Este documento presenta los fundamentos de la teoría de sistemas neumáticos industriales. Explica conceptos clave como la composición del aire, la presión atmosférica, el aire comprimido, las unidades de presión, la fuerza y la presión, y las leyes de los gases. También describe factores como la temperatura constante, la presión constante, el volumen constante y la compresión adiabática.
1. Factores Teoria del AireFactores Teoria del Aire
Para sistemasPara sistemas NeumáticosNeumáticos IndustrialesIndustriales
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 1
Teoría de losTeoría de los
sistemassistemas
NeumáticosNeumáticos
2. TemarioTemario
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 2
Composicion del aireComposicion del aire
PresiónPresión atmosféricaatmosférica
AireAire comprimidocomprimido
Presión
UnidadesUnidades dede PresiónPresión
Fuerza yFuerza y PresiónPresión
LeyesLeyes de gasesde gases
TemperaturaTemperatura ConstanteConstante
PresiónPresión ConstanteConstante
Volumen ConstanteVolumen Constante
Ley General de GASESLey General de GASES
CompresiónCompresión AdiabáticaAdiabática
Agua en el aireAgua en el aire
Secado a baja temperaturaSecado a baja temperatura
Flujo de aire comprimidoFlujo de aire comprimido
Calidad de aireCalidad de aire
3. ComposiciónComposición deldel aireaire
El aire se encuentra libreEl aire se encuentra libre
en el ambiente como unaen el ambiente como una
sustancia que fluyesustancia que fluye
Nosotros admitimosNosotros admitimos
grandes cantidades degrandes cantidades de
aire; es decir los espaciosaire; es decir los espacios
se encuentran llenos dese encuentran llenos de
aireaire
El aire se encuentraEl aire se encuentra
compuestocompuesto
principalmente deprincipalmente de
nitrógeno y oxigenonitrógeno y oxigeno
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 3
Composición por Volumen
Nitrógeno 78.09% N2
Oxigeno 20.95% O2
Argon 0.93% Ar
Otros 0.03%
4. Presión AtmosféricaPresión Atmosférica
La presión atmosférica
es causada por el
peso del aire sobre
nosotros
Esto es pesa en
menos en la cima de la
montaña , y mas
cuando estamos por
ejemplo :en una mina
El valor de la presión
cambia con la
humedad
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 4
5. AtmósferaAtmósfera EstandarEstandar
Una atmósfera estándar esta definida por laUna atmósfera estándar esta definida por la
Organización Internacional de Aviación CivilOrganización Internacional de Aviación Civil
como la presión y temperatura al nivel del marcomo la presión y temperatura al nivel del mar
es 1013.25 milibar absoluto y 288 Kº (15es 1013.25 milibar absoluto y 288 Kº (15OO
C)C)
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 5
1013.25 m bar
6. AtmósferasAtmósferas ISOISO
Recomendación ISO R 554
Valores de atmósferas estándar para acondicionamiento y
pruebas de materiales, componentes ò equipo
20O
C, 65% HR, 860 a 1060 mbar
27O
C, 65% HR, 860 a 1060 mbar
23O
C, 50% HR, 860 a 1060 mbar
Tolerancias ± 2O
C ± 5% HR
Tolerancias reducidas ± 1O
C ± 2% HR
Referencias estándar de atmósferas el cual hace pruebas
con otras atmósferas
20O
C, 65% HR, 1013 mbar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 6
7. PresiónPresión AtmosféricaAtmosférica
Se pueden observarSe pueden observar
las presiones en ellas presiones en el
mapa de humedadmapa de humedad
Las líneas llamadasLas líneas llamadas
isobaras muestranisobaras muestran
los contornos delos contornos de
presión en milibarpresión en milibar
Esta informaciónEsta información
ayuda a predecir laayuda a predecir la
fuerza y dirección delfuerza y dirección del
vientoviento
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 7
BAJABAJA
1015 mb1015 mb
1012 mb1012 mb
1008 mb1008 mb
1000 mb1000 mb
996 mb996 mb
8. BarómetroBarómetro MercurioMercurio
La presión atmosférica
puede medirse como
altura de columna de
liquido para ( vacío)
760 mm Hg. = 1013.9
milibar aproximadamente
Un barómetro de tubo de
agua puede ser sobre 10
metros long. Hg. = 13.6
veces la densidad del H2O
Para medidas de vacío
1 mm Hg. = 1 Torr
760 Torr = No vacío
0 Torr = vacío completo
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 8
760 mm Hg
9. AtmósferaAtmósfera yy vacíovacío
La potencia de la
presión atmosférica es
aparentemente
representada por los
sistemas industriales
(pick & place )toma y
deja a través de copas
de succión y maquinas
formadoras de vació
El aire es removido en
uno de los lados alojando
la presión atmosférica y
en otro la presión de
trabajo. (Empaque blister)
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 9
10. Aire comprimidoAire comprimido
IndustrialIndustrial
Las Presiones se expresan
en “bar. man”
manometricos ( es el valor
sobre la atmosférica )
La presión cero
manométrica es la presión
atmosférica
La presión absoluta que se
usa en los cálculos es la
siguiente
Pa = Pman + Patmosfèrica
Para cálculos rápidos se
supone 1 atmósfera son
1000 mbar
Para cálculos estándar 1
atmósfera son 1013 mbar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 10
bajo
rango
RangoRango
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
Presiónabsolutaenbara
Presiónmanométricabarman
Vacío completo
Atmósfera
RangoRango
extendidoextendido
IndustrialIndustrial
11. Presión
1 bar = 100000 N/m2
(Newton's por metro
cuadrado)
1 bar = 10 N/cm2
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 11
Para mediciones de
bajas presiones se
utiliza el milibar
(mbar)
1000 mbar = 1 bar.
Para mediciones en
libras por pulgada
cuadrada (psi)
1 psi = 68.95mbar
14.5 psi = 1bar
12. UnidadesUnidades dede PresiónPresión
Algunos valores de las unidades de presión
importantes y sus equivalencias
1 bar. = 100000 N/m2
1 bar. = 100 kPa
1 bar. = 14.50 psi
1 bar. =10197 kgf/m2
1 mm Hg = 1.334 mbar aprox.
1 mm H2O = 0.0979 mbar aprox.
1 Torr = 1mm Hg. abs. (para vació)
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 12
Mas unidades de presión
13. Fuerza y PresiónFuerza y Presión
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 13
14. Fuerza y PresiónFuerza y Presión
El aire comprimido ejerce
una fuerza de un valor
constante hacia cada
contacto con la superficie
de la presión interna que
contiene el equipo.
El fluido en este deposito
puede encontrarse
presurizado y transmitir esta
fuerza.
Es decir por cada bar. de
presión manométrica
externamente se ejercen ,
10 Newtons uniformente por
centímetro cuadrado
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 14
15. Fuerza y PresiónFuerza y Presión
El empuje desarrollado
por el pistón es debido a
la presión del aire , por el
área efectiva multiplica
esta presión
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 15
empuje =
D2
40
P
Newtons
π
D mm
P bar
donde
D = diámetro del cilindro en mm
P = la presión del sistema en bar.
Si se requiere la respuesta en Newtons
1bar = 100000 N/m2
40 = cte
16. Fuerza y PresiónFuerza y Presión
La fuerza contenida en
la camisa del cilindro es
proyectada en el área y
multiplicada por la
presión
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 16
l
D
Fuerza=
D. l . P
10
Newton's
donde
D = diámetro del cilindro en mm
l = longitud de la camisa presurizada mm
P = presión del sistema en bar.
17. Fuerza y PresiónFuerza y Presión
Se llama cilindro
diferencial por el
siguiente principio si se
conecta presión a ambos
puertos del pistón se
moverá hacia el área
menor debido a esta
diferencia de áreas
Si a través del vástago
del cilindro en esta caso
se iguala el diámetro las
presiones ; fuerzas se
igualan incluyendo las
velocidades tanto en una
dirección como en otra
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 17
18. Fuerza y PresiónFuerza y Presión
Este principio se utiliza en un carrete balanceado de
una válvula direccional , en donde la acción de la
presión no causa ningún movimiento debido a que las
fuerzas están equilibradas de izquierda a derecha y
viceversa , debido al carrete balaceado.
P1 y P2 suministran y descargan presiones
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 18
P1 P2
19. Fuerza y PresiónFuerza y Presión
Este principio se utiliza en un carrete balanceado de
una válvula direccional , en donde la acción de la
presión no causa ningún movimiento debido a que las
fuerzas están equilibradas de izquierda a derecha y
viceversa , debido al carrete balaceado.
P1 y P2 suministran y descargan presiones
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 19
P1P2
20. Fuerza y PresiónFuerza y Presión
Este principio se utiliza en un carrete balanceado de
una válvula direccional , en donde la acción de la
presión no causa ningún movimiento debido a que las
fuerzas están equilibradas de izquierda a derecha y
viceversa , debido al carrete balaceado.
P1 y P2 suministran y descargan presiones
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 20
P1 P2
21. Ley de GasesLey de Gases
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 21
22. Ley de GasesLey de Gases
Algunas de las propiedades de la masa del aire son
consideradas como variables las cuales son la presión ,
volumen y temperatura.
Cuando se asume que una de estas tres variables toma
un valor constante observamos que las dos restantes
mantienen una relación entre ellas, según sea el caso.
Temperatura constante
Presión constante
Volumen constante
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 22
P.V = constante
= constante
V
T
= constante
P
T
24. Temperatura Constante
La ley de Boyle establece el
producto de una presión
absoluta y volumen nos da
como resultado una masa
constante siempre y cuando
la temperatura del gas
permanece constante
Este proceso se llama
isotérmico (temperatura
constante). Esto debe de
ser lo mas lento posible para
que el calor fluya y permita
que el aire se comprima y se
expanda en la misma
proporción.
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 24
0 2 4 6 8 16
0
2
4
6
8
10
12
Volumen V
Presión P
bar absoluto
P1.V1 = P2.V2 = constante
10 12 14
14
16
25. Temperatura Constante
La ley de Boyle establece el
producto de una presión
absoluta y volumen nos da
como resultado una masa
constante siempre y cuando
la temperatura del gas
permanece constante
Este proceso se llama
isotérmico (temperatura
constante). Esto debe de
ser lo mas lento posible para
que el calor fluya y permita
que el aire se comprima y se
expanda en la misma
proporción.
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 25
0 2 4 6 8 16
0
2
4
6
8
10
12
10 12 14
14
16
P1.V1 = P2.V2 = constante
Presión P
bar absoluto
Volumen V
26. Temperatura Constante
La ley de Boyle establece el
producto de una presión
absoluta y volumen nos da
como resultado una masa
constante siempre y cuando
la temperatura del gas
permanece constante
Este proceso se llama
isotérmico (temperatura
constante). Esto debe de
ser lo mas lento posible para
que el calor fluya y permita
que el aire se comprima y se
expanda en la misma
proporción
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 26
0 2 4 6 8 16
0
2
4
6
8
10
12
10 12 14
14
16
P1.V1 = P2.V2 = constante
Presión P
bar absoluto
Volumen V
27. Temperatura Constante
La ley de Boyle establece el
producto de una presión
absoluta y volumen nos da
como resultado una masa
constante siempre y cuando
la temperatura del gas
permanece constante
Este proceso se llama
isotérmico (temperatura
constante). Esto debe de
ser lo mas lento posible para
que el calor fluya y permita
que el aire se comprima y se
expanda en la misma
proporción
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 27
0 2 4 6 8 16
0
2
4
6
8
10
12
10 12 14
14
16
P1.V1 = P2.V2 = constante
Presión P
bar absoluto
Volumen V
28. Temperatura Constante
La ley de Boyle establece el
producto de una presión
absoluta y volumen nos da
como resultado una masa
constante siempre y cuando
la temperatura del gas
permanece constante
Este proceso se llama
isotérmico (temperatura
constante). Esto debe de
ser lo mas lento posible para
que el calor fluya y permita
que el aire se comprima y se
expanda en la misma
proporción
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 28
0 2 4 6 8 16
0
2
4
6
8
10
12
10 12 14
14
16
P1.V1 = P2.V2 = constante
Presión P
bar absoluto
Volumen V
30. Presión ConstantePresión Constante
La ley de Charles
establece : para una masa
de gas a presión
constante el volumen es
proporcional a la
temperatura absoluta.
Suponiendo que no existe
fricción el volumen
cambia y se mantiene a
presión constante.
De una temperatura
ambiente de 20o
C cambia
a 73.25o
C se puede
producir un 25% de
cambio en el volumen
0o
Celsius = 273K
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 30
0 0.25 0.5 0.75 1 2
-60
-40
-20
0
20
40
60
Volumen
Temperatura
Celsius
1.25 1.5 1.75
80
100
293K
V1 V2
T1(K) T2(K)
= c=
31. Presión ConstantePresión Constante
La ley de Charles
establece : para una masa
de gas a presión
constante el volumen es
proporcional a la
temperatura absoluta.
Suponiendo que no existe
fricción el volumen
cambia y se mantiene a
presión constante.
De una temperatura
ambiente de 20o
C cambia
a 73.25o
C se puede
producir un 25% de
cambio en el volumen
0o
Celsius = 273K
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 31
0 0.25 0.5 0.75 1 2
-60
-40
-20
0
20
40
60
Volumen
Temperatura
Celsius
1.25 1.5 1.75
80
100
366.25K
V1 V2
T1(K) T2(K)
= c=
32. Presión ConstantePresión Constante
La ley de Charles
establece : para una masa
de gas a presión
constante el volumen es
proporcional a la
temperatura absoluta.
Suponiendo que no existe
fricción el volumen
cambia y se mantiene a
presión constante.
De una temperatura
ambiente de 20o
C cambia
a 73.25o
C se puede
producir un 25% de
cambio en el volumen
0o
Celsius = 273K
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 32
0 0.25 0.5 0.75 1 2
-60
-40
-20
0
20
40
60
Volumen
Temperatura
Celsius
1.25 1.5 1.75
80
100
219.75K
V1 V2
T1(K) T2(K)
= c=
33. Presión ConstantePresión Constante
La ley de Charles
establece : para una masa
de gas a presión
constante el volumen es
proporcional a la
temperatura absoluta.
Suponiendo que no existe
fricción el volumen
cambia y se mantiene a
presión constante.
De una temperatura
ambiente de 20o
C cambia
a 73.25o
C se puede
producir un 25% de
cambio en el volumen
0o
Celsius = 273K
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 33
0 0.25 0.5 0.75 1 2
-60
-40
-20
0
20
40
60
Volumen
Temperatura
Celsius
1.25 1.5 1.75
80
100
366.25K
219.75K
293K
V1 V2
T1(K) T2(K)
= c=
35. Volumen ConstanteVolumen Constante
De la Ley de Boyle y la
Ley de Charles se puede
ver que el volumen que
nos entrega una masa de
aire que se puede
mantener de un valor
constante la presión es
proporcional a la
temperatura absoluta Kº
Para un volumen a 20o
C y
10 bar. absolutos cambia
en temperatura de 60o
C
produce un cambio en
presión de 2.05 bar.
0o
C = 273K
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 35
0 5 10 20
-60
-40
-20
0
20
40
60
Temperatura
Celsius
15
80
100
0
2
4
6
8
bar
10
12
14
16
P1 P2
T1(K) T2(K)
= c=
bar absoluto
36. Volumen ConstanteVolumen Constante
De la Ley de Boyle y la
Ley de Charles se puede
ver que el volumen que
nos entrega una masa de
aire que se puede
mantener de un valor
constante la presión es
proporcional a la
temperatura absoluta Kº
Para un volumen a 20o
C y
10 bar. absolutos cambia
en temperatura de 60o
C
produce un cambio en
presión de 2.05 bar.
0o
C = 273K
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 36
0 5 10 20
-60
-40
-20
0
20
40
60
Temperatura
Celsius
15
80
100
0
2
4
6
8
bar
10
12
14
16
P1 P2
T1(K) T2(K)
= c=
bar absoluto
37. Volumen ConstanteVolumen Constante
De la Ley de Boyle y la
Ley de Charles se puede
ver que el volumen que
nos entrega una masa de
aire que se puede
mantener de un valor
constante la presión es
proporcional a la
temperatura absoluta Kº
Para un volumen a 20o
C y
10 bar. absolutos cambia
en temperatura de 60o
C
produce un cambio en
presión de 2.05 bar.
0o
C = 273K
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 37
0 5 10 20
-60
-40
-20
0
20
40
60
Temperatura
Celsius
15
80
100
0
2
4
6
8
bar
10
12
14
16
P1 P2
T1(K) T2(K)
= c=
bar absoluto
38. Volumen ConstanteVolumen Constante
De la Ley de Boyle y la
Ley de Charles se puede
ver que el volumen que
nos entrega una masa de
aire que se puede
mantener de un valor
constante la presión es
proporcional a la
temperatura absoluta Kº
Para un volumen a 20o
C y
10 bar. absolutos cambia
en temperatura de 60o
C
produce un cambio en
presión de 2.05 bar.
0o
C = 273K
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 38
0 5 10
-60
-40
-20
0
20
40
60
bar absoluto
Temperatura
Celsius
15
80
100
0
2
4
6
8
bar
10
12
14
16
P1 P2
T1(K) T2(K)
= c=
39. Ley general de los Gases
La Ley general de los gases es una
combinación entre la Ley de Boyle y la Ley de
Charles , en donde la presión , el volumen y la
temperatura pueden varias entre estados de una
masa de un gas pero de estas relaciones da
como resultado un valor constante .
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 39
= constante
P1 .V1
T1
P2 .V2
T2
=
40. Compresión Adiabática yCompresión Adiabática y
politrópicapolitrópica
Para aire comprimido
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 40
41. Compresión AdiabáticaCompresión Adiabática
En teoría , cuando un
volumen de aire es
comprimido
instantáneamente , el
proceso es adiabático (este
tiempo es para disipar el
calor a traves de las paredes
del cilindro)
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 41
Para compresión y
expansión adiabática
P V n
= c
para el aire n = 1.4
En un cilindro el proceso
de compresión es muy
rápido pero el calor
puede disiparse a través
de las paredes del
cilindro entonces este
valor cambia a un valor n
que puede ser menor 1.3
aproximadamente para
latas velocidades de
compresión2 4 6 8
0
2
4
6
8
10
12
bar a
10 12 14
14
16
16
PV 1. 4
= c
adiabática
PV 1. 2
= c
politropica
PV = c
isotérmica
Volumen0
42. Compresión poliCompresión poli
trópicatrópica
En la practica algunos amortiguadores de impacto
absorben la perdida de calor durante la compresión
La característica de compresión se comporta entre
adiabática e isotérmica .
El valor de n debe ser menor que 1.4 dependiendo del
rango de compresión típicamente se usa PV 1.2
= c y
puede usarse durante la aplicación del proceso.
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 42
43. Agua en el aire comprimidoAgua en el aire comprimido
(condesados)(condesados)
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 43
44. Agua en el aireAgua en el aire
comprimidocomprimido
En grandes cantidades de
aire comprimido , es muy
notable el acumulamiento
de agua formada
El vapor de agua natural
esta contenido en el aire
atmosférico como este es
(torcido) escurre como una
esponja
El aire completamente
saturado se dice que esta
(100% HR) en un deposito
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 44
Drenaje
aireaire
saturadosaturado
completocompleto
Condensado
45. Agua en el aire comprimido
El acumulamiento de vapor de agua contenido en la
atmósfera es medido como humedad relativa
(porcentaje)% HR. Este porcentaje es en proporción del
acumulamiento máximo que puede tomar en una
temperatura prevaleciente.
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 45
-40
-20
0 10 20 30 40 50
0
20
40
Gramos de vapor de agua / metro cúbico de aire g/m3
60 70 80
TemperaturaCelsius
25% HR 50% HR 100% HR
a 20o
Celsius
100% HR = 17.4 g/m3
50% HR = 8.7 g/m3
25% HR = 4.35 g/m3
46. Agua en el aire comprimidoAgua en el aire comprimido
La ilustración muestra cuatro cubos que representan 1
metro cúbico de aire atmosférico a 20o
C. Cada uno de
estos volúmenes tienen una humedad relativa del 50%
(50%HR). Esto principalmente contiene actualmente 8.7
gramos de vapor de agua, la mitad del máximo posible
que son 17.4 gramos
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 46
47. Agua en el aire comprimidoAgua en el aire comprimido
Cuando el compresor comprime estos cuatro metros
cúbicos en un metro cúbico esta es una relación 4:1 es
decir se tiene 4 veces 8.7 gramos, pero solo dos pueden
retener vapor de agua en nuevo espacio de metro cúbico
los otros dos contienen el condensado el cual hay que
drenar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 47
48. Agua en el aire comprimidoAgua en el aire comprimido
Cuando el compresor comprime estos cuatro metros
cúbicos en un metro cúbico esta es una relación 4:1 es
decir se tiene 4 veces 8.7 gramos, pero solo dos pueden
retener vapor de agua en nuevo espacio de metro cúbico
los otros dos contienen el condensado el cual hay que
drenar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 48
49. Agua en el aire comprimidoAgua en el aire comprimido
Cuando el compresor comprime estos cuatro metros
cúbicos en un metro cúbico esta es una relación 4:1 es
decir se tiene 4 veces 8.7 gramos, pero solo dos pueden
retener vapor de agua en nuevo espacio de metro cúbico
los otros dos contienen el condensado el cual hay que
drenar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 49
50. Agua en el aire comprimidoAgua en el aire comprimido
Cuando el compresor comprime estos cuatro metros
cúbicos en un metro cúbico esta es una relación 4:1 es
decir se tiene 4 veces 8.7 gramos, pero solo dos pueden
retener vapor de agua en nuevo espacio de metro cúbico
los otros dos contienen el condensado el cual hay que
drenar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 50
51. Agua en el aire comprimidoAgua en el aire comprimido
Cuando el compresor comprime estos cuatro metros
cúbicos en un metro cúbico esta es una relación 4:1 es
decir se tiene 4 veces 8.7 gramos, pero solo dos pueden
retener vapor de agua en nuevo espacio de metro cúbico
los otros dos contienen el condensado el cual hay que
drenar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 51
52. Agua en el aire comprimidoAgua en el aire comprimido
4 metros cúbicos a 50%HR y 1000
mbar de presión atmosférica
contenida en un espacio de 1
metro cúbico produce a una
presión de 3 bar. manometricos
17.4 gramos de agua
principalmente vapor producido
al 100% HR (humedad relativa) y
17.4 gramos de agua condensada
Esto es un proceso continuo, una
vez que la presión manométrica
es sobre 1 bar., cada vez un
metro cúbico de aire es
comprimido, y se le adiciona 1
metro cúbico hasta adicionar 8.7
gramos de agua condensada.
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 52
53. Baja temperatura secado del aireBaja temperatura secado del aire
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 53
54. Baja temperatura secadoBaja temperatura secado
El aire Húmedo entra
primeramente en un
intercambiador en donde
este es enfriado para que
el aire seco salga.
El aire entra en un
segundo intercambiador
donde este es refrigerado
El condensado en este
paso es drenado en ese
momento.
Este aire refrigerado sube
porque esta mas caliente
del aire que esta
entrando.
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 54
M
Salida de aire seco
Entrada de aire Húmedo
Dren
Planta de Refrigeración
55. Baja temperatura secadoBaja temperatura secado
Si un 1 metro cúbico de aire comprimido completamente
saturado al ( 100 % HR ) es enfriado sobre el punto de
congelamiento, aproximadamente el 75% del vapor contenido
en forma de condensado es drenado. Cuando este es entibiado
regresa a 20O
C este es secado cerca de 25% HR
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 55
-40
-20
0 10 20 30 40 50
0
20
40
Gramos de vapor de agua / metro cúbico de aire g/m3
60 70 80
TemperaturaCelsius
25% HR 50% HR 100% HR
56. Baja temperatura secadoBaja temperatura secado
Si un 1 metro cúbico de aire comprimido completamente
saturado al ( 100 % HR ) es enfriado sobre el punto de
congelamiento, aproximadamente el 75% del vapor contenido
en forma de condensado es drenado. Cuando este es entibiado
regresa a 20O
C este es secado cerca de 25% HR
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 56
-40
-20
0 10 20 30 40 50
0
20
40
60 70 80
TemperaturaCelsius
25% HR 50% HR 100% HR
Gramos de vapor de agua / metro cúbico de aire g/m3
57. Baja temperatura secadoBaja temperatura secado
Si un 1 metro cúbico de aire comprimido completamente
saturado al ( 100 % HR ) es enfriado sobre el punto de
congelamiento, aproximadamente el 75% del vapor contenido
en forma de condensado es drenado. Cuando este es entibiado
regresa a 20O
C este es secado cerca de 25% HR
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 57
-40
-20
0 10 20 30 40 50
0
20
40
60 70 80
TemperaturaCelsius
25% HR 50% HR 100% HR
Gramos de vapor de agua / metro cúbico de aire g/m3
58. Flujo de aire comprimidoFlujo de aire comprimido
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 58
59. Unidades de FlujoUnidades de Flujo
Flujo es medido en
cantidad de aire libre por
unidad de tiempo
Unidades comunes son :
Litros ò decímetro
cúbico por segundo
l/s ò dm3
/s
Metros cúbicos por
minuto
m3
/m
pies cúbicos por minuto
(misma para pies
cúbicos de aire libre)
scfm
1 m3
/m = 35.31 scfm
1 dm3
/s = 2.1 scfm
1 scfm = 0.472 l/s
1 scfm = 0.0283 m3
/min
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 59
1 metro cúbico ò 1000 dm3
1 litro ò
Decímetro cúbico
1 pie cúbico
60. Flujo de aire libre
El espacio entre lasEl espacio entre las
presiones en bar.presiones en bar.
representan el volumenrepresentan el volumen
actual en una tuberíaactual en una tubería
ocupado por 1 litro de aireocupado por 1 litro de aire
libre a sus respectivaslibre a sus respectivas
presiones absolutas.presiones absolutas.
Flujo toma lugar y es elFlujo toma lugar y es el
resultado de la presiónresultado de la presión
diferencial, a 1bar absolutodiferencial, a 1bar absoluto
(0 bar. manometrico) esto es(0 bar. manometrico) esto es
siempre y cuando se tengasiempre y cuando se tenga
flujo a presión de vació.flujo a presión de vació.
Si la velocidad es la mismaSi la velocidad es la misma
en cada caso el flujo es dosen cada caso el flujo es dos
veces sobre la unidadveces sobre la unidad
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 60
Volumen Actual de 1 litro
de aire a presión
0
1
/8
1
/16
1
/4
1
/2
1 litro
1bar a
2bar a
4bar a
8bar a
16bar a
61. Flujo sonicoFlujo sonico
El limite de velocidad con el aire
y el flujo es la velocidad del
sonido
Para un flujo sonico, P1 puede
ser 2 veces P2 ò mas
Cuando existe una descarga de
aire de un tanque a alta presión
a la atmósfera el flujo es
constante bajo P1 y menor que 2
P2
Cuando se carga un tanque el
flujo es constante bajo P2 es 1
/2
P1
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 61
1.894
P1 es 9 bar. a
Tanque a la atmósfera
9
P1 bar
absoluto
tiempo
2P2
0 5 10 20
0
1
2
3
4
5
6
15
7
8
atm
9
0 5 10 20
0
1
2
3
4
5
6
15
7
8
P2 bar
absoluto
P1 es 9 bar a
Fuente a tanque
1
/2P1
atm
62. Flujo a través de válvulasFlujo a través de válvulas
El rendimiento de flujo en una válvula se indicaEl rendimiento de flujo en una válvula se indica
completamente por medio del factor de flujo ; el cual se puedecompletamente por medio del factor de flujo ; el cual se puede
indicar por medio de “C”, “b”, “Cv”, “Kv” y otros.indicar por medio de “C”, “b”, “Cv”, “Kv” y otros.
Para mayor presicion se determina el rendimiento de unaPara mayor presicion se determina el rendimiento de una
válvula neumática a través de estos valores de “C”válvula neumática a través de estos valores de “C”
(conductancia) y “b” (relación de presión critica). Lo anterior se(conductancia) y “b” (relación de presión critica). Lo anterior se
determina bajo la prueba de válvula por la norma ISO 6358determina bajo la prueba de válvula por la norma ISO 6358
Para un rango de presiones dePara un rango de presiones de
origen estables Porigen estables P11 presión Ppresión P22
es comparada con el flujoes comparada con el flujo
a través de la válvula bajoa través de la válvula bajo
alcances máximosalcances máximos
El resultado es un grupo deEl resultado es un grupo de
curvas en donde se muestrancurvas en donde se muestran
las característicaslas características
de la válvulade la válvula
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 62
P1 P2
63. Flujo a través deFlujo a través de
válvulasválvulas
Para estas curvas la relación de presión critica “b” puede
definirse como . “b” representa la relación de P2 a P1 con
un flujo de velocidad sonico. Con lo cual la
conductancia“C” en este flujo “dm³/ segundo / bar
absoluto”
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 63
Caida de Presion P2 bar manometricos
Relacion de presion critica b = 0.15
0 1 2 3 4 5 6 7
0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
Conductancia
C= 0.062 dm/s/bar
Solo en una parte
Horizontal de la curva
Flujo
dm3
/s
de
aire
libre
P1 es punto cero
Flujo para
Cada curva
64. Flujo a través deFlujo a través de
válvulasválvulas
Si se tienen unas curvas que no están disponibles pero
la conductancia y la relación de presión critica son
valores conocidos de flujo a cualquier presión se puede
usar la siguiente formula.
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 64
Q = C P1 1 -
1 - b
P2
P1
- b
2
donde :
P1 = presión arriba bar
P2 = presión abajo bar
C = conductancia dm3
/s/bar a
b = relación de presión critica
Q = flujo dm3
/s
65. Calidad de AireCalidad de Aire
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 65
66. Calidad de filtraciónCalidad de filtración
del airedel aire
ISO 8573-1 regla general de
aire comprimido
Parte 1 clases
contaminantes y calidad
Niveles permisibles de
contaminación son
determinados por una
calidad numérica
Especificando de acuerdo a
los niveles de
contaminantes :
Partículas sólidas
Agua
aceite
Esta clase de calidad se
puede dividir en tres
calidades numéricas de
acuerdo a la norma 1.7.1
solidos 0.1 µm max
y 0.1 mg/m 3
max
Agua no esta especificada
0.01 mg/m3
max
Estos son los resultados de
fabricantes de filtros uso
neumático.
Para obtener la presión del
punto de condensación
cuando es bajo , puede
usarse aire seco.
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 66
67. Calidad del aireCalidad del aire
comprimidocomprimido
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 67
Clase
Tamaño
Part. max
µm
Sólidos
concentración
mg/m3
Agua
Max Presion
Punto de
condensación O
C
Aceite
concentración
mg/m3
1 0.1 0.1 – 70 0.01
2 1 1 – 40 0.1
3 5 5 – 20 1
4 15 8 + 3 5
5 40 10 + 7 25
6 - - + 10 -
7 - - Sin especificación -
maxima
La presión del punto de condensación es la temperatura cuando el aire comprimido
es enfriado antes de convertirse en vapor de agua , el aire inicia con partículas de
agua condensada
ISO 8573-1
69. Unidades de presiónUnidades de presión
Atmósfera estándar = 1.01325 bar abs
Atmósfera técnica = 0.98100 bar abs
1 mm Hg. = 1.334mbar aprox.
1 mm H2O = 0.0979 mbar aprox.
1 kPa = 10.0 mbar
1 MPa = 10 bar
1 kgf/cm2
= 981 mbar
1 N/m2
= 0.01 mbar
1 Torr = 1mmHg abs (para vacio)
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 69
70. Unidades de PresiónUnidades de Presión
1 bar = 100000 N/m2
1 bar = 1000000 dina/cm2
1 bar =10197 kgf/m2
1 bar = 100 kPa
1 bar = 14.50 psi
1 bar = 0.98690 atmósfera estándar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 70
71. Unidades de PresiónUnidades de Presión
1 dina /cm2
= 0.001mbar
1 psi = 68.95mbar
Atmósfera estándar = 14.7 psi aprox.
Atmósfera estándar = 760 Torr aprox.
1 pulg. Hg. = 33.8 mbar aprox.
1 pulg. H2O = 2.49 mbar aprox.
100 mbar es la presión aproximada en la cual de una
persona promedio puede soplar
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 71
72. Conversión de TemperaturaConversión de Temperatura
03/01/1503/01/15 Ing. Alfredo R Maya RIng. Alfredo R Maya R 72
233
253
273
293
313
333
353
373
393
La escala de temperatura
absoluta es medida en
grados Kelvin O
K
En la escala Celsius el
0O
C y 100O
C son los
puntos de congelamiento
y evaporación del agua
O
K = O
C + 273.15
En las escalas
Fahrenheit y Celsius
coincide un valor - 40O
O
F = O
C. 9
/5 + 32
-40
-20
0
20
40
60
80
100
120
O
K
-40
-20
0
20
40
60
80
100
120
140
160
180
200
220
240
O
F O
C