie, y puede
aumentarse durante el
proceso de fabricación del
dispositivo.
El último factor representa
la fracción de fotones que
son absorbidos por el
material. El dispositivo
debe tener una profundidad
(d) lo suficientemente
grande para maximizar este
factor en el cual α es el
coeficiente de absorción
del material. La eficiencia
cuántica depende de la

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longitud de onda principalmente por la dependencia del
coeficiente de absorción α con este parámetro.
Su rendimiento cuántico tiene una alta respuesta eléctrica, por
lo tanto, el rendimiento es alto, lo que es una de sus
características.
Tiempo de respuesta
Está limitado por el tiempo requerido para distribuir las cargas
generadas por los fotones en la superficie del detector (tiempo
transitorio de distribución), y por la resistencia y la
capacitancia del dispositivo además de los circuitos
electrónicos utilizados.
Fototransistor
Es un dispositivo sensible a la luz, más que todo a los
infrarrojos. La luz incide sobre la región de la base generando
portadores de carga en ella. Esta carga de base lleva al
transistor al estado de conducción. Es más sensible en
comparación con el fotodiodo por el efecto de ganancia propio
del transistor.
Ya que posee las mismas características de un transistor
normas, es posible regular su corriente de colector por medio
de la corriente de base. Y dentro de sus características de
elemento optoelectrónico, el fototransistor conduce más o
menos corriente de colector cuando incide más o menos luz
sobre sus junturas.
Los fototransistores
combinan en un mismo
dispositivo la detección de
luz y ganancia, se
construcción es similar al
de los transistores
convencionales,
exceptuando que la
superficie superior se
expone a la luz a través de
una ventana o lente. Los
fotones incidentes generan
pares electrón-hueco en la
proximidad de la unión CB.
Su uso se restringe
generalmente a aplicación
ON-OFF, en que su
ganancia propia puede
eliminar la necesidad
amplificación posterior, los
podemos encontrar en
dispositivos como:
• Mouse
• Control remoto
• Controles de
iluminación
• Lectores de Cinta
• Lápices ópticos
Desempeño BER

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La probabilidad de error para una recepción digital:
𝐵𝐸𝑅 = 𝑃(1/0)𝑝(0) + 𝑃(0/1)𝑝(1)
Donde p (1) y p (0) son las probabilidades de recibir un “1” y
un “0”, respectivamente. P (1/0) es la probabilidad de decidir
un “1” cuando se recibe un “0”, y P (0/1) es la probabilidad de
decidir un “0” cuando se recibe un “1”.
Puesto que “1s” y “0s” son igualmente probables de ocurrir p
(1) =p (0) =1/2. Entonces:
𝐵𝐸𝑅 =
1
2
[𝑃(1/0) + 𝑃(0/1)]
𝑃(𝑛) =
𝑒−𝑛̅̅̅̅̅ 𝑛̅ 𝑛
𝑛!
[n=0,1, 2, …]
Probabilidad de recibir 1⏟
𝑛
fotón, cuando 𝑛̅ = 0 →
𝑃(0,1)⏟
𝑝𝑟𝑜𝑏𝑎𝑏𝑖𝑙𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑑𝑒 𝑑𝑒𝑐𝑖𝑑𝑖𝑟 1,𝑐𝑢𝑎𝑛𝑑𝑜 𝑒𝑠 0
= 0
Probabilidad de recibir 0⏟
𝑛
fotones, cuando 𝑛̅ ≠ 0 →
𝑃(0/1)⏟
𝑝𝑟𝑜𝑏𝑎𝑏𝑖𝑙𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑑𝑒 𝑑𝑒𝑐𝑖𝑑𝑖𝑟 0,𝑐𝑢𝑎𝑛𝑑𝑜 𝑒𝑠 1
= 𝑒−𝑛
𝐵𝐸𝑅 =
𝑃(0/1) + 𝑃(1/0)
2
→ 𝐵𝐸𝑅 =
1
2
𝑒−𝑛̅
Ejemplo:
BER=10−9
→ 𝑛̅ = 20,7 → 21
Es un dispositivo que directamente puede amplificar una señal
óptica sin la necesidad convertir dicha señal en una señal
eléctrica. Un amplificador óptico es capaz de amplificar un
conjunto de longitudes de onda.
Principio de
funcionamiento
Están basados en dobles
hetero estructuras con los
mismos materiales con los
que se construyen los
diodos láser, y el principio
de funcionamiento es el
mismo: se inyectan
portadores y se potencia la
emisión estimulada
esperando a que cuando
llegue la señal por la fibra
de entrada se generen
nuevos fotones y por tanto
se amplifique.
El amplificador óptico es
un sistema tal que al
introducirle un flujo inicial
de fotones Si nos
proporciona en su salida un
flujo final de fotones 𝑆𝑓
mayor que el flujo inicial
𝑆𝑖. La condición necesaria
para tener amplificación
del flujo inicial de fotones
Si es que el número de
átomos excitados que se
Amplificadores
Ópticos

Millennium Prime
11
encuentra en la cavidad amplificadora sea mayor que el número
de átomos que se encuentra en su estado base. La condición
anterior se conoce como condición de inversión de población y
el problema central para la realización práctica de un
amplificador óptico está en cómo lograr dicha inversión de
población.
Para lograr dicha inversión de población es necesario algún
dispositivo que proporcione la energía que los átomos de la
cavidad amplificadora requieren para pasar de su estado base a
un estado excitado. Este dispositivo recibe el nombre de
"sistema de bombeo" y puede ser de varios tipos, aunque los
más usuales son de tipo óptico o de tipo eléctrico.
La amplificación se produce dentro de un rango de frecuencias
que dependen tanto del material, como de la estructura.
Tipos de Amplificadores Ópticos
• Amplificador óptico semiconductor (SOA)
Poseen superficies anti reflectantes en sus extremos, esto es
beneficioso ya que al poseer un recubrimiento de ese material
se evita que el amplificador se comporte como un láser.
Este amplificador óptico suele ser de pequeño tamaño y el
bombeo se implementa de forma eléctrica, puede ser integrado
con otros dispositivos.
Para alta potencia de salida, se utilizan amplificadores ópticos
con estructura cónica, el rango de longitud de onda es de 633
nm a 1480 nm.
Amplificador de Fibra
Dopada
Son amplificadores ópticos
que usan fibra dopada.
Estos amplificadores
necesitan de un bombeo
externo con un láser de
onda continua a una
frecuencia óptica
ligeramente superior a la
que amplifican. Sus
longitudes de onda de
bombeo son 980 nm a 1489
nm para obtener mejores
resultados en cuanto al
ruido se refiere, debe
realizarse en la misma
dirección que la señal.
Amplificadores Brillouin

Millennium Prime
12
Se utilizan para aplicaciones específicas como filtro pasa
banda, por ejemplo, en la salida de acopladores WDM.
Los anchos de banda de amplificación típicos son de 50MHz,
para una longitud de onda de emisión de 870 nm es una anchura
de 10−4
nm, esto limita la aplicación a comunicaciones de baja
velocidad y con espectros de emisión muy estrechos, la ventaja
es que con una potencia de bombeo de 10 mW se pueden
conseguir ganancia de 20 dB.
Amplificadores de Fibra Raman
La dispersión Raman o el denominado efecto
Raman es una dispersión inelástica de un fotón.
Cuando la luz es dispersada de
un átomo o molécula, la mayoría de los fotones
son dispersados elásticamente (dispersión de
Rayleigh). Los fotones dispersados tienen la
misma energía (frecuencia) y, por lo tanto, la
misma longitud de onda que los fotones
incidentes. Sin embargo, una pequeña fracción
de la luz (aproximadamente 1 en 107
fotones)
es dispersado ópticamente a frecuencias
diferentes, mayormente inferiores, que la
frecuencia de los fotones incidentes. En un gas,
la dispersión Raman suele ocurrir por un
cambio en los estados vibracionales,
rotacionales o electrónicos de una molécula
(véase nivel de energía).
El nombre de este amplificador se da porque su proceso de
amplificar la señal se basa en el efecto Raman, esta es una gran
diferencia con respecto a los amplificadores SOA, debido a que
los Raman basan su funcionamiento en la interacción no lineal
entre la señal óptica y la señal de bombeo.
La señal de bombeo se puede acoplar a la fibra tanto en la
misma dirección en la que se transmite la señal. Es más habitual
el bombeo contra direccional para evitar la amplificación de las
componentes no lineales.
El máximo de ganancia de
consigue 13 THz (unos 100
nm) por debajo de la
longitud de onda de
bombeo.
Para obtener una buena
amplificación es necesario
usar potencias elevadas de
hasta 1 W y hasta 1,2 W
para amplificación en
banda L en fibra
monomodo estándar.
Normalmente se emplean
más de dos diodos de
bombeo. El nivel de ruido
que se obtiene es bajo.
Ruido en amplificadores
Al amplificar una señal se
tiende a crear cierto ruido
de amplificación
dependiendo del tipo de
amplificador habrá ruido de
distintas maneras:
• Amplificad
or de fibra
semiconduc
tor: Como
su proceso
de
amplificació
n de basa en

Millennium Prime
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transformar la señal de luz en una señal
eléctrica, al ser una amplificación eléctrica
común tiende a introducirse ruido por
interferencias tanto electromagnéticas como
térmicas.
• Amplificador de Fibra Dopado: El ruido en
este se produce por el margen de error al
momento de direccionar la dirección del láser.
• Amplificador Raman: En ellos se produce
ruido ya que los fotones que funcionan de
excitadores no siempre se dirigen bien y pueden
tomar direcciones en contra de la señal a
amplificar, lo que genera un ruido de
amplificación.
Ganancia del Amplificador
Puede llegar a veces hasta a 5dB, pueden suponer graves
problemas de diseño para los sistemas que utilizan
multiplexación en longitud de onda (sistemas WDM). En
comparación con amplificadores diseñados para amplificar una
única longitud de onda, los sistemas con múltiples portadoras
ópticas necesitan prestaciones adicionales. Así, es importante
la ecualización de la ganancia a lo largo de la banda
amplificadora, es decir, conseguir que la curva de ganancia sea
lo más plana posible. Una diferencia de ganancia de tan sólo
0.36dB entre canales en un amplificador, puede traducirse en
lOdB de diferencia tras su paso por 27 etapas amplificadoras
en un enlace de larga distancia.
Aplicaciones en Sistemas
• Conexión Voice-data convergente.
• Instalación de redes Temporales (para
eventos o para otros fines).
• Restablecer la conexión de alta velocidad
rápidamente (en caso de desastres).
• Como una alternativa o complemento de
actualización a las actuales tecnologías
inalámbricas.
• Como complemento de seguridad para las
importantes conexiones de fibra óptica.
• Conexiones LAN-
to-LAN en Campus con
velocidades de Fast
Ethernet o Gigabit
Ethernet.
• Conexiones LAN-
to-LAN en una ciudad.
ejemplo, Red de área
metropolitana.
• Para cruzar una vía
publica u otras barreras
imposibles para emisor y
receptor
• Rápido acceso a
servicios de banda ancha de
alta velocidad en las redes
de fibra óptica.
• Para las
comunicaciones entre
naves espaciales, incluidos
los elementos de una
constelación de satélites.
• Para
comunicaciones inter- e
intra-chip.

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