Comite de cuencas hidrograficas

1. Profa. M. Encarnación
Escuela Intermedia Martín González

3. I. OBJETIVOS:
Depués de completada esta unidad
será capaz de:
• Determinar la tensión superficial de algunos
ejemplos
• Determinar cuanto asciende o desciende un
fluido en el interior de un tubo capailar
• Mostrar con ejemplos las aplicaciones
ingenieriles de la tensión superficial y de la
capilaridad

4. TENSION SUPERFICIAL
Si depositamos con cuidado sobre el agua una esfera de acero
engrasada, ésta puede flotar, formando en la superficie del agua una
depresión, aunque la densidad de la esfera puede llegar a ser hasta
ocho veces mayor que la densidad del agua.
Las fuerzas que soportan la esfera no son las fuerzas de flotación
sino más bien son las fuerzas debidas a la tensión superficial las que
la mantienen en dicha posición.

5. TENSION SUPERFICIAL
Por otro lado cuando un tubo de vidrio limpio y de pequeño diámetro, se sumerge
en agua, el agua ascenderá en el interior del tubo tal como se muestra en la figura
a,
Pero si el tubo se le sumerge en mercurio, el mercurio desciende en el tubo como
se muestra en la figura b.

6. TENSION SUPERFICIAL
El fenómeno de tensión superficial también ha sido observado en
la formación de gotas de agua en las hojas de una planta como se
muestra en la figura a, así mismo gracias a éste fenómeno los
insectos acuáticos pueden caminar sobre la superficie libre del agua
como lo muestra la figura

8. TENSION SUPERFICIAL
Estos fenómenos muestran la existencia de una superficie
límite entre un líquido y otra sustancia.
Es decir la superficie de un líquido puede suponerse en un
estado de tensión tal que si se considera cualquier línea situada
sobre ella o limitándolo, la sustancia que se encuentra a un lado de
dicha línea ejerce una tracción sobre la otra situada al otro lado

9. TENSION SUPERFICIAL
La molécula en la superficie soporta la acción de una fuerza
resultante dirigida hacia el interior del líquido, esta situación
repetida a lo largo de toda la superficie del líquido produce la
contracción de la superficie total del líquido como si se tratase de
una membrana elástica. Esta tendencia contráctil produce el
fenómeno de tensión superficial

10. EXPERIMENTOS QUE MUESTRAN LATENSION SUPERFICIAL
Una forma experimental como puede mostrarse los fenómenos de la
tensión superficial es considerar un anillo de alambre de algunos
milímetros de diámetro en el cual se ha instalado un bucle de hilo
tal como se muestra en la figura

11. EXPERIMENTOS QUE MUESTRAN LA TENSION SUPERFICIAL
Otro equipo sencillo que muestra la existencia de la tensión superficial es el
mostrado en la figura, consiste en un trozo de alambre doblado en forma de U y se
utiliza un segundo alambre como deslizador.
Cuando el sistema se introduce en una disolución
jabonosa y posteriormente se saca de ella, el
alambre de longitud L, se desplaza rápidamente
hacia arriba siempre que su peso W1, no sea
demasiado grande,
Para mantener el alambre en equilibrio es
necesario aplicar una segunda fuerza W2

12. Consideremos un alambre delgado en forma de U y un alambre móvil de longitud L,
extraído de una disolución jabonosa tal como se muestra en la figura
Para mantener el alambre móvil en
equilibrio o para ampliar el área de la
lámina es necesario aplicar una
fuerza exterior Fex es decir para
ampliar el área es necesario realizar
un trabajo
El trabajo resulta ser proporcional al incremento de área, siendo la constante de
proporcionalidad el llamado coeficiente de tensión superficial, st.

13. Entonces, el trabajo ΔU, necesario para aumentar el área de la superficie líquida en
una cantidad ΔA, será
Donde,  es el coeficiente de tensión
superficial
El trabajo que hay que desarrollar para
incrementar el área de la película
superficial también se expresa en la
forma.
.
U A

  
. .
U F r Fi xi
U F x
    
  

14. Por otro lado el incremento de área superficial debido la aplicación de la fuerza
exterior F, esta dado por
Remplazando estas ecuaciones se
obtiene
La ecuación expresa que, el coeficiente de tensión superficial γ se define como la razón
entre la fuerza superficial y la longitud perpendicular a la fuerza a lo largo de la cual
actúa
2
A l x
  
(2 )
F x L x

  
2
F
l
 

15. En el sistema internacional el coeficiente de la tensión superficial se
expresa en N/m y el sistema CGS absoluto, se expresa en dinas/cm.
Para un líquido dado el coeficiente de tensión superficial solo
depende de la naturaleza del líquido y de la temperatura. Es decir el
coeficiente de tensión superficial disminuye con el aumento de la
temperatura. Cuando la temperatura del líquido se aproxima a la
crítica Tk, el coeficiente de tensión superficial tiende a cero. En la
tabla se muestran algunos coeficientes de T.S
LIQUIDO TENSION SUPERFICIAL
(N/m)
Agua 0,073
Mercurio 0,50
Glicerina 0,064
Aceite de ricino 0,035
Benzol 0,03
Keroseno 0,03
Alcohol 0,02

16. Es sabido que la superficie de los líquidos se comporta como una
membrana elástica estirada.
Si la película está limitada por un contorno plano, ella misma tiende
a adoptar la forma plana
Por lo tanto, si la película es convexa, al tendera ponerse plana
presionará sobre las capas líquidas que se encuentran debajo de ella,
mientras que si la película es cóncava, tirará de ella, tal como se
muestra en la figura

17. Consideremos un casquete
esférico de área ΔA como se
muestra.
Las fuerzas de tensión
superficial aplicadas al
contorno del casquete son
tangentes a la superficie
esférica.
La fuerza ΔF, aplicada al
elemento diferencial ΔL de
dicho contorno está dado por
s
F L

  

18. Debido a que esta fuerza es
tangente a la superficie esférica,
forma cierto ángulo con el radio
OC. Por lo tanto, la componente de
la fuerza paralela al radio OC, no
será igual a cero. Es decir existirá
una sobrepresión. Del gráfico se
observa que φ
1
F F sen
   1 S
F L sen
 
  

19. Debido a que alrededor del
casquete existe un conjunto de
fuerzas análogas a ΔF1, la fuerza
resultante paralela al radio OC, es
1 1 .
S
F F sen L
 
   
La suma ΣΔL, es la longitud del
contorno que limita al casquete
esférico. Este contorno es una
circunferencia de radio r, por lo
tanto, ΣΔL = 2πr
 
1 2
S
F r sen
  


20. Del gráfico se observa además
De donde se tiene
r
sen
R
 
2
1
2 S
r
F
R
 


21. Por otro lado, la fuerza debida a la
diferencia de presiones entre el interior y
exterior del casquete (p – p0), viene
expresado por
Esta fuerza es perpendicular a la
superficie tal como muestra. La
componente de esta fuerza en dirección
vertical será
 
0
p
F p p A
   
 
0 'cos
p
F p p A 
     
0 .
p proy
F p p A
   

22. La fuerza total en la dirección vertical se
expresa
Al proyectar toda la superficie del
casquete de radio r se obtiene un círculo
de área Aproy = πr2, entonces la ecuación
se escribe
 
0 .
p p proy
F F p p A
   
  2
0
p
F p p r

 

23. En la dirección Y, las fuerzas debido a la
diferencia de presiones y la debida a la
tensión superficial se compensan, por
tanto se tiene
 
2
2
0
0
2 .
.
y
S
F
r
p p r
R
 

 
 
Simplificando se resulta
0
2 S
p p p
R

   

24. Consideremos una lámina esférica (pompa de
jabón) muy delgada de tal manera que los radios
interior y exterior sean iguales a R
Para determinar la fuerza debido a la tensión
superficial aislemos un casquete esférico de radio r,
tal como se muestra en la figura
La componente de la fuerza ΔF, paralela al eje X, en
este caso es
1
F F sen
  
1 S
F L sen
 
  

25. La fuerza resultante total en dirección horizontal
es
Del gráfico se observa que
En donde se considera el doble de la longitud de la
circunferencia de radio r, por el hecho de existir dos
superficies, una exterior y la otra interior
1 1 .
S
F F sen L
 
   
 
2 2
L r

 
 
1 4
S
F r sen
  

2
1
4 S
r
F
R
 


26. Por otro lado, la fuerza debida a la diferencia de presiones que actúa sobre el elemento
de área ΔA’, está dado por
 
0 '
p
F p p A
   
  2
, 0
p x
F p p r

 

27. Debido a que en la dirección horizontal existe equilibrio, la resultante de todas las
fuerzas en esta dirección es nula, es decir
 
2
2
0
0
4
x
S
F
r
p p r
R
 

 
  0
4 S
p p p
R

   

28. Para determinar la diferencia de presión bajo una
superficie de forma arbitraria, en primer lugar, existe
la necesidad de conocer lo que es curvatura de una
superficie en general.
En la figura, se muestra una superficie cualquiera, en
donde se ha trazado una perpendicular a la superficie
que pasa por O. Al trazar un plano P1 por la normal,
la intersección de este plano con la superficie se
genera una sección normal.

29. Para el caso de una esfera, cualquier sección normal
es un arco de circunferencia A1B1, cuyo radio coincide
con el de la esfera. La magnitud C = 1/R, se le conoce
con el nombre de curvatura de la esfera
Para el caso de una superficie de forma arbitraria, el
trazado de diferentes secciones normales por el
punto O dará diferentes curvas geométricas y por
tanto diferentes curvaturas. La curvatura media de la
superficie en el punto O
1 2
1 1
C
R R
 

30. Consideremos ahora una superficie
del líquido de forma arbitraria y por
el punto O tracemos dos secciones
normales AB y CD tal como se
muestra en la figura.
Cada curvatura tiene sus radios
de curvatura R1 y R2 que en
general son diferentes

31. Consideremos ahora una superficie
del líquido de forma arbitraria y por el
punto O tracemos dos secciones
normales A1B1 y A2B2, tal como se
muestra en la figura
Teniendo en cuenta que la figura es un
cuadrilátero curvilíneo, entonces ΔL1
será la longitud de DE y ΔL2 la longitud
de DG y EF, entonces el área del
cuadrilátero será
  
1 2 .
A L L
   

32. La fuerza debido a la tensión
superficial en el borde DE, será
La componente de ΔF1 en dirección del
radio OC1 es diferente de cero, por
tanto
1 1
S
F L

  
1 1
'
F Fsen
  
De la geometria
2
1
1
1 1 1
2
L
OA
sen
A C R


 
 
 
 
2
1
1
2
L
sen
R




33. De donde obtenemos
Esta ecuación se expresa en la
forma
' 1 2
1
1
2
S L L
F
R
  
 
'
1
1
2
S A
F
R
 
 

34. En el borde GF actúa una fuerza
idéntica
Siguiendo el mismo procedimiento se
determina la fuerza de tensión
superficial en el borde DG y el borde
EF obteniéndose
'
1
1
2
S A
F
R
 
 
'
2
2
2
S A
F
R
 
 

35. La fuerza neta sobre el cuadrilátero debido a
la tensión superficial será
Las fuerzas debidas a la diferencia de
presiones se expresan en la forma
'
1 2
2 2
2 2
S S
A A
F
R R
 
   
 
  
   
   
 
0
p
F p p A
   
Igualando estas expresiones
 
'
0
1 2
1 1
p
S
F F
p p A A
R R

  
 
    
 
 
 
0
1 2
1 1
S
p p
R R

 
  
 
 

36. A la ecuación anterior se le denomina fórmula de
Laplace,. Así por ejemplo si la superficie es de
forma esférica, los radios de curvatura son iguales,
entonces se tiene
Si la superficie es un cilindro de revolución, uno de los radios de curvatura es infinito y
el otro es igual al radio del cilindro R
 
0
0
1 1
2
S
S
p p
R R
p p
R


 
  
 
 
 
 
0
1 1
S
p p
R

 
  
 

 
0
S
p p
R

 

37. Un anillo de 25 mm de diámetro interior y 26 mm
de diámetro exterior está colgado de un resorte,
cuyo coeficiente de deformación es igual a 0,98
N/m, y se encuentra en contacto con al superficie
de un líquido. Al descender la superficie del
líquido el anillo se desprendió de ella en el
momento en que el resorte se había alargado 5,3
mm. Hallar el coeficiente de tensión superficial del
líquido.

38. Sobre un bastidor vertical ABCD mostrado en la
figura, provisto de un travesaño móvil MN, hay
extendida una película de agua jabonosa.
(a) ¿Qué diámetro deberá tener el travesaño de
cobre MN para poder estar en equilibrio?.
(b) ¿Qué longitud tiene este travesaño si sabemos
que para desplazarlo 1 cm hay que realizar un
trabajo igual a 4,5.10-5 J?. Para el agua jabonosa
γS = 0,045N/m.

39. El alcohol que hay en un recipiente aislado sale a
través de un tubo vertical que tiene 2 mm de
diámetro interior. Considerando que cada gota se
desprende 1 segundo después que la anterior, hallar
cuánto tiempo tardará en salir 10 gramos de alcohol.
El diámetro del cuello de la gota en el momento en
que ésta se desprende tómese igual al diámetro
interior del tubo.

40. ¿Qué trabajo hay que realizar contra las fuerzas de
tensión superficial para aumentar al doble el volumen de
una pompa de jabón que tiene 1 cm de radio? El
coeficiente de la tensión superficial del agua jabonosa
tómese igual 0,043 N/m.

41. Determinar la presión del aire (en mm de Hg) que hay dentro de una burbuja de
diámetro d = 0,01 mm que se encuentra a la profundidad de h = 20 cm bajo la
superficie libre del agua. la presión atmosférica exterior es p0 =765 mmHg.

42. Del fondo de una laguna se separó una pompa de gas de diámetro d.
Durante su ascenso a la superficie su diámetro aumentó, η veces. Si
la presión atmosférica es normal p0 y la densidad del agua es ρ, y
considerando que el proceso de expansión del gas es isotermo.
(a) Calcular la profundidad de la laguna en dicho lugar en función
de d, η, γS; p0 y ρ. (b) ¿Cuál es el valor de la profundidad si d= 4
μm; η =1,1; ρ =1000kg/m3; γS =0,073 N7m y p0 =101300 N/m2?.

43. Ángulos de contacto
Las secciones anteriores se limitaron al estudio de los fenómenos de
tensión superficial en láminas que separan un líquido de un gas
Sin embargo, existen otros límites en los cuales se observa la
presencia de láminas superficiales.
Uno de estos límites aparece entre la pared sólida y un líquido, y otra
entre la pared sólida y un fluido gaseoso. Estos límites se muestran
en la figura, conjuntamente con sus láminas.

44. Debe notarse además que las láminas solo tienen espesores de
algunas moléculas y a cada lámina se encuentra asociada una
determinada tensión superficial. Así por ejemplo:
FSL = Tensión superficial de la lámina sólido-líquido
FSV = Tensión superficial de la lámina sólido-vapor
FLV =Tensión superficial de la lámina líquido-vapor
Ángulos de contacto

45. Ángulos de contacto- Diagrama de
Cuerpo Libre
La curvatura de la superficie líquida
en la cercanía de la pared sólida
depende de la diferencia entre la
tensión superficial sólido-vapor (FSV)
y la tensión superficial sólido-líquido
(FSL
Para determinar la relación entre estas
tensiones superficiales, se traza el DCL
de una porción de láminas en la
intersección como se muestra en la
figura, y se aplica las ecuaciones de
equilibrio

46. Ángulos de contacto
Aplicando las ecuaciones de equilibrio se
tiene 0
x
LV
F
A F sen
 

0
cos .
y
SV SL LV
F
F F F 
 
 
Donde A, es la fuerza de atracción entre la posición aislada y la pared, y se
denomina fuerza de adhesión
La primera ecuación nos permite determinar la fuerza de adhesión
conocida la tensión superficial líquido-vapor y el ángulo de contacto θ
La segunda ecuación muestra que el ángulo de contacto, el cual es una
medida de la curvatura de la superficie del líquido-vapor adyacente a la
pared, depende de la diferencia entre la fuerza de tensión superficial
sólido-vapor y de la tensión superficial sólido-líquido

47. ANGULOS DE CONTACTO
En la figura , se observa que FSV es mayor
FSL, entonces cosθ es positivo y el ángulo de
contacto está comprendido entre 0º y 90º, en
estas condiciones se dice que el líquido moja
a la pared sólida
0 90
SV SL
F F 
    
En esta situación se observa que la fuerza de adhesión es mayor que
la fuerza de cohesión entre las moléculas del líquido.

48. ANGULOS DE CONTACTO
Por otro lado, cuando interactúa un fluido
como el mercurio con una pared sólida
como el vidrio, la curvatura de la
superficie es convexa como lo muestra la
figura.
En la figura se muestra la interacción molecular
del líquido con el sólido y el vapor.
La fuerza de cohesión molecular es menor que
la de adhesión

49. ANGULOS DE CONTACTO
Aplicando las ecuaciones de equilibrio al DCL de la porción
de láminas en la intersección de la pared sólida y líquida
 
0
180º
x
LV
F
A F sen 
 
   
0
cos 180º
y
SV SL LV
F
F F F 
 
   
En este caso el ángulo de contacto es mayor que 90º y menor
que 180º, por tanto la fuerza de tensión superficial sólido-
vapor es menor que la fuerza de tensión superficial sólido-
líquido
En estas condiciones se dice que el fluido no moja al vidrio.
Para esta situación se observa que la fuerza adhesiva es menor que la
fuerza cohesiva.
90 180
SV SL
F F 
    
Cuando el ángulo  =180°, se dice que el fluido no moja en absoluto
a la pared del depósito

50. Ángulos de contacto
Finalmente, si se pone en contacto una superficie de plata con un
fluido líquido como el agua, como se muestra en figura, se observa
que el ángulo de contacto es aproximadamente 90º.
En estas condiciones las ecuaciones de equilibrio nos dan
0
x
LV
F
A F
 

0
y
SV LV
F
F F
 


51. Ángulos de contacto
Debe aclararse además que un mismo líquido puede mojar unos
sólidos y no mojara a otros, así por ejemplo, el agua moja
perfectamente la pared de vidrio limpio pero no moja a una pared
de parafina; en forma análoga el mercurio no moja el vidrio pero si
a una pared de hierro
Por otro lado el agregado de impurezas a los líquidos modifica
considerablemente el ángulo de contacto como se muestra en la
figura.
Así por ejemplo cuando se derrama agua sobre un piso el agua
moja al piso limpio, pero si el piso esta grasosso se forman gotas
como la que se muestra

52. Ángulos de contacto y Capilaridad
Cuando un fluido líquido moja a un
sólido en forma de tubo de diámetro
pequeño, su superficie libre es
cóncava, mientras que si el fluido no
moja al tubo la superficie es
convexa. A estas superficies curvas
se le llaman meniscos.
Uno de los efectos más importantes de la tensión
superficial es la elevación de un fluido líquido en
un tubo abierto de radio muy pequeño.
Este fenómeno es conocido como capilaridad y a
los tubos donde se presenta este efecto se les llama
capilares (análogo a cabello).

53. CAPILARIDAD
En el caso donde el fluido líquido moja
a la pared, el ángulo de contacto es
menor que 90º, en esta situación el
fluido se eleva una altura h hasta
alcanzar el equilibrio tal como se
muestra en la figura.
Para determinar la altura h en primer lugar se
traza el DCL de la masa líquida ABBCD que
ascendió, como se muestra, sobre ella se
observa que actúan las fuerzas:
la tensión superficial (FS), el peso de la masa
líquida (W), la fuerza debido a la presión
atmosférica sobre CD y la fuerza debido a la
presión sobre la superficie AB.
2
0
2 cos ( )
2 cos
y
S
s
S
F
F mg
r g r h
h
gr
    
 

 




54. CAPILARIDAD
Para determinar la altura h en primer lugar se
traza el DCL de la masa líquida ABBCD que
ascendió, como se muestra, sobre ella se
observa que actúan las fuerzas:
la tensión superficial (FS), el peso de la masa
líquida (W), la fuerza debido a la presión
atmosférica sobre CD y la fuerza debido a la
presión sobre la superficie AB.
2
0
2 cos ( )
2 cos
y
S
s
S
F
F mg
r g r h
h
gr
    
 

 




55. CAPILARIDAD
La elevación del fluido líquido será tanto mayor
cuanto menor es el radio r del capilar.
Por esta razón se vuelve notorio el ascenso del
líquido en tubos de radios muy pequeños. Por otro
lado la elevación será mucho mayor, cuanto más
grande sea el coeficiente de tensión superficial.
Además si el líquido moja perfectamente (θ=0º) se
tiene
2 LV
h
gr




56. Cuando el líquido no moja la pared del tubo, el
menisco es convexo, en este caso la presión
complementaria es positiva y el nivel del
líquido en dicho tubo es inferior al de la
superficie libre en la vasija, esta situación se
muestra en la figura, la altura h que desciende el
fluido en el capilar es
2 cos
LV
h
gr
 



57. EJEMPLO 01
En un recipiente con agua se introduce un tubo capilar abierto cuyo
diámetro interior es d =1 mm. La diferencia entre los niveles de agua en el
recipiente y en el tubo capilar es Δh = 2,8 cm. (a) ¿Qué radio de curvatura
tendrá el menisco en el tubo capilar?.(b) ¿Cuál es la diferencia entre los
niveles del agua en el recipiente y en el tubo capilar si este líquido mojara
perfectamente?.

58. EJEMPLO 02
Un tubo capilar cuyo radio es r =0,16 mm está introducido verticalmente en un
recipiente con agua. ¿Qué presión deberá ejercer el aire sobre el líquido que hay
dentro del tubo capilar para que éste se encuentre al mismo nivel que el agua que
hay en el recipiente ancho?. La presión exterior es p0=760 mmHg. Considere que el
agua moja perfectamente.

59. EJEMPLO 03
Un tubo capilar está introducido verticalmente en un recipiente con agua. El
extremo de este tubo está soldado. Para que el nivel del agua fuera igual dentro del
tubo que en el recipiente ancho hubo que sumergir el tubo en el líquido hasta el 15%
de su longitud. ¿Qué radio interior tendrá el tubo?. La presión exterior es igual a 750
mmHg. Considerar que el agua moja perfectamente.

60. EJEMPLO 04
El tubo barométrico A de la figura está lleno de
mercurio y tiene un diámetro interior d igual a:
(a) 5 mm y (b) 1,5 cm. ¿Se puede determinar
directamente la presión atmosférica por la
columna de mercurio de este tubo?. Hallar la
altura de la columna en cada uno de los casos
antes mencionados, si la presión atmosférica es
p0 = 758 mmHg. Considerar que el mercurio no
moja en absoluto.

61. EJEMPLO 05
Un capilar de longitud L, que tiene el extremo superior soldado, se puso en contacto
con la superficie de un líquido, después de lo cual éste ascendió por el capilar hasta
alcanzar una altura h. La densidad del líquido es ρ; el diámetro de la sección interna
del canal del capilar es d; el ángulo de contacto es φ, y la presión atmosférica es po.
Hallar el coeficiente de tensión superficial del líquido.

62. EJEMPLO 06
En un capilar de vidrio cuyo canal interno tiene un diámetro d2 =2 mm se colocó
concéntricamente, una barra de vidrio de diámetro d1 = 1,5 mm. Luego el sistema se
estableció verticalmente y se puso, en contacto con la superficie del agua. ¿A qué
altura ascenderá el agua en este capilar?.

63. EJEMPLO 07
Dos láminas de vidrio verticales paralelas entre sí, se sumergen parcialmente en
agua. La distancia entre estás es d = 0,10 mm, su anchura L = 12 cm. Considerando que
el agua no llega hasta los bordes superiores de las láminas y que la humectación es
total, calcular la fuerza de atracción mutua que existe entre estas.

64. ¿Qué es la tensión superficial?
 La superficie de cualquier
líquido se comporta como si
sobre esta existe una
membrana a tensión.
 A este fenómeno se le conoce
como tensión superficial.
 La tensión superficial de un
líquido está asociada a la
cantidad de energía necesaria
para aumentar su superficie
por unidad de área.

65. ¿Cuáles son las causas de la tensión
superficial?
 La tensión superficial es causada por los efectos de las
fuerzas intermoleculares que existen en la interfase.
 La tensión superficial depende de la naturaleza del
líquido, del medio que le rodea y de la temperatura.
 Líquidos cuyas moléculas tengan fuerzas de atracción
intermoleculares fuertes tendrán tensión superficial
elevada.

66. Esta figura muestra el diagrama de
fuerzas actuando sobre el cuerpo,
nótese que el peso es equilibrado por
la tensión superficial del agua.
La interacción de las partículas en la
superficie del agua, hace que esta se
presente como una superficie elástica, lo que
impide que se pueda ingresar al seno del
líquido.

67. ¿Cómo influye la temperatura a la tensión superficial?
 En general, la tensión superficial
disminuye con la temperatura, ya que
las fuerzas de cohesión disminuyen al
aumentar la agitación térmica.
 La influencia del medio exterior se
debe a que las moléculas del medio
ejercen acciones atractivas sobre las
moléculas situadas en la superficie
del líquido, contrarrestando las
acciones de las moléculas del líquido.

68. La tensión superficial del agua
 Dado que las fuerzas intermoleculares de atracción entre moléculas de
agua se deben a los enlaces de hidrógeno y éstos representan una alta
energía, la tensión superficial del agua es mayor que la de muchos otros
líquidos. En el diagrama se muestra un valor tres veces mayor que la media de
los otros líquidos.

69. Las fuerzas de tensión superficial tienden a
minimizar la energía en la superficie del fluido
haciendo que estas tengan una tendencia a una forma
esférica.
 Se observa la interacción de las partículas de
la superficie del agua.
 Interacción que impide que el objeto se
sumerja.