El documento explica cómo resolver problemas de cinemática de sólidos rígidos rotacionales. En particular, analiza un disco que rueda sobre una superficie horizontal sometido a fuerzas, y cómo calcular su aceleración angular, la aceleración en su eje y centro de masas, y el coeficiente de rozamiento.
Controladores Lógicos Programables Usos y Ventajas
Tutorial: Cinemática del sólido rígido
1. Tutorial: PROBLEMA RESUELTO
CINEMÁTICA DEL SÓLIDO RÍGIDO: 02
¿QUÉ APRENDERÁS EN ESTE VÍDEO TUTORIAL ?
• Cómo dibujar el diagrama de sólido libre de un cuerpo
• Cómo calcular la aceleración lineal de su c.d.m. y de su eje
• Cómo obtener las relaciones geométricas que permitan obtener
los parámetros de cálculo.
Javier Luque
javier@fdet.es
Área de
ingeniería industrial
http://fdet.es http://fdetonline.com
FdeT en redes sociales
2. Se tiene un disco de masa “m” rodando sobre una superficie horizontal. El disco está sometido a una fuerza vertical 𝐹𝑣
sobre su eje y a una fuerza 𝐹ℎ que ejerce una barra situada a una distancia “d” del centro de masas, tal y como se aprecia
en la figura. Considerando que el radio de giro del disco respecto de c.d.m. (G) es 𝑖0 y que el c.d.m. se sitúa a una distancia
“b” del eje del disco (C) se pide, para el instante que se muestra, cuando el disco lleva una velocidad angular 𝜔:
a) Representación del diagrama de cuerpo libre del disco
b) Aceleración del disco en su eje
c) Aceleración que tiene el disco en su c.d.m.
d) Expresión del coeficiente de rozamiento entre disco y superficie de rodadura
e) Aceleración angular del disco 𝜃G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
B
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3. 𝜃G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
a) Representación del diagrama de cuerpo libre del disco
G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
P
𝐹𝑅
N
B
B
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4. 𝜃G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
a) Representación del diagrama de cuerpo libre del disco
G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
P
𝐹𝑅
N
B
B
G
C
B
𝜃
(d+b)cos𝜃
b·sen𝜃
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5. 𝜃G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
b) Aceleración del disco en su eje
B
G
C
B
𝜃
(d+b)cos𝜃
b·sen𝜃
El disco rueda → 𝑎 𝑐 = −𝛼 · 𝑅 𝑖
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6. 𝜃G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
B
G
C
B
𝜃
(d+b)cos𝜃
b·sen𝜃
𝑎 𝑐 = −𝛼 · 𝑅 𝑖
La aceleración del c.d.m. considerando las relaciones del campo de
aceleraciones entre el centro del disco y el c.d.m.
𝑎 𝐺 = 𝑎 𝑐 + 𝛼 × 𝑟 𝐺
𝑐
− 𝜔2·𝑟 𝐺
𝑐
c) Aceleración que tiene el disco en su c.d.m.
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7. 𝜃G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
B
G
C
B
𝜃
(d+b)cos𝜃
b·sen𝜃
c) Aceleración que tiene el disco en su c.d.m.
La aceleración del c.d.m. considerando las relaciones del campo de
aceleraciones entre el centro del disco y el c.d.m.
𝑎 𝐺 = 𝑎 𝑐 + 𝛼 × 𝑟 𝐺
𝑐
− 𝜔2·𝑟 𝐺
𝑐
𝑟 𝐺
𝑐
= −𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 𝑖 + 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 𝑗
𝑎 𝑐 = −𝛼 · 𝑅 𝑖
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8. 𝜃G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
B
G
C
B
𝜃
(d+b)cos𝜃
b·sen𝜃
c) Aceleración que tiene el disco en su c.d.m.
La aceleración del c.d.m. considerando las relaciones del campo de
aceleraciones entre el centro del disco y el c.d.m.
𝑎 𝐺 = 𝑎 𝑐 + 𝛼 × 𝑟 𝐺
𝑐
− 𝜔2·𝑟 𝐺
𝑐
𝑟 𝐺
𝑐
= −𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 𝑖 + 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 𝑗
𝑎 𝐺 = −𝛼 · 𝑅 𝑖 +
𝑖 𝑗 𝑘
0 0 𝛼
−𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 0
− 𝜔2· −𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 𝑖 + 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 𝑗 =
𝑎 𝑐 = −𝛼 · 𝑅 𝑖
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9. 𝜃G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
B
G
C
B
𝜃
(d+b)cos𝜃
b·sen𝜃
c) Aceleración que tiene el disco en su c.d.m.
La aceleración del c.d.m. considerando las relaciones del campo de
aceleraciones entre el centro del disco y el c.d.m.
𝑎 𝐺 = 𝑎 𝑐 + 𝛼 × 𝑟 𝐺
𝑐
− 𝜔2·𝑟 𝐺
𝑐
𝑟 𝐺
𝑐
= −𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 𝑖 + 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 𝑗
𝑎 𝐺 = −𝛼 · 𝑅 𝑖 +
𝑖 𝑗 𝑘
0 0 𝛼
−𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 0
− 𝜔2· −𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 𝑖 + 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 𝑗 =
𝑎 𝐺 = (−𝛼 · 𝑅 − b · α · 𝑐𝑜𝑠𝜃 + 𝑏 · 𝜔2 · 𝑠𝑒𝑛𝜃) 𝑖 + (−b · α · 𝑠𝑒𝑛𝜃 − 𝑏 · 𝜔2 · 𝑐𝑜𝑠𝜃) 𝑗
𝑎 𝑐 = −𝛼 · 𝑅 𝑖
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10. La expresión del coeficiente de rozamiento es 𝜇 =
𝐹𝑟
𝑁
d) Expresión del coeficiente de rozamiento entre disco y superficie de rodadura
G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
P
𝐹𝑅
N
B
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11. d) Expresión del coeficiente de rozamiento entre disco y superficie de rodadura
Empleamos el equilibrio dinámico para obtener su relación
𝐹𝑥 = 𝑚 · 𝑎 𝑥,𝐺
𝐹𝑟 − 𝐹ℎ = 𝑚 · 𝑎 𝑥,𝐺 = 𝑚(−𝛼 · 𝑅 − b · α · 𝑐𝑜𝑠𝜃 + 𝑏 · 𝜔2
· 𝑠𝑒𝑛𝜃)
G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
P
𝐹𝑅
N
B
𝜇 =
𝐹𝑟
𝑁
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12. d) Expresión del coeficiente de rozamiento entre disco y superficie de rodadura
𝐹𝑦 = 𝑚 · 𝑎 𝑦,𝐺
𝑁 − 𝑃 − 𝐹𝑣 = 𝑚 · 𝑎 𝑦,𝐺 = 𝑚(−b · α · 𝑠𝑒𝑛𝜃 − 𝑏 · 𝜔2
· 𝑐𝑜𝑠𝜃)
G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
P
𝐹𝑅
N
B
Empleamos el equilibrio dinámico para obtener su relación
𝐹𝑥 = 𝑚 · 𝑎 𝑥,𝐺
𝐹𝑟 − 𝐹ℎ = 𝑚 · 𝑎 𝑥,𝐺 = 𝑚(−𝛼 · 𝑅 − b · α · 𝑐𝑜𝑠𝜃 + 𝑏 · 𝜔2
· 𝑠𝑒𝑛𝜃)
𝜇 =
𝐹𝑟
𝑁
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13. d) Expresión del coeficiente de rozamiento entre disco y superficie de rodadura
𝐹𝑦 = 𝑚 · 𝑎 𝑦,𝐺
𝑁 − 𝑃 − 𝐹𝑣 = 𝑚 · 𝑎 𝑦,𝐺 = 𝑚(−b · α · 𝑠𝑒𝑛𝜃 − 𝑏 · 𝜔2
· 𝑐𝑜𝑠𝜃)
G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
P
𝐹𝑅
N
B
Empleamos el equilibrio dinámico para obtener su relación
𝐹𝑥 = 𝑚 · 𝑎 𝑥,𝐺
𝐹𝑟 − 𝐹ℎ = 𝑚 · 𝑎 𝑥,𝐺 = 𝑚(−𝛼 · 𝑅 − b · α · 𝑐𝑜𝑠𝜃 + 𝑏 · 𝜔2
· 𝑠𝑒𝑛𝜃)
𝜇 =
𝐹𝑟
𝑁
𝜇 =
𝐹𝑟
𝑁
=
𝐹ℎ+𝑚(−𝛼·𝑅−b·α·𝑐𝑜𝑠𝜃+𝑏·𝜔2·𝑠𝑒𝑛𝜃)
𝑃+ 𝐹𝑣+𝑚(−b·α·𝑠𝑒𝑛𝜃−𝑏·𝜔2·𝑐𝑜𝑠𝜃)
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14. G
C
𝜔
𝐹ℎ
𝐹𝑣
P
𝐹𝑅
N
B
Empleamos, la última ecuación del equilibrio dinámico y el valor que suponemos
conocido del momento de inercia respecto del c.d.m.
𝜇 =
𝐹𝑟
𝑁
𝑀 𝐺 = 𝐼 𝐺 · 𝛼
𝐹ℎ · 𝑑 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 − 𝐹𝑣 · 𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 + 𝑁 · 𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 + 𝐹𝑟 · 𝑅 + 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 = 𝐼 𝐺 · 𝛼
e) Aceleración angular del disco
𝛼 =
𝐹ℎ · 𝑑 · 𝑐𝑜𝑠𝜃 − 𝐹𝑣 · 𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 + 𝑁 · 𝑏 · 𝑠𝑒𝑛𝜃 + 𝐹𝑟 · 𝑅 + 𝑏 · 𝑐𝑜𝑠𝜃
𝐼 𝐺
𝐹𝑟 = 𝐹ℎ + 𝑚(−𝛼 · 𝑅 − b · α · 𝑐𝑜𝑠𝜃 + 𝑏 · 𝜔2 · 𝑠𝑒𝑛𝜃)
𝑁 = 𝑃 + 𝐹𝑣 + 𝑚(−b · α · 𝑠𝑒𝑛𝜃 − 𝑏 · 𝜔2
· 𝑐𝑜𝑠𝜃)
𝐼 𝐺 = 𝑚 · 𝑖0
2
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