En la humidificación adiabática se presenta un aumento de la humedad y la humedad relativa, a la vez que disminuye la temperatura sin que exista aportación de energía.
Ley de Fick, Difusión equimolar en estado estacionario. Difusividad de gases. Calculo del flujo difusional. Problemas resueltos de transferencia de materia.
En la humidificación adiabática se presenta un aumento de la humedad y la humedad relativa, a la vez que disminuye la temperatura sin que exista aportación de energía.
Ley de Fick, Difusión equimolar en estado estacionario. Difusividad de gases. Calculo del flujo difusional. Problemas resueltos de transferencia de materia.
Presentación de los diagramas utilizados para resolver problemas en condiciones de contornos convectivos de la transferencia de calor, según J.P. Holman.
Balances sin reacción química, en procesos con unidades múltiples. Se desarrolla el tema a través de ejercicios resueltos paso a paso, detalladamente. También se proponen una serie de ejercicios para practicar.
Calculo de Estado por ecuaciones PVT (Van der Waals, RK, Soave, Peng Robinson), cartas de Lydersen, Tablas de Lee Kesler, ecuacion del Virial. Incluye tanteos importantes:
* Calculo de P o T de saturación (Criterio de Maxwell)
* Calculo de estado con v y x.
* Calculo de volumen de saturacion con Pitzer-Curl
TERMODINAMICA III SOLUCION LIQUIDA NO IDEAL FASE LIQUIDO VAPOR EN MEZCLAS (P...Domenico Venezia
Calculo de coeficiente de actividad, problemas de separadores, ley de raoult, ley de lewis y randall, ley de henry, diagramas de Depriester. Tanteos en problema de separadores. Azeotropía. Miscibilidad
Presentación de los diagramas utilizados para resolver problemas en condiciones de contornos convectivos de la transferencia de calor, según J.P. Holman.
Balances sin reacción química, en procesos con unidades múltiples. Se desarrolla el tema a través de ejercicios resueltos paso a paso, detalladamente. También se proponen una serie de ejercicios para practicar.
Calculo de Estado por ecuaciones PVT (Van der Waals, RK, Soave, Peng Robinson), cartas de Lydersen, Tablas de Lee Kesler, ecuacion del Virial. Incluye tanteos importantes:
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* Calculo de volumen de saturacion con Pitzer-Curl
TERMODINAMICA III SOLUCION LIQUIDA NO IDEAL FASE LIQUIDO VAPOR EN MEZCLAS (P...Domenico Venezia
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Análisis de la respuesta transitoria. sistemas de segundo ordenjeickson sulbaran
Básicamente, el primer ejercicio se trata de la demostración para determinar los parámetros para un sistema de lazo cerrado de segundo orden. Mientras que, los otros dos ejercicios se basa en la resolución por el caso de sistema subamortiguado, es decir, un sistema que oscila en el transcurso del tiempo.
Ecuaciones de orden superior, MATEMATICA APLICADALuis Velasquez
En el siguiente trabajo se presentan 4 ejercicios de ecuaciones de orden superior de los siguientes temas:
.-Sistema no amortiguado
.-Sistema sobreamortiguado
.-Movimiento forzado
.-Capacitor
Presentación de la conferencia sobre la basílica de San Pedro en el Vaticano realizada en el Ateneo Cultural y Mercantil de Onda el jueves 2 de mayo de 2024.
IMÁGENES SUBLIMINALES EN LAS PUBLICACIONES DE LOS TESTIGOS DE JEHOVÁClaude LaCombe
Recuerdo perfectamente la primera vez que oí hablar de las imágenes subliminales de los Testigos de Jehová. Fue en los primeros años del foro de religión “Yahoo respuestas” (que, por cierto, desapareció definitivamente el 30 de junio de 2021). El tema del debate era el “arte religioso”. Todos compartíamos nuestros puntos de vista sobre cuadros como “La Mona Lisa” o el arte apocalíptico de los adventistas, cuando repentinamente uno de los participantes dijo que en las publicaciones de los Testigos de Jehová se ocultaban imágenes subliminales demoniacas.
Lo que pasó después se halla plasmado en la presente obra.
Automatización de proceso de producción de la empresa Gloria SA (1).pptx
TERMODINAMICA II PROPIEDADES RESIDUALES (Parcial 3 USB)
1. DOMENICO VENEZIA
RESUMEN TERMODINÁMICA II
TERCER PARCIAL
PROPIEDADES RESIDUALES
Hasta ahora sabemos calcular la presión, temperatura y volumen para un
estado dado; a continuación aprenderemos a calcular la entalpía y la
entropía para un estado.
Para calcular la entropía y la entalpía necesitaremos el valor la entalpía para
el estado de gas ideal más una corrección que conoceremos como
entalpía o entropía residual.
Las propiedades residuales se calculan a partir de las ecuaciones cúbicas o
cualquier ecuación termodinámica de forma que:
ℎ = ℎ 𝑟
+ ℎ 𝑔𝑖
ℎ = ℎ 𝑟
+ (∫ 𝐶𝑝 𝑑𝑇
𝑇
𝑇𝑟𝑒𝑓
+ ℎ𝑟𝑒𝑓)
Usualmente el href será 0 y el Cp será constante o un polinomio dado en un
apéndice; sin embargo, en ocasiones le pedirán por ejemplo que compare
el valor de una entalpía obtenida por una ecuación cúbica con el valor
reportado en tablas; en ese caso tenga mucho cuidado deberá buscar en
las tablas cual es el estado de referencia (por ejemplo para el agua es el
punto triple con T=0.01°C y href=2501.3 KJ/Kg según las tablas del van wylen).
Usualmente despreciará el estado de referencia, porque trabajará con un
balance de primera ley o segunda ley, por lo que trabajará con diferencias
de entalpías y entropías.
Por ejemplo supongamos que el balance de energía le queda:
0 = 𝑚 ∗ (𝑈2 − 𝑈1)
Siempre transforme las energías internas en función de las entalpías:
0 = 𝑚 ∗ (ℎ2 − 𝑃2 ∗ 𝑣2 − (ℎ1 − 𝑃1 ∗ 𝑣1))
0 = 𝑚 ∗ (ℎ2 − ℎ1 − (𝑃2 ∗ 𝑣2 − 𝑃1 ∗ 𝑣1))
2. 0 = 𝑚 ∗ (ℎ2 𝑟
+ ℎ2 𝑔𝑖
− (ℎ1 𝑟
+ ℎ1 𝑔𝑖
) − (𝑃2 ∗ 𝑣2 − 𝑃1 ∗ 𝑣1))
Agrupe residuales con residuales e ideales con ideales
0 = 𝑚 ∗ (ℎ2 𝑟
− ℎ1 𝑟
+ (∫ 𝐶𝑝 𝑑𝑇
𝑇2
𝑇1
) − (𝑃2 ∗ 𝑣2 − 𝑃1 ∗ 𝑣1))
A partir de ahora podrá sustituir para calcular un valor, o tantear un estado.
Si debe tantear un estado tendrá que escribir la ecuación del balance
como una función y a partir de allí.
1. Suponga T o P
2. Calcule volumen específico
3. Calcule la entalpía residual del estado que desconozca
4. Sustituya todos los datos en la función creada y verifique que de 0
5. Si no da cero suponga una nueva T o P hasta encontrar un cambio de
signo
6. Interpole de ser necesario.
Note que en los balances de energía se desprecian las propiedades de
referencia esto porque
ℎ2 𝑔𝑖
− ℎ1 𝑔𝑖
= ∫ 𝐶𝑝 𝑑𝑇
𝑇2
𝑇𝑟𝑒𝑓
+ ℎ𝑟𝑒𝑓 − ∫ 𝐶𝑝 𝑑𝑇
𝑇1
𝑇𝑟𝑒𝑓
− ℎ𝑟𝑒𝑓
= ∫ 𝐶𝑝 𝑑𝑇
𝑇2
𝑇𝑟𝑒𝑓
− ∫ 𝐶𝑝 𝑑𝑇
𝑇1
𝑇𝑟𝑒𝑓
= ∫ 𝐶𝑝 𝑑𝑇
𝑇2
𝑇1
Ahora veamos el caso de la entropía
𝑠 = 𝑠 𝑟
+ 𝑠 𝑔𝑖
𝑠 = 𝑠 𝑟
+ (∫
𝐶𝑝
𝑇
𝑑𝑇
𝑇
𝑇𝑟𝑒𝑓
− 𝑅 ∗ ln (
𝑃𝑇1
𝑃𝑟𝑒𝑓
) + 𝑠𝑟𝑒𝑓)
3. En un balance de segunda ley por ejemplo:
ΔSuniverso = m ∗ (∫
𝐶𝑝
𝑇
𝑑𝑇
𝑇2
𝑇1
− 𝑅 ∗ ln(
𝑃2
𝑃1
)) −
𝑄
𝑇𝑎𝑙𝑟𝑒𝑑𝑒𝑑𝑜𝑟
A menos de que sea estrictamente necesario, nunca utilice el balance de
segunda ley para calcular un estado, usualmente se le pedirá que utilice
esta ecuación para determinar si un proceso es posible o no. Recuerde que
si ΔS=0 el proceso es posible y reversible, si ΔS>0 el proceso es irreversible y
posible y si ΔS<0 el proceso es imposible, usualmente le debería dar positivo
o cero.
Para el cálculo de las propiedades residuales utilice las ecuaciones
programadas en la calculadora, si se le pide trabajar con una ecuación
nueva deberá calcularlas usted a través de:
Ecuaciones explícitas en v:
ℎ 𝑟
= ∫ 𝑣 − 𝑇 (
𝛿𝑣
𝛿𝑇
)
𝑃
𝑑𝑃
𝑃
0
𝑠 𝑟
= ∫
𝑅
𝑃
− (
𝛿𝑣
𝛿𝑇
)
𝑃
𝑑𝑃
𝑃
0
Usualmente para las ecuaciones cúbicas como Peng-Robinson o Soave ya
tendrá el valor de la integral resuelta y es lo que programará en la
calculadora, de lo contrario usted deberá tomar el valor de la ecuación
explícita en v y derivarla con respecto a la temperatura e integrar todo con
respecto a la presión.
Algunas ecuaciones termodinámicas no son explícitas en volumen, por lo
tanto podrá calcular sus propiedades residuales a partir de:
Ecuaciones explícitas en P:
ℎ 𝑟
= ∫[𝑇 (
𝛿𝑃
𝛿𝑇
)
𝑣
− 𝑃
𝑣
∞
]𝑑𝑃 − 𝑅𝑇 (𝑍 − 1)
𝑠 𝑟
= ∫ [(
𝛿𝑃
𝛿𝑇
)
𝑣
−
𝑅
𝑃
] 𝑑𝑣
𝑣
∞
+ 𝑅 ln(𝑍)
4. Para el cálculo del cp utilice los apéndices
La ecuación que deberá escribir es:
𝑐𝑝
𝑅
= 𝑎 + 𝑏 ∗ 𝑇 + 𝑐 ∗ 𝑇2
+ 𝑑 ∗ 𝑇3
+ 𝑒 ∗ 𝑇4
No se le olvide multiplicar por el R con el que está trabajando y recuerde
que si en las tablas dice b*103 quiere decir que deberá escribir en la
ecuación el valor por diez a la menos 3, por ejemplo para el argón:
𝑐𝑝
𝑅
= 2.5008 + (−0.0039 ∗ 10−3) ∗ 𝑇 + (0.0006 ∗ 10−5) ∗ 𝑇2
5. Así como un estado podía ser determinado por Lee Kesler de la misma forma
podrá hacerlo con la entropía y entalpía residual.
Debe estar atento que:
∆ℎ′
𝑅𝑇𝑐
= −
ℎ 𝑟
𝑅𝑇𝑐
∆𝑠′
𝑅
= −
𝑠 𝑟
𝑅
Así que lo que debe hacer es aplicar la ecuación y luego al valor obtenido
multiplicarlo por –R*Tc en el caso de la entalpía residual y –R si es la entropía.
Además NO SE CONFUNDA Δh’ o Δs’ no representa ninguna variación de
entropía o entalpía, fue una notación que empleó Lee Kesler para que sus
tablas quedaran todas positivas y no con puros valores negativos.
Finalmente recuerde que al calcular la entalpía residual le debe dar un valor
negativo siempre