Recomendados
Más contenido relacionado
La actualidad más candente
La actualidad más candente (20)
Similar a Presentación
Similar a Presentación (20)
Último
Último (20)
Presentación
- 1. República Bolivariana De Venezuela Instituto Universitario Politécnico ”Santiago Mariño” Extensión - Barcelona Maquinas Eléctricas I LEY DE AMPERE ,LEY DE FARADAY Y MAGNETISMO. Profesora: Ranielina Rondón. Alumna: Eglismar Aguilar C.I:19961745 Barcelona, 28 de Mayo del 2014
- 2. LEY DE AMPÉRE Modelada por André-Marie Ampére en 1831, relaciona un campo magnético estático con la causa que la produce, es decir, una corriente eléctrica estacionaria. La ley de Ampére explica, que la circulación de la intensidad del campo magnético en un contorno cerrado es igual a la corriente que lo recorre en ese contorno. Forma Integral de la Ley de Ampére. Donde: •B: campo magnético •dl: segmento infinitesimal del trayecto de integración. •μo: permeabilidad del espacio libre •Ienc: corriente encerrada por el trayecto.
- 3. EJERCICIOS Un cable coaxial largo consta de dos conductores concéntricos con las dimensiones mostradas en la figura. Sobre estos conductores circulan corrientes iguales y opuestas , distribuidas de manera uniforme. Halle la magnitud del campo magnético B y su dirección en las regiones (a) 0<r<a ; (b) a<r<b; (c) 0<r<c ; (d) r>c. Aplicando la ley de Ampére a) Para 0<r<a al dibujar la circunferencia de radio r menor que el radio del cable interno a: no se tiene la corriente total encerrada, es un i’. Entonces teniendo en cuenta la densidad de corriente : como la distribución de corriente es uniforme:
- 4. Despejo Reemplazando en Ley de Ampere y teniendo en cuenta que el vector campo magnético y el vector dl forma un ángulo de 0°: Despejo la magnitud del campo magnético: Notemos que el campo magnético dentro del primer conductor es proporcional al radio r variable, es decir es lineal. (b) Ahora determínenos el campo magnético en magnitud para a<r<b En este caso se tiene la corriente completa i encerrada en esta región, entonces:
- 5. Despejo la magnitud del campo magnético: Se concluye que cuando r=a los resultados 1. Y 2. Coinciden esto indica que la función es continua. Dirección de campo magnético: Horario (c) En la región b<r<c: En esta región la corriente encerrada corresponde a la total del conductor de radio a y parte de la del conductor exterior, al aplica la ley de ampere tendremos para la corriente encerrada: Finalmente reemplazando en Ley de Ampere:
- 6. Despejo B: En este resultado se observa que r=b si solo queda la corriente del conductor interno, y si r=c el campo magnético se anula, que era lo esperado de acuerdo a la simetría del problema. (d)Para r<c la corriente encerrada es igual a cero lo que implica que el campo magnético es nulo por fuera del cable coaxial. Un alambre de cobre transporta una corriente de 10 A . Halle el flujo magnético por metro del alambre en una superficie plana S dentro del alambre como se ve. El flujo de campo magnético a través de la superficie abierta sombreada con color gris es diferente de cero, veamos cuánto vale:
- 7. Visto de frente el cilindro, por ley de Ampere A una distancia r el campo magnético aplicando el resultado del inciso a) del problema anterior, pero cambiamos a por R y expresamos la corriente con I es: Entonces el flujo de campo magnético resulta ser a través del área sombreada:
- 8. Ya que el enunciado solicita flujo por unidad de longitud, la respuesta es: LEY DE FARADAY El valor numérico del flujo magnético por unidad de longitud resulta ser: 10 EXP-6 Wb/m . Formulada a partir de los experimentos que Michael Faraday realizó en 1831. Establece que el voltaje inducido en un circuito cerrado es directamente proporcional a la rapidez con que cambia en el tiempo el flujo magnético que atraviesa una superficie cualquiera con el circuito como borde. Forma Integral de la Ley de Faraday.
- 9. Donde: es el campo eléctrico. es el elemento infinitesimal del contorno C. es la densidad de campo magnético. es una superficie arbitraria, cuyo borde es C. y de están dadas por la regla de la mano derecha.
- 10. Una barra conductora de longitud â„“ gira a una rapidez angular constante w alrededor de un pivote en un extremo. Un campo magnético uniforme B esta dirigido perpendicularmente al plano de rotacion, como se muestra en la figura. Determine la fem de movimiento inducida entre los extremos de la barra. Considere un segmento de la barra de longitud dr que adquiera una velocidad v. ε =B l dxdt Pero: v= dxdt ε= - B â„“ v ε= B v â„“ dε = B v dr
- 11. Puesto que cada segmento de la barra se mueve perpendicularmente a B una fem dε de la misma forma se genera a traves de cada segmento. Al sumar las fem inducidas en todos los segmentos los cuales esta en en serie, se obtiene la fem total entre las extremos de la barra. dε = B v dr ∫dε = ∫B v dr ε=∫B v dr ε=B ∫ vdr Pero: V = w * r ε=B ∫ w r dr ε=B w ∫ w r dr
- 12. Curva teórica del Magnetismo de un material Ferromagnético. Estas curvas representan el magnetismo en el material como función de la fuerza magnetizante. Se obtienen debido a que la permeabilidad de los materiales ferromagnéticos no es constante, entonces para ilustrar el comportamiento de la permeabilidad de un material Ferromagnético se aplica una corriente continua al núcleo. Esta dependencia de la historia precedente del flujo y la falla resultante para volver sobre el trazo de la trayectoria del flujo se llama histéresis.
- 13. Características de la curva de Magnetización de un material. • La magnetización requiere un esfuerzo eléctrico, el cual se define como zona reversible. • La magnetización se produce de una forma muy proporcional, denominando como zona lineal esta fase de la curva. • Cuando la curva llega a un punto en donde no se puede magnetizar más el material y es casi constante su inducción, esta fase de la curva se denomina como punto de inducción de saturación o también conocido como zona de saturación.