Este documento presenta un libro sobre cálculo matemático para estudiantes de ciencia e ingeniería. El libro cubre temas como integral indefinida, integral definida, integración numérica, funciones especiales, ecuaciones paramétricas y coordenadas polares, así como sus aplicaciones. El autor ha actualizado la tercera edición del libro basándose en comentarios y sugerencias de colegas universitarios, con el objetivo de presentar los temas de manera teórica y práctica.
2. ANALISIS
MATEMÁTICO
PARA ESTUDIANTES DE CIENCIA E INGENIERÍA
(TERCERA EDICION)
♦ INTEGRAL INDEFINIDA
♦ INTEGRAL DEFINIDA
♦ APLICACIÓN DE LA INTEGRAL DEFINIDA
♦ INTEGRALES IMPROPIAS
♦ APLICACIÓN DE LA INTEGRAL DEFINIDA A LA FISICA
♦ INTEGRACION NUMERICA
♦ FUNCIONES ESPECIALES
♦ ECUACIONES PARAMETRICAS
♦ COORDENADAS POLARES
EDUARDO ESPINOZA RAMOS
L I M A - P E R U
3. IMPRESO EN EL PERÚ
03 - 03 - 2002
3SEDICIÓN
DERECHOS RESERVADOS
Este libro no puede reproducirse total ó parcialmente por ningún método
gráfico, electrónico o mecánico, incluyendo los sistemas de fotocopia,
registros magnéticos o de alimentación de datos, sin expreso
consentimiento del autor y Editor.
RUC
Ley de Derechos del Autor
Registro comercial
Escritura Publica
Ne 10070440607
Nfi13714
Ne 10716
Ns4484
4. En la presente obra Intitulada “Análisis Matemático II para Estudiantes de
Ciencia e Ingeniería” en su 3ra. Edición, hemos aprovechado de los numerosos y valiosos
comentarios y sugerencias de mis colegas que elaboran en las diversas universidades de la
capital, al igual que la 2da. Edición se expone en forma teórica y práctica, los métodos de
integración, integral definida, integración impropia, integración numérica. Ecuaciones
Paramétricas, Coordenadas Polares y sus aplicaciones, las funciones Beta y Gamma, ios
polinomios de Taylor, así mismo se ha incluido en las integrales indefinida las ecuaciones
diferenciales sencillas y sus aplicaciones, se ha hecho la demostración de las propiedades de la
integral definida, se ha incluido también mas ejercicios desarrollados y propuestos de las
practicas y exámenes de las diversas Universidades de la capital.
La parte teórica se desarrolla de manera metódica y con especial cuidado,
tratando de no perder el rigor matemático pero tratando de no caer en el excesivo formulismo
que confunde al lector.
La lectura provechosa del presente trabajo requiere del conocimiento previo
de las funciones reales de variable real, los limites y continuidad de una función, así como la
derivación de las funciones en una variable.
#
La presente obra es recomendable para estudiante de ciencias matemáticas,
física, ingeniería, economía y para toda persona interesada en fundamentar sólidamente sus
conocimientos matemáticos del análisis real.
Por ultimo deseo agradecer y expresar mi aprecio a las siguientes personas
por sus valiosos comentarios y sugerencias.
5. DOCTOR PEDRO CONTRERAS CHAMORRO
Ex-Director de la Escuela Profesional de Matemática Pura de la Universidad Nacional
Mayor de San Marcos.
Catedrático Principal en Pos-Grado de la Facultad de Matemática Pura de la UNMSM
Miembro Fundador de la Academia Nacional de Ciencia y tecnología del Perú.
Catedrático de la Universidad Particular Ricardo Palma.
DOCTOR EUGENIO CABANILLAS LAPA
Doctor en matemática Pura, Universidad Federal de Río de Janeiro—Brasil.
Director de Pos-Grado en la Universidad Nacional Mayor de San Marcos.
Catedrático de la Universidad Nacional del Callao.
LIC. ANTONIO CALDERON LEANDRO
Ex-Jefe de Departamento Académico de la Facultad de Ing. Pesquera y Alimentos de la
Universidad Nacional del Callao.
Jefe de Departamento Académico de la Facultad de Ciencias Naturales y Matemática de
la Universidad Nacional del Callao.
Coordinador del Area de Matemática en la Facultad de Ingeniería de la Universidad
Ricardo Palma.
LIC. SERGIO LEYVA HARO
ExJefe del Centro de Computo de la Facultad de Ingeniería Química de la Universidad
Nacional del Callao.
Catedrático en la Facultad de Ingeniería Ambiental y de Recursos Naturales de la
Universidad Nacional del Callao.
LIC. JUAN BERNUI BARROS
Director del Intituto de Investigación de la Facultad de Ciencias Naturales y Matemática
de la Universidad Nacional del Callao.
Catedrático de la Universidad Nacional Mayor de San Marcos.
LIC. PALERMO SOTO SOTO
Catedrático de la Universidad Nacional Mayor de San Marcos.
Catedrático de la Universidad Particular Ricardo Palma.
LIC. JOSE KIKE BRONCANO
Catedrático de la Universidad Nacional Mayor de San Marcos.
Coordinador del área de matemática en la Facultad de Ciencias Matemáticas Puras.
EDUARDO ESPINOZA RAMOS
6. D E D I C A T O R I A
Este libro lo dedico a mis hijos RONALD, JORGE
y DIANA, que Dios ilumine sus caminos para que
puedan ser guías de su prójimo
7. P R E S E N T A C I O N
En la presente obra, Eduardo Espinoza Ramos, demuestra que sigue
avanzando, no solo en el aspecto técnico formal de la matemática, si no que, su avance se
manifiesta en la selección cuidadosa y esmero en la impresión de esta obra.
Su formación de matemático, como su experiencia en la docencia
universitaria, se amalgaman y dan como fruto una obra que marca un camino en su madurez
profesional, obra, que seguramente llenará un vacío para quienes no solo desean “resolver
problemas” sino también conocer el lenguaje formal y las ideas de esa hermosa ciencia que es
la matemática
DOCTOR PEDRO CONTRERAS CHAMORRO
DIRECTOR DE LA ESCUELA PROFESIONAL DE MATEMATICA PURA DE LA UNMSM
ASESOR DEL “CONCYTEC”
8. 1, INTEGRAL INDEFINIDA
1.1 Introducción 1
1.2 La Antiderivada de una función 2
1.3 La Antiderivada General 2
1.4 La Integral Indefinida 3
1.5 Fórmulas Básicas de Integración 5
1.5.1 Primeras Fórmulas Básicas de Integración 6
1.5.2 Segundas Fórmulas Básicas de integración 13
1.5.3 Terceras Fórmulas Básicas de Integración 18
1.5.4 Cuartas Fórmulas Básicas de Integración 21
1.5.5 Integración por Sustitución o Cambio de Variable 23
1.5.6 Integrales de funciones que contienen un Trinomio cuadrado 27
1.5.7 Ejercicios Propuestos de las Fórmulas Básicas 32
1.5.8 Ecuaciones Diferenciales sencillas 52
1.5.9 Movimiento Rectilíneo 54
1.5.10 Aceleración Constante 56
1.5.11 Movimiento Vertical con Aceleración Gravitacional Constante 58
1.5.12 Ejercicios Desarrollados 60
1.5.13 Ejercicios y Problemas Prepuestos 69
1.6 Métodos de Integración 73
1.6.1 Integración de las Funciones Trigonométricas 73
1.6.2 Ejercicios Propuestos 87
1.6.3 Otras Integrales Trigonométricas 94
1.6.4 Ejercicios Propuestos 97
1.6.5 Integración por partes 102
1.6.6 Casos Especiales de Integración por Partes 117
1.6.7 Ejercicios Propuestos 122
9. 130
143
150
169
181
186
190
196
201
215
218
229
253
268
269
270
276
280
280
282
296
300
302
302
303
307
308
Integración por Sustitución Trigonométricas
Ejercicios Propuestos
Integración de Funciones Racionales
Ejercicios Propuestos
Métodos de HERMITE - OSTROGRADSKI
Ejercicios Propuestos
Integrales de Funciones Racionales de Senos y Cosenos
Ejercicios Propuestos
Integrales de Algunas Funciones Irracionales
Fórmulas de Reducción
Ejercicios Propuestos
Ejercicios Desarrollados Diversos
Ejercicios Propuestos
C A PITU LO II
INTEGRAL DEFINIDA
Sumatorias
Propiedades de las Sumatorias
Fórmulas de las Sumatorias
Ejercicios Propuestos
Calculo del Area de Una Región Plana por Sumatorias
Partición de un Intervalo Cerrado
Aproximación del Area de una Región por Areas de Rectángulos
Sumas Superiores y Sumas Superiores
Propiedades de las Sumas Superiores e Inferiores
Integral Definida
Propiedades de las Integrales Superiores e Inferiores
Integral de RIEMANN
La integral como limite de Sumas
Calculo de la Integral Definida usando Intervalos de igual longitud
10. 4.1 Introducción 450
4.2 Integrales Impropias con Limites Infinitos 451
4.3 Integrales Impropias con Limites Finitos 454
4.4 Criterios para la Convergencia de Integrales Impropias 457
4.4.1 Criterio de Comparación 457
4.4.2 Criterio de Convergencia para Funciones Discontinuas 457
4.4.3 Criterio de Convergencia Cuando un Limite de Integración es Infinito 457
4.4.4 Ejercicios Propuestos 461
4.5 Aplicaciones de la Integral Impropia 473
4.5.1 Areas de Regiones y Volumen de Sólidos de Revolución 473
4.5.2 Problemas Propuestos 480
4.6 Funciones Especiales 483
4.6.1 Definición de la Función GAMMA 483
4.6.1.1 Propiedades de la Función GAMMA 483
4.6.1.2 Ejercicios Desarrollados 489
4.6.2 Definición de la Función BETA 491
4.6.2.1 Propiedades de la Función Beta 491
4.6.2.2 Ejemplos Aplicativos 493
4.6.3 Ejercicios Propuestos 497
4.7 Integrales Dependientes de un parámetro 502
4.7.1 Ejercicios Propuestos 509
4.8 El Polinomio de Taylor 511
4.8.1 Aproximación de Funciones por Polinomios 511
4.8.2 Polinomios de Taylor Engendrado por una Función 513
4.8.3 Fórmula de Taylor con Resto 518
4.8.4 Teorema del Valor Medio para Integrales 522
4.8.5 Teorema del Valor Medio Ponderado por Integrales 522
4.9 Ejercicios Desarrollados 524
4.10 Ejercicios Propuestos 529
11. 7.3.1 Area Bajo una Curva dada en forma Parametrica
7.3.2 Longitud de Arco cuando la Curva es dadapor Ecuaciones Farametricas
7.3.3 Area de una Superficie de Revolución cuando la Curva es dada en
forma Parametrica
7.4 Problemas Desarrollados
7.5 Ejercicios Propuestos
C A PITU LO VIH
COORDENADAS POLARES
8.1 Introducción
8.2 Relación entre Coordenadas Polares y Rectangulares
8.3 La Recta y la Circunferencia en Coordenadas Polares
8.4 Ejercicios Propuestos
8.5 Trazado de Curvas en Coordenadas Polares
8.6 Ejemplos
8.7 Ejercicios Propuestos
8.8 Distancia entre Dos Puntos en Coordenadas Polares
8.9 Intersección de Curvas en Coordenadas Polares
8.10 Derivadas y Rectas Tangentes en Coordenadas Polares
8.11 Aplicaciones de las Integrales en Coordenadas Polares
8.12 Ejercicios Desarrollados
8.13 Ejercicios Propuestos
APENDICE
BIBLIOGRAFIA
12. Integral Indefinida 1
C A P I T U L O I
I. INTEGRAL INDEFINIDA
1.1 INTRODUCCION.-
El problema básico de la derivación es: Dado el recorrido de un punto móvil, calcular
su velocidad o también, dada una curva, calcular su pendiente.
El problema básico de la integración, es el caso inverso: dado la velocidad de un
punto móvil en cada instante, hallar su trayectoria o también dado la pendiente de una
curva en cada uno de sus puntos, calcular la curva.
En el estudio del cálculo diferencial se ha tratado esencialmente: Dada una función
hallar su derivada, muchas aplicaciones importantes del cálculo, guardan relación con
el problema inverso, es decir:
Dada la derivada de una función, hallar tal función por ejemplo: /*(jc
) = 4,
g'(x) =5jc4. Ahora el problema es hallar ffx) y g(x), pero con un poco de astucia
se puede hallar dichas funciones, esto es:
Esta iteración de determinar la función original a partir de su derivada es la inversa
de la derivación y lo llamaremos cálculo de la función primitiva o antiderivada.
13. 2 Eduardo Espinoza Ramos
DEFINICION.- La función F: I----->R, se llama la antiderivada o primitiva de
f: 1---- >R, si F '(x)= f(x), V x g I. (I= [a.b])
Ejemplo.- Sea / ( jc) = 5jc4 y g(x) =3e3x, V x e R, las funciones F(x) =x5 y
G(x) = eix para x e I
respectivamente puesto que:
G(x)=eix para x e R son las antiderivadas de f(x) y g(x)
F{x) = jc5
G(x)=eix
F'(x) =5x4 =/ ( x)
G'(x) =3eix =g(x)
Sin embargo las funciones Fx(jc) = je5+ 7 y Gx{x) =eix +5 también son
antiderivadas de las funciones / ( jc) = 5jc4 y g(x) = 3e3x respectivamente, puesto que:
F,(x) =x5+ 7
G¡(x) =eix +5
F¡(x) =5xA= /( x)
G|(x) =3eix =g(x)
análogamente, otras antiderivadas de f(x) y g(x) son por ejemplo: F2(x) =xs - 4 ,
F3(x) =x5+4n, FA{x) =x5 +a , G2(x) =eix - 7 , G3(x) =eix - e * , GA=eix +b
donde a y b son constantes cualquiera, puesto que sus derivadas son iguales a f(x) y
g(x) respectivamente.
En general, si F(x) es una antiderivada de f(x) es decir que F'(x) =/ ( jc) , por lo tanto
F(x) + c, también es una antiderivada de f(x) para cualquier constante c, puesto que su
derivada es igual a la función ffx), es decir: (F(x) +c)'= F ’(jc) = f(x)
DEFINICION.- Si la antiderivada de f(x) es F(x) sobre I. Entonces la función
G(x) = F(x) + c, se denomina la antiderivada general de fíx).
El significado geométrico de la antiderivada F(x) de fíx), es que cualquier otra
antiderivada de f¡x) es una curva paralela al gráfico de y = F(x).
14. Integral Indefinida 3
OBSERVACION.- Resulta claro que el cálculo de antiderivadas o primitivas no
determina una única función, si no una familia de funciones, que
difieren entre sí en una constante.
El proceso del cálculo de antiderivadas o primitivas se suele denominar integración y
se denota por el símboloJ , llamado signo de integración, el símbolo Jf(x)dx se
llama integral indefinida de f{x).
IA LA INTEGRAL INDEFINIDA,-
DEFINICIÓN 1.- Si F(x) es una antiderivada de f(x) sobre un intervalo I.
osea F*(x) = /(jt), entonces a su antiderivada general
G(x) = F(x) + c se denota por:
Al cual le llamaremos la integral indefinida de f(x).
NOTA.- De la definición de la integral indefinida se tiene: G'(x) =F'(x) = / ( x)
es decir:
15. 4 Eduardo Espinoza Ramos
PROPIEDADES.-
De la definición de integral indefinida se tiene las propiedades:
1) -~~(f f(x)dx) =( í f (x)dx)'= (F(x) +c)'= F'(x) = /Xx) ósea que “La derivada
dx J J
de la integral indefinida es igual al integrando” es decir:
2) d(j f(x)dx) =(jf(x)dx)'dx =f(x)dx ósea que “La diferencial de la integral
indefinida es igual a la función integrado por la diferencial de x, es decir:
3) Si f es una función derivable en I, entonces una antiderivada de / ' es f y
4) Se conoce que d( f(x)) = f'(x)dx, luego de la propiedad (3) se obtiene:
OBSERVACION.- De las propiedades (2 y (3), a la integral indefinida también
podemos interpretarla como una operación inversa de la
diferenciación, puesto que la integral indefinida al actuar en la diferencial d(f(x))
reproduce la función f(x) más la constante de integración.
Ejemplo.- Con las propiedades de la integral indefinida, se tiene, que por simple
inspección:
1) J (x2 + 3x + 2)dx =j* ~ x1 + 2jc)+2x+c
23. 12 Eduardo Espinoza Ramos
r x 2 +3 _ 1 f 2x2 +(x2 +9) _ 1 f. 2x2 x 2+9
J x V + 9 ) 3J jr2(x2+9) ~ 3 J r ( x 2 +9) + jt (jc2 +9)
l r r 2dx rdx1 l r2 x l n
= T[ I-T—r + I— ] = r t r arctg-— ]+c
3 J jr + 9 J jr 3 3 3 x
f—
JWv7
dx
x(x' +1)
Solución
En forma similar al caso anterior, el numerador expresamos en la forma:
1= (x7 +1) - x 1, ahora reemplazamos en la integral dada:
f f = f ^ A ' A - f ^
J x(x7 +1) J x(x7 +l) J x(x7 +1) J x(x7 + l)
r dx _ r x dx (aplicando la fórmula 7)
J x J x 1 +1
= ln |x |- y ln |x 7 -h11
-i-c
:*
5> V cpn r —
cosjcdr
sen" x - 6sen* + 5
Solución
cosjc dx r cosjc dx f cosjc dx
Í cosx dx _ r cosjc dx r
sen2jc-6senjc + 5 J (sen2jc-6senx + 9 )-4 J (senjc-3)2 - 4
24. Integral Indefinida 13
En éstas fórmulas básicas van a considerarse los casos en que él integrando es una raíz
cuadrada de una expresión cuadrática.
Sea u = f(x) una función diferenciable en x, entonces:
Nota.- Las integrales de este tipo se calculan completando cuadrados.
Ejemplos de aplicación de estas fórmulas.
Calcular las siguientes integrales.
O -r= r=
3 V -* 2-6 x -6
Solución
25. 14 Eduardo Espinoza Ramos
En la expresión completamos cuadrados: - x2-6 jc-6 = 3 -( x2 +6+9) = 3 -(jc+ 3)2
ahora reemplazando en la integral y aplicando la fórmula (1)
t dx t dx /*+3,
- .vr-_,-r= = = = arcsen(—-=-)+c
3 4 - x 2 -6 x -6 J ^ 3 -(x +3)2 V3
Solución
Completando cuadrados en la expresión 5- 2x + x 2 se tiene:
5-2jc +jc2 =x2 -2x + 1+4 = (jc-1)2 +4, ahora reemplazando en la integral y
aplicando la fórmula (2)
f . - - f - ^ = = - ^ =
^-r = ln lx -l +V5-2x +x2 |+c
J V5-2x + jc2 J ,/(x -l)2+4
® J - A -
J W l-ln x
Solución
dx
i / * . . . . a)
W l-ln 2 x V l-ln2jc
Sea u = lnx =
=
> d u - — ... (2)
x
Reemplazando (2) en (1) se tiene:
— . *** = f . = arcsen(w)+c = arcsen(lnx) +c
x s lí^ iñ ^
27. 16 Eduardo Espinoza Ramos
Q J (8x-3 )dx
~<J2x-4x2-5
Solución
Cuando se tiene éste tipo de integrales, en el numerador se pone el diferencial de la
cantidad subradical, luego se resta ó suma una cantidad de tal manera que, resulte la
misma expresión, es decir: d(12x - 4x2- 5) = (12- 8jc)dx
r (&v-3)rfr r ( 1 2 - 8 x - 9 )dx _ ^.r (2-% x)dx ^ r dx
*J2x-4x2 - 5 Vi2 x -4 x 2 - 5 ^ jl2 x -~4x^-5 ^|l2x^A x2
^-5
= —
2-/l2x-4jEZ-5 -f—f . = =
2
-
» T T
h x-2}
=-2'yj2x~4x2-5 +^arcsen(—y ~ ) +c
O J
V2 +x2 —v
/ 2—
jc2
—dx
4 ^ .
Solución
A la expresión, separamos y simplificamos
-/2 + jc2 - ^ 2 - x 2 _ -v/2+ x 2 —n/2—
jc2 _ -/2 + .t2 —s/2—
jc2
V 4 - x 4 -^(2 + jc2) ( 2 - x 2) ^¡2+ xI ^ Í2 ^ 7 2
V2+X2 V2-X2
"
-^2+x 2-j2 -x 2 ^¡2+x2-j2 -x 2 -j2 -x 2 ^2 + x2
Ahora reemplazamos en la integral dada se tiene:
28. Integrai Indefinida 17
= arcsen(-^=)—
ln|x +1/ 2 +x3 +c
■n
1(x2+¡fríP +1
Solución
2
Al integrando divide, numerador y denominador entre x
/■ 2 u j ----(1------------------------T*1
*
(x -1)dx _ r r
r (x -îjfflr _ f jr f____
' (x2+lh/x4+l •'(x 2+lh/xî + I (vJ.Iv Ü + J_
* V X2
Ahora hacemos la sustitución: w= x +— => ¿« = (1— ^-)rfx
* x2
1 2 2 1 ? 1 7 «
w=x +— => u - x +-— +2 => * +■
— = « -2
„ 2 2
* X X
enseguida reemplazamos en la integral
f (x“ - l )dx r du 1
fu|1
,x+1.
---------- = — , ■= —
;=arcsec—
==+c - —
¡=arcsec(-==-----)+c
J (x2+ lh /7 7 7 J w
^ / ^ 2 -J2 -fi J2 J ï x
Í
x2 +17
10) I — = d x
Vx2 +9
Solución
r x2 +17 . f(x2 +9) + 8 . f x2 +9 , _f dx
I , dx= — , - ■ - dx= dx +S -
,--=
■
Vx2 +9 Vx + 9 Vx2 +9 -/x2+ 9
= fVx2+9dx +8f —
J -vx2+9
= —
[xVx2+9 + 251n|x + -/x2 + 9 |+c
2
29. 18 Eduardo Espinoza Ramos
1,5.3 TERCERAS FÓRMULAS BASICAS DE INTEGRACIÓN,-
En éstas fórmulas básicas vamos a considerar a las funciones trigonométricas, para
esto tenemos una función u = f(x) diferenciable en x, entonces:
| sencidam -m sw | c u"§$
Jíg&ifc ~-ífí:|€OSí¿:|^ £?)
=ífe|^e£f+ tg(^+
Jeosecuutu ~ in[cosecu-c tgu | = In)tg~ |+c
( ? ) | ses- u.du:
- :
f e f x ^ ^ ^ u M i^ - c X g u +&
J smtt. tg « ;é íN :^ # ^ t■ ^pj) J w s e p m ^ ^
Ejemplos de aplicaciones de estas fórmulas
Calcular las siguiente integrales.
Jsen(x2 -4x +5).(jc-2)rfx
Solución
Sea w= jc2 - 4 jc+ 5 => du =2(x-2)dx , de donde
(x -2) =^y reemplazando en la integral dada
f -ivj f du eos u cos(x2 -4x +5)
I sen(jr -4x +5).(x-2)dx= I senu.— = -------- +c = ----------------------+c
^ 2
i 2
* 2
J cos(sen x +x 2).(2x+ eos x)dx
34. Integral Indefinida 23
Solución
senh^/jc)= 2 í scnh(-Jx )d(*Jx) =2 cosh(J x )+c
OBSERVACION - En ciertos casos es preferible elegir un cambio de variable en la
forma mas adecuada a fin que la integración sea fácil de
resolver y este caso veremos con el nombre de integración por sustitución o cambio
de variable.
1.5.5. INTEGRACIÓN POR SUSTITUCIÓN O CAMBIO DE VARIABLE,-
TEOREMA.- Si x = (JK
t) es una función diferenciable entonces:
Probaremos que G(t) es la integral indefinida de la función / , esto es que
se cumple:
Demostración
Sea F(x) = J/ (x)dx y definimos G(t) = F(<Kt))
(2)
Lo que es equivalente G(t) = f(4>(l))jp'(t)dt ... (3)
En efecto se tiene: dG(t) _
_ d^F(<
¡>
{t)) = — F(x) , x = <
J>
(t)
di dt dt
38. Integral Indefinida 27
pr pr 5-/x + 4 5-J x +4
=V2.v2.cos--------- = 2cos-----------
ahora reemplazamos en la integral dada
J ^2 + +-J2 + 2cos(5^/x + 4) . x V2dx =2Jeos — jc'^dx
5-/x+4 8 rf,v -i/? 16
=> —ífc = — = => .v ~dx = — d:
8 5 " 2-v
/jc 5
J-^2+-j2+-y/2 + 2cos(5-s/x +4)
Fjc 1/2í/x= 2J c o s ífc = — senr +c
32 5Vx + 4
= — sen--------- +c
5 8
Se traía de las integrales de la forma siguiente:
Las integrales de la forma (1) y (2) se calculan completando cuadrado en el trinomio y
aplicando 11 y 12 de la Ira. fórmulas básicas 11, 2 y 3 de la 2da. fórmulas básicas es
decir:
39. 28 Eduardo Espinoza Ramos
r dx 1 f dx
*ax2 +bx+c o J b 7 4cfc- ¿ 2
(* +— )“ +----—
2a 4¿r
í z f c - i l -
rf-Y
x a x ^ b x +c f 6 .7 4ac-Zr
I,x+ ü > - + ^ r -
Luego aplicar las fórmulas indicadas para las integrales de la forma (3) y (4),
primeramente se calcula la derivada del trinomio cuadrado 2ax + b.
Luego se acomoda en la expresión ax + b en la siguiente forma:
ax+b =— [2cx+d]~— +b, como se observa que la expresión 2cx + d es la
2c 2c
derivada del trinomio cuadrado, luego reemplazamos en cada una de las integrales.
j
l 1 ¥ U U U LA U 1 V 1 1 1 1 V / W W U U i U U KJ* A U V C 1V i l t U U U I
(ax+b)dx a r (2cx+d) J ,, ad t dx
— ---------=— — 5
---------dx+(b- —- ) —¿
---------
cx~+dx+ e 2c J cx~ + dx+e 2c J cx~+dx+e
cx~ -n
aquí se aplica la propiedad (7) de las Ira fórmulas básicas y la integral de la forma (1).
En forma similar para la otra integral
r (ax +b)dx _ 2 l Í 2cx+d + ad r dx
^cx2 +dx +e ^c J Ver2+dx +e ^c J ^Jcx^dx^-e
aquí se aplica la propiedad 6 de la Ira fórmula básicas y la integral de la forma (2).
Í dx
— --------------
x~ +2x +3
Solución
Completando cuadrado x 2 + 2x+3 = (x +1)2 + 2
40. Integral Indefinida 29
Í dx
— —
r ' —
j r -7 jt+ 10
Solucion
•, 49 49
Completando cuadrado jc‘ - Ix + 10 = (*“ - Ix +— )+ 10-----= (x -
4 4
-_Z_!
f dx r dx 1_ ,' i i , 1_ . j t - 5 ,
-------= ------=----- o = T ln |----5 - 5 - 1+í' = T ln |— ^ l+ f
j jc2 -7 jc+ 1ü / y—
—
)" —
— 3 r - Z + i . 3r ” 2
2 4 22
¿A
Ejemplo.- Calcular la integral - p
J V4x-3-Jc2
Solución
Completando cuadrados 4jc—
3—
Jt2 =1—
(a2- 4 y+ 4) = 1-( y- 2 ) 2
í . = - f -= ^ ^ ^ = =arcsen(v-2) +c
*
JV
4r-3-Jt2 JJl-(*-2)2
dx
Ejemplo.- Calcular la integral f .................*
J V r 2 + 6 r + 13
Solución
Completando cuadrados ,v2 + 6x + 13 = (x+ 3 r +4
í ___ — ____ - f ----- = In|x+3 W-V2 +6~y+13 1
J V *2 +6.V + 13 ^/(v-f3)2 4 4
0 (v -2 )dx
Ejemplo.- Calcular la integral I ---------1 1 —
~ ^ x -lx-* 12
Solución
+r
r-
|
<
n
41. 30 Eduardo Espinoza Ramos
1 2*-7 + 3 1^ 2x—
7 | 3
2 x 2 - l x +12 2 jc2 - 7 jc+ 12 2(x2- 7 a*+ 12)
se observa que 2x —7 es la derivada del trinomio x 2- lx + 2
f ^ - 2|A = i [ , 2 x ~ 7 —
J a - 7 a + 12 2 J jf - 7 x + 12 2 J a - 7 a + 12
= —In | .y2 - 7.y + 1 2 1+ — [ -------^ — -
2 2 J , 7 i 1
(x — ) —
2 4
x _ 7 _ I
—ln|A2 -7 x + 12| +—.— ln | ---- 1 | +c
2 2 1. 71
1
2(—
) A - - +-
2 2 2
—ln|x2 —
7,v+121+—ln |—
—-+c
2 2 Jc-3
3jc 1
Ejemplo.- Calcular la integral í — ------------ dx
J 4x —4.V + 12
Solución
3 4 3 1
3.y-1 = -[8 a - 4 + - ] = - ( 8 a- 4 ) + -
8 3 8 2
í dx—^ í ^a-4 dx+^ í
1 4x2-4 x + 17 * 8 J 4a
-2 - 4 a+17 * + 4a2 - 4 a + J7
= —ln|4x2 - 4 a + 17|+—í ------P ------
8 8 J . l j .
(x ------) +4
2
1
3 1
= —ln 14x2- 4x +171+— arcig —+c
8 16 2
42. Integral Indefinida 31
= —
In I4x2 ~ 4x+171+— arctg(——-) +c
8 16 4
E
je
m
p
lo
.- Calcular la integral í l)dx_
V x 2 +2.V + 2
Solución
se observa que 2x + 2 es la derivada del trinomio
r ( 3 x - l ) d x 3 |
r 2 * + 2 „1r d x
W x 2 + 2x + 2 2 , ‘
1 1 ■
> - - a x q J
V x " + 2 x + 2 r( x + 1)2 +1
= 34 x l + 2 x + 2 - 4 In I x + 1 + -/x2 + 2 x + 2 | + c
(4 —7jc)rfjc
f >
Ejemplo.- Calcular la integral I .
Vx2+2x-8
Solución
4-7x = - - [ 2 x + 2 - — l = --(2 x +2) +ll
2 7 2
se observa que 2x + 2 es la derivada del trinomio
(4-7 x)¿/x 7 f 2x +2rrfx
r (4—Jxjux _ ¡c ¿x +¿ r
3 -Jx2 + 2x-8 2 -*Vx2 +2x-8 ^ ■¡(x+l)2 -9
= -7-y/x2+2x-8 + llln |x + l+ V x 2 +2x-8 |+c
54. Integral Indefinida 43
129 f —
f^ X- Rpta. 2a r c t g -1 +c
J -Je*-l
1^130) Rpta. 2-Je* + 2 - 4 arctg(—
g ~ ) +c
(¡3l) f 4 = ^ Rpta. - ( í '’
r - l) 3,2-2(<?r +l),' 2+í-
^ J Vi+fr 3
® r lnxrfx _ „ l
—---------- R p ta .------- ----------- r +c
J y3n n r -13 ?r-íln >-_l2
lnaí/x 1
---------- - R pta.------- ^
-----
x J(lnx-l) 2x~(lnx-l)'
^ J ^ / +x V - r - l
Rpta. t>
aiclg* +—ln2(1+x2)+ aretex+c
4
(134) Jsen(o +bx)dx Rpta. - cos^ + ^ +c
(135) J sen(lnx) ^ Rpta. -cos(lnx) +c
(oó) Jx cos(2-x2)dx Rpta. —
^sen(2-v2)+c
(Í37) Jsen' 4xcos4xífa Rpta. -en^ ~ - +c
139)
@ J tg|)sec2(^)dx Rpta. 4 tg 4(v) +í'
4 3
r sen x cosx d n x 1 /---- r—
■... R p ta .------(/eos2x+c
Veos2x -sen 2x ^
62. Integral Indefinida 51
2 1 9
220)
222
223J
225
226
227J
228J
229
230
i-’ +lh/4 - 2 i2-y"
( 4.V+ 4 d x
d x
d
se n v. s c n (c u s x ) d x
scc a . u x. c o s(se c jc )d x
V i + v + V i - A ' 2
v r ^ 7
V v ^ i - V ^ i
r/v
V 7 ~
dar
d*
(v + 4)dv
( A - + 8 a* ) 4
r + 3
+ 2*
2 y + 5
+2.V+ 5
d*
dv
1
Rpfa. ^-(4-2v 2- v 4)2 +r
16
3
ii
Rpta. — Ijl-2) 3 +c
1
1
i
Rpta. -2(1 +— )2 +i-
3a
Rpta. T V i 3 +3 a 2 + 1
Rpta. eo s (e o s x ) + c
Rpta. se n (se e x ) + c
+<
Rpta. aresenx + ln |A
' + Vi + *2 | +c
Rpta. ln | 1 + — i-1 -fe
x +4x^ +1
Rpta. l n | x | ------~ r + c
4a
Rpta. +r
5(x 2 + 8 a ) 4
Rpta. Vv2 + 2 jc + 2 lnx + 1+ Vv2 +2 a' | + c
Rpta. lnjx2 +2x + 5| + y a rc tg ^ Z +(
64. Integrai Indefinida 53
La solución general de la ecuación diferencial dada es: y(x) = j 2xdx + c = x 2 +c
NOTA.- Una ecuación diferencial de la forma de la ecuación (1) puede aparecer
junto con una condición inicial de la forma y(x0) = y {) y con estas
condiciones conociendo la solución general (2) se obtiene la solución particular de la
ecuación (1), por lo tanto la combinación.
de una ecuación diferencial con una condición inicial es llamado un “Problema con
condición iniciar’.
dy
Ejemplo.- Resolver la ecuación diferencial — = 2x +1, y(0) = 3
dx
Solución
La solución general es: y(x) = J (2x + l)dx +c - x 2 +x +c como y{0) = 3 es decir:
cuando x = 0, y = 3, que al reemplazar en la solución general se tiene: 3 = 0 + 0 + c
entonces c = 3, por lo tanto la solución particular es y = jt2 + x + 3
OBSERVACION.- El método indicado para resolver una ecuación diferencial
puede escribirse como integrar ambos lados de una ecuación
diferencial con respecto a x.
f (— )dx = f (2x + )dx => y(x) =x2 + x + c
J dx J
También las ecuaciones diferenciales sencillas aparecen en la forma:
La ecuación diferencial (4) se ouede expresar con diferenciales en la forma:
65. 54 Eduardo Espinoza Ramos
h(y)dy = g(x)dx
así las variables están separadas, por lo que se dice que estas ecuaciones son
“Ecuaciones Diferenciales Separables” y la solución general se obtiene por
integración directa.
~ J g{x)dx+c
¿y ^ ^ ^
Ejemplo.- Hallar la solución general de la ecuación diferencial. — -------- ------
dx y“
Solución
La ecuación diferencial — = —
— ^ ——, se escribe con diferenciales
dx y~
V2dy =x2^x* -3 d x , quedando las variables separadas
ahora integrando ambos miembros para obtener la solución
3 3
y 2dy- í x2-y]x3- 3 dx + c => — = —(x3-3 )2 + c
J J 3 9
3
3>’2= 2(x3- 3)2 +9c que es la solución general.
OBSERVACION.- Las ecuaciones diferenciales tienen muchas aplicaciones en
diversos campos, así por ejemplo se aplica al movimiento
rectilíneo en Física, en Química. Biología, psicología, Sociología, Administración,
Economía, etc., en esta sección trataremos solamente del movimiento rectilíneo,
aceleración constante y movimiento vertical con aceleración gravitacional constante.
ISS. MOVIMIENTO RECTILINEO^
Las antiderivadas nos permite, en muchos casos importantes, analizar el movimiento
de una partícula (o masa puntual) en términos de las fuerzas que actúan sobre esta. Si
la partícula se mueve con movimiento rectilíneo, a lo largo de una línea recta (eje X),
bajo la influencia de una fuerza dada, entonces el movimiento de la partícula queda
descrito por su “función de posicion” x(t) que da su coordenada x en el tiempo t.
66. íntegra! Indefinida 55
A
0 . ... ^
x(t) posición en el
instante x
La función de posición X(t) de una partícula que se mueve a lo largo del eje X.
La “velocidad” de la partícula v(t) es la derivada, con respecto al tiempo de su función
de posición.
A
0
1
►
r
x(0) = x0
t = 0
velocidad x'(0)
Su aceleración a(t) es la derivada de su velocidad con respecto del tiempo.
En una situación típica, se tiene la siguiente información:
a(t): la aceleración de la partícula
x(0) = x0 Su posición inicial.
v(0) = v0 Su velocidad inicial.
Para determinar la función de posición de la partícula x(t).
Primeramente resolveremos el problema con condición inicial.
correspondiente a la función velocidad v(t).
67. 56 Eduardo Espinoza Ramos
Conociendo v(t) se puede resolver el problema con condición inicial.
dx
dt
... (P)
para la función de posición x(t) de la partícula.
1.5.10. ACELERACCION CONSTANTE.-
La solución de los problemas con condiciones iniciales en la s ecuaciones (a) y (p) es
más sencillo cuando la aceleración “a” es constante y se parte de:
dv
— = a (a es una constante)
dt
de donde v(t) =ja d t +cl =at +cl
para calcular cx se tiene v(0) = vo obteniendo v(/)=¿*/ + v0
como jc
*(/>= v(/) una segunda antiderivada se tiene:
*(/) = | v(t)dt + c2 = + v0)dt + c2
para x(0) =x0 entonces c2 =x0
Luego
(1)
(2)
(3
)
NOTA.- Las ecuaciones (3) y (4) solamente son validas en los casos en que la
aceleración “a” es constante no se aplica cuando la aceleración varia.
Ejemplo.- Las marcas de derrape de unos neumáticos indican que se han aplicado
los frenos durante una distancia de 160 pies antes de detenerse él
automóvil. Supongamos que el automóvil en cuestión tiene una desaceleración
constante de 20pies/seg1 bajo las condiciones del derrape. ¿A que velocidad viajaba
el auto cuando se comenzó a frenar?
68. Integral Indefinida 57
Solución
Consideremos al eje X orientado positivamente en la dirección del movimiento del
auto, elegimos el orden de modo que xt) =0 cuando t = 0.
x = 0
v =v0
En este sistema coordenado, la velocidad del auto v(t) es una función decreciente del
tiempo t (en segundos), de modo que su aceleración es a = -20 pies/seg2 y no
a = + 20, por lo tanto comenzamos con la ecuación de aceleración constante.
dv c
— = -20, integrando se tiene v(t) = ~ 20dt + cx= -20/ 4
*cx
dt J
aunque la velocidad inicial no se conoce, los datos iniciales t = 0, v = v0 implican
que cx=v0, luego la velocidad del automóvil es: v(t) = -20/ + v0
al sustituir los datos iniciales t = 0, x = 0 obtenemos c2= 0 por lo tanto, la función
El hecho de que las marcas del derrape tenga una longitud de 160 pies nos dice que
x = 160 cuando el auto se detiene, es decir: x = 160 si v = 0 al sustituir estos valores
en la ecuación de la velocidad y de posición se tiene:
x
desaceleración constante: a = -20
inicio
t = 0
x = 160
v = 0
como
del automóvil es: x(l) ~ -10/2+
—
20/ + V
q—0
—
10/" +v0/ = 160
.(1)
.(2)
de la ecuación (1) v0 = 20/ sustituyendo en (2)
—
10/- + 20r ^!60 => r = 1 6 = > t = 4
69. 58 Eduardo Espinoza Ramos
v0 = 20(4) = 80 pies/ seg
Luego cuando t = 4 seg. el auto se detiene, quiere decir que a velocidad del auto era
v0 = 20/ - 20(4) = 80 pies!seg
1.5.11. MOVIMIENTO VERI ICAL CON ACELEíÍACION GRAV1TACIONAL
CONSTANTE.*- . •,• .. . •
.,. . . -
Una de las aplicaciones de las ecuaciones de la velocidad y la aceleración esta
seleccionada con el movimiento vertical cerca de la superficie de la tierra una
partícula con este movimiento esta sujeta a una aceleración “a” hacia abajo, que casi
es constante si solo sé utilizar distancias verticales pequeñas. La magnitud de esta
1 0
constante se denota con g, aproximadamente igual a 32 pies / seg~ o 9.8 mi seg~.
Si se desprecia la resistencia del aire, podemos suponer que esta aceleración debida a
la gravedad es la única influencia externa sobre la partícula en movimiento, como aquí
trabajamos con el movimiento vertical, es natural elegir el eje Y como el sistema de
coordenadas para la posición de la partícula. Si elegimos la dirección hacia arriba
como la dirección positiva, entonces el efecto de la gravedad sobre la partícula
consiste en disminuir su altura, y también disminuye su velocidad v = — , entonces la
dt
aceleración de la partícula es: a= ~^¡= ^ pies!seg1
v{t) = Jarf/ + c = J - 32dt + c = -32/ + c = -32/ + v0 ... (1)
>•(/) =^v(t)dt +k - j (-32/ + v0)di + k =-16/2 + v0/ + k , para t = 0, y(0) = >’
o
V
{
) =0 +k =
> k =>n por lo tanto >(/) = -16/2+ v{)t + >
*
0 ... (2)
Aquí y« es la altura inicial de la partícula en pies, v0 es la velocidad inicial en
pies/seg. y t el tiempo en segundos.
70. Integral Indefinida 59
Ejemplo.- Suponga que se dispara una flecha en sentido vertical mediante una
poderosa ballesta, desde el piso, y que vuelve a tocar el suelo 48
segundos después. Si podemos despreciar la resistencia del aire. Determinar la
velocidad inicial de la flecha y la altura máxima que alcanza.
Solución
Ubiquemos el sistema de coordenadas en el presente figura donde el nivel del suelo
correspondiente a y = 0, la flecha se lanza en el instante t = 0 (en segundos) y con la
dirección positiva hacia arriba. Las unidades en el eje Y están en pies.
Se tiene que cuando t = 48 seg., y = 0 y no
tenemos la información sobre la velocidad inicial
v0 pero se puede usar las ecuaciones (1) y (2) que
v(í) - 32/ + v0
son < 7 7
y(t) = -16/“ v0/ + >’
0 = -1 6 r + v0/
Cuando t = 4 8 seg. se tiene y = 0 de donde
0 = -16(4 8 ) 2+ 4 8 vü => v0 = 1 6 (4 8 ) = 7 6 8 piesíseg
para determinar la altura máxima de la flecha, maximemos y(t) calculando el valor de
t para lo cual la derivada se anula, es decir, la flecha alcanza su altura máxima cuando
su velocidad se anula - 3 2 / + v„ =0 de donde / = — = 2 4 en este instante, la flecha
3 2
ha alcanzado su altura máxima de ym
ax = >‘( 2 4 ) = - 1 6 ( 2 4 ) 2 + 7 6 8 ( 2 4 ) = 9 2 1 6 pies.
Ejemplo.- Se lanza una pelota verljcalmente hacia arriba desde el techo de una
casa de 6 5 pies de altura y la velocidad inicial es 4 8 pies / seg. ¿Cuánto
tiempo lardará la pelota en llegar al suelo y con qué velocidad llegará?
Solución
Y
v a l o r e s p o s itiv o s
h a c ia a r r ib a
a(t) = -g
t = 0 s u e lo
y(0) =y„ =o
v (0 ) = v0
72. Integral Indefinida 61
v(x) = í (x —
2)*dx +k= —-— i-k como y(2) = 1
J 4
(2 2)2 (x 2)2
v(2) = 1= ---------- + k de donde k = 1 por lo tanto la solución es y = -----------+ 1
(T) Hallar la solución general de la ecuación diferencial xJ + y 2 + v.Vl + x2— = 0
w dx
Solución
A la ecuación diferencial expresamos con diferenciales
x.^l + y 1dx + yrjl + x2dy =0 separando las variables
xdx ydy _ . 4
,r x , f yd
_ = + _ = = 0, integrando J - — - » *
VI + -v -^
/l + v* Vi +x V1+-v
de donde +-Jl + >'2 = A
'
Hallar la solución general de la ecuación diferencial (4x + xy2)dx + (y + x2>*)rf>’= 0
Solución
A la ecuación diferencial expresamos en la forma:
x.(4 + y 2)d + v*(l + x2)dy = 0, separando las variables
xdx vdy .
—+ —
—— = 0, integrando
i + x 4+>-2
f * ■
+ f ^ = lnfr de donde —ln(l + x2)+~ln(4 + >'2) = lnA'
J 1+ x2 J 4 + / 2 2
InVl + x2^ 4 + >‘2 = InA' de donde Vi + x2^1 + >’2 = £
/. (l+ x 2)(4 + r) = c
74. Integral Indefinida 63
Solución
dy i—
Por la condición del problema: mLf - — = 3^x de donde
dx
dy - ?>4x dx integrando J dy - J ?>4x dx +c
3
_
y =2x2 +c como la curva pasa por (9,4) entonces
2
4 = 292 +e =>4 = 5 4 + c= > c = -50 /. y =2x4x-50
Q La pendiente de una curva en cualquier punto (x,y) de ella es igual a eos x. Encontrar
una ecuación de la curva sí esta pasa por el punto (y ,2)
Solución
dy
De la condición del problema se tiene: mLr =— = eos x
dx
De donde dy = eos x dx, integrando j d y - j eos x dx +k
y = sen x + k, como la curva pasa por el punto (y ,2) entonces
2 = sen—+A
r => 2 = I + k de donde k = 1 y = sen x + 1
2
^8) En cada punto de una curva cuya ecuación es y = f(x); Dxy = 6x - 2 , y en el punto
(1,2) la pendiente de la curva es 8. Halle una ecuación de la curva.
Solución
Dxy =| D¿ydx+k = J(6jc-2)dx+k =3x2 -2x+k
mLt =Dxy |(|<
2
)= 8 entonces 3 -2 + 4 = 8 => k = 7
75. 64 Eduardo Espinoza Ramos
y = J Dxy dx +c = J(3x2 - 2x + 7)rfx+ c
v = y3- x2+ Ix +c , como la curva pasa por el punto (1,2) se tiene:
l = l - l + 7 + 6 c = -6 /. v = x* - x 2 + 7x-6
Una partícula se mueve en línea recta, x(t) es la distancia dirigida por la partícula
desde el origen en t seg. V(t) es la velocidad de la partícula en t segundos, a(t) es la
aceleración de la partícula en t segundos.
a) a(t) = 5—2t, V(2) y x = 0 cuando t= 0 expresar V(t), x(t) en términos de t.
Solución
dv
a(f) =— = 5 -2 1 => dv = (5 —2t) dt, integrando
di
F(/) = 5 / - r + c para V= 2 cuando t = 0 => c=2
por lo tanto r ( tf* 5 t- Í 2+2
V(t) =^ - =5 t - r +2 dedonde dx =( 5 t- r +2)dt
dt
f f i 5/2 /3
Jd x - J (5 /-r2+2)dt+k =
> x(t) =—----—-i-2
/+A
rcomox= 0cuando t= 0
0 = 0—0 + 0 + k entonces k = 0 .%
: 0 )
2 3
7 7
b) a(t) = 3 t-t~, V = — y X = 1 cuando t= 1 expresar X y V en términos de t.
6
Solución
a ( t ) = ~ ~ 3 t - t 2 dedonde dV =(3t-í2)dt
dt
76. Integral Indefinida 65
jd l' = |( 3 / - r )dt +c => v(/) = —
*— ^r +c
2 3
1 „ 7 7 3 l
como l = 1. F = —se tiene —= -------- +c => c = 0
6 6 2 3
K</) = — = - ----— de donde dx =( - — — )dt
dt 2 3 2 3
1 1 7
como X( 1) = 1 entonces 1=------- +A k= —
2 12 12
~ í t 1
x(t) —
--------- +—
2 12 12
La velocidad de una partícula que se desplaza a lo largo de una recta en el instante es
v{t) =t^] +t 2 . Determinar la distancia recorrida por la partícula desde el instante
/j =a/8 hasta el instante í2 =-v/24
Solución
Sea X(t) la posición de la partícula en el instante t entonces X'(t) = v(/) = tA¡l +t2
La distancia recorrida desde el instante tx hasta el instante í2 es:
X(t2) -X (ti) =X(-J24)-A'h/8) (1)
como X'(t)=v(t) =
> X(l) = J v(i)dt +c
______ 1 3
A'(o = J/.v i+ í2< a= -(i+ /2) 2 +c
78. Integral Indefinida 67
220 88 132
-----=at+— => I = -----
3 3 3a
528 = - ( — )+— (— ) => 9a(528) = 20328
2 3 3a
20328 77 , i
a - -------- => a - — pies/ seg~
9(528) 18
(l2) Si se aplica los frenos de un carro viajando a 50 mi/h y si los frenos pueden dar al
carro una aceleración negativa constante de lOpiesIseg2. ¿Cuánto tardará el coche
en detenerse? ¿Qué distancia recoiTerá antes de parar?
Solución
V - 50 mi = 220 pies
VA VB A ' h 3 seg
VB =?
•y
o - -20pies / seg"
además V(t) = j -20 dt -te = -20/ +c
220 220 220
cuando t - 0, V ----- de donde -----= 0+ c => c - -----
I - : 3
f * ?20
además *(/) J V{l)dt+k - j (-20/ f +
1 2'il
x(/) = -10/~ — , juanúo t = * '<= 0
(1)
7?0/
0 = -0 + 0 + k Je dorde k = tí entona:.; jc
(/) = -10/" +-----
3
79. 68 Eduardo Espinoza Ramos
para hallar el tiempo que necesita para detenerse el carro es cuando V(t) = 0, t = ? en
220 1
1
la ecuación (1)0 = -20/ +---- entonces t = —seg
3 3
Luego la distancia recorrida es cuando / = —seg en (2):
3
11 11 , 220 11 1210 .
•v(—) = -IO(—)- + - ( —)= — - pies
j 3 3 3 3
(b ) Una piedra se lanza verticalmente hacia arriba desde el suelo, con una velocidad
inicial de 20 pies/seg. ¿Cuánto tiempo le tomará llegar al suelo y con qué velocidad
llegará? ¿Durante cuanto tiempo está subiendo la piedra y que tan alto llegará?
Solución
VA —20pies/ seg TAC = ?
/
/ V TiB = ? a = -32 pies/ seg.
i
> »
4 ------ Vf = ? porque se opone el movimiento
!
B
dV_
dt
como a= — =~32 => V(l) =j-3 d l+ c
V(t) = -32t + c para V = 20 pies/seg. cuando t = 0. x = 0
20 = -0 + c => c -2 0 luego V(t) = -32t + 20
V(t) =— =-32t +20 => dx = (-32t + 20)dt integrando
dt
J<¿t = J(-32r +20)<*+A x(t) =-l6t2 +20t+k
x = 0 cuando t= 0 0 = -0 + 0 + k => k = 0
Luego se tiene x(t) =-16t2+20/
80. Integral Indefinida 69
Tab es el tiempo que demora en llegar al suelo,para estox = 0 =>-16/2 +20f = 0
t = 0, / = —,el tiempo que demora encaer es —seg yla velocidad con quellega
4 4
5 pies
al suelo es V = —
32(—
)+20 = -20 —
— , por lo tanto V = 20pies/seg es la velocidad
4 seg
con que llega al suelo; el tiempo que demora en subir es — es decir —seg
2 8
11.5.13. EJERCICIOS Y PROBLEMAS PROPUESTOS -
® Hallar la solución general de la ecuación diferencial.
a)
dy x~
dx v(l +.v3)
Rpta. 3y2—21n(l +*1) =c
b) f i 7 7 ^ =x 2v+x2
dx
Rpta. 2^--x* = 31n(j?+ l) + c
. dy , 2 ?
c) — = 1 x + v -i-xy
dx
Rpta. arctgy-jt------- c
d)
dy _ e * +x
dx y+ey
Rpta. y 2 - x 2 +2(ey - e x) =c
e) ( x - y 2x)dx+ (y-x1ytd, - 0 Rpta. (x2-l)(y 2-1) =k
f) {x +x^jy )dy+y-fyax ~ •' Rpta. — +lnxy =c
<y
g) ey(l+x )d -jí:(1+e"kfx = 0 Rp.a. l +ey =c(í+x2)
h) (ey +1) --íx éD-e- 'senr+Dtfy-Q Rpta. (senjc + lXe-*’+l) =k
84. Integral Indefinida 73
(íé) El punto (3,2) esta en una curva y en cualquier punto (x,y) de la curva, la recta
tangente tiene una pendiente igual a 2x —3. Encontrar una ecuación de la curva.
Rpta. y ~ x 2-3x +2
^ 7) En cualquier punto (x,y) de una curva D2y =l- x 2, y una ecuación de la recta
tangente a la curva en el punto (1,1) es y = 2- x. Encontrar una ecuación de la curva.
Rpta. 12y - 6a*2—
x 4 - 20x + 27
(l?) Los puntos (-1,3) y (0,2) están en una curva y en cualquier punto (x,y) de la curva
D2y - 2- 4x. Encontrar una ecuación de la curva.Rpta. 3y =3x2 - 2x3+ 2x +c
(l?) Encontrar la curva que pasa por el punto (1,2) cuya normal en cualquier punto
(excepto en x = 0) se biseca por el eje X. Rpta.y 2+ 2x2 = 6
(20) La pendiente de la recta tangente en cualquier punto (x,y) en una curva es 10 - 4x y
el punto (1,-1) esta en la curva. Encontrar una ecuación de la curva.
Rpta. y =10x-2x2-9
IA METODOS DE INTEGRACION -
Entre los métodos de integración que se va ha estudiar se tiene: Integración de las
funciones trigonométricas, integración por partes y casos especiales, integración por
sustitución trigonométrica, integración de funciones racionales por descomposición en
fracciones parciales, el Método de Ortrograski, integración de funciones racionales de
seno y coseno, integración de algunas funciones irracionales entre ellas las binomiales
con la combinación de CHEBICHEV.
l& f INTEGR>M-íON;Dfc£AS ÍPSÍCÍON^
Se trata de las integrales que tiene la forma siguiente:
85. 74 Eduardo Espinoza Ramos
J sen*jcife* Jctg1
*xdxy
Jscn^ xcos"xáx s jVfg'* xcose^xás
Para calcular estas integrales, aplicaremos los criterios siguientes:
a) Para el cálculo de las integrales de la forma:
m j:
¡sen*xrf*, eos" '
: J J
Se presentan dos casos:
ler. Caso.- Cuando n es un número entero positivo par, se usan las identidades
siguientes:
■
- u;. "at ... ■
.....,ajal;v.wjj;.u■
■
..q»¿yvt•
I —
eos2x 1+^
2 ■ 2
2do. Caso.- Cuando n es un número entero positivo impar, a las integrales de
este caso expresaremos en la forma:
J sen*xá x- J scvT1xsenxdx
| eos* xdx~ 1
Luego se usa la identidad sen2x +cos2x = l
Ejemplos de aplicación de este criterio.
Calcular las integrales siguientes:
Jsen23x¿¿T
Solución
Observamos que el exponente es par, entonces usamos la identidad
86. Integral Indefinida 75
sen23x =----- —
— , luego al reemplazar en la integral dada se tiene:
i
f * 1 f,, ^ , 1 , sen 6x v jc sen 6x
sen“ 3xdx =— (1- eos 6x)dx = —(x------ )+c -----------------+ c
i 2 i 2 6 2 12
Observación: En forma práctica se puede calcular las siguientes integrales:
Ejemplo:
i
, cos(20x)
sen(20x)rfx = ----------- -+c
20
I
.^ iwñfrg) '
J v ft
Ejemplo: J cos(l &x)dx= sen| ^ ^ +c
En forma similar ocurre en las integrales de las demás funciones trigonométricas.
( 2) Jeos4 2xdx
Solución
rf( 1
Observamos que el exponente de la función es par, entonces usaremos la identidad:
2 _ 1+ eos 4x ,
eos 2x =-----------, por lo tanto:
|eo s4 2xdx - 1 (l +c°s 4*)2 = i. J(i + 2 eos4x +eos24x)dx
1 r„ , , l + cos8x, .
= — (1+ 2 eos 4x +------------)dx
4 J 2
1 r,3 , , cos8x. . 1 ,3x sen4x sen8x_
= - (-+2cos4x +------- )dx = - ( — +----------------------+-)+c
4J 2 2 4 2 2 16
87. 76 Eduardo Espinoza Ramos
Jsen34x¿£c
Solución
Observemos que el exponente de la función es impar, entonces a la integral
escribiremos así:
Jsen34xdx =Jsen24x.$en4xdx =J(l-co s24x)sen4xrfx
= Jsen4x¿/x-Jeos24jc.sen4xdx =•
eos 4x eos34x
12
+ c
Observación.- En forma práctica se puede integrar las siguientes funciones.
Ejemplo:
/■
sen192x.cos2xdx =
sen20 2x
40
-+c
Ejemplo: J eos293x.sen 3x dx =- ~ ~ ~ — +c
En forma similar ocurre en las integrales de las demás expresiones trigonométricas.
Q ) J c o s 5 3 jc *£c
Solución
Observemos que el exponente de la función es impar, entonces a la integral
expresamos asi:
Jeos53xdx =Jcos43x.cos3xdx =J(l-se n 23x)2 eos3xdx
88. Integral Indefinida 11
J(l-2 sen 23x+sen4 3x)cos3xdx
=J cos3x dx - 2J sen23x. cos3jcdx+ | sen43x.cos 3x dx
í
s e n 3 x 2 s e n 3 3jc s e n 5 3 x
-+-----------he
15
b) Para el cálculo de las integrales de la forma
Se presentan los siguientes casos:
ler. Caso.- Si n es un número entero par positivo, a las integrales dadas se
expresan así:
Luego se usan las identidades siguientes.
1* ig2x 1¿ct¿2x ~m$ec2x :
2do. Caso.- Si n es un número enterQ positivo impar, a las integrales dadas se
expresan en la forma:
Luego se usan las identidades siguientes.
91. 80 Eduardo Espinoza Ramos
ler Caso. Si m ó n, es decir, cualquiera de los exponentes es un número
entero positivo impar y el otro es cualquier número, se procede de
la siguiente manera.
i) Suponiendo que m es un número impar y n es cualquier número, entonces a
la integral expresamos así:
Luego se usa la identidad: sen2x +eos2x = 1
i¡) Suponiendo que n es un número entero impar y m es cualquier número, se
procede de la siguiente manera.
Jsenmx<:os" x-¿tx~ J sen"1x.cos”"1x. eosxdx
*
} 9
Luego se usa la identidad: sen" x +cos~ x = 1
2do. Caso. Si m y n los dos exponentes son números enteros positivos pares,
se usan las identidades siguientes:
y con estas sustituciones la integral Jsenmx.cos" xdx se transforma en
integrales de la forma J sen"xdx, las cuales han sido estudiadas
anteriormente.
Ejemplos de aplicación de éste criterio.
Calcular las siguientes integrales.
93. 82 Eduardo Espinoza Ramos
Solución
Como los dos exponentes son pares, entonces se usan las identidades:
2 1 - c o s 2 jc 2 1 + c o s 2 jc
sen x = ----------- ; eos x =-----------
2 2
f 4 2 , f,l-C0S2jtv2 /l + C0s2-Xv.
sen jc.eos jcrfx = (------------ ) (-----------)dx
j ¿ 2 2
= ^ J (1 - eos22jc)(1 - eos 2x)dx - ~ J sen22x( - eos 2x)dx
1r f 2 n . f 2o l rfl-cos4jc , sen32x..
= —
[ Isen 2xdx- sen 2jc
.cos2jc¿jc
] = —
[I------------ ¿ x -— — ]+c
8 J J 8 J 2 6
1 rjcsenx sen32x,
= - [ ----------------------- ]+c
8 2 8 6
Jcos7x.sen3xdx
Solución
Observamos que los exponentes son impares, entonces a la integral dada expresamos
así:
Jeos7x.sen3xdx~ Jcos7 x.sen2x.senxdx = Jcos7jc(1 + c o s 2 r )senxdx
o ir)
f 7 f 9 , COS JC COS X
= eos x.senxdx —I eos x.senxdx = ------------------------- +--------+c
J i 8 1
0
J sen23x.eos4 3jc dx
Solución
Como los exponentes son pares, entonces usaremos las identidades:
l-C O S Ó J C l + COSÓJC
sen“3x = ----------- ; eos~ 3x = -----------
2 2
94. Integral Indefinida 83
r t . f / l “ c o s 6 j c v/1 + c o s 6 x v ? ,
J sen“ 3x.cos 3xdx = J (----------- )(----------- )"dx
=—f (1- cos26jc)(1+ cos 6x)dx = —Í sen26jc(1+ cos 6x)dx
8 J o J
l r f • > , . f f * , , n l r r l- c o s l2 r . sen3 6jc,
= —
[J sen- 6xdx +j sen- 6xcos6xdx] = —
[ j ----- ----- dx+— —— ]+c
1 ,x sen 12x sen36x
8 2 24 18
)+ f= T T -
jr sen 2x sen36x
16 192
-+
144
■+c
d) Para el cálculo de las integrales de la forma
;i J"tg" xsec“ xd$ ; Jrtg ”x C0StíCm
JC
<
5
Ír
Se presentan dos casos:
ler. Caso. Cuando n es un número positivo impar y m es cualquier número, a
las integrales escribiremos en la forma:
I
Íig* jt-sec" xdx~ J$0* xsecm§xAgx^socxdx
Ictg”xcmecmxdx - c tgn~J
Luego se usa las identidades siguientes.
2do. Caso. Cuando m es un número entero positivo par y n es cualquier
número, entonces a las integrales se escribe así:
Luego se usa las identidades siguientes.
95. 84 Eduardo Espinoza Ramos
2x • 1+ctg2x -sec.2* -
j
Observación:
1) Cuando n es un número entero positivo impar y m es un número entero positivo
par, se puede aplicar cualquiera de los dos casos.
2) Si n es par y m es impar se aplica el 1er. caso.
Ejemplo de aplicación de éste criterio.
Calcular las siguientes integrales.
J sec42x. tg22x dx
Solución
Observemos que el exponente de L
asec 2x es par, entonces a la integral escribiremos
asi:
J sec42x. tg22x dx = J sec2 2x. tg2 2x.sec2 2xdx = J (1+ tg22x)tg22x.sec22x dx
= f tg22jc.sec22xdx + f tg42x.sec22xdx = ÍM__?£+Jll2^L+C
J J 6 10
(^ J^/tgjc.sec6 xdx
Solución
Como el exponente de secx es par, entonces a la integral dada escribiremos así:
J^/tgjc.sec6x d x - J tg1/2 jc.sec4x.sec2xdx = J tg1/2 jc(1+ tg2x)2sec2xdx
= Jtg 1/2 x.sec2xrfx+2jtg5/2 x.sec2xdx + Jtg 9/2 x.sec2x¿x
2tg3/2x 4 tg?/2 x 2 u/2
= —5 5 -------+— tg1
1 z JC+C
3 7 11 6
96. Integral Indefinida 85
® I tg33x.sec33xdx
Solución
Como el exponente de la tg 3x es impar, entonces a la integral dada escribiremos asi.
J tg33x.sec33xdx =Jtg 23x.sec23x.tg3x.sec3xdx
= J (sec23x - 1)sec23x. tg3a*.sec 3xdx
- J sec43x.tg3x. sec3*dx - J sec23x.ig3jc.sec 3xdx
sec53x sec33x
_ ------------------------------------------------------ + c
15 9
( 4 ) J c tg' x.eos ec4x dx
Solución
Como el exponente de la cosec x es par, entonces a la integral escribiremos asi:
Jc tg 5x.cos ec*xdx =Jc tg 5x.cosec2x.cosec2xdx
= Jctg5x(l +ctg2x)cosec2xdx
- J c tg 5x.eosec2xdx+ J^tg 7x.cosec2xdx
ctg6x ctg8x
6 8
NOTA. Cuando en las integrales se observa que no se adapta a los casos estudiados,
es conveniente transformarlo a estos casos, utilizando las identidades
trigonométricas.