Este documento presenta información sobre física 2, incluyendo: 1) La estructura del átomo, carga eléctrica, conductores y aislantes. 2) La ley de Coulomb y el campo eléctrico. 3) Conceptos como dipolos eléctricos, líneas de campo eléctrico y cálculos de campos eléctricos.

1. FISICA 2
Busca en http://paralafakyoufisica2.blogspot.com.ar/
la presentación original con las animaciones…

3. 21.1 Carga eléctrica Y ESTRUCTURA DEL ATOMO
negativa .- ELECTRON
positiva.- PROTON
neutron.- NEUTRA
Dos cargas positivas se repelen entre
sí, al igual que dos cargas negativas.
Una carga positiva y una negativa se
atraen.
La suma algebraica de todas las cargas eléctricas en cualquier sistema
cerrado es constante.
La magnitud de la carga
del electrón o del protón es
la unidad natural de carga.

5. 21.2 Conductores, aislantes y cargas inducidas
Conductores.- Los que permiten que las
cargas eléctricas se muevan con facilidad
de una región del material a la otra.
Aislantes.- Impiden este movimiento.
Cargas inducidas.-
Se realiza sin contacto.

6. 21.3 Ley de Coulomb
La magnitud de la fuerza eléctrica entre dos cargas puntuales es
directamente proporcional al producto de las cargas, e inversamente
proporcional al cuadrado de la distancia que las separa.

7. Cuando dos cargas ejercen fuerzas de
manera simultánea sobre una tercera
carga, la fuerza total que actúa sobre esa
carga es la suma vectorial de las fuerzas
que las dos cargas ejercerían
individualmente.
Superposición de fuerzas

8. 21.4 El campo eléctrico y las fuerzas eléctricas.
Campo eléctrico
La fuerza eléctrica sobre un cuerpo
cargado es ejercida por el campo
eléctrico que otros cuerpos cargados
originan.
Se define el campo eléctrico en un punto
como la fuerza eléctrica que experimenta
una carga de prueba q0 en un punto P,
dividida entre la carga q0

9. Fuerza sobre un campo.
Si q0 es positiva, la fuerza experimentada
por la carga tiene la misma dirección que
el campo electrico.
Si q0 es negativa, y tienen direcciones
opuestas

10. 21.5 Cálculos de campos eléctricos
1.- Superposición de campos eléctricos
El efecto combinado de todas las cargas
en la distribución queda descrito por el
campo eléctrico total en el punto P.
El campo eléctrico total en P es la suma
vectorial de los campos en P debidos a
cada carga puntual en la distribución de
carga.

11. 21.6 Líneas de campo eléctrico
Una línea de campo eléctrico es una
recta o curva imaginaria trazada a través
de una región del espacio, de modo que es
tangente en cualquier punto que esté en la
dirección del vector del campo eléctrico en
dicho punto.

12. Las líneas de campo eléctrico no son trayectorias Es un error común suponer
que si una partícula con carga q está en movimiento en presencia de un campo
eléctrico, la partícula debe moverse a lo largo de una línea de campo eléctrico.

13. 21.7 Dipolos eléctricos
Un dipolo eléctrico es un par de cargas
puntuales de igual magnitud y signos
opuestos (una carga positiva q y una carga
negativa 2q) separadas por una distancia d.
1.- Fuerza y par de torsión en un dipolo
eléctrico.
La fuerza neta sobre un dipolo eléctrico
en un campo eléctrico externo uniforme
es cero.
Las dos
fuerzas no
actúan a lo
largo de la
misma línea.

14. 2.-Energía potencial de un dipolo eléctrico en el campo eléctrico.
3.- Campo en un dipolo eléctrico.
Pensemos en un dipolo eléctrico como una
fuente de campo eléctrico.

16. LEY DE GAUSS
22.1 Carga y flujo eléctrico
Para determinar el contenido de la caja,
en realidad sólo se necesita medir en la
superficie de la caja
»Que es una superficie cerrada».

18. Cual será flujo eléctrico de la carga encerrada.
a) Caja que encierra una carga
puntual positiva +q
b) La duplicación de la carga
ocasiona que la magnitud de se
duplique, lo que también duplica el
flujo eléctrico a través de la
superficie
c) Si la carga permanece igual, pero
las dimensiones de la caja se
duplican, el flujo permanece sin
cambio. La magnitud de sobre la
superficie disminuye en un factor de
pero el área a través de la que
“fluye” aumenta en un factor de 4.
Cual es la conexión entre la magnitud de la carga neta dentro de la superficie cerrada y la intensidad del
“flujo” del campo eléctrico neto de sobre la superficie.

19. 1. El hecho de que el flujo neto sea hacia el exterior o
hacia el interior de una superficie cerrada depende del
signo de la carga encerrada.
2. Las cargas afuera de la superficie no provocan un
flujo eléctrico neto a través de la superficie.
3. El flujo eléctrico neto es directamente proporcional a
la cantidad neta de carga contenida dentro de la
superficie, pero es independiente del tamaño de la
superficie cerrada.
EN CONCLUCION:

20. 22.2 Cálculo del flujo eléctrico
Flujo de un campo eléctrico uniforme

21. ENTONCES:

22. Flujo de un campo eléctrico no uniforme
Esta integral se llama integral de superficie.

23. 22.3 Ley de Gauss
Ofrece una forma distinta de expresar la relación entre la carga eléctrica y el
campo.
Carga puntual dentro de una Superficie Esférica.
La magnitud E del campo
eléctrico en cada punto de la
superficie está dada por
El flujo es
independiente del
radio R de la esfera;
sólo depende de la
carga q encerrada
por la esfera.

24. Flujo para un carga puntual dentro de una Superficie No Esférica
«Irregular».
Para una superficie cerrada que no
encierre carga.

25. Forma general de la ley de Gauss

27. 22.4 Aplicaciones de la ley de Gauss
1.-Campo de una esfera conductora con carga.
Fuera de una esfera conductora con carga
En la superficie de una esfera
conductora con carga.

28. Campo de una línea infinita de carga.
2.-Campo de una carga lineal
Flujo de una distribución de carga lineal.

29. 3.-Campo de una lámina plana infinita cargada
Campo de una lámina infinita cargada

30. 4.-Campo entre láminas conductoras paralelas y con cargas
opuestas.

31. 5.-Campo de una Esfera con Carga Uniforme.

32. 22.5 Cargas en conductores
22.23 Cálculo del campo eléctrico dentro
de un conductor con carga.
La carga neta en la superficie de la
cavidad debe ser igual a cero.

33. 1.-Campo en la superficie de un conductor
El campo siempre es
perpendicular a la superficie

37. POTENCIAL ELÉCTRICO
23.1 Energía potencial eléctrica
Trabajo realizado por una fuerza
Trabajo efectuado por una fuerza conservativa

38. 1.-Energía potencial eléctrica en un campo uniforme.

41. 2.-Energía potencial eléctrica de dos cargas puntuales.

42. 3.-Energía potencial eléctrica con varias cargas puntuales.
El campo eléctrico total en cada
punto es la suma vectorial
de los campos debidos a las
cargas individuales.
El trabajo total realizado sobre q0
durante cualquier desplazamiento
es la suma de las contribuciones
de las cargas individuales.
La energía potencial asociada con la
carga de prueba q0 en el punto a en la
es la suma algebraica
(no la suma vectorial)
Para todo campo eléctrico debido a una distribución de carga estática, la
fuerza ejercida por ese campo es conservativa.

43. 23.2 Potencial eléctrico
1.-Potencial debido a una carga puntual.
2.-Potencial debido a un conjunto de cargas puntuales.
3.-Potencial debido a una distribución continua de carga.

44. 4.-Obtención del potencial eléctrico a partir del campo eléctrico.
Diferencia de potencial como
integral de E «campo eléctrico »
Electrón volts

45. 23.3 Cálculo del potencial eléctrico en:
1.-Esfera conductora con carga

46. 2.-Placas paralelas con cargas opuestas

47. 3.-Una línea de carga infinita o un cilindro conductor con carga.

48. 4.-Anillo de carga.

49. 5.-Línea de carga.

50. 23.4 Superficies equipotenciales.
1.-Superficies equipotenciales y líneas de campo.
Las líneas de campo y las superficies equipotenciales
siempre son perpendiculares entre sí.
Es una superficie tridimensional sobre la que el potencial eléctrico V es el
mismo en todos los puntos.

52. 2.-Equipotenciales y conductores
Cuando todas las cargas están en reposo, la
superficie de un conductor siempre es una
superficie equipotencial.
Cuando todas las cargas están en
reposo, el campo eléctrico justo afuera
de un conductor debe ser perpendicular
a la superficie en cada punto.

53. 23.5 Gradiente de potencial

57. CAPACITANCIA Y DIELÉCTRICOS
24.1 Capacitores y capacitancia
Un capacitor se representa con cualquiera
de estos símbolos:

58. 1.-Cálculo de la capacitancia.
Capacitancia de capacitores
« paralelas» con vacío.

59. 24.2 Capacitores en serie y en paralelo
1.-Capacitores en serie

61. 2.-Capacitores en paralelo

62. 24.3 Almacenamiento de energía en capacitores y energía de campo eléctrico
1.-Trabajo para cargar el capacitor.
2.-Energía potencial almacenada en un capacitor.

63. La energía por unidad de volumen en el espacio entre las placas
paralelas de un capacitor con área A y separación d.
3.-Energía del campo eléctrico.
Densidad de energía eléctrica en vacío
Esta relación se obtuvo sólo para un capacitor de placas paralelas, es válida para
cualquier capacitor con vacío y por ello para cualquier configuración de campo
eléctrico en el vacío.

64. 24.4 Dieléctricos.
1.-Definición de constante dieléctrica.
K es adimensional.

65. 2.-Carga inducida y polarización.
Las cargas superficiales inducidas surgen
como resultado de la redistribución de la
carga positiva y negativa dentro del
material dieléctrico. Este fenómeno se
llama polarización.
Se supondrá que la carga superficial
inducida es directamente proporcional
a la magnitud del campo eléctrico E en
el material.

66. El producto Kϵ0 se llama permitividad del dieléctrico.

67. La densidad de energía u en un campo eléctrico para el caso en que hay
un dieléctrico presente. » en un dieléctrico »

71. CORRIENTE, RESISTENCIA Y FUERZA ELECTROMOTRIZ.
25.1 Corriente eléctrica.
1.-Definición de corriente.
La corriente I es la tasa de transferencia
de carga a través del área de la
sección transversal A.

72. La unidad del SI para la corriente es el
ampere; un ampere se define como un
coulomb por segundo (1 A = 1C/s).

73. 25.2 Esta corriente es producida Por:
a) Cargas positivas que se trasladan en dirección del campo
eléctrico E.
b) El mismo número de cargas negativas que se desplazan con la
misma rapidez en la dirección opuesta a E.

74. Corriente, velocidad de deriva y densidad de corriente
Densidad de corriente
a) forma general
b) forma vectorial
a) b)
n: número de partículas.

75. 25.2 Resistividad
La resistividad ϼ de un material se define como la razón de las
magnitudes del campo eléctrico y la densidad de corriente.
Las unidades de ϼ son:
El recíproco de la
resistividad es la
conductividad. Sus
unidades son:

76. 1.-Resistividad y temperatura
Dependencia de la resistividad con respecto a la temperatura.
El factor α se llama coeficiente de temperatura de la resistividad.

78. 25.3 Resistencia
Para un conductor con resistividad ρ, con densidad de corriente J en un
punto, el campo eléctrico está dado por la ecuación:
Utilizando las siguientes ecuaciones:

79. Relación entre la resistencia y la resistividad.
Relación entre voltaje, corriente y resistencia.

80. R(T) es la resistencia a la temperatura T, y R0 es la resistencia a la
temperatura T0. frecuentemente 0 o 20 °C
El coeficiente de
temperatura de
la resistencia α
es la misma
constante que
apareció antes.
1.-La Resistencia en términos de la temperatura.
El dispositivo de un circuito hecho para tener un valor específico de resistencia
entre sus extremos.

82. 25.4 Fuerza electromotriz y circuitos.
En este dispositivo una carga viaja “hacia arriba”, del lugar donde hay
menos energía potencial hacia donde hay más, aun cuando la fuerza
electrostática trate de llevarla de la mayor energía potencial a la
menor.
La dirección de la corriente en ese dispositivo es del potencial más
bajo al más alto, exactamente lo opuesto de lo que ocurre en un
conductor ordinario.
La influencia que hace que la corriente fluya del potencial menor al
mayor se llama fuerza electromotriz.:fem
La unidad del SI de la fem es la misma que la del potencial, el volt
(1V = 1 J/C).
Todo circuito completo con corriente constante debe incluir algún
dispositivo que provea una fem. Tal dispositivo recibe el nombre de fuente
de fem

84. 1-Resistencia interna
Esta es debido a que la carga en movimiento a través del material de
cualquier fuente real encuentra una resistencia,
Voltaje terminal de una fuente con resistencia interna.
El potencial Vab, llamado voltaje terminal, es menor que la fem a
causa del término Ir que representa la caída de potencial a través
de la resistencia interna r.
La corriente en el circuito externo conectado a las terminales a y b de la
fuente es:
Es decir, la corriente es
igual a la fuente de fem
dividida entre la
resistencia total del
circuito (R + r).

86. El cambio neto en la energía potencial para una carga q que
hace un viaje redondo alrededor de un circuito completo debe
ser igual a cero.
2.-Cambios de potencial alrededor de un circuito

88. 25.5 Energía y potencia en circuitos eléctricos.
Potencia.- Rapidez con la que se
entrega energía a un elemento de
circuito o se extrae de éste.

89. Potencia.- Veremos tres casos.
1.-Potencia en una resistencia pura
Potencia entregada a un resistor
2.-Potencia de salida de una fuente
La diferencia es la potencia eléctrica neta de salida de la
fuente, es decir, la rapidez a la que la fuente entrega energía eléctrica al
resto del circuito.

90. 3.-Potencia de entrada a una fuente
Resistencia
interna

94. CIRCUITOS DE
CORRIENTE DIRECTA
26.1 Resistores en serie y en paralelo

95. 1.-Resistores en serie
Resistencia
equivalente es mayor
que cualquiera de las
resistencias individuales

96. 2.-Resistores en paralelo
Resistencia equivalente
siempre es menor que
cualquier resistencia
individual.

98. 26.2 Reglas de Kirchhoff

99. Válida en cualquier unión.
1.- Regla de Kirchhoff de las uniones:
La suma algebraica de las corrientes en cualquier unión es igual a cero.
2.- Regla de Kirchhoff de las espiras: la suma algebraica de las diferencias
de potencial en cualquier espira, incluso las asociadas con las fem y las de
elementos con resistencia, debe ser igual a cero.

100. La regla de las uniones se basa en la conservación de la
carga eléctrica. En una
unión no se puede acumular carga eléctrica, por lo que la
carga total que entra a ella por unidad de tiempo debe ser
igual a la carga total que sale por unidad de tiempo.
La carga por unidad de tiempo es corriente, por lo que si
consideramos como positivas las corrientes que entran
a una unión y negativas las que salen, la suma
algebraica de las corrientes en la unión debe ser igual a
cero.

101. 3.-Convenciones de signo para la regla de la espiras

105. 26.3 Instrumentos de medición eléctrica
1.-Amperímetros
Mide la corriente que pasa a través de él,
si es uno ideal este tiene una resistencia
de 0.

106. 2.-Voltímetros
Un voltímetro siempre mide la diferencia
de potencial entre dos puntos a los que
deben conectarse sus terminales

107. 3.-Amperímetros y voltímetros en combinación
Si la idea es medir Vab y I de forma
simultanea con amperímetros y voltímetros
prácticos esto no es tan sencillo como
parece. En la figura (a), el amperímetro A
lee la corriente I en el resistor R. El
voltímetro V, sin embargo, lee la suma de
la diferencia de potencial Vab a través del
resistor y la diferencia de potencial Vbc a
través del amperímetro. Si se transfiere la
terminal del voltímetro
de c a b, como en la figura (b), entonces
el voltímetro lee correctamente la
diferencia de potencial Vab, pero ahora el
amperímetro lee la suma de la corriente I
en el resistor y la corriente IV en el
voltímetro.

108. 4.-El potenciómetro:
El potenciómetro es un instrumento que se utiliza para medir la fem
de una fuente sin extraer corriente de ésta; también tiene otras
aplicaciones útiles. En esencia, un potenciómetro compensa una
diferencia de potencial desconocida contra una diferencia
de potencial ajustable y mensurable.

109. 26.4 Circuitos R-C
1.-Carga de un capacitor
La figura 26.21 muestra un circuito simple para
cargar un capacitor. Un circuito como éste, que
tiene un resistor y un capacitor conectados en
serie, se llama circuito R-C. Se ha idealizado la
batería (o fuente de energía eléctrica) para que
tenga una fem E constante y una resistencia
eléctrica igual a cero (r 5 0), y se desprecia la
resistencia de todos los conductores de conexión.
Se comienza con el capacitor descargado (figura
26.21a); después, en cierto momento inicial, t 5 0,
se cierra el interruptor, lo que completa el circuito
y permite que la corriente alrededor de la espira
comience a cargar el capacitor (figura 26.21b).
Para todos los efectos prácticos, la corriente
comienza en el mismo instante en todas las partes
conductoras del circuito, y en todo momento la
corriente es la misma en todas ellas.

110. Circuito R-C, capacitor en Carga
corriente instantánea i

111. 2.-Constante de tiempo
El término RC recibe el nombre de constante de tiempo, o tiempo de
relajación, del circuito, y se denota por t:

112. Ahora suponga que después de que el capacitor de la figura 26.21b
ha adquirido una carga Q0, se retira la batería del circuito R-C y se
conectan los puntos a y c a un interruptor abierto (figura 26.23a).
Después se cierra el interruptor y en el mismo instante
se reajusta el cronómetro a t 5 0; en ese momento, q 5 Q0. Luego,
el capacitor se descarga a través del resistor y su carga disminuye
finalmente a cero. Otra vez, i y q representan la corriente y la carga
como función del tiempo en cierto instante después de que se hizo
la conexión. En la figura 26.23b se hace la misma elección del
sentido positivo para la corriente que en la figura 26.21b. Entonces,
la regla de Kirchhoff de las espiras da la ecuación (26.10) pero con
E 5 0; es decir,
3.-Descarga de un capacitor

113. corriente instantánea i es:
Circuito R-C, capacitor en descarga

118. CAMPO MAGNÉTICO Y
FUERZAS MAGNÉTICAS
27.1 Magnetismo
Un imán
genera un
campo
magnético en
el espacio
que lo rodea
y un segundo
cuerpo
responde a
dicho campo.

120. 1.-Polos magnéticos contra carga eléctrica
Las fuerzas magnéticas
entre dos cuerpos se deben
fundamentalmente a
interacciones entre los
electrones en movimiento en
los átomos de los cuerpos.

121. 27.2 Campo magnético B o densidad de flujo magnetico
Representamos las interacciones eléctricas en dos etapas:
EN ESYTE CAPITULO SE VERA
¿qué fuerza ejerce éste sobre una carga o una corriente
en movimiento?

122. 1.-Fuerzas magnéticas sobre UNA PARTICULA CON CARGA EN MOVIMIENTO
La unidad del SI para B es
equivalente a 1 N*/C*m o bien:

124. También es de uso
común como unuidad de
B es el gauss
(1 G = 10E-4 T)

125. Para explorar un
campo magnético
desconocido, se mide
la magnitud y
duración de la fuerza
sobre una carga de
prueba en movimiento.

126. 27.3 Líneas de campo magnético y flujo magnético
Cualquier campo
magnético se
representa usando
líneas de campo
magnético,
Se dibujan las
líneas de modo que
la línea que pasa a
través de cualquier
punto sea tangente
al vector del campo
magnético en ese
punto.
Donde las
líneas de
campo
adyacentes
están cerca
entre sí, la
magnitud
del campo
es grande;
donde tales
líneas
están
separadas,
la magnitud
del campo
es
pequeña.
Debido a que la dirección de en cada
punto es única, las líneas de campo
nunca se cruzan.

129. 1.-Flujo magnético y ley de Gauss del magnetismo
Flujo magnético a
través de una superficie:
Forma General:
El flujo magnético es una
cantidad escalar.
En el caso especial en que es
uniforme sobre la superficie de
un plano con área total A,
B(perpendicular) y ϕ son los
mismos en todos los puntos de la
superficie el flujo es:
Esta unidad se llama weber (1 Wb)

130. 27.4 Movimiento de partículas cargadas
en un campo magnético
Radio de una
órbita circular en
un campo
magnético

131. La rapidez angular v de la partícula
El número de revoluciones por unidad
de tiempo es f =ώ/2Π.
Esta frecuencia f es independiente del
radio R de la trayectoria.
Se denomina frecuencia del ciclotrón
La energía de la colisión produce otro
electrón y un positrón.

133. 27.5 Aplicaciones del movimiento
de partículas cargadas
Selector de velocidad

134. 1.-Experimento de e/m de Thomson

136. 2.-Espectrómetros de masa

137. 27.6 Fuerza magnética sobre un conductor que transporta corriente

138. Fuerza magnética sobre un segmento
recto de alambre.
Fuerza magnética sobre una sección
infinitesimal de alambre.

139. 27.7 Fuerza y par de torsión en una espira que conduce corriente en un
campo magnético uniforme.
Magnitud del par
de torsión en una
espira de corriente
momento
dipolar
magnético o
momento
magnético de
la espira

141. 1.-Par de torsión magnético:
Forma vectorial
Par de torsión vectorial sobre una
espira de corriente.

142. 2.-Energía potencial para un dipolo
magnético
3.-Par de torsión magnético: Espiras y
bobinas

143. 4.-Dipolo magnético en un campo magnético no uniforme
En el campo no uniforme de un imán de
barra la fuerza neta sobre la espira no
es igual a cero, en ambos casos, a
diferencia de si el campo fuera uniforme
entonces la fuerza es 0..

144. 27.8 El motor de corriente directa
27.39 Diagrama esquemático de un motor
sencillo de cd. El rotor es una espira de
alambre con libertad para girar alrededor
de un eje; los extremos del rotor están
adheridos a los dos conductores curvos
que forman el conmutador. (Por claridad,
las mitades del rotor se muestran en
colores rojo y azul.) Los segmentos del
conmutador están aislados unos de otros.

145. 27.9 El efecto Hall

150. FUENTES DE CAMPO MAGNÉTICO
28.1 Campo magnético de una carga
en movimiento (con velocidad
constante)
La dirección de B no es a lo largo de la línea
que va del punto de fuente al punto de campo.
En vez de ello, es perpendicular al plano
que contiene esta línea y al vector
velocidad de la partícula.

152. 28.2 Campo magnético de un elemento de corriente
En su forma vectorial
constituyen la ley de Biot y Savart.

153. 1.-Elemento de corriente: Líneas de campo magnético

154. 28.3 Campo magnético de un conductor que transporta corriente
Una aplicación importante de la ley de Biot y Savart es la obtención del
campo magnético producido por un conductor recto que conduce
corriente.
Cerca de un conductor largo y recto
portador de corriente

155. 28.4 Fuerza entre alambres paralelos
Para dos conductores largos, paralelos y
portadores de corriente.

156. 1.-La definición de ampere
28.5 Campo magnético de una espira circular
de corriente

157. Sobre el eje de N espiras circulares
Sobre el centro de N espiras circulares
1.-Campo magnético sobre el eje de una bobina
Sobre el eje de cualquier número de espiras
circulares con N espiras y
Donde es el momento dipolar magnético
=IA(A sección trasversal de la espira)

158. 28.6 Ley de Ampère
Consideremos otra vez al campo magnético generado por un conductor
largo y recto que transporta una corriente I.
La ley de Ampère está formulada no en términos del flujo
magnético, sino de la integral de línea de B alrededor de una
trayectoria cerrada que se denota como:
1.-Ley de Ampère para un conductor largo y recto
Tomando como B constante en la integral obtengo de la integral de Ampere

160. Este resultado:
No depende de la forma de la
trayectoria ni de la posición del
conductor dentro de ella.
Si la corriente en el alambre es
opuesta a la que se ilustra, la integral
tiene el signo contrario.
Pero si la trayectoria no encierra el
alambre entonces la integral es igual
a cero.

161. Ley de Ampère: Enunciado general

166. INDUCCIÓN ELECTROMAGNÉTICA
29.1 Experimentos de inducción

169. 29.2 Ley de Faraday La ley de Faraday de la inducción
establece lo siguiente:
La fem inducida en una espira cerrada
es igual al negativo de la tasa de
cambio del flujo magnético a través de
la espira con respecto al tiempo.
Si se tiene una bobina con N espiras
idénticas y si el flujo varía a la misma tasa
a través de cada espira, entonces:

170. 29.4 Cálculo del flujo de un campo magnético uniforme a través de un área
plana. (Compare con la figura 22.6, que muestra las reglas
para calcular el flujo de un campo eléctrico uniforme.)

171. Dirección de la fem inducida:
La dirección de una fem o corriente
inducida se calcula con la ecuación y con
algunas reglas sencillas para los signos.
El procedimiento es el siguiente:

172. 29.6 El flujo magnético se hace:
a) Más positivo b) Menos positivo
c) Más negativo d) Menos negativo

173. En a) y d).- Las fem son negativas (opuestas a la dirección de los dedos doblados
de la mano derecha cuando el pulgar apunta a lo largo de A.
En b) y c).-Las fem son positivas (en la misma dirección que los dedos enrollados.

174. Cómo determinar la dirección de la corriente inducida
29.14 Direcciones de las corrientes
inducidas conforme el imán se mueve a lo
largo del eje de una espira conductora. Si
el imán de barra está fijo, no hay corriente
inducida.

175. 29.4 Fuerza electromotriz de
movimiento
La magnitud de la diferencia de potencial
Vab = Va - Vb es igual a la magnitud del
campo eléctrico E multiplicada por la
longitud L de la varilla.
con el punto a en un potencial mayor que el b.
Esta fem se denomina fuerza electromotriz
de movimiento.
Longitud y velocidad
perpendiculares a B uniforme

176. Fem de movimiento: Forma general
fem de movimiento: espira conductora cerrada

177. 29.5 Campos eléctricos inducidos
EL campo eléctrico inducido en el
conductor es causado por
el flujo magnético cambiante.

178. 29.7 Corriente de desplazamiento y ecuaciones de Maxwell
Generalización de la ley de Ampère
1.-Corriente de Conducción y Desplazamiento
El problema con la ley de
Ampère expresada en
esta forma es que está
incompleta
Con las correcciones de la corriente

179. Con las correcciones de la corriente
iD : corriente de desplazamiento
Ficticia en la región entre las placas,
A medida que el capacitor se carga, la
tasa de cambio de q es la corriente de
conducción iC = dq/dt
También hay una densidad de corriente:

181. 2.-Ecuaciones de Maxwell del electromagnetismo
Estas son todas las relaciones entre los
campos eléctricos y magnéticos y sus
fuentes.

185. INDUCTANCIA
30.1 Inductancia mutua
Una corriente que circula por la bobina 1
produce un campo magnético y, por lo
tanto, un flujo magnético a través de la
bobina 2. Si la corriente en la bobina 1
cambia, el flujo a través de la bobina 2
también cambia; de acuerdo con la ley de
Faraday, esto induce una fem en la bobina
2. De este modo, un cambio en la corriente
de un circuito puede inducir otra corriente
en un segundo circuito.

186. fem mutuamente inducidas
inductancia mutua
el flujo magnético a través de
cada espira de la bobina 2
Cuando i1 cambia cambia;
este flujo cambiante induce
una fem en la bobina 2
M21 inductancia
mutua de las dos bobinas
es el flujo a través de una sola
espira de la bobina 2.
Para la inductancia mutua
se llama henry (1 H),

187. 30.2 Autoinductancia e inductores
Si la corriente i en el circuito cambia.
El símbolo habitual para un inductor en un
circuito es:

188. Campo eléctrico asociado con el efecto de
inducción magnética es no conservativo.

191. 30.3 Energía del campo magnético
La potencia instantánea P
(la tasa de transferencia
de energía al inductor) es:
P = Vab*i
1.-Energía almacenada en un inductor
La energía dU suministrada al inductor
durante un intervalo de tiempo infinitesimal
dt es:
La energía total U suministrada mientras la corriente aumenta de cero a
un valor final I es:

192. 2.-Densidad de la energía magnética
Densidad de energía magnética en el vacío
Densidad de energía magnética en un materia.
Cuando el material dentro del toroide no es un vacío, sino un
material con permeabilidad magnética y
La energía en un inductor se almacena en el campo magnético dentro
de a bobina: En el caso de solenoide toroidal ideal.

193. 30.4 El Circuito R-L
1.-Crecimiento de la corriente en un circuito R-L
Un circuito que incluye tanto un resistor
como un inductor, y tal vez una fuente de
fem, se llama circuito R-L.

194. El inductor ayuda a impedir los cambios rápidos
en una corriente, la fuente externa tiene una fem
fluctuante.
El resistor R puede ser un elemento de circuito
individual, o ser la resistencia de los devanados
del inductor.
Al cerrar el interruptor S1 se conecta la
combinación R-L a una fuente con fem constante.
(Suponemos que la fuente tiene
resistencia interna igual a cero,
por lo que el voltaje terminal es
igual a la fem.

195. Suponga que, en un principio, ambos interruptores
están abiertos, y luego, en cierto momento inicial t = 0
se cierra el interruptor S1. La corriente no puede
cambiar súbitamente de cero a algún valor final
porque di/dt y la fem inducida en el inductor serían
infinitas. En vez de ello, la corriente comienza a crecer
con una tasa que sólo depende del valor de L en el
circuito. Sea i la corriente en cierto momento t
después de que se cerró el interruptor S1, y sea di/dt
su tasa de cambio en ese instante. La diferencia de
potencial vab a través del resistor en ese momento es:
y la diferencia de potencial vbc a
través del inductor es:

196. Como se aprecia en la figura, la corriente
instantánea i primero aumenta con
rapidez, luego con más lentitud, y se
acerca al valor final en forma
asintótica.
En un tiempo igual a L/R la corriente ha
subido a (1 – 1/e), o el 63% de su valor
final.
De esta forma, la cantidad L/R es una
medida de la rapidez con que la
corriente se aproxima a su valor final;
se denota con:
Constante de tiempo para un circuito R-L

197. De la potencia Ei suministrada por la fuente, la parte (i2 R) se disipa en el
resistor, y la parte (Li di/dt) es la energía almacenada en el inductor.
La tasa instantánea con la que la fuente entrega energía al circuito es
La tasa instantánea con que se disipa energía en el resistor es i2R
La tasa con que se almacena energía en el inductor es
Aplicamos la ley de mallas de Kirchhoff, comenzando en la terminal negativa
y avanzando en sentido antihorario alrededor del circuito

198. 2.-Decaimiento de la corriente en un circuito R-L
La energía necesaria para mantener la
corriente durante este decaimiento
proviene de la energía almacenada en el
campo magnético del inductor.
la corriente i varía con el tiempo de
acuerdo con:

199. 30.5 El circuito L-C
En el circuito L-C de la figura 30.14a se
carga el capacitor con una diferencia de
potencial Vm y una carga inicial Q=CVm
en su placa izquierda y luego se cierra el
interruptor.
El capacitor comienza a descargar a través
del inductor. A causa de la fem inducida
en el inductor, la corriente no puede
cambiar en forma instantánea; comienza
en cero y finalmente alcanza un valor
máximo Im.
Durante esta intensificación el capacitor
se está descargando

201. 3.-Oscilaciones eléctricas en un circuito L-C
Se aplica la ley de Kirchhoff
La posición está dada como función del
tiempo por la ecuación:
La carga q del capacitor está dada por
La frecuencia angular v de la oscilación
está dada por:
La corriente instantánea i

202. 1.-Energía en un circuito L-C
La velocidad vx en cualquier posición x
La corriente i, se encuentra cuando la
carga en el capacitor es q.

203. 30.6 El circuito L-R-C en serie
Suponga que un inductor con inductancia L y un resistor
de resistencia R están conectados en serie entre las
terminales de un capacitor cargado, para formar un
circuito en serie L-R-C. Como antes, el capacitor
comienza a descargarse tan pronto como el circuito está
completo. Pero en virtud de las pérdidas i2R en el resistor,
la energía del campo magnético adquirida por el inductor
cuando el capacitor está descargado por completo es
menor que la energía del campo eléctrico original del
capacitor. De igual forma, la energía del capacitor cuando
el campo magnético ha disminuido a cero es aún más
pequeña, y así sucesivamente.

205. 1.-Análisis del circuito L-R-C
Circuito en serie L-R-C subamortiguado

210. ONDAS
ELECTROMAGNÉTICAS
32.1 Ecuaciones de Maxwell
y ondas electromagnéticas

211. 32.4 El espectro electromagnético. Las
frecuencias y longitudes de onda que se
encuentran en la naturaleza se extienden
en un intervalo tan amplio que se tiene que
usar una escala logarítmica para indicar
todas las bandas importantes. Las fronteras
entre las bandas son un tanto arbitrarias.
2.-El espectro electromagnético

212. 32.2 Ondas electromagnéticas planas
y rapidez de la luz
Una onda electromagnética plana
simple

214. Onda electromagnética en el vacío.
Rapidez de las ondas electromagnéticas en el vacío

217. 32.3 Ondas electromagnéticas
sinusoidales
1.-Campos de una onda sinusoidal
2.-Onda electromagnética en el vacío

219. 3.-Ondas electromagnéticas en la materia
Rapidez de las ondas electromagnéticas en un dieléctrico
La razón entre la rapidez c en el vacío y la rapidez v en un material se
conoce en óptica como el índice de refracción n del material.
Cuando

220. 32.4 Energía y cantidad de movimiento
de las ondas electromagnéticas.
Densidades de energía en campos eléctricos y magnéticos en espacio vacío.
Para las ondas electromagnéticas en el vacío, las magnitudes E y B
están relacionadas por:
También se puede expresar la densidad de energía u en una onda
electromagnética simple en el vacío como:

221. Flujo de energía electromagnética y el
vector de Poynting

222. Intensidad de una onda sinusoidal en el vacío.
Flujo de cantidad de movimiento electromagnética y presión de
radiación.
Tasa de flujo de la cantidad de movimiento electromagnética
Esta cantidad de movimiento es responsable del fenómeno llamado presión de
radiación.

223. Presión de radiación, onda absorbida totalmente
Presión de radiación, onda reflejada totalmente

224. 32.5 Ondas electromagnéticas
estacionarias

227. ÓPTICA GEOMÉTRICA
34.1 Reflexión y refracción
en una superficie plana

228. 1.-Formación de imágenes por espejo plano

231. Imagen de un objeto extenso: Espejo plano
Aumento lateral
La razón de la altura de la imagen
con respecto a la altura del objeto,
en cualquier situación de
formación de imágenes es el
aumento lateral m.

233. 34.2 Reflexión en una superficie esférica
Relación objeto
-imagen, espejo esférico

234. Imagen de un objeto puntual: Espejo esférico

235. Punto focal y distancia focal
Distancia focal de un
espejo esférico.

236. Imagen de un objeto extenso: Espejo esférico
Aumento lateral, espejo esférico

237. Espejos convexos
Aumento lateral

240. 34.19 Método gráfico para localizar la imagen formada por un espejo esférico. Los
colores de los rayos sirven sólo como identificación; no se refieren a colores
específicos de la luz.

241. 34.3 Refracción en una superficie
esférica
1.-Imagen de un objeto puntual:
Superficie refractiva esférica

243. Relación objeto-imagen,
superficie refractiva esférica
Aumento lateral,
superficie
refractiva esférica

245. 34.4 Lentes delgadas
1.-Propiedades de las lentes

246. 2.-Imagen de un objeto extenso: Lentes convergentes

247. Relación objeto-imagen, lente delgada
Aumento lateral, lente delgada

248. Lentes divergentes

249. En la figura 34.32 se exponen diversos
tipos de lentes, tanto convergentes como
divergentes. Veamos una observación
importante: toda lente que sea más
gruesa en su centro que en sus bordes
es una lente convergente con f positiva,
y toda lente que sea más gruesa en sus
bordes que en su centro es una lente
divergente con f negativa.

250. Ecuación del fabricante de lentes

251. Ecuación del fabricante de lentes
para una lente delgada

253. 34.36 Método gráfico para localizar una imagen formada por una lente delgada.
Los colores de los rayos sirven sólo como identificación; no se refieren a colores
específicos de la luz.