El documento describe el modelo atómico de Bohr para el átomo de hidrógeno. Según este modelo, los electrones orbitan el núcleo en órbitas circulares cuantizadas cuyos radios están determinados por un número cuántico principal n. El modelo predice las energías permitidas y las transiciones entre niveles, lo que explica el espectro de líneas del hidrógeno. Más adelante, se introdujeron otros números cuánticos para mejorar la descripción de los electrones.
Fuerzas y momentos de torsión magnéticos
Fuerza magnética en un conductor que transporta corriente
Alambre curvo en un campo B uniforme
Momento de torsión magnético en una espira que lleva corriente
Campo magnético en el plano de la espira
Campo magnético perpendicular al eje de una espira rectangular
Ley de Biot-Savart
Campo magnético de una espira circular
Fuerza magnética entre conductores paralelos
Ley de Ampére
Propiedades magnéticas de materiales
Permeabilidad magnética
Histéresis magnética de los materiales ferromagnéticos
Inductancia
Campo magnético en un solenoide
Autoinductancia
Autoinductancia línea de transmisión de conductores paralelos
Energía magnética
The Jerusalem Declaration on Digitisation of Science and Cultural Heritage. Report to the Knesset (Israel Parliament ) Sub-committee for Information Society of the Science and Technology Committee. May 12, 2005.
The Development of the European Union Policy for digitization of science and cultural heritage resources. Seminar of the Israel Archives Association and the Israel State Archive, Tel Aviv University, October 19th, 2006 (Hebrew).
Fuerzas y momentos de torsión magnéticos
Fuerza magnética en un conductor que transporta corriente
Alambre curvo en un campo B uniforme
Momento de torsión magnético en una espira que lleva corriente
Campo magnético en el plano de la espira
Campo magnético perpendicular al eje de una espira rectangular
Ley de Biot-Savart
Campo magnético de una espira circular
Fuerza magnética entre conductores paralelos
Ley de Ampére
Propiedades magnéticas de materiales
Permeabilidad magnética
Histéresis magnética de los materiales ferromagnéticos
Inductancia
Campo magnético en un solenoide
Autoinductancia
Autoinductancia línea de transmisión de conductores paralelos
Energía magnética
The Jerusalem Declaration on Digitisation of Science and Cultural Heritage. Report to the Knesset (Israel Parliament ) Sub-committee for Information Society of the Science and Technology Committee. May 12, 2005.
The Development of the European Union Policy for digitization of science and cultural heritage resources. Seminar of the Israel Archives Association and the Israel State Archive, Tel Aviv University, October 19th, 2006 (Hebrew).
Type: Chinese story. It is not my work and from my sister-in-law, she is writting short story by ppsx, I like her works. If you like them also , please let me know.
Creating a shared educational space through Learning Objects: Israel particip...Dov Winer
Presentation of the pilot carried out in Israel in the framewok of the project CELEBRAT establishing a brokerage system for Learning Objects and supporting teachers in the creation and pedagogical deployment (Hebrew)
modelo atómico de Bohr
integrantes
Escobar Eldrimar
Montilla Génesis
Núñez Alexis
Quintero Elías
Yépez Gabriela
Año y Sección:
5to ‘’A’’
Profesor:
Olivera Robert
Grupo N
#6
De la Antigüedad a Galileo
La Astronomía nació casi al mismo tiempo que la Humanidad. Los hombres primitivos ya se maravillaron con el espectáculo que ofrecía el firmamento y los fenómenos que allí se presentaban. Ante la imposibilidad de encontrarles una explicación, estos se asociaron con la magia, buscando en el cielo la razón y la causa de los fenómenos sucedidos en la Tierra.
Todo ello, junto con la superstición y el poder que daba el saber leer los destinos en las estrellas, dominarían las creencias humanas durante muchos siglos. . Hoy, la evolución y difusión de las teorías científicas han llevado a la definitiva separación entre la superstición (astrología) y la Ciencia (Astronomía). Esta evolución no ha ocurrido pacíficamente: muchos de los primeros astrónomos "científicos" fueron perseguidos y juzgados
Cosmología
En 1914, Einstein publica esta teoría que generaliza a marcos de referencia que pueden estar acelerados. • Esta teoría es muy importante en Astronomía, puesto que permite entender la evolución misma del Universo…
Es la teoría relativista de la gravitación Dos características fundamentales 1.- Espacio-tiempo está afectado por la materia: la masa lo puede curvar 2.- La materia se mueve a lo largo de líneas en el espacio-tiempo curvado
Descubrir y caracterizar las 100 estrellas más brillantes del firmamento.
Sirio
(Alpha Canis Majoris)
La estrella más brillante de todo el cielo nocturno. Situada más al Sur del Ecuador celeste, a -16.7º, es visible prácticamente desde todo el planeta. Blanca, con una magnitud de -1.5 y a una distancia de unos 8 años-luz, es la principal estrella de la constelación de Canis Major (El Perro Mayor), por lo que también es conocida como La Estrella Perro. Importante desde muy antiguo, en el antiguo Egipto marcaba el inicio de las inundaciones del Nilo, fundamental para la pervivencia agrícola de esta conocida civilización.
Agujeros de gusano. Atajos Espacio-Temporales Ingeniería de Agujeros de Gusano: ¿Podemos construirlos? ¿Podemos hacerlos estables?¿Existe la energía negativa? ¿Podemos conseguir cantidad suficiente? ¿Podemos proteger a los viajeros contra fuerzas de energía negativa? ¿Cuál sería la apariencia de un AG artificial?...
Angulo horario ( H ): es el arco de ecuador celeste comprendido entre los puntos definidos por sus intersecciones con los meridianos del lugar, que es el origen de la medida, y el que pasa por la estrella. Se expresa en horas minutos y segundos
Durante el siglo XVIII y los dos primeros tercios del XIX, el afán mecanicista iniciado en el Renacimiento y sistematizado con la Revolución Barroca, alcanza sus más altas cotas. La formalización de la Mecánica Clásica se extendió a campos hasta entonces no mecánicos y por ello menos prestigiosos, las que denominamos Ciencias baconianas. A partir del siglo XIX, hablar de Física es referirse a lo que hoy reconocemos como tal, sin poner barreras infranqueables entre los aspectos teóricos y experimentales. En este período, toda la Ciencia Física se matematiza; se fortalecen conceptos tan fecundos como el newtoniano de fuerza, aparecen otros de difícil interpretación, como el de la energía, se busca la unidad de la Física a costa de reducir, sí es posible a uno solo, los artificiosos pero útiles fluidos imponderables, y se produce una simbiosis entre los saberes científicos y técnicos, que permiten hablar legítimamente de la Revolución Industrial. Se pasa de la producción manual, doméstica y artesanal a la producción mecánica, en fábricas y con maquinaria. Estamos hablando, en definitiva, de algo más que de un nuevo estilo científico: se trata de la formación también del mundo moderno
Conferencia de Javier De Lucas sobre historia de la Física (segunda parte)
La Ciencia luchaba porque era su deber manifestarse; la Iglesia, según sus proyectos, hizo lo mismo, y fue quien ganó la batalla. Y no sería la última victoria. A partir de la Reforma protestante del siglo XVI y la consiguiente Contrarreforma católica, la sociedad europea vivió en una atmósfera de exaltación religiosa que en buena medida caracteriza al Barroco, descendiente del Renacimiento y sostenido hasta los orígenes del enciclopedismo finisecular del siglo XVIII. Es la afirmación del individuo dentro de una sociedad más abierta, no tan minoritaria como la renacentista, y en la que se cree cada vez con más convencimiento que la razón es un instrumento suficiente para conocer el mundo No obstante, a la hora de relacionar la producción científica con las creencias religiosas, hay que tener presente la preponderancia relativa de protestantes a lo largo de la historia de instituciones científicas, como la Sociedad Real de Londres o la Academia de Ciencias de París, creadas, respectivamente, en 1662 y 1666. Las razones son: ausencia de Inquisición en los países protestantes, congruencia entre la ética protestante y la actitud científica (a pesar de que en un principio tanto Lutero como Calvino arremetieran contra Copérnico); uso de la Ciencia para alcanzar fines religiosos, y el relativo acuerdo entre los valores cósmicos de la Teología protestante y los de las teorías de la embrionaria Ciencia moderna
1891 - Primera discusión semicientífica sobre Una Nave Espacial Propulsada po...Champs Elysee Roldan
La primera discusión semicientífica sobre una nave espacial propulsada por cohetes la realizó el alemán Hans Ganswindt, quien abordó los problemas de la propulsión no mediante la fuerza reactiva de los gases expulsados sino mediante la eyección de cartuchos de acero que contenían dinamita. Supuso que la explosión de una carga transferiría energía cinética a la pared de la nave espacial y la impulsaría en la dirección deseada. Supuso que múltiples explosiones proporcionarían suficiente velocidad para alcanzar la órbita y la velocidad de escape.
El 27 de mayo de 1891, pronunció un discurso público en la Filarmónica de Berlín, en el que introdujo su concepto de un vehículo galáctico(Weltenfahrzeug).
Ganswindt también exploró el uso de una estación espacial giratoria para contrarrestar la ingravidez y crear gravedad artificial.
3. El modelo de Bohr es muy
simple y recuerda al
modelo planetario de
Copérnico: los planetas
describiendo órbitas
circulares alrededor del
Sol.
El electrón de un átomo de
hidrógeno describe órbitas
circulares, pero los radios
de estas órbitas no pueden
tener cualquier valor
5. SEGUNDO POSTULADO
Los electrones solo pueden girar alrededor del núcleo en
aquellas órbitas para las cuales el momento angular del
electrón es un múltiplo entero de h/2p.
Los radios de las órbitas permitidas son
6. TERCER POSTULADO
Cuando un electrón pasa de una órbita externa a una más
interna, la diferencia de energía entre ambas órbitas se emite
en forma de radiación electromagnética.
Mientras el electrón se mueve en cualquiera
de esas órbitas no radia energía, sólo lo hace
cuando cambia de órbita. Si pasa de una órbita
externa (de mayor energía) a otra más interna
(de menor energía) emite energía, y la absorbe
cuando pasa de una órbita interna a otra más
externa. Por tanto, la energía absorbida o
emitida será:
7. La teoría de Bohr predice los radios de las órbitas
permitidas en un átomo de hidrógeno.
rn
= n2
a0
donde n = 1, 2, 3, ...
y
a0
= 0,53 Å
8. Representación de las órbitas n distancia
1 0,53 Å
2 2,12 Å
3 4,76 Å
4 8,46 Å
5 13,22 Å
6 19,05 Å
7 25,93 Å
9. La teoría también nos permite calcular las velocidades del electrón en estas órbitas, y la
energía. Por convenio, cuando el electrón está separado del núcleo se dice que está en el
cero de energía. Cuando un electrón libre es atraído por el núcleo y confinado en una órbita
n, la energía del electrón se hace negativa, y su valor desciende a
RH
es una constante que depende de la masa y la carga del electrón y cuyo valor es 2,179 · 10-18
J
10. Normalmente el electrón en un átomo
de hidrógeno se encuentra en la
órbita más próxima al núcleo (n=1).
Esta es la energía permitida más baja,
o el estado fundamental. Cuando el
electrón adquiere un cuanto de
energía pasa a un nivel más alto (n =
2, 3, ...) se dice entonces que el
átomo se encuentra en un estado
excitado.
En este estado excitado el átomo no
es estable y cuando el electrón
regresa a un estado más bajo de
energía emite una cantidad
determinada de energía, que es la
diferencia de energía entre los dos
niveles.
11. La energía total es
En una órbita circular, la energía total E es la mitad de la energía potencial
La energía del electrón aumenta con el número cuántico n.
La primera energía de excitación es la que lleva a un átomo de su estado
fundamental a su primer (o más bajo) estado excitado. La energía del estado
fundamental se obtiene con n=1, E1
= -13.6 eV y la del primer estado excitado
con n=2, E2
=-3.4 eV. Las energías se suelen expresar en electrón-voltios
(1eV=1.6 10-19
J)
La frecuencia f de la radiación emitida cuando el electrón pasa del estado
excitado E2
al fundamental E1
es
12. EJERCICIO DE APLICACIÓN
Calcular la longitud de onda de un fotón emitido por un átomo de
hidrógeno, cuando su electrón desciende del nivel n=3 al nivel n=2.
Datos: E3
= -0,579 · 10-19
cal; E2
= -1,103 · 10-19
cal; h = 1,58 · 10-34
cal · s
19. Permite calcular la longitud de onda de
cualquiera de las líneas que forman el espectro
del hidrógeno:
1/λ = R (1/n1
2
- 1/n2
2
)
λ: longitud de onda de cada línea del espectro
(1/λ:número de ondas)
n1
, n2
: números enteros positivos (n1
< n2
)
R: constante de Rydberg = 109677, 7 cm-1
Esta misma fórmula puede utilizarse para
calcular la frecuencia de cada línea espectral;
en ese caso, 1/λ se reemplaza por la frecuencia
ν, y la constante R vale 3,29 · 1015
s-1
.
En función del valor de n1
, podemos distinguir
diferentes series en el espectro del hidrógeno
n1
= 1: serie de Lyman
n1
= 2: serie de Balmer
n1
= 3: serie de Paschen
n1
= 4: serie de Brackett
n1
= 5: serie de Pfund
n1
= 6: serie de Humphreys
FORMULA DE RYDBERG
20. n1
= 1: serie de Lyman
n1
= 2: serie de Balmer
n1
= 3: serie de Paschen
n1
= 4: serie de Brackett
n1
= 5: serie de Pfund
21. El modelo de Böhr permitió
explicar adecuadamente el
espectro del átomo de
hidrógeno, pero fallaba al
intentar aplicarlo a átomos
polielectrónicos y al intentar
justificar el enlace químico.
Además, los postulados de
Böhr suponían una mezcla un
tanto confusa de Física clásica
y Física cuántica
FALLOS DEL MODELO DE BÖHR
22. En el modelo original de Böhr, se precisa un único parámetro (el número
cuántico principal, n), que se relaciona con el radio de la órbita circular que
el electrón realiza alrededor del núcleo, y también con la energía total del
electrón. Los valores que puede tomar este número cuántico son los enteros
positivos: 1, 2, 3...
Sin embargo, pronto fue necesario modificar el modelo para adaptarlo a los
nuevos datos experimentales, con lo que se introdujeron otros tres números
cuánticos para caracterizar al electrón:
número cuántico secundario o azimutal (l)
número cuántico magnético (m)
número cuántico de espín (s)
CORRECCIONES
AL MODELO DE
BÖHR: NUMEROS
CUANTICOS
23. Número cuántico secundario o azimutal (l): corrección de Sommerfeld.
En 1916, Sommerfeld modificó el modelo de Böhr considerando que las órbitas del electrón no eran
necesariamente circulares, sino que también eran posibles órbitas elípticas; esta modificación exige
disponer de dos parámetros para caracterizar al electrón.
Una elipse viene definida por dos parámetros, que son los valores de sus semiejes mayor y menor. En el
caso de que ambos semiejes sean iguales, la elipse se convierte en una circunferencia.
Así, introducimos el número cuántico secundario o azimutal (l), cuyos valores permitidos son: l = 0, 1,
2, ..., n - 1
Por ejemplo, si n = 3, los valores que puede tomar l serán: 0, 1, 2
Número cuántico magnético (m).
Indica las posibles orientaciones en el espacio que puede adoptar la órbita del electrón cuando éste es
sometido a un campo magnético externo (efecto Zeemann).
Valores permitidos: - l, ..., 0, ..., + l
Por ejemplo, si el número cuántico secundario vale l = 2, los valores permitidos para m serán: -2, -1, 0,
1, 2
El efecto Zeemann se debe a que cualquier carga eléctrica en movimiento crea un campo magnético; por lo
tanto, también el electrón lo crea, así que deberá sufrir la influencia de cualquier campo magnético externo
que se le aplique.
Número cuántico de espín (s).
Indica el sentido de giro del electrón en torno a su propio eje. Puede tomar sólo dos valores: +1/2, -1/2.