El documento describe el método de distribución de momentos de Hardy Cross para resolver ecuaciones de equilibrio en estructuras. El método trabaja de forma iterativa liberando un grado de libertad cada vez para satisfacer las ecuaciones de equilibrio. Distribuye los momentos en los nudos de acuerdo a la rigidez de cada elemento. Explica cómo se aplica el método a estructuras con articulaciones y cómo se modifica el factor de distribución cuando un extremo es articulado.

1. República Bolivariana de Venezuela
Ministerio del Poder Popular para la Educación Superior
“Instituto universitario Politécnico Santiago Mariño”
Extensión Barinas
Tutor: Cedilly Guedez
Integrante: T.S.U Yohan tovar
CI: 11.654.941

2. MÉTODO DE LA DISTRIBUCIÓN DE MOMENTOS
El profesor de estructuras Hardy Cross inventó un método iterativo para resolver las
ecuaciones de equilibrio en función de los desplazamientos y rotaciones de las
ecuaciones pendiente deflexión y facilitar el análisis de estructuras con varios grados de
libertad.
Debido a que este método es una solución a las ecuaciones del método de pendiente
deflexión, tiene las mismas limitaciones de este:
 Se desprecian las deformaciones axiales de los elementos
 Se desprecian las deformaciones por cortante
 Estructuras construidas con materiales elásticos y que no salgan de este rango
 Deformaciones pequeñas
 Adicionalmente el método tiene sus propias limitaciones:
 Solo trabaja con las ecuaciones de equilibrio rotacional en los nudos
 No da una solución directa cuando están involucrados grados de libertad
traslacionales
 Se limita a determinar como es la distribución de los momentos en los elementos
que llegan a un nudo
 No plantea ecuaciones de compatibilidad de deformaciones para grados de
libertad traslacionales
Sin embargo todas estas limitaciones el método revolucionó el análisis de estructuras en
el año 1930.
Repasemos un poco los pasos a seguir en el método de la rigidez utilizando las
ecuaciones pendiente deflexión:
1. Planteamiento de ecuaciones de equilibrio en los grados de libertad libres
2. Planteamiento de las ecuaciones pendiente deflexión: corresponden a expresar
los momentos de extremo de los elementos en función de unos momentos de
empotramiento perfecto y de los giros y desplazamientos de cada extremo del
elemento. La formulación de estas ecuaciones se hace partiendo de asumir el
elemento empotrado en sus dos extremos y de ir soltando cada grado de libertad
y corrigiendo estos momentos por estos posibles movimientos.
3. Se reemplazan las ecuaciones de pendiente deflexión en las ecuaciones de
equilibrio y se resuelve para los giros y desplazamientos.
4. Se encuentran los momentos de extremo en función de los giros y
desplazamientos hallados.
Repasemos el método de solución iterativa de un sistema de ecuaciones: se asume que
todas las incógnitas menos una son iguales a cero, entonces se encuentra el valor de esta
incógnita en una de las ecuaciones. Este valor se reemplaza en las otras ecuaciones y
se encuentra el valor de las otras incógnitas cuando todas menos ella y la primera son
iguales a cero. Los valores encontrados representan una primera solución al sistema de
ecuaciones planteado. Estos valores vuelven a reemplazarse en la primera ecuación
para encontrar un nuevo valor de la primera incógnita, con el cual se vuelven a

3. encontrar las otras incógnitas. En este proceso iterativo los resultados cada vez van
difiriendo en menor cantidad lo que nos indica que nos acercamos a la respuesta que
satisface todas las ecuaciones.
Teniendo presente este método iterativo podemos observar que él parte de asumir que
todas las incógnitas son cero menos una, en nuestro sistema esto indica que partiendo de
elementos empotrados en sus extremos, liberamos un solo grado de libertad de toda la
estructura, por ejemplo para una viga de dos luces sin considerar posibles
desplazamientos relativos, podríamos liberar el giro en b, θb, y encontramos el valor
de ese giro necesario para que se cumpla que la suma de momentos en B es cero, esto
es, que momento adicional debo agregar en b para que se produzca un giro que equilibre
el nudo, siempre que θa y θc sean iguales a cero (empotramiento a ese lado).
Al aplicar el momento adicional en B se puede encontrar por medio de la ecuación de
equilibrio en B, el valor de θb. Con este valor puedo encontrar los momentos que se
generan en los extremos opuestos de los elementos manteniendo sus giros iguales a
cero. En este paso se ha hecho cumplir una de las ecuaciones de equilibrio (ΣMb=0)
pero las otras dos ecuaciones no se satisfacen. Se procede a soltar otro grado de
libertad, por ejemplo θa manteniendo los otros dos valores iguales a cero. Para
satisfacer su ecuación de equilibrio se debe aplicar un momento externo igual y de
sentido contrario al momento desequilibrado en ese nudo. Se encuentra el valor del giro
debido a este momento y se halla el momento del elemento en el extremo contrario
B. Otra vez se desequilibró el nudo B. Si analizamos de nuevo la estructura pero esta
vez soltando el nudo B sometido al momento contrario al generado en la segunda
iteración estaríamos equilibrando el nudo B.
Este proceso continúa hasta que los momentos que tenemos que equilibrar en cada paso
se van haciendo menores.
Note que en este proceso cada iteración es independiente de la anterior y corresponde a
una corrección de los momentos finales en los extremos, por eso y por superposición los
momentos finales corresponden a la suma de los momentos generados en cada iteración.
Cuando tenemos una estructura con un nudo al cual le llegan varios miembros el
proceso de equilibrio en ese nudo nos lleva a repartir ese momento en todos los
elementos, esa repartición se hace de acuerdo con la rigidez a rotación de cada
elemento. Mostraremos con el siguiente ejemplo la forma en que se reparten los
momentos en un nudo.

4. Grado de libertad libre= θb
Ecuaciones de equilibrio en el sentido del grado de libertad libre:
Ecuaciones pendiente deflexión:
note que los momentos están dados solamente en función del giro en b ya que los otros
grados de libertad son cero.
Si llamamos al termino la rigidez rotacional del elemento a un giro, K, podemos
expresar la ecuación de equilibrio como:
despejando para θb, tenemos:

5. reemplazando en la ecuación de cada momento nos queda:
notamos que el momento en el nudo se distribuye de acuerdo con la relación , a
la cual le damos el nombre de factor de distribución. Los factores de distribución de los
miembros que llegan a un nudo deben sumar uno. (por qué?). El elemento que tenga
mayor rigidez tiene mayor factor de distribución por lo tanto se lleva mayor parte del
momento. Para elementos con EI constantes el miembro más rígido es aquel que tiene
menor longitud.
Cuando en un nudo solo llegan dos elementos con EI iguales, se puede expresar el
factor de distribución en función de las longitudes:
y
Analicemos que pasa con los momentos generados en los otros nudos no libres, en este
caso los extremos de elemento empotrados:
Por ecuaciones pendiente deflexión
esto nos muestra que el momento generado en un extremo fijo cuando el otro extremo
se libera es igual a la mitad del momento del lado que giró.

6. Esta conclusión nos ayuda mucho en el proceso iterativo porque nos da el valor del
momento generado en el extremo opuesto al liberado, a este valor se le llama momento
trasladado.
Para este ejemplo ya llegamos al final de su solución encontrando los momentos de
empotramiento en los extremos fijos.
Supongamos que el apoyo A no sea un empotramiento sino una articulación, entonces el
momento mab tiene que ser cero, en este caso podemos volver a analizar toda la
estructura aplicando un momento en A igual a –mab para que ese nudo se encuentre en
equilibrio y considerando el nudo b rígido. A este paso se le llama equilibrio del nudo
A.
donde mab´ corresponde al momento en A en esta
iteración.
Este caso genera un momento en el extremo B de ese elemento igual a la mitad del
momento en A que volvió a desequilibrar el nudo B.
Al aplicar equilibrio en B nos damos cuenta que se debe aplicar un momento igual a
mba´ pero con signo contrario y que este momento se debe distribuir en todos los
elementos de acuerdo con el factor de distribución. Esto correspondería a un equilibrio
en el nudo B, o sea aplicar un momento externo que equilibre el generado en A.
Se continua con las iteraciones de traslado y equilibrio en cada nudo hasta que los
momentos trasladados y de equilibrio sean muy pequeños. Al final se suman todos los
momentos de cada iteración con su respectivo signo para hallar el momento final.

7. En este proceso iterativo nos damos cuenta que las ecuaciones pendiente deflexión
usadas no involucran desplazamientos relativos de los extremos de elementos ni tienen
en cuenta ecuaciones de equilibrio en los grados de libertad correspondientes a
desplazamientos. El método solo trabaja aplicando ecuaciones de equilibrio rotacional a
los nudos. Esta razón hace que el método de Cross no se pueda usar directamente para
resolver estructuras con desplazamientos laterales. Como alternativa para solucionar
este problema se presenta un método por superposición que se explica mas adelante.
Se debe tener en cuenta que el método de distribución de momentos es una forma de
resolver las ecuaciones pendiente deflexión por lo tanto no es un método diferente.
MODIFICACIÓN DEL FACTOR DE DISTRIBUCIÓN CUANDO HAY UN
EXTREMO ARTICULADO:
Para elementos con una articulación en un extremo podemos modificar el factor de
distribución del nudo opuesto de tal manera que este no le traslade momentos al
extremo articulado. Note que el extremo articulado lo único que haría sería devolver
este momento ya que él no puede absorber ningún momento. Caso opuesto a un
extremo empotrado en el que cualquier momento que llegue se queda en él.
Tomemos una viga sencilla
Ecuaciones de equilibrio
Ecuaciones pendiente deflexión para el tramo AB:
reemplazando en las ecuaciones de equilibrio:
y volviendo a reemplazar en las ecuaciones de momentos:

8. o lo que es lo
mismo
esto quiere decir que hemos modificado la rigidez del elemento AB para tener en cuenta
el hecho de que su extremo B está articulado. Así los factores de distribución en el
nudo B ya tienen en cuenta que los momentos en B son cero y que por lo tanto cualquier
momento generado para equilibrio en el nudo A no se traslada al nudo B.
CASOS CON DESPLAZAMIENTO RELATIVO ENTRE LOS EXTREMOS DE
ELEMENTOS
Cuando un extremo se desplaza con respecto al otro en forma perpendicular al
elemento, se generan momentos en los extremos dados por . Este valor se
encuentra en las ecuaciones de pendiente deflexión modificando los momentos de
extremo. Si el desplazamiento es conocido, como por ejemplo un asentamiento de un
apoyo, simplemente se evalúa el momento de empotramiento generado por este
desplazamiento y se resuelve la estructura con estos momentos iniciales. Si el
desplazamiento no se conoce, como en el caso de un pórtico no simétrico, el método de
cross ya no se puede usar directamente porque los factores de distribución de momentos
tendrían que involucrar la rigidez a desplazamientos relativos y los momentos
trasladados ya no obedecerían al factor de ½.
El método que se plantea es por superposición, resolviendo primero la estructura con
una reacción ficticia que impida el desplazamiento y después sumándole los efectos de
analizar la estructura con una fuerza igual al negativo de la reacción hallada en el primer
paso. Este método se deja para que ustedes lo estudien, para mi parecer en vez de estar
facilitando los procedimientos se complican mas por lo tanto podemos considerar que
no es relevante presentarlo.
Dejamos también la inquietud de que pasa con elementos inclinados en el método de
pendiente deflexión y por ende en el método de la distribución de momentos.