La energía potencial eléctrica (Ep) es la energía almacenada en un sistema debido a la posición de cargas eléctricas. Ep depende de la magnitud de las cargas y de la distancia que las separa. La Ep de un sistema de dos partículas es KQq/r, donde K es la constante de Coulomb, Q y q son las cargas, y r es la distancia entre ellas. Para sistemas con más de dos partículas, la Ep total es la suma de las Ep entre cada par de partículas.
La energía potencial generada por cargas eléctricas, el potencial eléctrico y la difrencia de potencial asociada a partículas y distribuciones de cargas.
1- Ley de Coulomb
2- Campo eléctrico de distribución discreta de cargas
3- Campo eléctrico de distribución continua de carga
4- Ley de Gauss y flujo eléctrico
5- Campo eléctrico de esfera hueca y maciza
6- Potencial de distribución discreta
7- Potencial de distribución continua
8- Gradiente de potencial y equilibrio
9- Energía eléctrica en distribución de cargas
10- Cargas en un campo uniforme
11- Condensador de placas planas (vacío)
12- Condensador de placas planas (con dieléctrico)
13- Capacitor cilíndrico (vacío)
14- Capacitor esférico (vacío)
15- Capacitor cilíndrico (con dieléctrico)
Ley de Coulomb e intensidad de campo eléctrico
Densidad de flujo eléctrico
Ley de Gauss
Potencial eléctrico
Densidad de energía en campos electrostáticos
Movimiento de un Cuerpo Rígido-Movimiento Angular de una Partícula-Movimiento Angular de un Sólido Rígido-Momento de Inerca-Teorema de Figura Plana-Teorema de Steiner-Momento de Torción-Impulso Angular
La energía potencial generada por cargas eléctricas, el potencial eléctrico y la difrencia de potencial asociada a partículas y distribuciones de cargas.
1- Ley de Coulomb
2- Campo eléctrico de distribución discreta de cargas
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5- Campo eléctrico de esfera hueca y maciza
6- Potencial de distribución discreta
7- Potencial de distribución continua
8- Gradiente de potencial y equilibrio
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10- Cargas en un campo uniforme
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LEY EXPERIMENTAL DE COULOMB
INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICO
CAMPO DEBIDO A UNA DISTRIBUCIÓN CONTINUA DE CARGA VOLUMÉTRICA
CAMPO DE UNA LÍNEA DE CARGA
CAMPO DE UNA LÁMINA DE CARGA
LÍNEAS DE FLUJO Y ESQUEMAS DE CAMPOS
Este informe presenta y explica las diferentes fórmulas y criterios para el cálculo de la energía potencial y el diferencial de potencial eléctrico, en sistemas de cargas puntuales y en campos eléctricos, tanto uniformes como no-uniformes,
Para la mejor comprensión y aplicación de las diferentes ecuaciones, se incluyeron ejemplos prácticos que comprenden los distintos casos.
LEY EXPERIMENTAL DE COULOMB
INTENSIDAD DE CAMPO ELÉCTRICO
CAMPO DEBIDO A UNA DISTRIBUCIÓN CONTINUA DE CARGA VOLUMÉTRICA
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LÍNEAS DE FLUJO Y ESQUEMAS DE CAMPOS
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ROMPECABEZAS DE ECUACIONES DE PRIMER GRADO OLIMPIADA DE PARÍS 2024. Por JAVIE...JAVIER SOLIS NOYOLA
El Mtro. JAVIER SOLIS NOYOLA crea y desarrolla el “ROMPECABEZAS DE ECUACIONES DE 1ER. GRADO OLIMPIADA DE PARÍS 2024”. Esta actividad de aprendizaje propone retos de cálculo algebraico mediante ecuaciones de 1er. grado, y viso-espacialidad, lo cual dará la oportunidad de formar un rompecabezas. La intención didáctica de esta actividad de aprendizaje es, promover los pensamientos lógicos (convergente) y creativo (divergente o lateral), mediante modelos mentales de: atención, memoria, imaginación, percepción (Geométrica y conceptual), perspicacia, inferencia, viso-espacialidad. Esta actividad de aprendizaje es de enfoques lúdico y transversal, ya que integra diversas áreas del conocimiento, entre ellas: matemático, artístico, lenguaje, historia, y las neurociencias.
ACERTIJO DE CARRERA OLÍMPICA DE SUMA DE LABERINTOS. Por JAVIER SOLIS NOYOLAJAVIER SOLIS NOYOLA
El Mtro. JAVIER SOLIS NOYOLA, crea y desarrolla ACERTIJO: «CARRERA OLÍMPICA DE SUMA DE LABERINTOS». Esta actividad de aprendizaje lúdico que implica de cálculo aritmético y motricidad fina, promueve los pensamientos lógico y creativo; ya que contempla procesos mentales de: PERCEPCIÓN, ATENCIÓN, MEMORIA, IMAGINACIÓN, PERSPICACIA, LÓGICA LINGUISTICA, VISO-ESPACIAL, INFERENCIA, ETCÉTERA. Didácticamente, es una actividad de aprendizaje transversal que integra áreas de: Matemáticas, Neurociencias, Arte, Lenguaje y comunicación, etcétera.
Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3.pdfsandradianelly
Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestr
Instrucciones del procedimiento para la oferta y la gestión conjunta del proceso de admisión a los centros públicos de primer ciclo de educación infantil de Pamplona para el curso 2024-2025.
Mapa_Conceptual de los fundamentos de la evaluación educativa
Energía potencial eléctrica
1. Energía Potencial Eléctrica
Al igual que cuando hablamos de la energía potencial gravitatoria estudiamos que un
cuerpo que se encuentra a una determinada altura de la superficie de la Tierra adquiere
una determinada cantidad de energía potencial provocada por la acción de la fuerza
gravitatoria, un cuerpo cargado que sufre la acción de una fuerza eléctrica adquiere
energía potencial eléctrica (Ep).
El trabajo realizado por la fuerza eléctrica para trasladar una carga desde un punto A a
otro B se puede expresar de la siguiente forma:
We (A→B) =∫ 𝐹𝑒. 𝑑𝑙
𝐵
𝐴
= −∆Ep= − (EpB − EpA)
Esta expresión determina que sólo es posible calcular diferencias de energía (ΔEp) y
la energía potencial en un punto es siempre un valor relativo con respecto a otro, sin
embargo para hablar de un valor absoluto se utiliza como referencia un punto situado en
el infinito. Dado que a esa distancia no existe fuerza eléctrica que atraiga o repela las
cargas, la energía potencial eléctrica allí es nula. Por tanto, aplicando esta
consideración obtenemos que:
We (∞→A) =∫ 𝐹𝑒. 𝑑𝑙 =
𝐴
∞
−∆Ep= − (EpA−Ep∞) = −EpA
Tal y como estudiamos en el apartado de trabajo eléctrico, si sobre una carga actúa otra
fuerza externa (a parte de la fuerza eléctrica), se cumple que:
We = − Wf
Donde:
We es el trabajo realizado por la fuerza eléctrica para moverlo desde A hasta B.
Wf es el trabajo realizado por la fuerza externa para moverlo desde A hasta B.
Por esta razón, podemos definir el trabajo realizado por la fuerza externa para trasladar
la carga desde el infinito hasta una posición A como:
Wf (∞→A) = − We (∞→A) = EpA
La energía potencial eléctrica de una carga situada en una posición A equivale al
trabajo realizado por una fuerza externa para trasladar dicha carga desde el infinito hasta
dicha posición A, o dicho de otra forma, el opuesto del trabajo realizado por la fuerza
eléctrica para llevarla desde el infinito hasta A.
EpA = Wf (∞→A) = −We (∞→A)
2. Energía potencial de un sistema de dos partículas
Si disponemos de dos cargas Q y q, el trabajo para aproximar q desde el infinito hasta
un punto A próximo a Q se puede obtener aplicando la definición de trabajo entre dos
puntos:
We(∞→A)=∫ 𝐹𝑒. 𝑑𝑙
−
∞
= ∫ 𝐹𝑒. 𝑑𝑟
−
∞
=−K⋅Q⋅q⋅∫ 1 𝑟⁄
−
∞
2.dr ⇒
We(∞→A)=−K⋅Q⋅q⋅(−
1
𝑟
)A∞ ⇒
We(∞→A)=−K⋅
𝑄.𝑞
𝑟
Sustituyendo por la definición de energía potencial:
EpA=K⋅
𝑄.𝑞
𝑟
La energía potencial eléctrica que posee una carga puntual q en presencia de otra carga
puntual Q que se encuentran separadas cierta distancia r es:
Ep=K.
𝑄.𝑞
𝑟
Donde:
Ep es la energía potencial eléctrica. En el S.I. se mide en Joules (J).
Q y q son los valores de las dos cargas puntuales. En el S.I. se miden en
Coulombios (C).
r es el valor de la distancia que las separa. En el S.I. se mide en metros (m).
K es la constante de la ley de Coulomb. Para el vacío su valor es
aproximadamente 9·109 N·m2/C2utilizando unidades en el S.I.
Como ya hablamos en el apartado de trabajo eléctrico, este es el trabajo que realizan las
fuerzas eléctricas y no debemos confundirlo con el trabajo que puede realizar una fuerza
externa en contra de las fuerzas eléctricas para intentar aproximar dos cuerpos cargados
con el mismo signo (que apriori intentarán separarse) o alejar dos cuerpos cargados con
distinto signo (que apriori intentarán unirse). El trabajo que realiza dicha fuerza (Wf) se
relaciona con el trabajo eléctrico (We) y la energía potencial eléctrica de la siguiente
forma:
We = −Wf = −ΔEp
Esta relación se cumple en los dos casos comentados anteriormente.
3. Cargas con distinto signo
Imagina dos cargas fijas, una positiva y otra negativa. En principio, dado que se tratan
de cargas con distinto signo en cada una de ellas aparecerá una fuerza de atracción
hacia la otra. Imagina nuevamente que una de ellas se encuentra en un punto A y que
podemos cogerla con la mano y situarla hasta un punto B más alejado. Al hacer esto:
Si aplicas la definición de trabajo, dado que el desplazamiento se produce en la
dirección y sentido de la fuerza externa, el trabajo que realiza esta fuerza (Wf) será
positivo (Wf>0).
Como el desplazamiento se produce en sentido contrario a la fuerza eléctrica, el
trabajo eléctrico será negativo (We<0).
Si aplicas la definición de energía potencial eléctrica, podrás comprobar que la
energía en B es mayor que en A, por tanto (ΔEp>0).
En resumidas cuentas, el trabajo que realiza la fuerza externa al alejarlas, hace que las
cargas adquieran energía potencial. Si ahora la soltamos, la fuerza eléctrica se encargará
de acercarlas realizando un trabajo que consumirá parte o toda la energía potencial que
poseen.
Cargas del mismo signo
Ahora, imagina dos cargas fijas del mismo signo (positiva o negativa). En principio, dado
que se tratan de cargas con signos iguales en cada una de ellas aparecerá una fuerza
4. de repulsión en contra de la otra. Imagina nuevamente que una de ellas se encuentra en
un punto A y que podemos cogerla con la mano y situarla hasta un punto B más cercano.
Al hacer esto, como en el caso anterior:
Si aplicas la definición de trabajo, dado que el desplazamiento se produce en la
dirección y sentido de la fuerza externa, el trabajo que realiza esta fuerza (Wf) será
positivo (Wf>0).
Como el desplazamiento se produce en sentido contrario a la fuerza eléctrica, el
trabajo eléctrico será negativo (We<0).
Si aplicas la definición de energía potencial eléctrica, podrás comprobar que la
energía en B es mayor que en A, por tanto (ΔEp>0).
El trabajo que realiza la fuerza externa al acercarlas, hace que las cargas adquieran
energía potencial. Si ahora la soltamos, la fuerza eléctrica se encargará de alejarlas
realizando un trabajo que consumirá parte o toda la energía potencial que poseen.
Fíjate que tal y como indicamos en la fórmula inicial, cuando se aplica la fuerza externa,
el signo del trabajo del campo eléctrico es exactamente el contrario al del trabajo
realizado por la fuerza eléctrica y al de la diferencia de energía potencial.
Energía potencial eléctrica de un sistema de más de dos partículas
Si en lugar de poseer dos cargas puntuales, disponemos de más cargas, podemos
calcular la energía potencial del sistema sumando algebraicamente la energía potencial
5. eléctrica entre cada pareja de cargas. Por ejemplo, si disponemos de tres cargas q1, q2 y
q3 la energía potencial eléctrica del sistema se obtiene por medio de la siguiente
expresión:
Ep=𝐾
𝑞1.𝑞2
𝑟1,2
+ 𝐾.
𝑞1.𝑞3
𝑟1,3
+ 𝐾
𝑞2.𝑞3
𝑟2,3
La energía potencial de un sistema formado por varias cargas puntuales equivale al
trabajo necesario que debería realizar una fuerza exterior para ensamblar las cargas en
esas posiciones trayéndolas desde el infinito.
Energía potencial eléctrica y energía cinética
Si dos o más cargas puntuales se encuentran sometidas únicamente a la fuerza eléctrica,
la energía total del sistema es siempre la misma (permanece constante). Esto es debido
a que la fuerza eléctrica es una fuerza conservativa.
¿Qué consideraciones tiene esto?
En primer lugar, que la suma de la energía cinética y la energía potencial del sistema es
independiente del punto en que se encuentre, por tanto entre dos puntos A y B se cumple
que:
EcA+EpA=EcB+EpB
De igual forma, si disminuye la energía cinética, aumentará la energía potencial y
viceversa. De esta forma también se cumple que:
ΔEc+ΔEp=0 ⇒
ΔEc=−ΔEp=We(A→B)
Webgrafía:
file:///C:/Users/user/Desktop/blog/Energ%EDa%20Potencial%20El%E9ctrica%20_%20
Fisicalab.html#contenidos