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Cuaderno de Trabajo: Física I




            12) 2da Ley de la
            Termodinamica.
               Entropica




Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo
Cuaderno de Trabajo: Física I




12) 2da Ley de la Termodinámica. Entropía
La 1ra Ley muestra la conservación de la energía, la equivalencia entre W y Q
para cambiar U, osea, son indistinguibles, en ese sentido para un observador
dentro del sistema. Sin embargo, el conocimiento de W y Q demanda MAS, por
ejemplo, la 2da Ley de la Termodinámica nos indicara que no será siempre
posible convertir todo el Q en W, siendo esto un comportamiento natural de
nuestro universo. Definiremos la función de estado S, entropía, para describir la
2da Ley de la Termodinámica.



12,1) Máquinas Térmicas y la 2da Ley de la
      Termodinámica
Una máquina térmica, MT, es un dispositivo capaz de convertir energía térmica
(calor) en otras formas de energía: Energía eléctrica o mecánica por ejemplo.

Podemos esquematizar una MT de la siguiente forma,

                                                                           Como
                           Tc
                                                                           indica     la
                                                                           figura     la
                                                                           MT toma
                                Qc                   En un ciclo: ∆U ≡ O   energía
                                                                           del     foco
                                                    → W ≡ Qnota            frío, Qc, en
                                           W        → W ≡ Qc - Qf
                          MT
                                                                           un      ciclo
                                                                           realiza
                                                                           trabajo W,

                                Qf


                          Tf



entregando energía al foco frío dc, esto es, recibe por ciclo la cantidad de
energía Qn ≡ Qc – Qf realizando W.

La eficiencia, ε, de la MT se define de la siguiente forma,

                                          W Qc − Q f     Q
                                     ε≡      ≡       ≡ 1− f
                                          Qc   Qc        Qc




Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo
Cuaderno de Trabajo: Física I


De la 2da ley se desprende Q’, debido a Q’ Q f ≠ O, “entonces, ε < 1, esto es, no
todo el Q se puede transformar en W. Esta es la llamada forma de Kelvin –
Planck para la 2da Ley.

¿? Determine la eficiencia de diversas MT, motor de auto, diesel, OTTO,
STIRLING, etc.

¿? Que variedad de MT existen

¿? Cuál es el enunciado de R. Clausius de la 2da Ley



12,2) Procesos Reversibles e Irreversibles
Un proceso es reversible cuando un sistema termodinámico y los exteriores
retornan a sus condiciones iniciales al final del proceso un proceso irreversible
esto ocurre, esto es, una vez terminado el proceso el sistema o las exteriores
no regirán sus condiciones iniciales.
En la naturaleza todos los procesos son irreversibles.

¿? Porqué la naturaleza permite procesos irreversibles

¿? Conoce algunos procesos aproximadamente reversibles

¿? En las MT los procesos son reversibles o irreversibles.



12,3) La máquina de Carnot
Es una MT ideal bajada en un ciclo reversible ideal de tal forma que su
eficiencia delimita la eficiencia de una MT real trabajando entre los mismos
focos de temperatura,

ε c : ε de la MT de Carnot 
                           ε < εc
ε : ε de la MT real        
El ciclo reversible ideal que usa la MT de Carnot se denomina ciclo de Carnot y
esta constituido por dos procesos adiabáticos y 2 isotérmicos, tal como la
representa el diagrama p-V siguiente,




Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo
Cuaderno de Trabajo: Física I



                     p          A



                                             Qc

                                                    B


                                    D                           Tc
                                                        C
                                        Qf                      Tf
                                                            V




La eficiencia de la máquina de Carnot es,

                                                   Tf
                                         εc ≡ 1−
                                                   Tc


¿? Como se puede mostrar que la MT ideal de Carnot corresponde el caso
ideal de máquina térmica.

¿? Porqué los calores son proporcionales a las temperaturas absolutas
de los focos

¿? Existen otros MT con eficiencia comparable a la MT ideal de Carnot

¿? Será posible usar la MT ideal de Carnot para definir escalas absolutas
de Ts

¿? En que consiste la 3ra Ley de la Termodinámica.



12,4) Entropía, S
Es la función de estado termodinámico que describe el grado de desorden del
sistema.

Debido a que es una función de estado los cambios de entropía, ∆S ≡ Sf – S,
solo dependerán de los estados inicial- final.

La definición de Clausius del cambio infinitesimal de la entropía, cuando un
sistema termodinámico desarrolla un proceso infinitamente siguiendo una
trayectoria reversible a la temperatura T transfiriéndole una cantidad de energía
dQr es,

Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo
Cuaderno de Trabajo: Física I


                                                         dQr
                                        dS ≡
                                                          T

Esta definición conduce a dos resoluciones interesantes, en los sistemas
aislados la entropía aumenta, esto es el desorden del sistema aumenta
mecánica estadística) y, como veremos, la entropía del universo aumenta en
todos los procesos.

Ahora, un cambio macroscópico de la entropía, finito, resulta,


                                             f                 f   dQr
                                   ∆S ≡ ∫ ds ≡ ∫
                                         i                 i        T
Esto conduce a que ∆S ≡ O, en procesos cíclicos,


                                                     f   dQr
                                    ∆S ≡ ∫                   ≡0
                                                 i        T

Caso especial: Ciclo de Carnot ∆S ≡ O


¿? Los procesos reversibles no cambian la entropía del universo

¿? Los procesos irreversibles se cambian la entropía del universo

¿? A que se denomina muerte térmica del universo




Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo

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  • 1. Cuaderno de Trabajo: Física I 12) 2da Ley de la Termodinamica. Entropica Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo
  • 2. Cuaderno de Trabajo: Física I 12) 2da Ley de la Termodinámica. Entropía La 1ra Ley muestra la conservación de la energía, la equivalencia entre W y Q para cambiar U, osea, son indistinguibles, en ese sentido para un observador dentro del sistema. Sin embargo, el conocimiento de W y Q demanda MAS, por ejemplo, la 2da Ley de la Termodinámica nos indicara que no será siempre posible convertir todo el Q en W, siendo esto un comportamiento natural de nuestro universo. Definiremos la función de estado S, entropía, para describir la 2da Ley de la Termodinámica. 12,1) Máquinas Térmicas y la 2da Ley de la Termodinámica Una máquina térmica, MT, es un dispositivo capaz de convertir energía térmica (calor) en otras formas de energía: Energía eléctrica o mecánica por ejemplo. Podemos esquematizar una MT de la siguiente forma, Como Tc indica la figura la MT toma Qc En un ciclo: ∆U ≡ O energía del foco → W ≡ Qnota frío, Qc, en W → W ≡ Qc - Qf MT un ciclo realiza trabajo W, Qf Tf entregando energía al foco frío dc, esto es, recibe por ciclo la cantidad de energía Qn ≡ Qc – Qf realizando W. La eficiencia, ε, de la MT se define de la siguiente forma, W Qc − Q f Q ε≡ ≡ ≡ 1− f Qc Qc Qc Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo
  • 3. Cuaderno de Trabajo: Física I De la 2da ley se desprende Q’, debido a Q’ Q f ≠ O, “entonces, ε < 1, esto es, no todo el Q se puede transformar en W. Esta es la llamada forma de Kelvin – Planck para la 2da Ley. ¿? Determine la eficiencia de diversas MT, motor de auto, diesel, OTTO, STIRLING, etc. ¿? Que variedad de MT existen ¿? Cuál es el enunciado de R. Clausius de la 2da Ley 12,2) Procesos Reversibles e Irreversibles Un proceso es reversible cuando un sistema termodinámico y los exteriores retornan a sus condiciones iniciales al final del proceso un proceso irreversible esto ocurre, esto es, una vez terminado el proceso el sistema o las exteriores no regirán sus condiciones iniciales. En la naturaleza todos los procesos son irreversibles. ¿? Porqué la naturaleza permite procesos irreversibles ¿? Conoce algunos procesos aproximadamente reversibles ¿? En las MT los procesos son reversibles o irreversibles. 12,3) La máquina de Carnot Es una MT ideal bajada en un ciclo reversible ideal de tal forma que su eficiencia delimita la eficiencia de una MT real trabajando entre los mismos focos de temperatura, ε c : ε de la MT de Carnot  ε < εc ε : ε de la MT real  El ciclo reversible ideal que usa la MT de Carnot se denomina ciclo de Carnot y esta constituido por dos procesos adiabáticos y 2 isotérmicos, tal como la representa el diagrama p-V siguiente, Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo
  • 4. Cuaderno de Trabajo: Física I p A Qc B D Tc C Qf Tf V La eficiencia de la máquina de Carnot es, Tf εc ≡ 1− Tc ¿? Como se puede mostrar que la MT ideal de Carnot corresponde el caso ideal de máquina térmica. ¿? Porqué los calores son proporcionales a las temperaturas absolutas de los focos ¿? Existen otros MT con eficiencia comparable a la MT ideal de Carnot ¿? Será posible usar la MT ideal de Carnot para definir escalas absolutas de Ts ¿? En que consiste la 3ra Ley de la Termodinámica. 12,4) Entropía, S Es la función de estado termodinámico que describe el grado de desorden del sistema. Debido a que es una función de estado los cambios de entropía, ∆S ≡ Sf – S, solo dependerán de los estados inicial- final. La definición de Clausius del cambio infinitesimal de la entropía, cuando un sistema termodinámico desarrolla un proceso infinitamente siguiendo una trayectoria reversible a la temperatura T transfiriéndole una cantidad de energía dQr es, Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo
  • 5. Cuaderno de Trabajo: Física I dQr dS ≡ T Esta definición conduce a dos resoluciones interesantes, en los sistemas aislados la entropía aumenta, esto es el desorden del sistema aumenta mecánica estadística) y, como veremos, la entropía del universo aumenta en todos los procesos. Ahora, un cambio macroscópico de la entropía, finito, resulta, f f dQr ∆S ≡ ∫ ds ≡ ∫ i i T Esto conduce a que ∆S ≡ O, en procesos cíclicos, f dQr ∆S ≡ ∫ ≡0 i T Caso especial: Ciclo de Carnot ∆S ≡ O ¿? Los procesos reversibles no cambian la entropía del universo ¿? Los procesos irreversibles se cambian la entropía del universo ¿? A que se denomina muerte térmica del universo Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo