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Solucion de examen parcial de mecanica de fluidos
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Solucion de examen parcial de mecanica de fluidos
1.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 EXAMEN PARCIAL 2014-2 1. SOLUCION. a) 𝛾 + 2𝛼 = 180° 𝛼 = 90° − 𝛾 2 …… … (1) 𝛽 + 2𝜃 = 180° 𝜃 = 90° − 𝛽 2 … …… (2) sin 𝛼 = ℎ 𝑅1 sin 𝜃 = ℎ 𝑅2 𝑅1 ∗ sin 𝛼 = 𝑅2sin 𝜃 𝐴(𝛾,𝛽) = { 𝜋 ∗ 𝑅1 2 ∗ 𝛾° 360° − 2 ∗ 𝑅1 ∗ cos 𝛼 ∗ 𝑅1 ∗ sin 𝛼 2 − [ 𝜋 ∗ 𝑅2 2 ∗ 𝛽° 360° − 2 ∗ 𝑅1 ∗ cos 𝜃 ∗ 𝑅1 ∗ sin 𝜃 2 ]} 𝐻: 𝑝𝑟𝑜𝑓𝑢𝑛𝑑𝑖𝑑𝑎𝑑.
2.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 cos 𝛽 2 cos 𝛾 2 = 𝑅2 𝑅1 → 1 + cos 𝛽 1 + cos 𝛾 = 𝑅2 2 𝑅1 2 𝑅2 2 − 𝑅1 2 = 𝑅1 2 cos 𝛽 − 𝑅2 2 cos 𝛾 …… … … .(∗) Sabemos. 𝐴(𝛾,𝛽) = 𝜋 ( 𝑅1 2 𝛾 − 𝑅2 2 𝛽 360 ) + 1 2 (𝑅2 2 sin 𝛽 − 𝑅1 2 sin 𝛾) 𝜌 𝑎𝑔𝑢𝑎 ∗ 𝑔 ∗ 𝐻 ∗ [ 𝜋 360 (𝑅1 2 𝛾 − 𝑅2 2 𝛽) + 1 2 (𝑅2 2 sin 𝛽 − 𝑅1 2 sin 𝛾)] = 𝜋(𝑅1 2 − 𝑅2 2 ) ∗ 𝜌 𝑐𝑖𝑙𝑖𝑛 ∗ 𝐻 ∗ 𝑔 𝜌 𝑟𝑒𝑙.𝑐𝑖𝑙 = 𝜌 𝑐𝑖𝑙𝑖 𝜌 𝑎𝑔𝑢𝑎 𝜋 ( 𝑅1 2 𝛾 − 𝑅2 2 𝛽 360 ) + 1 2 (𝑅2 2 sin 𝛽 − 𝑅1 2 sin 𝛾) = 𝜋(𝑅1 2 − 𝑅2 2 ) … …… … . . (∗∗) Resolviendo (*) y (**) Tenemos. 𝛾 = 𝛽 = b) 2. SOLUCION.
3.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 𝐹𝑅 = 𝛾𝑎𝑔𝑢𝑎 ∗ (1.51 + 𝑝0 𝛾𝑎𝑔𝑢𝑎 + 𝑅 2 ) ∗ 𝜋 ∗ 𝑅2 𝐹𝑅 = 9800 ∗ (1.51 + 𝑝0 𝛾𝑎𝑔𝑢𝑎 + 0.5) ∗ 𝜋 ∗ 12 𝐹𝑅 = 9800 ∗ (2.01 + 𝑝0 𝛾𝑎𝑔𝑢𝑎 ) ∗ 𝜋 … …… … …(1) 𝑒 = 9800 ∗ sin(150°) ∗ ( 𝜋 ∗ 𝑅4 4 ) 9800∗ (2.01 + 𝑝0 𝛾𝑎𝑔𝑢𝑎 ) ∗ 𝜋 𝑒 = 0.5 4 ∗ (2.01 + 𝑝0 𝛾𝑎𝑔𝑢𝑎 ) Imagen 02.
4.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 ∑ 𝑀𝐴 = 0 −9800 ∗ (2.01 + 𝑝0 𝛾𝑎𝑔𝑢𝑎 ) ∗ 𝜋 ∗ (1 + 1 8 ∗ (2.01 + 𝑝0 𝛾𝑎𝑔𝑢𝑎 ) ) + 𝑊 ∗ cos30° ∗ 𝑅 = 0 15000 ∗ 9800 𝜋 ∗ √3 2 ∗ 1 = 9800 ∗ (2.01 + 𝑝0 9800 ) ∗ 𝜋 ∗ (1 + 1 8 ∗ (2.01 + 𝑝0 9800 ) ) Ordenando obtenemos. 𝑝0 2 − 1254.106 ∗ 𝑝0 − 219.67 ∗ 106 = 0 Resolviendo. 𝑝0 = 15438.98𝑃𝑎 Entonces la máxima presión que se puede aplicar al tanque es.
5.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 𝑝0 = 15438.98𝑃𝑎 3. SOLUCION. 𝐴𝑖𝑛𝑖𝑐𝑖𝑎𝑙 = 0.8 ∗ 0.6 − 1 2 ∗ 𝜋 ∗ 0.22 𝐴𝑖𝑛𝑖𝑐𝑖𝑎𝑙 = 0.4172𝑚2 (ℎ1 + ℎ2) 2 ∗ 0.8 − 𝜋 2 ∗ 0.22 = 0.4172…………. . (1) ℎ1 + ℎ2 = 1.2…… …(1) D.C.L.
6.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 ∑ 𝐹𝑥 = 𝑚 ∗ 𝑎 𝑥 𝑎 𝑥 = 2.5 𝑚 𝑠⁄ 𝑊: 𝑝𝑒𝑠𝑜 = 𝑚 ∗ 𝑔 𝑁𝑐 ∗ sin 𝛼 + 𝑊 ∗ sin5° = 𝑚 ∗ 𝑎 𝑥 Despejando 𝑁𝑐. 𝑁𝑐 = 𝑚 ∗ 𝑎 𝑥 − 𝑊 ∗ sin 5° sin 𝛼 ………… (2) ∑ 𝐹𝑦 = 0 𝑁𝑐 ∗ cos 𝛼+𝑊 ∗ cos 5° = 0
7.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 Despejando 𝑁𝑐. 𝑁𝑐 = 𝑊 ∗ cos 5° cos 𝛼 … ………. (3) Igualando 2 y 3. 𝑚 ∗ 𝑎 𝑥 − 𝑊 ∗ sin 5° sin 𝛼 = 𝑊 ∗ cos 5° cos 𝛼 tan 𝛼 = 0.4172 ∗ 0.8∗ 1000∗ (2.5 − 9.8∗ sin5°) 0.4172∗ 0.8∗ 1000 ∗ 9.8 ∗ cos 5° 𝛼 = 9.55° tan 𝛼 = ℎ2 − ℎ1 0.8 = 0.168 ℎ2 − ℎ1 = 0.1344…………… ………(4) De ecuación. 1 y 4 tenemos. ℎ2 = 0.6672𝑚 ℎ1 = 0.5328𝑚 Además.
8.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386
9.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 0.6672+ 0.5328 2 = 0.4 + 𝑥 𝑥 = 0.2𝑚 sin 75.45° 0.2 = sin 99.55° 𝑦 𝑦 = 0.204𝑚 Nos piden la máxima presión entonces. ℎ 𝐵 = 0.6672∗ cos 5° ℎ 𝐵 = 0.664𝑚 𝑃𝐵 = 9800∗ ℎ 𝐵 𝑃𝐵 = 9800 ∗ 0.664 𝑃𝐵 = 6507.2𝑃𝑎 Además no piden presión en el punto A. ℎ 𝐴 = 𝑦 𝑃𝐴 = 9800∗ ℎ 𝐴 𝑃𝐴 = 9800∗ 0.204 𝑃𝐴 = 1999.2𝑃𝑎 4. SOLUCION. 𝜑 = 𝑎𝑟 𝜋 𝛼 ∗ sin ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃) Hallando. 𝑉𝑟 = 1 𝑟 ∗ 𝜕𝜑 𝜕𝜃
10.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 𝑉𝑟 = 1 𝑟 ∗ (𝑎𝑟 𝜋 𝛼 ∗ 𝜋 𝛼 ∗ cos ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃)) 𝑉𝑟 = 𝑎 ∗ 𝜋 𝛼 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 −1 ∗ cos ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃) 𝑉𝜃 = − 𝜕𝜑 𝜕𝑟 𝑉𝜃 = −( 𝜋 𝛼 ∗ 𝑎 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 −1 ∗ sin( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃)) 𝑉𝜃 = − 𝑎 ∗ 𝜋 𝛼 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 −1 ∗ sin ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃) a) ∇ × 𝑉⃗ = 0, comprobamos siexiste potencial de velocidades. Entonces. 1 𝑟 ∗ (( 𝜕( 𝑟 ∗ 𝑉𝜃) 𝜕𝑟 ) − 𝜕𝑉𝑟 𝜕𝜃 ) = 0 1 𝑟 ∗ ( −𝜋 ∗ 𝑎 𝛼 ∗ 𝜋 𝛼 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 −1 ∗ sin ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃)− ( −𝜋 ∗ 𝑎 𝛼 ∗ 𝜋 𝛼 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 −1 ∗ sin ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃))) = 0 Demostramos quesi existe potencial de velocidades. 𝑉𝑟 = 𝜕∅ 𝜕𝑟 = 𝑎 ∗ 𝜋 𝛼 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 −1 ∗ cos ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃)……… . (1) También. 𝑉𝜃 = 1 𝑟 ∗ 𝜕∅ 𝜕𝜃 …… …. . (∗) Integrando ecuación (1) tenemos. ∅ = 𝜋 ∗ 𝑎 𝛼 ∗ 𝛼 𝜋 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 ∗ cos ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃)+ ∅( 𝜃)……. (2) Derivando ecuación 2 respecto a (𝜃)
11.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 𝜕∅ 𝜕𝜃 = − 𝜋 𝛼 ∗ 𝑎 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 ∗ sin ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃)………(3) Pero de la ecuación (∗). tenemos. 𝜕∅ 𝜕𝜃 = (− 𝜋 𝛼 ∗ 𝑎 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 ∗ sin( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃)+ ∅| (𝜃)) 𝑉𝜃 = − 𝑎 ∗ 𝜋 𝛼 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 −1 ∗ sin ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃) = 1 𝑟 ∗ 𝜕∅ 𝜕𝜃 Despejando 𝜕∅ 𝜕𝜃 𝜕∅ 𝜕𝜃 = − 𝜋 𝛼 ∗ 𝑎 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 ∗ sin ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃) + ∅| (𝜃) = − 𝑎 ∗ 𝜋 𝛼 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 ∗ sin( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃) ∅|( 𝜃) = 0 ……. . (4) Integrando ecu. 4 ∅(𝜃) = 𝑐1…. (5) Reemplazando en (5) en (2) obtenemos. ∅ = 𝜋 ∗ 𝑎 𝛼 ∗ 𝛼 𝜋 ∗ 𝑟 𝜋 𝛼 ∗ cos ( 𝜋 𝛼 ∗ 𝜃) + 𝑐1 ………. (∗) Esta es la ecuación del POTENCIAL DEVELOCIDADES. b) graficade la función corriente. Hacemos un despejesimple. De los datos tenemos 𝑎 = 1 , 𝛼 = 2𝜋 5 𝑟 = √ 𝜑 sin(2.5∗ 𝜃) 2.5 …… ……. (∗∗) para, 𝜑 = 1 Entonces.
12.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 𝑟 = √ 1 sin(2.5∗ 𝜃) 2.5 𝜃 𝜋 6 𝜋 3 𝜋 2 2𝜋 3 5𝜋 6 𝜋 𝑟 1.0139 1.302 1.148 1.059 1.72 1 para, 𝜑 = 2 𝑟 = √ 2 sin(2.5∗ 𝜃) 2.5 𝜃 𝜋 6 𝜋 3 𝜋 2 2𝜋 3 5𝜋 6 𝜋 𝑟 1.33 1.74 1.52 1.39 2.27 1.32 para, 𝜑 = 3 𝑟 = √ 3 sin(2.5∗ 𝜃) 2.5 𝜃 𝜋 6 𝜋 3 𝜋 2 2𝜋 3 5𝜋 6 𝜋 𝑟 1.57 2.04 1.78 1.64 2.66 1.55 grafica.
13.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 c) Velocidad en el punto (5,4) 𝑟 = √52 + 42 = √39 θ = tan−1 4 5 θ = 38.66° Reemplazando el valor de r y 𝜃 en ecuación(**) Obtenemos. 𝜑 = 96.805 Tabulando. 𝜃 𝜋 6 0.6747 𝜋 3 𝜋 2 2𝜋 3 5𝜋 6 𝜋 𝑟 6.351 6.245 8.218 7.15 6.59 10.69 6.23
14.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 Grafica. Tenemos la velocidad. 𝑉𝑟 = 5 2 ∗ 𝑟 5 2 −1 ∗ cos ( 5 2 ∗ 𝜃) 𝑉𝜃 = − 5 2 ∗ 𝑟 5 2 −1 ∗ sin( 5 2 ∗ 𝜃) 𝑉⃗ 𝑟,𝜃 = 5 2 ∗ 𝑟 5 2 −1 ∗ cos ( 5 2 ∗ 𝜃)𝑒̂ 𝑟 − 5 2 ∗ 𝑟 5 2 −1 ∗ sin ( 5 2 ∗ 𝜃)𝑒̂ 𝜃 𝑉𝑟,𝜃 = 39 𝑚 𝑠⁄ . d) Caudal entre los puntos ( 𝑟, 𝜃) = (4, 3𝜋 10 ) 𝑦 (3, 𝜋 4 ) Sabemos. 𝑑𝑄 = 𝑉⃗ ∙ 𝑑𝐴 También. 𝑑𝐴 = 𝑟 ∗ 𝑑𝑟 𝑑𝜃 (−𝑒̂ 𝜃)
15.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 𝑑𝑄 = ( 5 2 ∗ 𝑟 5 2 −1 ∗ cos ( 5 2 ∗ 𝜃)𝑒̂ 𝑟 − 5 2 ∗ 𝑟 5 2 −1 ∗ sin ( 5 2 ∗ 𝜃)𝑒̂ 𝜃) ∙ 𝑟 ∗ 𝑑𝑟 𝑑𝜃 (−𝑒̂ 𝜃) 𝑑𝑄 = 5 2 ∗ 𝑟 5 2 ∗ sin ( 5 2 ∗ 𝜃)𝑑𝑟 𝑑𝜃 …… ……(5) Integrando ecuación 5 sobrelos límites dados. 𝑄 = ∫∫ 5 2 ∗ 𝑟 5 2 ∗ sin ( 5 2 ∗ 𝜃)𝑑𝑟 𝑑𝜃 3𝜋 10 𝜋 4 4 3 𝑄 = 7.5298𝑚3 𝑠⁄ . 5. SOLUCION. I) Cálculos previos.
16.
UNIVERSIDADNACIONALSANTIAGOANTUNEZDEMAYOLO FACULTAD DE INGENIERIA
CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 0.7 2.8 = 𝑏2 − 1 2 1.2 𝑏2 = 1.6 0.7 2.8 = 𝑏1 − 1 2 2.1 𝑏2 = 2.05 Área de salida. 𝑑 = 1𝑝𝑢𝑙𝑔.≈ 0.0254𝑚 𝐴 = 𝜋 4 ∗ 0.02542 𝐴 = 5.067 ∗ 10−4 𝑚2 II) Análisis del agua.
17.
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CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 0.25 = 𝑟 − 1 2 ∗ 𝑦 𝑟 = 0.5 ∗ 𝑦 + 1… ……(1) Es un depósito de área rectangular. 𝐸𝑛𝑡𝑜𝑛𝑐𝑒𝑠. 𝐴 𝑦 = (0.5 ∗ 𝑦 + 1) ∗ 1.2………. (2) Entonces. 𝑑𝑉 = (0.5∗ 𝑦 + 1) ∗ 1.2 ∗ 𝑑𝑦 ……. (3) Usando el teorema de transportede REYNOLDS para conservación de masa. 𝜕𝑁 𝜕𝑡 = 𝜕 𝜕𝑡 ∫ 𝑛 ∗ 𝜌 ∗ 𝑑𝑉 + ∫ 𝑛 ∗ 𝜌 ∗ 𝑉⃗ ∙ 𝑑𝐴 …… …. . (4) 𝑚 = 𝑁 𝑛 𝑛 = 1 𝑚 = 𝑁 𝜕𝑚 𝜕𝑡 = 0 𝜕 𝜕𝑡 ∫ 𝑛 ∗ 𝜌 ∗ 𝑑𝑉 = −∫ 𝑛 ∗ 𝜌 ∗ 𝑉⃗ ∙ 𝑑𝐴 … ……(5)
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CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 Usando ecuación de Torricelli. 𝑉𝑠𝑎𝑙𝑖𝑑𝑎 = √2 ∗ 𝑔 ∗ ℎ ……. . (6) Reemplazando (3) y (6) en (5). 𝜌 𝑎𝑔𝑢𝑎 ∗ (0.5∗ 𝑦 + 1) ∗ 1.2∗ 𝑑𝑦 𝑑𝑡 = 𝜌 𝑎𝑔𝑢𝑎 ∗ √2 ∗ 𝑔 ∗ ℎ ∗ 5.067 ∗ 10−4 ……. (7) − 2368.27 ∗ (0.5∗ 𝑦 + 1) 𝑑𝑦 √2 ∗ 𝑔 ∗ ℎ = 𝑑𝑡… …. . (8) Integrando ecuación 8. ∫−(267.33∗ √ 𝑦 + 534.66∗ 𝑦−0.5 ) 0 1.2 𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑡 𝑡1 0 𝑡1 = 1405.66𝑠. Nos piden el caudal inicial desaguado. 𝑄 = 𝑉 𝑡1 = ( 1 + 1.6 2 )∗ 1.22 1405.66 𝑄 = 1.332∗ 10−3 𝑚3 𝑠⁄ III) Análisis del aceite. Para poder calcular el tiempo que vaciara completamente calculamos el volumen inicial del aceite. 𝑉𝑖𝑛𝑖.𝑎𝑐𝑒𝑖𝑡𝑒 = ( 1.6+ 2.05 2 )∗ 0.9∗ 1.2 = 1.971𝑚3 Posición del aceite luego que el agua es vaciada completamente. Sabemos que el volumen se conserva.
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CIVIL MECANICA DE FLUIDOS 2014-2 ESPADA CRISTOBALELINDOMAIK CODIGO:122.0904.386 ℎ 𝑦 ∗ ( 1 + 1 + 0.5∗ ℎ 𝑦 2 ) ∗ 1.2 = 1971 Operando obtenemos. ℎ 𝑦 = 1.25𝑚, con este dato pasamos a integrar la ecuación 8. ∫ −(267.33∗ √ 𝑦 + 534.66 ∗ 𝑦−0.5 ) 0 1.25 𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑡 𝑡2 0 𝑡2 = 1444.61𝑠 Por lo tanto el tiempo total de descarga será: 𝑡 𝑡𝑜𝑡𝑎𝑙 = 𝑡1 + 𝑡2 = 2850.275𝑠 ≡ 47.5𝑚𝑖𝑛.
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