El documento trata sobre el análisis dimensional y la semejanza hidráulica en mecánica de fluidos. Esto permite simplificar experimentos mediante el uso de modelos a escala, aplicando leyes de semejanza como la de Froude, Reynolds y Mach. El análisis dimensional reduce el número de variables requeridas al agrupar magnitudes físicas en números adimensionales.
El arrastre sobre un submarino que se mueve bastante por debajo de la superficie libre debe determinarse mediante ensayos en un modelo a escala de 1:20 con respecto al prototipo. Los ensayos deben llevarse a cabo en un túnel de agua.
Establezca la relación necesaria entre los arrastres del modelo y el prototipo para determinar el arrastre del prototipo, cuando la velocidad de éste es 5 nudos. La viscosidad cinemática del agua de mar es ν=1,3×〖10〗^(-6) m^2⁄s y su densidad es ρ=1010 kg⁄m^3 a la profundidad del prototipo. El agua en el túnel tiene una temperatura de 50°C (ν=0,556×〖10〗^(-6) m^2⁄s). 1 nudo=0,51 m⁄s
Aplicar solamente parámetros adimensionales.
Luis Linares
La energía específica se define como la cantidad de energía por unidad de peso es decir por kilogramo de agua que fluye a través dela sección de canal, medida con respecto al fondo del canal.
퐄=퐲+풗^ퟐ/ퟐ품
E: energía específica.
y: profundidad de la lámina del líquido
v: velocidad media del flujo.
g: aceleración de la gravedad.
La ecuación puede también expresarse en función del gasto Q y el área A de la sección transversal, que es función del tirante d(V=푄/A ),y sustituyendo el valor de la velocidad en la ecuación de la energía específica, se tiene:
퐄=풚+푸^ퟐ/(ퟐ품푨^ퟐ )
A: área de la sección hidráulica
Para canales rectangulares solamente, utilizando el caudal por unidad de ancho, q=푸/풃 la ecuación se transforma así
퐄=풚+풒^ퟐ/(ퟐ품풚^ퟐ )
q: caudal por unidad de ancho.
b: ancho de la solera del canal.
El arrastre sobre un submarino que se mueve bastante por debajo de la superficie libre debe determinarse mediante ensayos en un modelo a escala de 1:20 con respecto al prototipo. Los ensayos deben llevarse a cabo en un túnel de agua.
Establezca la relación necesaria entre los arrastres del modelo y el prototipo para determinar el arrastre del prototipo, cuando la velocidad de éste es 5 nudos. La viscosidad cinemática del agua de mar es ν=1,3×〖10〗^(-6) m^2⁄s y su densidad es ρ=1010 kg⁄m^3 a la profundidad del prototipo. El agua en el túnel tiene una temperatura de 50°C (ν=0,556×〖10〗^(-6) m^2⁄s). 1 nudo=0,51 m⁄s
Aplicar solamente parámetros adimensionales.
Luis Linares
La energía específica se define como la cantidad de energía por unidad de peso es decir por kilogramo de agua que fluye a través dela sección de canal, medida con respecto al fondo del canal.
퐄=퐲+풗^ퟐ/ퟐ품
E: energía específica.
y: profundidad de la lámina del líquido
v: velocidad media del flujo.
g: aceleración de la gravedad.
La ecuación puede también expresarse en función del gasto Q y el área A de la sección transversal, que es función del tirante d(V=푄/A ),y sustituyendo el valor de la velocidad en la ecuación de la energía específica, se tiene:
퐄=풚+푸^ퟐ/(ퟐ품푨^ퟐ )
A: área de la sección hidráulica
Para canales rectangulares solamente, utilizando el caudal por unidad de ancho, q=푸/풃 la ecuación se transforma así
퐄=풚+풒^ퟐ/(ퟐ품풚^ퟐ )
q: caudal por unidad de ancho.
b: ancho de la solera del canal.
El escurrimiento de agua por debajo de una compuerta radial se estudia en un modelo a escala 1:20.
Determinar:
a.) La carga Hm que debe tener el modelo, si el prototipo Hp=4 m.
b.) El gasto Qp y velocidad Vp de la sección contraída en la compuerta del prototipo, si durante la prueba se obtuvo Qm=155 L⁄s y Vm=1,3 m⁄s.
c.) La fuerza dinámica Fp que produce el flujo sobre el prototipo, si en el modelo se midió Fm=55N.
Aplicar solamente parámetros adimensionales.
FUERZA EJERCIDA POR UN LIQUIDO SOBRE UN AREA PLANAJoSé G. Mtz Cruz
Cualquier pared plana que tenga un liquido (muros, compuertas, depósitos, etc.) soporta, en cada uno de sus puntos, una presión que ha sido definida como la altura de la superficie libre del liquido al punto considerado, siempre que se trate de recipientes abiertos, que es el caso mas frecuente en aplicaciones hidrostáticas. Por tanto, todas las fuerzas de presión paralelas, cuya magnitud y dirección se conocen, tendrán una resultante P, que representa el empuje del liquido sobre una superficie plana determinada, cuyo valor y punto de aplicación vamos a determinar
Una tubería de acero de 15cm de diámetro tiene una rugosidad absoluta de 0.3mm conecta un tanque elevado con una piscina. El tanque produce una altura de 12m por encima de la piscina, en donde el flujo sale como un chorro libre, es decir, a presión atmosférica. La longitud total de la tubería es de 126m y tiene un coeficiente global de pérdidas menores de 9.6.
Calcule el caudal de agua que fluye por la tubería.
El escurrimiento de agua por debajo de una compuerta radial se estudia en un modelo a escala 1:20.
Determinar:
a.) La carga Hm que debe tener el modelo, si el prototipo Hp=4 m.
b.) El gasto Qp y velocidad Vp de la sección contraída en la compuerta del prototipo, si durante la prueba se obtuvo Qm=155 L⁄s y Vm=1,3 m⁄s.
c.) La fuerza dinámica Fp que produce el flujo sobre el prototipo, si en el modelo se midió Fm=55N.
Aplicar solamente parámetros adimensionales.
FUERZA EJERCIDA POR UN LIQUIDO SOBRE UN AREA PLANAJoSé G. Mtz Cruz
Cualquier pared plana que tenga un liquido (muros, compuertas, depósitos, etc.) soporta, en cada uno de sus puntos, una presión que ha sido definida como la altura de la superficie libre del liquido al punto considerado, siempre que se trate de recipientes abiertos, que es el caso mas frecuente en aplicaciones hidrostáticas. Por tanto, todas las fuerzas de presión paralelas, cuya magnitud y dirección se conocen, tendrán una resultante P, que representa el empuje del liquido sobre una superficie plana determinada, cuyo valor y punto de aplicación vamos a determinar
Una tubería de acero de 15cm de diámetro tiene una rugosidad absoluta de 0.3mm conecta un tanque elevado con una piscina. El tanque produce una altura de 12m por encima de la piscina, en donde el flujo sale como un chorro libre, es decir, a presión atmosférica. La longitud total de la tubería es de 126m y tiene un coeficiente global de pérdidas menores de 9.6.
Calcule el caudal de agua que fluye por la tubería.
Se muestran los principios del análisis dimensional. El teorema pi de Buckingham, Algunos ejemplos, ejercicios propuestos. Y de la parte de semejanza dimensional, de una manera rápida se muestran sus bases y se desarrolla un ejemplo detallado, además de proponer una serie de ejercicios.
Criterios de la primera y segunda derivadaYoverOlivares
Criterios de la primera derivada.
Criterios de la segunda derivada.
Función creciente y decreciente.
Puntos máximos y mínimos.
Puntos de inflexión.
3 Ejemplos para graficar funciones utilizando los criterios de la primera y segunda derivada.
Convocatoria de becas de Caja Ingenieros 2024 para cursar el Máster oficial de Ingeniería de Telecomunicacion o el Máster oficial de Ingeniería Informática de la UOC
Se denomina motor de corriente alterna a aquellos motores eléctricos que funcionan con alimentación eléctrica en corriente alterna. Un motor es una máquina motriz, esto es, un aparato que convierte una forma determinada de energía en energía mecánica de rotación o par.
2. - Teoría matemática y resultados experimentales
han desarrollado soluciones practicas
- Permite realizar experimentos en modelos a
escala
- Análisis dimensional y la semejanza hidráulica
simplifica las experiencias y el análisis de los
resultados obtenidos
6 ANALISIS DIMENSIONAL Y
SEMEJANZA HIDRAULICA
6.1 Introducción
3. - Toda ec. que exprese una relación física entre
magnitudes debe igualar las magnitudes por
los valores numéricos y por las dimensiones
- Todas las relaciones físicas pueden reducirse a
una relación entre Fuerza, Longitud y Tiempo o
entre Masa, Longitud y Tiempo
6.2 Análisis Dimensional
4. Aplicaciones :
- Conversión de unidades
- Desarrollo de ecuaciones
- Reducción nro.. variables requeridas
experimento
- Establecimiento de los principios para el diseño
de modelos
6.2 Análisis Dimensional
5. - Modelos pueden ser verdaderos o
distorsionados
- Modelos verdaderos esta a escala (semejanza
geométrica) y satisfacen las restricciones de
diseño (semejanza cinemática y dinámica)
- Resultados obtienen modelos son buenos
6.3 Modelos Hidráulicos
6. - Hay semejanza geométrica entre el modelo y el
prototipo cuando las relaciones entre todas las
dimensiones correspondientes u homologas
son iguales
- Lrel = Lmodelo / Lprototipo Lr = Lm / Lp
- Lrel
2 = Amodelo / Aprototipo = Lmodelo
2 / Lprototipo
2
6.4 Semejanza Geométrica
7. - Hay semejanza cinemática entre el modelo y el
prototipo cuando
- 1 Las trayectorias de las partículas móviles
homologas son geométricamente semejantes
- 2 Las relaciones entre velocidades de las
partículas homologas son iguales
- Velocidad Vm/Vp = (Lm/Tm )/ (Lp/Tp ) = Lr/Tr
- Aceleracion am/ap = (Lm/Tm
2)/(Lp/Tp
2) = Lr/Tr
2
- Caudal Qm/Qp = (Lm
3/Tm)/(Lp
3/Tp)= Lr
3/Tr
6.5 Semejanza Cinemática
8. - Hay semejanza dinámica entre el modelo y el
prototipo cuando las relaciones entre fuerzas
homólogas son iguales
- Las condiciones para la semejanza completa se
obtiene del 2 principio de Newton Σ F = m a
- Entre modelo y prototipo se desarrolla la
siguiente relación de fuerzas
- ΣFuerzasmodelo
ΣFuerzasprototipo
= Mmam
Mpap
6.6 Semejanza Dinámica
9. - Fr =
Fuerzam
Fuerzap
= Mmam
Mpap
=
ρmLm
3
ρpLp
3
Lr
Tr
2 =ρrLr
2 (
Lr
Tr
) 2
6.7 Relación entre Fuerzas de Inercia
(Ecuación Newtoniana)
- Fr = ρr Lr
2 Vr
2 = ρr Ar Vr
2
10. - Euler = M a
p A
=
ρL3(L/T2)
p L 2 =
ρV2
p
6.8 Relación entre Fuerzas
de Inercia a las de Presión (Nro. Euler)
6.9 Relación entre Fuerzas
de Inercia a las Viscosas (Nro. Reynolds)
- Reynolds= M a
t A
=
M a
m ( 𝑑𝑉
𝑑𝑦
)A
=
ρL2V2
m ( 𝑉
𝐿
)L2
=
ρVL
m
11. - Froud2= M a
M 𝑔
=
ρL2V2
ρg L3 =
V2
g L
6.10 Relación entre Fuerzas
de Inercia a las Gravitatorias (Nro. Freud)
6.11 Relación entre Fuerzas
de Inercia a las Elásticas (Nro. Cauchy)
- Cauchy = M a
E A
=
ρL2V2
E L2 =
ρV2
E
- A su raíz se le conoce nro. de March
12. - Weber = M a
s L
=
ρ L2 V2
s L
=
ρ L V2
s
6.12 Relación entre Fuerzas de Inercia a
las de Tensión Superficial (Nro. Weber)
6.13 Relación de Tiempos
- Las relaciones de tiempos gobernadas
por la viscosidad, la gravedad, la
tensión superficial o la elasticidad son :
- Tr = Lr
2 /vr Tr = Lr /gr
- Tr = Lr
3 rr /sr Tr = Lr / Er /rr
13. •EXPERIMENTACIÓN MECÁNICADE FLUIDOS
•ADIMENSIONALES MECÁNICA DE FLUIDOS
•SEMEJANZA DE MODELOS
Ensayos con modelos
Leyes de semejanza
Semejanza de Froude
Semejanza de Reynolds
Semejanza de Mach
6.13 Metodología
14.
15. Las ecuaciones fundamentales de un flujo no
son generalmente suficientes para una solución
completa del problema.
En Mecánica de fluidos que pueden intervenir
hasta 9 magnitudes físicas. Parece imposible
la experimentación. Afortunadamente, en un
problema concreto, no influirán más de 6;
pero todavía es excesivo.
16. Mediante el análisis dimensional podemos formar
agrupaciones adimensionales y trabajar con ellas
en lugar de con las magnitudes físicas reales. Con
ello se reduce el número de variables a (n - m):
n = número de magnitudes físicas que intervienen
m = número de magnitudes básicas que intervienen
17. Cuantas menos agrupaciones resulten, menos
experiencias hay que hacer: una agrupación
requeriría una experiencia; dos agrupaciones
varias experiencias (10 por ejemplo) para
construir una curva, y tres nos llevaría a varias
(10 curvas y/o 100 experiencias, por ejemplo).
Una ventaja adicional que nos proporciona la
teoría dimensional es la de predecir los resultados
de un proyecto, en base a los obtenidos ensayando
con un modelo a escala.
18. Para establecer los posibles adimensionales,
supongamos que intervienen a la vez todas
las posibles fuerzas sobre el flujo: de presión,
de gravedad, de fricción, de elasticidad y de
tensión superficial.
Expresemos la resultante (Σ F), o fuerza de
inercia (Fi),que provoca la aceleración del
flujo, en función de la velocidad u:
- ΣF = F = ma =
ρL3 L
T2 = ρL2 u2
19. Fuerza de presión (p):
Fuerza elástica (K):
Fuerza tensión superficial (s)
Fuerza de gravedad (g):
Fuerza viscosa (μ):
Fp = l2 p
Fg = l3ρ g
Fr = l2 t = l u μ
Fs = l s
FK = l2 K
20. Sumando las cinco fuerzas e igualándolas a la de inercia:
l2 p + l3 𝜌 g + l u μ + l2 K + l s = 𝜌 l2 u2
expresión que relaciona 8 magnitudes físicas:
Si hubiera dos longitudes características, lo que ocurre con
frecuencia, resultarían 9 magnitudes físicas en lugar de 8.
Dividamos la primera ecuación por la fuerza de inercia:
en la que intervienen 5 variables (adimensionales), en lugar
de las 8 (dimensionales).
f (l, p, ρ, g, u, μ, K, s) = 0
- Φ (
𝑝
𝜌u2 ,
lg
u2
, 𝜇
𝜌𝑙u
,
𝐾
𝜌u2 ,
s
𝜌lu2) = 0
21. - Φ (
𝑝
𝜌u2 ,
lg
u2
, 𝜇
𝜌𝑙u ,
𝐾
𝜌u2 ,
s
𝜌l u2) = 0
Número de Reynolds Re =
𝜌𝑙u
𝜇
Número de Mach Ma =
𝑢
𝐾/𝜌
=
𝑢
𝑎
Número de Weber We =
𝑢
s/𝜌𝑙
Coeficiente de person Cp =
𝑝
𝜌u2
Número de Froude Fr =
𝑢
𝑙𝑔
- Φ (
𝑝/𝜌
u2/2
,
𝑢
𝑙𝑔
, 𝜌𝑙u
𝜇
,
𝑢
𝐾/𝜌
,
𝑢
s/𝜌𝑙
) = 0
22. - Φ (
𝑝/𝜌
u2/2
,
𝑢
𝑙𝑔
, 𝜌𝑙u
𝜇
,
𝑢
𝐾/𝜌
,
𝑢
s/𝜌𝑙
) = 0
(
𝑝/𝜌
u2/2
) = f (Fr, Re, Ma, We)
Si hubiera dos longitudes características en el problema, l
y l', el cociente l/l', ó l'/l, sería otra variable adimensional:
(
𝑝/𝜌
u2/2
) = f (Fr, Re, Ma, We, l/l’)
En cada caso se eliminarán aquellos adimensionales
cuya intervención sea nula o poco importante
23. No es necesario ensayar con el mismo fluido
que utilice el prototipo. El agua y el aire son
los fluidos que generalmente se utilizan.
Los modelos se hacen de materiales diversos
madera, escayola, metales, hormigón, plástico
etc.
6.14 Ensayos con Modelos
24. Los ensayos de canalizaciones, puertos,
presas, aliviaderos, etc., se hacen en los
laboratorios de hidráulica.
Los ensayos de modelos de aviones, y en
general de cuerpos sumergidos, se hacen
en túneles de viento y en túneles de
agua.
Los ensayos de barcos se hacen en los
llamados canales hidrodinámicos
25. Leyes de semejanza
Existe semejanza cinematica en dos corrientes fluidas
cuando las lineas de flujo de una lo sean respecto a las
homologas de a otra. Para ello es necesario
Rep = Rem; Frp = Frm; Map = Mam; Wep = Wem
b) Semejanza dinámica. Las fuerzas en puntos homólogos
Deben ser semejantes
a) Semejanza geométrica
- λ = Lp / Lm ; λ2 = Lp
2 / Lm
2
; λ3 = Lp
3 / Lm
3
26. a) Cuando el flujo presenta una superficie libre la
fuerza predominante es la de gravedad: semejanza
de Froude, Frp = Frm
b) Cuando el cuerpo está sumergido en un flujo
subsónico la fuerza predominante es la de
viscosidad: semejanza de Reynolds,
Rep = Rem
c) Cuando el cuerpo está sumergido en un flujo
supersónico la fuerza predominante es la
compresibilidad: semejanza de Mach,
Map = Mam
d) En láminas de líquido muy delgadas prima la
tensión superficial: semejanza de Weber,
Wep = Wem
27. Frp = Frm
Semejanza de Froude
y si gp=gm, como es lo habitual:
Por ejemplo, si λ = 25, up /um=5.
Relación de velocidades
𝑢 𝑝
𝑙p 𝑔p
=
𝑢 𝑚
𝑙m 𝑔m
𝑢 𝑝
𝑢 𝑚
= λ
𝑔 𝑝
𝑔m
𝑢 𝑝
𝑢 𝑚
= λ
28. Relación de caudales (Q = S u)
Relación de fuerzas (F = γ l 3)
𝑄 𝑝
𝑄 𝑚
=
𝑆 𝑝
𝑆 𝑚
𝑢 𝑝
𝑢 𝑚
𝑄 𝑝
𝑄 𝑚
= λ5/2
𝐹 𝑝
𝐹 𝑚
=
γ 𝑝
γ 𝑚
λ3
y si γ p = γ m, como es lo habitual:
𝐹 𝑝
𝐹 𝑚
= λ3
Por ejemplo, si λ = 25, Fp /Fm = 15625.
29. Relación de potencias (P = F u)
y si γ p = γ m,
𝑃 𝑝
𝑃 𝑚
=
𝐹 𝑝
𝐹 𝑚
𝑢 𝑝
𝑢 𝑚
= λ3 λ1/2
Por ejemplo, si λ = 25, Pp /Pm = 78125.
30. Semejanza de Reynolds
𝑅𝑒 𝑝 = 𝑅𝑒 𝑚
Relación de velocidades.
𝑙 𝑝
𝑢 𝑝
ν 𝑝
=
𝑙 𝑚
𝑢 𝑚
ν 𝑚
Por ejemplo, si λ = 25, up / um = 1/25
Con la semejanza de Froude, había que
ensayar con una velocidad 5 veces menor, y
con la Reynolds con una velocidad 25 veces
mayor. Por lo que no es posible que se
cumplan ambos a la vez, salvo que la escala
sea la unidad
𝑢 𝑝
𝑢 𝑚
=
ν 𝑝
𝑙 𝑚
ν 𝑚
𝑙 𝑝
𝑢 𝑝
𝑢 𝑚
=
ν 𝑝
ν 𝑚
1
λ
32. F 𝑝
F 𝑚
=
l 𝑝
𝑢 𝑝
𝜇 𝑝
l 𝑚
𝑢 𝑚
𝜇 𝑚
= λ
𝜈 𝑝
𝜈 𝑚
1
λ
ρ 𝑝
ρ 𝑚
Relación de fuerzas (F = l u 𝝁)
F 𝑝
F 𝑚
= (
𝜈 𝑝
𝜈 𝑚
)2 ρ 𝑝
ρ 𝑚
Si se tratara del mismo fluido y en el mismo
estado, Fp = Fm: el mayor esfuerzo
cortante en el modelo contrarresta su
menor superficie de rozamiento
33. Relación de Match
Ma p = Ma m
Relación de Velocidades
𝑢 𝑝
𝐾 𝑝
/𝜌 𝑝
=
𝑢 𝑚
𝐾 𝑚
/𝜌 𝑚
𝑢 𝑝
𝑢 𝑚
=
𝑎 𝑚
𝑎 𝑚
34. Relación de Fuerzas (F = K S )
ṁ𝑝
ṁ 𝑚
=
ρ 𝑝
𝑠 𝑝
𝑢 𝑝
ρ 𝑚
𝑠 𝑚
𝑢 𝑚
=
ρ 𝑝
ρ 𝑚
λ2 𝑎 𝑝
𝑎 𝑚
Relación de Caudales (ṁ = ρ Q = ρ S u )
F 𝑝
F 𝑚
=
𝐾 𝑝
𝑆 𝑝
𝐾 𝑚
𝑆 𝑚
=
𝐾 𝑝
𝐾 𝑚
λ2
y como 𝑎 = 𝐾/𝜌
F 𝑝
F 𝑚
=
𝜌 𝑝
𝜌 𝑚
(
𝑎 𝑝
𝑎 𝑚
)2 λ2