Instrumentos opticos

INSTRUMENTOS ÓPTICOS 86
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INSTRUMENTOS ÓPTICOS
Lupa o microscopio simple
Consta de una lente convergente, con un armazón que la separa una dis-
tancia focal del objeto. La marcha de los rayos está indicada en el dibujo.
El objeto es visto por el observador bajo el ángulo α, gracias al acerca-
miento que le permite la lupa. Sin la lente, la visión nítida del objeto sería
imposible a la distancia f (mucho menor que la distancia de visión nítida
(δ ≅ 0,25 m)
El aumento A de la lupa viene dado por el cociente entre tamaños angula-
res con y sin el aparato. Sin el aparato, el ángulo β bajo el cual es posible
ver al objeto de tamaño y (aproximando el arco a la tangente cuando se
trata de ángulos pequeños) resulta ser, β ≅ y/δ , mientras que con la lupa
se ve bajo el ángulo α ≅ y/f
Así resulta A ≅≅ α / βα / β = δδ/f (f medido en m). Es decir que el aumento de una
lupa es inversamente proporcional a su distancia focal y directamente pro-
porcional a la distancia de visión nítida, que depende del observador y se
estima en 25 cm para un ojo normal1
. La inversa de la distancia focal de
una lente se llama “potencia” de la lente en cuestión. La potencia de una
lente se mide en “dioptrías” para f medido en m . Por ejemplo, un anteojo
1
Los miopes tienen una distancia de visión nítida menor, que puede llegar a menos de 10 cm
, por lo que pueden ver con claridad objetos mucho más pequeños que un ojo normal..
f
f
α
ojo del observador
imagen sobre la retina
cristalino
lente
objeto
y
LUPA O MICROSCOPIO SIMPLE

87
de lectura para una persona de 50 años tiene en general una potencia (mal
llamada aumento) igual a 1,25 dioptrías, o sea f=0,8 m
Ejemplo: se examina una arañita de 1 mm de largo con una lupa de 2 cm
de distancia focal. La arañita se ve bajo un ángulo de 0,001/0,02 = 0,05
radianes , es decir con el mismo tamaño aparente que vemos una oveja
de 1 metro de largo a 20 metros de distancia. Sin la lente no podríamos
acercarnos a menos de 25 cm del animalito, y lo veríamos bajo una ángulo
de 0,001/0,25 = 0,004 , es decir con el mismo tamaño que vemos a la
oveja a 250 m de distancia
Proyector de imágenes:
Este aparato produce sobre una pantalla una imagen real ampliada de un
objeto fuertemente iluminado. Consta de un soporte para el objeto, una
fuente de luz potente que lo ilumina y una lente o grupo de lentes L con-
vergentes colocadas a una distancia x del objeto, algo mayor que su propia
distancia focal f. Para concentrar la luz sobre el objeto se dispone entre
lámpara y objeto de un grupo de lentes llamada “condensador” y a veces
también de un espejo cóncavo detrás de la lámpara. Lámpara y condensa-
dor se refrigeran mediante un ventilador, para alargar la vida útil de la lám-
para y para evitar que el conjunto irradie demasiado calor sobre el objeto.
El aumento lineal (no angular) que produce el aparato proyector está en
razón directa a la distancia entre lente de proyección L y pantalla e inver-
samente proporcional a la distancia focal f de la lente de proyección L
En efecto, de acuerdo a la figura es y’/y = x’/x pero como el objeto está
muy cerca del plano focal de la lente L, resulta x≅f de donde
A = y’/y ≅≅ x’/f
y’
y
f f
x x’
PROYECTOR DE IMÁGENES
sistema
condensador
lente de proyección L
ventilador
espejo

88
Por ejemplo:
1) ¿A qué distancia x’ debe colocarse la pantalla para ver una diapositiva
común (y=35 mm) con un tamaño de y’=2 m, contando con una lente de
proyección de 50 mm de distancia focal?
Respuesta : y’/y= 2/0,035 = 57,14
x’/f ≅≅ 57,14 , de donde x’= 0,05 x 57,14 = 2,857 m
2) ¿Dónde debe colocarse la diapositiva?: En tales condiciones, y para un
enfoque perfecto, la diapositiva no estará exactamente en el plano focal de
la lente, sino un poco más lejos, ya que y’/y = (x’-f)/f =x’/x , de donde
1/f=1/x+1/x’ (fórmula de los focos conjugados de Descartes).
De ésta se deduce que 1/x=1/f-1/x’=1/0.05-1/2,857=19,65 y entonces
x=1/19,65=0,0508 m , es decir que la diapositiva debe colocarse 8 déci-
mas de milímetro más alejada de la lente que su plano focal.
El proyector de imágenes funciona al revés de una máquina fotográfica:
los rayos recorren el camino inverso: de la foto hacia donde estaba el ob-
jeto. Los fotógrafos utilizan un proyector con iluminación controlada para
hacer ampliaciones fotográficas, proyectando la imagen del negativo sobre
un papel sensible en vez de una pantalla, logrando así un positivo amplia-
do.
Microscopio compuesto
Es una combinación de proyector y lupa. Una imagen real proyectada y
ampliada del objeto a través de una lente (objetivo) se observa a través de
una lupa (ocular), lográndose así una doble amplificación. El ocular y el
objetivo son lentes convergentes de distancia focal parecida y relativa-
mente pequeña comparada con la longitud L del tubo sobre el que van
montados. Se tiene que L=x’+focu y también x’=L-focu
El aumento del microscopio compuesto se calcula como para cualquier
instrumento óptico, por la relación de tamaños aparentes del objeto con y
sin aparato. Mirando a través del aparato, el tamaño aparente es γγ , siendo
tg(γ)=y’/focu , y además resulta que:
tg(β)β)=y’/(x’-fobj)= y’/(L-focu-fobj)≅≅ y/fobj
De todo ello se deduce que
tg(γ)γ)=y(L-focu-fobj)/fobj/focu
Como siempre, sin el aparato, o sea a simple vista, se ve el objeto bajo el
ángulo αα tal que tg(α)α)=y/δδ

89
El aumento vale:
A=tg(γ)γ)/tg(α)α)=(L-focu-fobj)/fobj/focu.δδ
Si consideramos que la longitud L del tubo es bastante mayor que las dis-
tancias focales del objetivo y del ocular, podemos poner en forma aproxi-
mada que A=L.δδ/(fobj.focu), fórmula que nos dice que el aumento del mi-
croscopio es proporcional a la longitud del tubo e inversamente propor-
cional al producto de las distancias focales del objetivo y del ocular. A pe-
sar de la fórmula, no se puede construir un microscopio de cualquier au-
mento con sólo alejar los lentes que lo constituyen. Hay dos limitaciones
fundamentales para alcanzar aumentos mayores que 1000 veces: el pri-
mero es la difracción de la luz, que no puede reproducir detalles de tamaño
menor que su longitud de onda (medio micrómetro). El segundo es la lumi-
nosidad de la imagen real y’ que no debe ser inferior a la de la sensibilidad
del ojo. Como depende de la iluminación del objeto y va disminuyendo con
el cuadrado de la distancia x’ , la mayor distancia debe compensarse con
mayor iluminación del objeto. Ésta tiene como límite el calentamiento ex-
cesivo del objeto, generalmente una preparación delgada que se observa
por transparencia, como una diapositiva. Al igual que en el proyector de
diapositivas, existe generalmente un aparato de iluminación con su lámpa-
ra (generalmente de menor potencia), condensador y espejo. En los mi-
croscopios comunes la imagen observada, invertida con respecto al objeto,
muestra generalmente una pequeña parte del mismo, con una visión sin
profundidad, nítida solamente para la parte del objeto que está en el plano
ΠΠ de enfoque, de manera que acercando o alejando aparato mediante un
y’
y
fobj fobj
x x’ focu
γγ
L
γγβ
PLANO ΠΠ
MICROSCOPIO COMPUESTO

90
mecanismo de tornillo micrométrico al objeto, se puede examinar a éste
por capas, si es suficientemente transparente2
.
Ejemplo 1: Se dispone de dos lentes iguales de f=0,03 m y un tubo de
L=0,15 m de largo. ¿Cuántos aumentos tendrá el microscopio formado por
el conjunto de los tres elementos mencionados?
Respuesta: A=(L-focu-fobj)/fobj/focu.δ =δ = (0,15-0,03-0,03)/(0,03)
2
x0,25 = 25
veces
Ejemplo 2: Especificar la distancia focal de las lentes necesarias para
construir un microscopio de A=400 aumentos con un tubo de L=20 cm
En principio tomemos lentes de igual distancia focal3
, o sea
fobj=focu=f<<L con lo cual podemos usar la fórmula simplificada A=L.δδ/f
2
y entonces f
2
=L.d/A=0,2x0,25/150=0,00125 m
2
. Extrayendo la raíz cua-
drada, obtenemos f=0,011 m (4
)
Anteojo astronómico, o de Kepler
Este aparato entra dentro de la categoría genérica de los telescopios
(τελε=lejos y σχοπειν=mirar). Su principio óptico se basa en observar con
un ocular idéntico al de un microscopio (de distancia focal lo más pequeña
posible), la imagen real de un objeto muy alejado, creada por una lente
convergente de gran distancia focal (un teleobjetivo).
2
Para ver un preparado biológico, se incluye en parafina al tejido a observar para hacerlo
manejable y consistente. Luego se lo corta en fetas muy finas, que se colorean y se colocan
entre dos vidrios (porta y cubre objeto), pegados con bálsamo de Canadá. Se forma así una
verdadera diapositiva que se observa por transparencia.
3
Los microscopios compuestos tienen en general el objetivo de un poco menor distancia focal
que el ocular.
4
Es prácticamente imposible lograr una distancia focal tan pequeña con una sola lente. En
cambio se dispone para tal fin un conjunto de lentes que dan un efecto combinado de distan-
cia focal pequeña: son los oculares u objetivos compuestos, que se detallan en otra parte de
este capítulo.
α
fobj
focu
β
y’

91
En el dibujo se ve que el tamaño y’ de la imagen real de un objeto lejano
creado por una lente convergente es tanto mayor cuánto mayor es su dis-
tancia focal fobj.
En efecto, por formarse la imagen prácticamente en el plano focal, resulta
y’/fobj=tg(αα) de donde y=fobj.tg(αα) . El ángulo αα bajo el cual se ve el objeto
a simple vista es en general sumamente pequeño. En el caso de un astro
como el sol o la luna, ese ángulo vale medio grado. En el caso de una es-
trella, su valor es casi cero, por lo cual una estrella se sigue viendo como
un punto aún con el telescopio más potente5
.
El aumento del telescopio de Képler resulta ser
A=tg(ββ)/tg(αα)=(y’/focu)/(y’/fobj)=fobj/focu
El largo del aparato vale L=fobj+focu , de todo lo cual se deduce que para
obtener un buen anteojo astronómico se necesita un ocular potente, un
objetivo de gran distancia focal y un tubo un poquito más largo que los
reúna. Para mejorar su portabilidad, el tubo se fabrica en dos o tres partes
de igual longitud y diámetros decrecientes, que se meten unas adentro de
otras. Este montaje propio de los telescopios, se ha extendido a otros apa-
ratos no ópticos, que sin embargo se denominan “telescópicos”6
por analo-
gía. Son ejemplos de ello las antenas retráctiles, tubos de conducción de
líquidos, amortiguadores y suspensiones elásticas, etc.
La imagen que se ve a través de un anteojo astronómico está invertida con
respecto a la posición del objeto. Esto, que no es inconveniente para ob-
servaciones astronómicas, es incómodo en las terrestres. Para evitarlo, los
anteojos de Képler para observación terrestre agregan un sistema de in-
versión de la imagen. Hay dos tipos de sistemas de inversión: con lentes
o por reflexión.
5
Con o sin telescopio una estrella (no un planeta) se ve en rigor como una mancha de difrac-
ción con anillos, como la creada por un orificio circular. El brillo de esta mancha es mayor
mirando a través del aparato, ya que su objetivo colecta mucha más luz que la pupila. Por esa
causa se ven también a través de un telescopio muchas mas estrellas que a simple vista. En
cambio en el caso de un objeto cuya imagen no se reduce a una mancha sino a una forma
definida, el brillo depende del “foco” y puede ser menor a través del aparato que a ojo desnu-
do. Véase más adelante las consideraciones sobre objetivos y “foco”.
6
En rigor debería llamárselos “de tipo telescópico”. “Antena telescópica” puede inducir a error,
interpretándose una antena direccional, para captar señales remotas. “Antena retráctil tipo
telescópica” es más adecuado.

92
a) Con un par de lentes convergentes iguales separados por su distancia
focal, que se intercala en el interior del
tubo, frente al ocular.
b) Con dos prismas de reflexión total
colocados de manera de dar vuelta la
marcha de los rayos, el primero de iz-
quierda a derecha, el segundo de arriba
a abajo, como se indica en la figura.
Este sistema se emplea en los binocula-
res vulgarmente llamados “prismáti-
cos”, formados por dos telescopios acodados simétricos colocados con
sus ejes ópticos perfectamente paralelos, uno para cada ojo. En este caso
se aprovecha la ida y vuelta que crea la reflexión de los rayos en los pris-
mas para alojar el anteojo en un tubo acodado, más corto que el del ins-
trumento equivalente con par de inversión lenticular.
Ejemplo:
Calcular la distancia focal necesaria del objetivo de un anteojo de Képler
que permita ver la forma de un cráter de 500 metros de diámetro en la
luna. Se dispone de un ocular de focu=1 cm de distancia focal.
Solución: Para distinguir la forma7
de algún objeto hay que verlo bajo un
ángulo de por lo menos 0,1º (6’) . Como la luna está aproximadamente a
300000 Km de distancia, el tamaño angular (o aparente) del cráter será de
500/300000000=1,7 x 10-6
y el aumento necesario será A=tg(0,1º)/(1,7x10-
6
)= 1027 veces .
La distancia focal del objetivo necesario será fobj= Axfocu= 0,01m x 1027 =
10,27 m
Consideraciones sobre objetivos y oculares usa-
dos en instrumentos ópticos:
En general los objetivos y oculares usados en instrumentos ópticos de
cierta calidad no son lentes simples, sino sistemas de varias lentes combi-
nadas que, si se eligen convenientemente, mejoran las características que
pueden lograrse con una única lente de distancia focal equivalente.
7
Se puede ver un objeto brillante o que presente contraste sin precisar su forma con aumen-
tos mucho menores. Por ejemplo un “sputnik” de 50 cm de diámetro en órbita a 400 Km de
altura se puede ver como un punto brillante al reflejar el sol en su superficie bruñida. En reali-
dad no vemos su forma sino una mancha de difracción.
BINOCULARES “PRISMÁTICOS”

93
Aberraciones de las lentes
a) Aberración cro-
mática: en los vi-
drios de las len-
tes, los rayos se
refractan más
cuanto menor sea
su longitud de
onda. De un ob-
jeto policromático
iluminado con luz
blanca se producen, pues, una imagen de cada color sobre sendos pla-
nos a diferente distancia de la lente. El efecto sobre uno de ellos es una
imagen nítida rodeada de otras de color, más difusas (aberración cro-
mática). Hay materiales que “abren” más los colores como el cristal, y
otros menos como el vidrio común. En ello está la clave de la correc-
ción de la aberración cromática: Dos lentes adosadas de distintos
materiales elegidos adecuadamente disminuyen la aberración cromáti-
ca, al hacer converger rayos de distintos colores en un mismo punto.
b) Aberración de esfericidad: Los rayos refractados por lentes gruesas
no concurren todos al mismo punto, sino que los que pasan por la peri-
feria de la lente se cortan más cerca de ésta que los centrales. El efecto
es que los rayos refractados dibujan en lo que vendría a ser el foco, una
línea en vez de un punto8
. Para disminuir la aberración cromática pue-
den eliminarse los rayos periféricos con diafragmas, de los que habla-
remos luego, y también pueden usarse lentes compuestas: varias
lentes delgadas poco convergentes colocadas sucesivamente dan co-
mo resultado un conjunto de corta distancia focal con menor aberración
de esfericidad que una sola lente gruesa. En cambio, una desventaja de
los sistemas compuestos es la mayor pérdida de luz por sucesivas re-
flexiones y absorciones en las caras e interior respectivamente de los
varios componentes.
Objetivos
Los objetivos de los instrumentos ópticos deben captar la mayor cantidad
de luz del objeto, para crear una imagen lo más brillante posible. Como ya
8
Esta forma puntiaguda se llama “cáustica”, por su efecto quemante sobre un papel. Si los
rayos paralelos incidentes sobre una lente gruesa forman un ángulo con el eje principal, la
imagen es un punto con un apéndice, llamado “coma” por su parecido con el signo.
cristal
vidrio
R
V
R
V
R
V
R
V
CORRECCIÓN DE LA ABERRACIÓN CROMÁTICA

94
se mencionó, no toda la luz que incide en una lente se transmite9
, sino que
parte se refleja, restando luminosidad a la imagen. Para menguar este
efecto se emplean a veces lentes recubiertas de una película delgada
antireflejo, que interfiere negativamente por reflexión en la longitud de
onda que más interesa transmitir (generalmente el amarillo, para la cual el
ojo es más sensible). La luz reflejada en este caso es azul violácea (tona-
lidad de algunos objetivos fotográficos). Para que la cantidad de luz que
proviene del objeto sea máxima, en el caso de telescopios y cámaras foto-
gráficas, el tamaño, abertura o diámetro de un objetivo debe ser el mayor
posible, compatible con la calidad de la imagen y con el costo10
.
Se llama “relación de abertura” o vulgarmente “foco” F de un objetivo, a
la relación entre diámetro libre d que deja el diafragma (en caso de que no
lo haya, directamente el diámetro de la lente) y distancia focal f .
Así entonces F=d/f
A mayor “foco” aumenta la luminosidad o brillo de la imagen producida,
pero también la aberración de esfericidad o cáustica, creada mayormente
por los rayos desviados por la periferia de la lente. A menor valor del “foco”
se obtiene una
imagen más oscu-
ra y más nítida.
También con me-
nor valor de foco
aumenta el inter-
valo de distancias
en las que puede
estar el objeto pa-
ra dar una imagen
nítida: a este inter-
valo se lo denomina “profundidad de campo”. Para elegir las cualidades
más convenientes de la imagen es deseable contar con una regulación del
foco, bien anteponiendo al objetivo distintas pantallas intercambiables con
agujeros de diámetro fijo, o con un diafragma de abertura variable forma-
9
Por luz transmitida se entiende la que no se absorbe ni refleja, es decir la que atraviesa el
medio de refracción.
10
Recordemos que las aberraciones de esfericidad y cromáticas, que disminuyen la calidad
de la imagen, aumentan con el diámetro y el grueso de la lente. El costo de pulido de las su-
perficies y de los tratamientos para minimizar aberraciones también aumentan con el tamaño
de las lentes, que a menudo se componen de varios elementos precisamente para disminuir
aberraciones.
EFECTO DE LA
DIAFRAGMACIÓN

95
do por sectores, como los que se usa en las cámaras fotográficas (dia-
fragma iris)
En fotografía se usan los valores normalizados de “focos” dados por
las siguientes relaciones:
1:1,2 1:2,8 1:3,5 1:5,6 1:8 1:16 1:22
El valor 1:1,2 es del foco de la lente sin diafragmar. Los otros se logran
cerrando el diafragma, generalmente
formado por sectores que se van su-
perponiendo, dejando una abertura
aproximadamente circular en el cen-
tro.
El ojo humano tiene un objetivo, el
cristalino de curvatura variable, de
distancia focal f=24 mm en reposo.
Regula su “foco” con el diámetro del
iris, de acuerdo al estímulo luminoso que recibe. Con luz normal, la pupila
de un ojo típico adopta un diámetro de 3mm , que dividido por la distancia
focal da para el “foco” un valor de 1:8
Aplicación: En el telescopio visto antes, si deseamos que la imagen del
objetivo de 10,27 m de distancia focal produzca una imagen de igual brillo
que el de la imagen retiniana del ojo , se requerirá construirlo de una diá-
metro 8 veces menor que su distancia focal, o sea 1,28 m . Con estas di-
mensiones nada despreciables veríamos a través del aparato objetos no
puntuales con el mismo brillo que a ojo desnudo. En cambio, como ya se
explicó en la nota 4, los objetos celestes muy alejados darán puntos de un
brillo independiente del “foco” F y dependiente del diámetro d del objetivo.
Oculares
Además de la de producir una imagen virtual de gran tamaño aparente, un
buen ocular debe conducir la mayor cantidad de luz al ojo del observador.
Para ello es importante que sea de pequeño tamaño, del orden de la pupi-
la, a la que debe estar lo más próximo posible, para que la luz no se dis-
perse antes de entrar en el ojo.
Sólo se usan oculares de una sola lente (de potencia limitada) en los ins-
trumentos baratos. Los instrumentos más o menos elaborados tienen
oculares compuestos de varias lentes de pequeña convergencia individual,
que hacen que los rayos no incidan muy sesgados sobre las superficies

96
refringentes, minimizándose así la cantidad de luz reflejada y las aberra-
ciones de esfericidad.
Anteojo “holandés” o de Galileo
Atribuido a la inventiva de Galileo, parece que en realidad el sabio lo copió
del telescopio que traían los marinos holandeses que llegaban a Italia. Con
este instrumento se pudieron hacer las primeras observaciones astronómi-
cas. Consta de un objetivo y un ocular, el primero convergente y de gran
distancia focal, similar al de un anteojo astronómico, pero a diferencia de
éste, su ocular es divergente11
. El esquema indica que los rayos que irían
a formar la imagen real y’ provenientes del objetivo son interceptados por
el ocular divergente. Entonces llegan al observador paralelos o ligeramente
divergentes, formando un ángulo β con el eje de aparato, como prove-
nientes de una imagen virtual grande y alejada.
El aumento del anteojo de Galileo es
A=tg(ββ)/tg(αα)=(y’/focu)/(y´/fobj)=fobj/focu , igual a la fórmula del anteojo as-
tronómico.
A diferencia de lo que ocurre en el anteojo astronómico, la imagen que se
ve en el anteojo de Galileo no está invertida sino que es derecha (tiene la
misma posición que el objeto), y ello se logra con sólo dos lentes, sin par
de inversión alguno.
Esta cualidad, más la de su longitud menor que el telescopio de Képler
equivalente, lo hace el instrumento preferido para moderados aumentos
11
No son fáciles de fabricar lentes divergentes potentes de buena calidad (con escasa abe-
rración de esfericidad) debido a que, a diferencia de los lentes convergentes, poseen mayor
espesor en la zona periférica, donde la desviación de los rayos es mayor, alejándose de la
condición de lente ideal delgada
α β
fobj
focu
y’
L
ANTEOJO DE GALILEO

97
(rara vez mayor que 5). Ideal para salas de teatro, se construyen en pares
para visión binocular. Son los “gemelos de teatro”.
La longitud del anteojo de Galileo vale LG=fobj-focu. Entonces para
A=fobj/focu será LG=focu(A-1), en cambio para el anteojo de Képler resulta
LK=fobj+focu=focu(A+1). Por ejemplo para A=3 y focu=0,05m es
LG=0,05x2=10 cm contra LK=0,05x4=20 cm , o sea que para un aumento
de 3 veces, suficiente para ver bien el escenario, el largo del instrumento
de Galileo es exactamente la mitad que el de Képler12
Telescopios reflectores
En ellos, la imagen real de un objeto lejano producida por un espejo esfé-
rico cóncavo de pequeña curvatura, se examina con un ocular común.
Hay varias disposiciones para evitar que el observador intercepte los rayos
de entrada.
Damos aquí la clásica disposición de Newton13
: A una distancia menor
que la focal del espejo cóncavo, un pequeño
espejo plano que forma un ángulo de 45º con el
eje óptico desvía los rayos que van a formar la
imagen hacia un costado del tubo, donde se la
examina con un ocular cuyo eje óptico es per-
pendicular al del tubo. El pequeño espejo a 45º
y sus soportes interceptan una parte desprecia-
ble del flujo luminoso de entrada.
El aumento de un telescopio reflector tiene la
misma expresión que la de un telescopio re-
fractor (el que tiene una lente como objetivo), a
saber A=fobj/focu . El espejo objetivo conviene
pues que sea de muy pequeña curvatura, o sea
radio R grande, ya que fobj=R/2
12
Un anteojo de 20 cm de largo es demasiado voluminoso para el atuendo de una función de
gala. Uno de 10 cm cabe en un bolso de dama.
13
Se usan disposiciones más elaboradas que la de Newton, como las de Cassegrain y
Schmidt, que el lector podrá ver en otros libros de óptica más completos que éste.
Telescopio reflector de Newton

98
Algunos detalles sobre telescopios reflectores
Los espejos de los telescopios reflectores se fabrican a partir de un bloque
de vidrio lo más homogéneo posible, sobre el que se produce una conca-
vidad por desgaste con materias abrasivas. Si se sigue una técnica ade-
cuada, girando el bloque al azar a tiempo que se desgasta mediante idas y
venidas en el sentido del diámetro, se obtiene un cuenco esférico casi
perfecto, que se retoca y luego se pule con abrasivos muy finos hasta de-
jarlo brillante. Acto seguido se coloca la pieza en un ambiente al vacío en
el que desde un crisol calefaccionado se evapora aluminio: éste se con-
densa sobre el vidrio frío en una película brillante muy reflectora14
. Una vez
aluminizado, el espejo se monta en una caja lleva con el espejo a 45º y el
objetivo15
.
Los telescopios reflectores poseen las siguientes ventajas frente a los re-
fractores:
• Ausencia de aberración cromática (la luz no se descompone por refle-
xión)
• Una sola superficie de pulimento (menor costo que las dos superficies
de una lente de igual abertura y distancia focal y la mitad de defectos)
• Mayor rigidez que una lente, al poderse tallar sobre un bloque robusto:
menor deformación mecánica a igualdad de tamaño. Esto hace que
puedan hacerse espejos de hasta 6 m de diámetro en una sola pieza.
También tienen sus inconvenientes:
• Los soportes para el montaje del espejo auxiliar a 45º (generalmente
tres varillas a 120º) producen algunas alteraciones en la imagen.
• Las corrientes de aire de convección dentro del tubo abierto crean de-
formaciones móviles en la imagen debida a la refracción en un medio
no homogéneo en movimiento.
• La zona nítida de la imagen en el plano focal del espejo es mucho más
reducida que en un buen objetivo refractor.
• La disposición de Newton obliga a mirar de costado, inconveniente en
la observación terrestre.
Los telescopios reflectores son los preferidos en astronomía. Los más
grandes de una sola pieza son: el de 6 m de Zelenchukskaya (ex URSS)
14
La capa de aluminio es delicada y de nada se marca. La grasitud de los dedos la ataca
enegreciéndola. Se va oxidando lentamente y al cabo de un tiempo el espejo debe ser re-
aluminizado. (Un par de años en climas secos)
15
Los aficionados a la astronomía se fabrican su propio telescopio. Para más detalles, véase
el precioso libro “El Telescopio del Aficionado”, de Jean Texereau (Colección “Ciencia Joven”
EUDEBA)

99
y el de Monte Palomar (California, USA) de 5 m de diámetro y 17 m de
distancia focal. Recuérdese que del diámetro del objetivo depende el flujo
luminoso colectado, y el aumento depende de la distancia focal.
En Bosque Alegre (Pcia.de Córdoba), la Universidad de esa provincia
opera un telescopio reflector de 1,20 m de diámetro de origen alemán,
montado en 1926 y remozado recientemente con un sistema orientador por
computadora y de visión televisiva de tecnología rusa.
Desde 1990 está en órbita el telescopio espacial Hubble (USA), que día a
día nos transmite increíbles imágenes de lejanas galaxias. Éstas se forman
en el foco de su espejo, libres de las perturbaciones atmosféricas que
empobrecen las observaciones terrestres.
Actualmente se construyen telescopios de enormes superficies reflectoras,
pero no de una sola pieza sino formada por muchos espejos planos pe-
queños, que se orientan independientemente con actuadores individuales
comandados por una computadora. Se pueden corregir así los efectos de
refracción de las turbulencias atmosféricas, mediante técnicas de “óptica
adaptativa” que se esbozan a continuación.
detalle de espejo
individual con
actuadores
computadora
de
procesamiento
de imagen
terminales de observación
cámara de TV
interface de
posicionamiento
superficie reflectora
formada por espejos de
posicionamiento
individual
TELESCOPIO CON CORRECCIÓN DE IMAGEN COMPUTARIZADA

INSTRUMENTOS ÓPTICOS
100
100
Óptica Adaptativa
Mediante un programa que analiza la imagen de un objeto celeste de forma cono-
cida, la computadora optimiza la nitidez de la imagen hasta que concuerde con la
forma de referencia, modificando de manera diferencial la orientación de cada uno
de los espejos. El objeto de referencia es en general una estrella que se encuentre
en la zona observada, la que se debe ver como un punto.
Cabe citar entre este tipo de telescopios el del observatorio de Mauna
Kea, en Hawaii (USA) que tiene una superficie reflectora de 10 m de diá-
metro, formado por 36 espejos hexagonales ensamblados, cada uno de
ellos con movimiento independiente mediante un posicionador.

a
a
ÍNDICE
INSTRUMENTOS ÓPTICOS.........................................................................86
LUPA O MICROSCOPIO SIMPLE..........................................................................86
PROYECTOR DE IMÁGENES: .............................................................................87
Por ejemplo: ..............................................................................................88
MICROSCOPIO COMPUESTO..............................................................................88
ANTEOJO ASTRONÓMICO, O DE KEPLER ...........................................................90
Ejemplo: ....................................................................................................92
CONSIDERACIONES SOBRE OBJETIVOS Y OCULARES USADOS EN INSTRUMENTOS
ÓPTICOS: ........................................................................................................92
ANTEOJO “HOLANDÉS” O DE GALILEO .............................................................96
TELESCOPIOS REFLECTORES ............................................................................97
Óptica Adaptativa.................................................................................... 100
ÍNDICE ............................................................................................................. A

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