Practica 05 fisica ii 2016-0 olvg

Manual de Prácticas de Laboratorio de Física II “Determinación de la viscosidad de un líquido por el método de Stokes” OLVG. 2016
1
Universidad nacional
“SANTIAGO ANTUNEZ DE MAYOLO”
FACULTAD DE CIENCIAS
DEPARTAMENTO ACADÉMICO DE CIENCIAS
SECCIÓN DE FÍSICA
MANUAL DE PRÁCTICAS DE LABORATORIO DE FISICA II
PRACTICAN° 05 “DETERMINACIÓN DE LA VISCOSIDAD DE UN LÍQUIDO
POR EL METODO DE STOKES”
M.Sc. Optaciano L. Vásquez García
HUARAZ - PERÚ
2016

2
UNIVERSIDAD NACIONAL FACULTAD DE CIENCIAS
“SANTIAGO ANTÚNEZ DE MAYOLO” DEPARTAMENTO DE CIENCIAS
SECCIÓN DE FÍSICA
CURSO: FÍSICA II
PRÁCTICA DE LABORATORIO Nº 05.
PRÁCTICA DE LABORATORIO Nº 3.
Determinación DE LA VISCOSIDAD DE UN LÍQUIDO POR EL MÉTODO DE STOKES
I. OBJETIVO(S)
1.1 Objetivo(s) General
 Familiarizarse con los equipos de laboratorio
 Determinar la propiedades de un fluido
1.2 Objetivos específicos
 Determinar experimentalmente la densidad relativa de sólidos utilizando el principio de Arquímedes
 Determinar experimentalmente la densidad relativa de un líquido utilizando el principio de Arquímedes
 Determinar el coeficiente de viscosidad dinámica de un líquido utilizando el viscosímetro de esfera
II. MATERIAL A UTILIZAR:
 Una probeta graduada de 1 litro de capacidad.
 Un soporte universalcon dos varillas de hierro y una nuez.
 Una regla graduada en milímetros.
 Dos dinamómetros uno de 1 N y el otro de 10 N
 Dos objetos metálicos.
 Cantidades apreciables de agua y aceite.
 Una balanza analítica
 Esferas de acero de diferente diámetro
 Un cronómetro
 Un imán de retención
 Un Beaker de 1 litro de capacidad
 Un termómetro
 Un micrómetro
III. MARCO TEÓRICO Y CONCEPTUAL
3.1. Medición de la densidad de un sólido y de un líquido
Densidad.
Si la masa de un cuerpo se encuentra distribuida uniformemente, su densidad es ρ0 y se define como la masa
por unidad de volumen. Es decir
0
m
V
  (1)
APELLIDOS Y NOMBRES................................................................................................ ……. CÓDIGO..........................FECHA..................
FACULTAD................................................... ESCUELAPROFESIONAL................................................ GRUPO.......................
AÑO LECTIVO: ................................... SEMESTREACADEMICO................................. NOTA................................
DOCENTE............................................................................................................ FIRMA.....................................

3
La unidad de la densidad en el SI es el kg/m3, pero también puede expresarse g/cm3. Otra magnitud muy
utilizada en mecánica de fluidos es la densidad relativa, la cual se define como la razón entre la densidad de
un objeto (ρb) y la densidad del agua (ρw). Esto es
b
r
w



 (2)
La densidad relativa es una cantidad adimensional debido a que es una relación entre dos densidades. La
densidad de agua para un rango moderado de temperaturas es de 1000 kg/m3.
Peso de cuerpo
Despreciando la variación de la gravedad con la altura, el peso W se define como el producto de la masa por
la aceleración de la gravedad. Para determinar experimentalmente el peso de un cuerpo suspenda éste del
extremo de un resorte, como se muestra en la figura 1a y ahora trace el diagrama de cuerpo libre del cuerpo
como indica en la figura 1b
(a) (b)
Figura 1. Determinación del peso real de un objeto.
En estas condiciones la lectura del dinamómetro (T) nos da directamente el peso real del objeto, que de
acuerdo a las ecuaciones de equilibrio se tiene
b bT W m g  (3)
Principio de Arquímedes
Si ahora el objeto es sumergido en un fluido como se muestra en la figura 2a, este experimentara una fuerza
de flotación o empuje hidrostático verticalmente y hacia arriba igual al peso del fluido desalojado. Este
fenómeno fue descubierto por Arquímedes, el mismo que se cumple para líquidos y gases. Sin embargo, en
esta práctica la aplicaremos solo a líquidos. Para objetos cuya densidad es mayor que la densidad del fluido
(agua) el principio de Arquímedes permite determinar experimentalmente en forma sencilla la densidad
relativa de dicho objeto. Para determinar el valor de la fuerza de flotación se traza el DCL del objeto como se
muestra en la figura 2c, en donde se observa que sobre el cuerpo actúan la tensión en el resorte T leída por el
dinamómetro, el peso del cuerpo W y la fuerza de flotación (Empuje) representada por B.
(a) (b) (c)
Figura 2. Determinación de la densidad relativa de un sólido.
Aplicando las ecuaciones de equilibrio, se tiene

4
1
0yF T B W
W B W
    
 
(4)
La cantidad T = W1 se le denomina peso aparente y no es más sino la lectura del dinamómetro en esta
situación, B es la fuerza de flotación que de acuerdo al principio de Arquímedes es igual al peso del fluido
desplazado, el mismo que puede ser expresado como
w w w w bB m g V g V g    (5)
Donde mw es la masa del agua desplazada, Vw es el volumen de agua desplazada y Vb es el volumen del cuerpo
sumergido. En el caso de que el cuerpo se encuentre completamente sumergido como es el caso de nuestro
experimento se cumple que Vw = Vb. Por tanto la ecuación (4) se escribe
1 b w b b w w b b w bW W B m g m g V g V g V g V g           (6)
De estas ecuaciones se obtiene que
 1 1
b b b b
b b b b b w b w
m g V gW
W W m g m g V g V g V g
 
   
  
   
(7)
De donde se obtiene la densidad relativa
1
b
r
w
W
W W



 

(8)*
La ecuación (8)* nos permite determinar en el laboratorio la densidad de un conjunto sólidos metálicos
conociendo la densidad del agua.
Para determinar la densidad de objetos que tienen una densidad menor a la del agua como por ejemplo la
madera, usando el principio de Arquímedes, ellos deben ser sumergidos utilizando objetos más pesados como
de plomo tal como se muestra en la figura 03. En el caso a, el objeto se encuentra fuera del fluido, en estas
condiciones el dinamómetro indica W1, mientras que en caso B el objeto se encuentra en el interior del fluido,
en donde el dinamómetro indica W2. Un análisis similar el efectuado para deducir la ecuación 08, muestra que
la densidad relativa de un objeto que flota será:
1 2
r
W
W W
 

(9)*
Donde W es el peso del objeto en aire pero sin lastre, W1 es el peso del objeto con su lastre sumergido en agua
y W2 es el peso aparente cuando ambos se encuentran completamente sumergidos
Figura 3. Determinación de la densidad relativa de un objeto con densidad menor a la del agua.
La densidad relativa de un líquido desconocido puede determinarse experimentalmente midiendo el peso de
un algún objeto más denso que la de los fluidos W, midiendo el peso aparente de dicho objeto sumergido en
agua Ww y determinado el peso aparente de dicho objeto pero ahora sumergido en el fluido cuya densidad se
quiere determinar WL. Un análisis análogo a los anteriores muestra que la densidad relativa es .

5
,
L
r L
w
W W
W W




(10)*
3.2. Viscosidad de los líquidos
Una de las propiedades importantes de los fluidos es la viscosidad. En sistemas físicos y aplicaciones tan
diversas como el flujo de fluidos en tuberías, el flujo de la sangre en el cuerpo humano, la lubricación de
piezas en un motor, el movimiento de las gotas de lluvia, las erupciones volcánicas y la generación del campo
magnético planetario y estelar, en cierta medida son controlados por la viscosidad.
En mecánica de fluidos para fluidos laminares o newtonianos, la viscosidad es la resistencia de un fluido a
fluir, causada por la fricción interna debido al movimiento relativo de las capas de fluido. Es decir si la lámina
de líquido está en contacto con una placa estacionaria, el fluido permanecerá en reposo relativo. Esta lámina
de fluido retarda el movimiento de la que se encuentra encima de ella, y así sucesivamente. Por lo tanto, la
velocidad varía linealmente desde cero hasta su valor v, como se muestra en la figura 4.
Figura 4. Definición de la viscosidad de un fluido líquido.
El incremento en la velocidad dividido por la distancia sobre la cual se realiza este cambio se le denomina
gradiente de velocidad. El gradiente de velocidad se define como la rapidez de cambio por unidad d e distancia
medida perpendicularmente a la dirección de la velocidad y se expresa por la ecuación
dv
Gradiente de velocidad
dy
 (11)
Para mover la placa superior se requiere una fuerza 𝐹⃗, la misma que es proporcional al área A de la placa
también es proporcional al gradiente de velocidades, siendo la constante de proporcional el llamado
coeficiente de viscosidad dinámica
dv
F A
dy
 (12)
El coeficiente de viscosidad en el SI de unidades se expresa en Pa.s = N.s/m2
mientras que en el sistema CGS
el coeficiente de viscosidad se expresa en dinas.s.cm-2
, a esta unidad se le llama poise. Su valor depende del
tipo de líquido y de la temperatura.
En general, en los líquidos la viscosidad disminuye con el aumento de la temperatura mientras que en los
gases aumenta con el incremento de la temperatura. Una medida de que tanto cambia la viscosidad de un
fluido con la temperatura está dada por el índice de viscosidad, el cual es muy importante cuando se habla de
aceites lubricantes y de fluidos hidráulicos que operan en situaciones extremas de temperatura. Esta situación
puede expresarse como: Un fluido con alto índice de viscosidad muestra un cambio pequeño de la viscosidad
con la temperatura, mientras que un bajo índice de viscosidad exhibe un cambio grande en su viscosidad con
respecto a la temperatura.
3.3. Medición de la viscosidad.
La medición de la viscosidad es muy importante en múltiples áreas, incluyendo a las industrias y a las
instituciones académicas. Los instrumentos utilizados se llaman viscosímetros, cuyos principios básicos son
mostrar en forma sencilla la cinemática del flujo de fluidos, con la finalidad de determinar la velocidad de
deformación angular con bastante precisión e independiente del tipo de fluido. Por lo tanto el flujo debe ser
preferentemente isométrico. Procediendo a determinar el esfuerzo cortante y finalmente se determina la

6
viscosidad dinámica con una relación simple. De esta forma los viscosímetros se clasifican en función de
cómo se inicia o se mantiene el flujo de fluidos. Los viscosímetros se clasifican en siete formas que incluyen
a: los viscosímetros capilares, viscosímetros de orificio, viscosímetros de alta temperatura y alta velocidad de
cizalladura, viscosímetros rotacionales, viscosímetro de caída de bola, viscosímetros vibracionales y
viscosímetros ultrasónicos.
De éstos, el método más común y sencillo para determinar la viscosidad de un fluido desconocida es el
viscosímetro de caída de bola o también llamado viscosímetro de Stokes el mismo que se muestra en la figura
02. Este viscosímetro es muy popular en el mundo científico y consiste en un depósito cilíndrico de vidrio o
plástico transparente al cual se le llena el fluido cuya viscosidad se desea determinara y en el parte superior se
libera una esfera pequeña la misma que cae en el interior de fluido poa la acción de la fuerza de gravedad.
Figura 5. Viscosímetro de caída de bola.
Fuerza de fricción en fluidos
Cuando un cuerpo se mueve a través de un fluido aparece una fuerza sobre él que se opone a dicho
movimiento. Esta recibe el nombre de fuerza de rozamiento y tiene su origen en los esfuerzos cortantes y
normales que el fluido ejerce sobre la superficie del objeto. Este parámetro resulta muy difícil de determinar
analíticamente, ya que depende de varios factores. Por lo que es necesario recurrir básicamente a la
adquisición de datos experimentales y, con esta finalidad, es costumbre expresar dicha fuerza en la forma
21
2
d fF C Av (13)
Donde v es la velocidad instantánea del cuerpo en el fluido, ρf es la densidad del fluido, A es el área se la
sección transversal máxima que el cuerpo ofrece al flujo y Cd es un parámetro empírico llamado coeficiente
de arrastre cuyo valor depende de la forma geométrica del cuerpo, así como del Número de Reynolds
asociado con el flujo alrededor del cuerpo. Dicho número de Reynolds es
f
e
vD
R


 (14)
Donde D representa la longitud del objeto medida a lo largo de su sección transversal (en el caso de la esfera
es 2r), y η es la viscosidad dinámica del fluido
Ley de Stokes
Para un amplio rango de valores del número de Reynolds, la forma funcional del coeficiente de arrastre Cd se
establece en la forma siguiente
24 6
0,4
1
d
e e
C
R R
  

(15)
Para pequeños valores del número de Reynolds (esto es, Re < 1) el primer término de la ecuación (15)
domina. De esta forma la fuerza de rozamiento sobre un cuerpo de forma esférica de radio r se escribe
2 2
2 2
121 24
( ) ( )
(2 )2
f
v f
fe
r v
F r v
v rR
 
 


 

7
6vF r v  (16)
Expresión que se conoce como ley de Stokes, en honor al físico Irlandés Sir George Stokes (1819-1903),
quien la dedujo por primera vez en 1845. Esta ley establece que la fuerza de rozamiento que se opone al
movimiento de una esfera a través de un fluido cuando Re < 1, es proporcional a la viscosidad del fluido, al
diámetro de la esfera y a la velocidad de la misma en el seno del fluido.
Viscosímetro de Caída de Esfera: Formulación matemática
Uno de los métodos para determinar experimentalmente el coeficiente de viscosidad η de un fluido es el
método de Stokes, basado en la medición de la velocidad uniforme de una esferita pequeña en el líquido bajo
estudio. Este método se basa en el hecho de que cuando un cuerpo se mueve en el interior de los fluidos
líquidos, éstos ofrecen una fuerza de rozamiento. Para el caso de flujos laminares, es decir, sin vórtices ni
turbulencias, la fuerza es proporcional a la velocidad, es decir
vF kv 
r r
(17)
Donde v es la velocidad del cuerpo y k es una constante de proporcionalidad, la misma que depende de la
viscosidad η y de la geometría del cuerpo. El signo menos indica que la fuerza es de sentido opuesto a la
velocidad. Para una esfera sólida pequeña de masa me y radio r, la fuerza de rozamiento es de la forma
ˆ6v vF r ve  
r
(18)
Debe observarse que ésta fórmula es válida si la dimensiones de la esfera es despreciable comparada con las
dimensiones del cilindro llenado con líquido. Esto significa que podemos despreciar la fuerza de fricción
entre la esfera en movimiento y las paredes del recipiente. Si las interacciones entre la esfera y las paredes del
depósito cilíndrico no son despreciables introduciremos un término de corrección determinado
experimentalmente dado por 2,4 r/R, donde r es el radio de la esferita y R es el radio del cilindro. Entonces la
ecuación anterior se escribe en la forma
6 1 2,4v
r
F rv
R

 
  
 
(19)
Asumiendo que la esfera pequeña cae en el interior del líquido viscoso de densidad ρ y de viscosidad η como
se muestra en la figura 03, con una velocidad relativamente pequeña. Del diagrama de cuerpo libre puede
observarse que sobre la esfera, además de la fuerza de gravedad (W = mg) actúan la fuerza de flotación o
empuje hidrostático (E) y la fuerza de rozamiento viscosa (Fv), expresada como
Figura 6. Diagrama de cuerpo libre de la esferita cuando se mueve en un fluido líquido.
Aplicando la segunda ley de Newton en la dicción mostrada, se obtiene
( )y e y e v e zF m a m g E F m a      
Remplazando la ecuación (11) en la ecuación (12), se obtiene

8
( ) 6 1 2,4e e f e
r dv
gV gV r v m
R dt
  
 
    
 
(20)
Si el peso y el empuje hidrostático son constantes, la aceleración az, produce un incremento continuo de la
velocidad y como tal en la fuerza viscosa, de tal modo que el miembro de la izquierda eventualmente se hace
nulo. En dicho instante la aceleración es cero y en adelante no existe mayor incremento en la velocidad. A
partir de esto la esfera se mueve con una velocidad constante denominad velocidad terminal o velocidad
límite vL. Por lo tanto la ecuación (20) se transforma en
( ) 6 1 2,4 0e f e L
r
V g r v
R
  
 
    
 
(21)
Teniendo en cuenta que el volumen de la esfera es 34
3
V r , la ecuación (11) se escribe
34
( ) 6 1 2,4 0
3
e f L
r
r g r v
R
   
   
      
   
(22)
Simplificando la ecuación (22), el coeficiente de viscosidad dinámica viene expresado en la forma
  2
2
9 1 2,4
e f
L
gr
r
v
R
 



 
 
 
(23)
Una forma como determinar experimentalmente la velocidad límite de la esfera, es hacer dos marcas sobre el
tubo de vidrio separado una distancia h y medir el tiempo t que demora en recorrerla. Es decir
L L
h
h v t v
t
   (24)
Al remplazar la ecuación (13) en (12), resulta
2 2
2( )
9(1 2,4
( )
18(1 2,4) )
f e fe g r t
r
h
g d t
d
R
h
D
 

 
 



(25)*
Donde d es el diámetro de la esferita, D es el diámetro de tubo de vidrio, t es el tiempo que demora la esferita
en ir de A hasta B ; h es la atura de a con respecto a B, ρe es la densidad de la esferita y ρf es la densidad del
aceite
IV. METODOLOGÍA
4.1. Para determinar la densidad del agua de la ciudad
a) Con la balanza mida la masa del Beaker de vidrio vacío. Registre la masa con su respectivo error en
la Tabla 1. Como se muestra en la figura 7

9
Figura 7. Disposición del equipo para determinar la densidad del agua.
b) Llene el Beaker de vidrio con 100 ml de agua de caño y pese a este con la balanza. Registre sus datos
en la tabla I
c) Aumente la cantidad del líquido a 200 ml y pese nuevamente al sistema. Registre sus datos en la
Tabla I
d) Repita el paso anterior para 300 ml de agua
e) Tenga cuidado con el Beaker de vidrio ya que se puede romper.
Tabla I. Datos para determinar la densidad del agua
4.2. Para determinar la densidad de un sólido metálico
a) Instale el dinamómetro como se muestra en la figura 8a
Figura 8. Instalación del equipo para determinar la densidad de los metales.
b) Coloque el objeto de aluminio en el extremo libre del dinamómetro y lleve al sistema dinamómetro –
objeto de aluminio lentamente hasta la posición de equilibrio estático, entonces mida por tres veces
el peso real del objeto en el aire (Wal). Registre sus valores en la Tabla II. Repita el paso anterior por
cuatro veces.
Tabla II. Datos y cálculos para determinar la densidad de los metales
c)
Sustancia Volumen (ml) Masa total (gramos)
m
Masa Neta (gramos)
(mT –mbeaker)
Vidrio (Beaker)
Agua A
Agua B
Agua C
Material
Temperatura
del agua
Peso del sólido en aire
W (N)
Peso aparente del solido en agua
W1 (N)
1 2 3 4 Wprom 1 2 3 4 Wprom
Aluminio

10
d)
e)
f)
c. Remplace el objeto de aluminio por otro de cobre y proceda a determine el peso real del objeto de
cobre en el aire (Wcu), repitiendo este paso por tres veces.
d. Tome el Beker, llene con agua hasta una profundidad de 2/3 de su capacidad y con el termómetro
mida la temperatura del líquido. Registre el valor de la temperatura en la Tabla II
e. Introduzca el objeto de aluminio unido al dinamómetro, en el Beaker conteniendo agua hasta que el
cuerpo quede totalmente sumergido en el fluido como se muestra en la figura 8b. Espere que se
alcance el equilibrio estático y entonces proceda a medir el peso aparente en agua (W1,al). Registre
sus valores en la Tabla II.
f. Remplace el objeto de aluminio por el de cobre y proceda a determinar el peso aparente del cobre
sumergido en agua (W1,cu). Registre sus valores en la Tabla II
4.3. Para determinar la densidad de un fluido desconocido
a. Coloque sucesivamente los objetos de aluminio y cobre en el extremo libre del dinamómetro y espere
que alcance el equilibrio estático, entonces mida con el dinamómetro por cuatro veces los pesos reales
de los objetos de aluminio y cobre (Wi). Registre sus valores en la Tabla III.
Figura 9. Instalación de los objetos de aluminio y cobre en el interior de aceite
b. Remplace el agua por el aceite en el Beaker como se muestra en la figura y con el termómetro mida
la temperatura del aceite usado en su experimento, registre el valor de la temperatura en la tabla III
c. Introduzca completamente y en forma sucesiva a los objetos de aluminio y cobre sujeto al extremo
libre del dinamómetro, en el Beaker contenido aceite como se muestra en la figura 9. Una vez
alcanzado el equilibrio proceda a medir los pesos aparentes de cada uno de los objetos con el
dinamómtero. Repita su lectura por cuatro veces. Registre sus valores en la Tabla III.
Tabla III. Datos y cálculospara determinar la densidad de un líquido
Material Peso del metal
en aire
W (N)
Peso aparente del
metal en Agua
W1 (N)
Peso aparente del metal en
aceite
W2 (N)
Temperatura
del aceite
°C
Cobre

11
1 2 3 4 W2, prom
Aluminio
Cobre
4.2. Para determinar el coeficiente de viscosidad
a. Con la probeta inclinada vierta lentamente el aceite hasta llenar la probeta de vidrio graduada como
se muestra en la figura 10. En el caso de formación de burbujas espere cierto tiempo a fin de que
ellas desaparezcan
b. Trace dos marcas, una superior A y otra inferior B en el tubo como se muestra en la figura 10c.
c. Con la regla mida la distancia h entre la marca superior A y la inferior B por 04 veces y registre su
valor en la Tabla IV. Anote su sensibilidad de la regla.
d. Con el micrómetro mida por 03 veces el diámetro de cada una de las esferas, saque su promedio y
registre sus valores en la tabla IV. Anote la sensibilidad del instrumento.
e. Con el vernier mida el diámetro interior de la probeta graduada por tres 03 veces y saque su
promedio. Registre sus valores en la Tabla IV. Anote la sensibilidad del instrumento usado
(a) (b) (c)
Figura 10. Equipo para determinar la viscosidad del aceite.
f. Suelte desde el reposo la esfera de masa m1 en la superficie libre del aceite y con el cronómetro mida
el tiempo que demora en recorrer la distancia AB = h. Registre sus valores obtenidos en la Tabla IV
Tabla IV. Datos y cálculos para determinar el coeficiente de viscosidad del aceite
N°
Altura
AB
h(cm)
Tiempo que demora la esferita
en recorrer la altura h
t(s)
Diámetro de cada
esferita
d (mm)
Diámetro interno del
tubo de vidrio
D (cm)
Masa de la
esferita
m (g)
t1 t1 t1 t1 t1 tpro d1 d2 d3 dpro D1 D2 D3 Dpro
1

12
2
3
4
g. Con el imán extraiga la esferita de masa m1 y repita el paso (f) por cinco veces. Registre sus valores
en la Tabla IV.
h. Con la balanza analítica mida la masa de cada una de las esferitas usadas en el experimento. Registre
sus valores en la Tabla IV. Solicite al personal de laboratorio le indique su sensibilidad
i. Repita los pasos (f) y (g) para cada una de las esferitas de masas m2, m3 y m4.
j. Mida la temperatura del aceite
V. CUESTIONARIO
5.1. Con los datos de la Tabla I. Determine la densidad del agua de caño con su respectivo error absoluto y
‘porcentual
5.2. Con los datos de la Tabla II y utilizando la ecuación (08)*. Determine la densidad de los metales ensayados
en el experimento, con su error absoluto y porcentual, expresando su resultado en la forma 𝜌 = 𝜌 𝑚 + ∆𝜌
5.3. Con los datos de la Tabla III y utilizando la ecuación (10)* determine la densidad del aceite con su respectivo
error absoluto y porcentual, expresando su resultado en la forma 𝜌 = 𝜌 𝑚 + ∆𝜌
5.4. Con los datos de la tabla IV y usando la ecuación (25)*. Determine la viscosidad del aceite con su respectivo
error absoluto y porcentual, expresando su resultado en la forma 𝜂 = 𝜂 𝑚 + ∆𝜂
5.5. Defina la expresión velocidad límite de la manera en que se aplica a un viscosímetro de bola
5.6. ¿Qué importancia tiene la viscosidad en los fluidos utilizados como lubricantes en las máquinas?
5.7. ¿Qué importancia tiene en su criterio la viscosidad de un fluido en un proceso industrial?
5.8. ¿Cuáles son las posibles fuentes de error?
5.9. ¿Qué otros métodos propondría utilizar para medir el coeficiente de viscosidad de los líquidos?. Describa
detalladamente cada uno de ellos.
5.10. ¿Qué significa grados de viscosidad SAE, que se ha desarrollado para la valoración en aceites de motor y
lubricantes?
5.11. ¿Por qué y cómo varía la viscosidad en los líquidos al aumentar la temperatura?
5.12. Explique los grados de viscosidad ISO que se utilizan en las aplicaciones industriales
5.13. ¿Se puede medir la viscosidad de un fluido no newtoniano empleando ésta técnica? ¿Por qué?
5.14. Conociendo la viscosidad dinámica y la densidad del fluido, determine la viscosidad cinemática
VI. RECOMENDACIONES
6.1. Asegúrese que las deformaciones del resorte estén dentro del rango elástico.
6.2. Minimice las deformaciones abruptas de los resortes porque pueden producir deformaciones permanentes.
6.3. Para extraer las esferillas con el imán hágalo con sumo cuidando evitando de este modo romper la probeta
calibrada
6.4. Para hacer las mediciones de deformaciones asegúrese que el resorte esté completamente en equilibrio estático.
VII. REFERENCIAS BIBLIOGRÁFICAS
1. GOLDEMBERG, J “Física General y experimental” Vol I. Edit. Interamericana S.A. México 1972
2. MEINERS, H., EPPENSTEIN, W., MOORE, K “Experimento de Física” Edit. Limusa. México 1970
3. CARPIO, A., CORUJO, J., ROCHI, R. “Módulo de física”. Facultad de Ingeniería. Universidad Nacional de
Entre Ríos. Argentina, 1996.

13
4. SERWAY, R “Física” Tomo I. Edit. Mc Graw – Hill. México 1993.
5. TIPLER, P. “Física” Vol I. Edit. Reverte. España 1993.

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