GUIA DE CIRCUNFERENCIA Y ELIPSE UNDÉCIMO 2024.pdf
Cap4 potencial electrico y energia potencial electrostatica
1. Cuaderno de Actividades: Física II
4) Potencial Eléctrico y
Energía Potencial
Electrostática
Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo 46
2. Cuaderno de Actividades: Física II
4) Potencial Eléctrico, V
V à CAMPO ESCALAR
•P
→ Escalar
ρ
→ 1
r − r′
r r
r r 1
E, F → r r 2
r − r′
4.1) Definición de potencial de una carga
puntual
La diferencia de V, ∆V , entre los puntos A y B, será igual al trabajo
cuasiestacionario realizado por la fuerza externa, sobre al carga de prueba, por
unidad de carga de prueba.
VA VB
r r
A FEXT FE B
0 r
q0
q
W ≡E
r r
Proceso cuasiestacionario : − FEXT ≡ FE
r
r Fe
E= : Definición operacional del E
q0
r
r r kqr kq ( r − r ′) kq
E(r) ≡ 3 ≡ 3
≡ 2 er
ˆ ˆ
er : Vector unitario en la dirección radial.
r r − r′ r
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3. Cuaderno de Actividades: Física II
r
FEXT , q0
W B→ A
∆VAB ≡ VA − VB ≡
q0
rA rA
r r r r
∫
rB
FEXT .dr − ∫ Fe .dr
rB
VA − VB ≡ ≡
q0 q0
rA
r r r
VA − VB ≡ − ∫ E.dr ← ∆V ≡ ∆V E ( )
rB
A → r cualquiera
B → r " refererencial " ← VB " REFERENCIAL "
rA
kq r r
V ( r ) − V ( rREF ) ≡ − ∫ 2 er . dr , dr ≡ drer
ˆ ˆ
rB r
rA
kq
→ V ( r ) − V ( rREF ) ≡ − ∫ dr
rB
r2
rA ≡ r
−kq
→ V ( r ) − V ( rREF ) ≡ −
r rB ≡ rREF
1 1
→ V ( r ) − V ( rREF ) ≡ kq −
r rREF
1 1
V ( r ) ≡ V ( rREF ) + kq − , Si rREF → ∞, → VREF ≅ 0
r rREF
kq
→ V q (r ) ≡
r
r
Generalizando para una carga q colocada en r ′ ,
kq
V q (r ) ≡ r r
r − r′
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4. Cuaderno de Actividades: Física II
4.2) Potencial para diversas distribuciones de
cargas
Extendiendo la expresión para una carga puntual obtenemos las expresiones
para distribuciones discretas y continuas,
i) Distribuciones Discretas: n q
q1 kq r r
V qi (r ) ≡ r ir , r ′ ≡ ri
qn r − r′
qi V DD (r ) ≡ ∑ i V i (r )
q
r •P
ri i =n
r kq
V DD
( r ) ≡ ∑ r ir
r i =1 r − ri
ii) D. Continuas: ρ , σ y λ
k ρ dV
V ρ (r ) ≡ ∫ r r
ρ
dq
ρ r −r
′
P kσ da
V σ (r ) ≡ ∫ r r
σ
r − r′
k λ dl
V λ (r ) ≡ ∫ r r
λ r −r
′
J
u [V ] ≡ ≡ volt ≡ V
C
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5. Cuaderno de Actividades: Física II
4.3) Lugares equipotenciales
i) Superficies equipotenciales
Son regiones del R3 donde el V se mantiene constante.
j) Volumétricos
Volumen A Q ρ
V=cte
jj) Superficiales σ
Plano A
V=cte
jjj) Lineales +
Líneas A
V=cte
−
SE
r
E
*El E es perpendicular a las superficies equipotenciales.
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6. Cuaderno de Actividades: Física II
ii) Equipotenciales asociadas a ciertas ρ
i) ρ àq
kq
V=
R
à CASACARONES
r≡R
ii) ρ à D. Discretas
r
E r
ρ →E
r r
E.dr = 0
Superficie
Equipotencial
¿? Podría obtener las ecuaciones generales de las SE.
iii) ρ → λ
r
E
λ
λ
Superficie Cilíndrica
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7. Cuaderno de Actividades: Física II
iv) ρ →σ
σ
r
E Planos // σ
σ
v) ρ → ρ
ρ ρ ( r)
≡ q
Superficie
Equipotencial
r
4.4) Relación entre V ∧E
r
E →V
r
r r
1ºà V
1ºà
ρ
( r ) − Vref ≡ − ∫ E ρ . dr
rref
r
V →E
r
E ≡− V
∇
r
2ºà E → CAMPO CONSERVATIVO
2ºà
∂ ˆ ∂ ˆ ∂ ˆ
∇≡ i+ j+ k V ≡ V ( x, y,z )
∂x ∂y ∂z
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8. Cuaderno de Actividades: Física II
Aplicaciones
S21P1) Una esfera no conductora de radio R posee una densidad de carga:
ρ ( r ) ≡ ρ0 R r , ρ0 ≡ cte
a) Halle la carga total.
b) Halle la carga en el interior de una esfera de radio r.
c) Halle el E y úselo para determinar el V en cualquier posición y
grafíquelo.
Solución:
r r
R
EI EII
R r r
da
ρ0 r 4πρ0 3 πρ0 r 4
r
b) q ≡ ∫ ρ dv ≡ ∫ { 4π r dr} → q ( r ) ≡
R ∫
2
r dr =
ρ ρ R 0
R
a ) Q ( r ≡ R ) ≡ πρ 0 R3
c) El potencial se puede hallar con :
k ρ dv
r
r r
V ρ ( r ) ≡ Vref − ∫ E.dr ∨ V ρ ( r ) ≡ ∫ r r
r ρ r −r
′
ref
r r q r r
II ) Ñ .da ≡ NE
∫ E → E//da
SG
ε0
r r ρ R3 1
→ E cte∀punto SG EII = 0 2
4ε 0 r
r πρ R 3
EII { 4π r 2 } ≡ 0 →
4ε 0
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9. Cuaderno de Actividades: Física II
r πρ0 r 4
I ) EI { 4π r } ≡
r ρ
2
→ EI = 0 r 2
Rε 0 4 Rε 0
r
CII r dr
II )V ( r ) ≡ VREF − ∫ 2 er .{ drer } ≡VREF − CII
ˆ ˆ ∫ 2
rREF r rREF r
−1
= VREF − CII ]rREF r → rREF → ∞, VREF ≈ 0
r
CII ρ0 R 3
VII ( r ) = ≡
r 4ε 0 r
r r 2
I )V ( r ) ≡ VREF − ∫ { C r e } .{ dre } ≡V − CI ∫ r dr
2
I
ˆ ˆ
r r REF
rREF rREF
r
r3
VI ( r ) ≡ VREF − CI ← VREF ≡ ?
3 rREF
Argumentación:
à Continuidad del V: VI ( R ) ≡ VII ( R )
ρ0 R 2 ρ r 3 R3
VI ( r ) ≡ − 0 −
à 4ε 0 4 Rε 0 3 3
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10. Cuaderno de Actividades: Física II
4.5) Energía potencial electrostática, EPe = U
Q q r
0 →∞ Inicio
kqQ
W FEXT ≡ −W − FE ≡ q∆V ≡
R
Q q
0 r fin
La Epe se puede definir como la E almacenada en el sistema de cargas luego
de constituir el sistema de cargas. Esto es, la energía necesaria para formar el
sistema de cargas.
Para un sistema q1,q2,r: kq1q2
E pe ≡
r
En general,
kq q2 kq q
E pe ≡ r 1 r ≡ 1 2
r2 − r1 d
q1
d
r q2
r1
r
r2
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11. Cuaderno de Actividades: Física II
Epe para ciertas distribuciones de carga
i) Distribuciones Discretas
qi
Caso n=4
q2 q2 q3 q q3
2
E1 E2 E3 E4
q1 q1 q1 q1 q4
n=4
EPe ≡ ∑ Ei
q2 q3
i
q1 q4
E1 = 0
Kq1q2
E2 =
l
Kq q Kq q
E3 = 3 2 + 3 1
l l 2
Kq4 q3 Kq4 q2 Kq4 q1
E4 = + +
l l 2 l
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12. Cuaderno de Actividades: Física II
i ≡n
1 j ≡n
kq
E pe ≡ ∑ qiVi , Vi ≡ ∑ r jr
i ≡1 2 j ≡1 ri − rj
j ≠i
ii) Distribuciones Continuas
1
2∫
Para el volumen: Ep = ρ dvV
ρ
1
Para el área: Ep =
2σ∫ ρ daV
1
2∫
Para la longitud: Ep = ρ dlV
λ
4.6) Dipolo eléctrico,
AISLANTE
-
≡ + r r
≡
- - -+ - + +
P, p
- -
+ -
- - -+ -+
- + -
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13. Cuaderno de Actividades: Física II
Definición de dipolo eléctrico
r
Es el caso más simple {el modelo más sencillo} del momento dipolar, p , de un
dipolar,
sistema de cargas.
Para el caso de Distribuciones Discretas:
r i =n r
p = ∑ qi ri
i =1
Cuando n=2 y las cargas son de igual intensidad con diferente polaridad:
n = 2 : q1 ≡ + q ∧ q2 ≡ −q
r r r r r
→ p ≡ r1 ( + q ) + r2 ( −q ) ≡ q ( r1 − r2 )
r r r r r
pero r1 − r2 <<< r , si ( r1 − r2 ) = d
+q −q
r r
r1 r2
r r
p = qd
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14. Cuaderno de Actividades: Física II
i) Potencial eléctrico del dipolo
à “P muy lejos a ”
d
−q +q
r
r′
r r P
r− r+
r
r
12
% d % d % d % 2 %
d
*r − r− ≡ r + ≡ r + r + ≡ r + r .d +
2 2 2 4
12
% 2
r .d d
% 1 +
≡ r +
% 2 4 r 2
r %
d
*Considerando a << 1 pequeño : BINOMIO : (1 +x )
n
≈ +nx, x < 1
1 <
%
r
12
%
% r .d 1 %
1 1 r .d
r − r ′ ≡ r 1 + 2 ≡ 1 −
%
r r − r− %
r 2 r %2
−1 2
1 1 r .d
% %
− Kq 1 r .d
→ ≡ 1 + 2 → V− q ( r ) ≡ 1−
r − r′ r
%
%
r %
r 2 r %2
%
Kq 1 r .d
r .d d cos θ
% → V+ q ( r ) ≡ 1+
≡ ,θ = θ ( r , d )
% % %2
r 2 r
%2
r %
r
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15. Cuaderno de Actividades: Física II
⇒ V p ( r ) ≡ Kq
( r% .d )
%3
r
( r% . p )
p = qd ⇒ V p ( r ) ≡ K
%3
r
→ Vp ( r ) ≡ k
{ ( r − r ′) . p}
3
r − r′
r ′ : localiza el p
r : localiza el P(punto de calculo)
V p ( r ) en mejores coordenadas
De la ecuación anterior :
Z P Vp ( r ) ≡ k
{ ( r ) . p}
3
p
r
θ r
rp cos θ k p cos θ
0 Y Vp ( r ) ≡ k ≡
r3 r2
X
r r
ii) Campo eléctrico del dipolo, E p ( r )
r
p
E
3( r . p ) r
% p
r %
r EP ( r ) ≡ k 5
. 3
r′ % %
r
r
r
r
EP ( r ) = E− q ( r ) + E+ q ( r ) ← DD
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16. Cuaderno de Actividades: Física II
iii) Energía de Interacción
p − E ≡ E pe para formar p
p à Energía para formar el dipolo
E en ese campo y posición.
E pe ≡ W ≡ − p.E
iv) Fuerza sobre un p en una región de E
r
Fp Fp ≡ −∇W
E
Fp ≡ −∇E pe
p
E
r′ v) Torque sobre un p en una región de E
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17. Cuaderno de Actividades: Física II
r
{ }
τ p ≡ r ′ × p. ( ∇E ) + p × E
Si r ′ es cero o si E es uniforme :
τ p = p× E
Aplicaciones:
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18. Cuaderno de Actividades: Física II
S2P17) Un volumen esférico de radio R0 está lleno con carga de densidad
uniforme ρ. Supongamos que dicha esfera se construye, capa por
capa, a partir de una esfera de radio r, a) ¿Cuál es la carga total en
este estado?, b) Seguidamente añada una capa infinitesimal delgada
de espesor dr. ¿Cuánto vale el trabajo dW efectuado en trasladar la
carga de esta capa desde el infinito hasta el radio r?, c) Finalmente
realice una integración desde r = 0 a r = R0 para calcular el trabajo
total, ¿Cuál es la energía total asociada al sistema?, expréselo en
función de la carga total Q y del radio de la esfera R0.
Solución:
A) Por superposición de capas: forma distinguible.
Q ρ
q q +dq
dr
r r
R0
4
kdq { q} {
k ρ (4π r 2 dr ) ρ ( π r 3 )
3
}
≡ k ( 4π ) ρ 2 r 4 dr
2
dW ≡ ≡
r r 3
k ( 4π ) ρ 2 k ( 4π ) ρ 2
2 2
R0 R0
W ≡ E ≡ ∫ dw ≡ ∫ r 4 dr ≡ 5
R0
0 0 3 15
k ( 4π )
2
Q2
≡ × 2
× R0 × 9 3
5
5 15 4 3
π R0 R0
3
3kQ 2
W ≡E≡
5 R0
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19. Cuaderno de Actividades: Física II
B) Usando la Ec general: forma indistinguible
1
E pel =
2 ∫ ρdvV
ρ
V =Vp ≡V ( r )
r
r r kQ
V ( r ) =Vref − ∫ E.dr ; rref = R0 , Vref =
ref
R0
4
r k [ ρ( πr 3 )]
kQ 3
V (r ) = − ∫{ 2
}{dr}
R0 R0
r
kQ 4 1
V( r ) = −k ρ π × {r 2 −R0 }
2
R0 3 2
R
1 0
Qr 2 1 1 4 1 1 2 2
E pel = ( ρ 4π ) k{ ∫
2
− × r + × R0 r dr}
2 0
ρ 4π R0 3 2 3 2
1 QR03 1 1 R05 1 1 R05
= ( ρ 4π ) k{
2
− × + × }
2 ρ 4π R0 3 3 2 5 3 2 3
1 2 5 1 1 1
= ρ (4π ) kR0 − +
2
2 9 30 18
3kQ 2
W ≡E≡
5R0
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20. Cuaderno de Actividades: Física II
S2P38) Determine el V en el eje de un anillo de radio R y densidad λ
Z
P
z≡d
λ k λ dl
V ( z) ≡ ∫ r r
0 y λ
r −r'
φ R
r ˆ r
x dq
r ≡ zk , r ' ≡ R cosθ i + Rsenθ ˆ
ˆ j
r r
→ ( r − r ' ) ≡ − R cosθ i − Rsenθ ˆ + zk
ˆ j ˆ
1
r r
{
r − r ' ≡ R2 + z 2 } 2;
dl ≡ Rdθ
V λ ( z) ≡
kλ R
1 { ∫ dθ }
2π
{R }
0
2
+z 2 2
2π k λ R
V λ ( z) ≡ 1
{R 2
+z }
2 2
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21. Cuaderno de Actividades: Física II
S2P39) Una partícula de masa m y carga – q se coloca en el centro de un anillo
cargado uniformemente, de radio a. El anillo tiene una carga total
positiva Q y la partícula está confinada a moverse en el eje del anillo (X).
Si se desplaza una pequeña distancia x de su posición de equilibrio a lo
largo del eje (x << a) y luego es soltado, demuestre que la partícula
oscilará con MAS y halle la frecuencia de oscilación.
Solución:
A) Usando Epe
La Ep para formar el sistema Anillo-carga,
2π k λ aq
E p ≡ qV λ ( x ) ≡ 1
{a 2
+x }
2 2
Aplicando la condición,
1
−
x 2
E p ≡ −qV λ ( x ) ≡ −2π k λ q 1 + ( ) 2
a
1 x
E p ≡ −2π k λ q 1 − ( ) 2
2 a
π kλq 2 1 % 2 %
Ep ≡ x ≡ kx ; k : cteelastica
a2 2
1 % π kλq % (2π aλ )kq ≡ Qkq ≡ ω 2 m
k≡ →k ≡
2 a2 a3 a3
1
Qkq ω 1 kQq 2
ω 2m ≡ → ω ≡← ν ≡ →ν ≡
a3 2π 2π ma 3
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22. Cuaderno de Actividades: Física II
B) Usando fuerza eléctrica
Z
Y
dq r
r
r dF
dθ
x -q
X
Q
dq ≡ λ ds λ=
2π a
dFx ≡ dF cosφ
(solo interesa fuerza hacia la izquierda)
Distribución contínua de carga
∑→∫
kdqq cos φ
F = ∫ dF cos φ = ∫
r2
k λ ( adθ ) ( q ) cos φ
≡∫
r2
k λ aq cos φ 2π
≡
r 2 ∫0 dθ
x
F ≡ kQq 3
r
x
≡ kQq
( )
3/ 2
x2 + a2
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23. Cuaderno de Actividades: Física II
r x
Fe = − kQq ˆ
i
(x )
3/ 2
2
+a 2
x
x << a << 1
a
r x
Fe = −kQq 3/ 2
3 x
2
a + 1
a
r kQq ˆ
Fe = − 3 xi ≡ −cxi ˆ
a
r r
ˆ
Fe ≡ Fe ≡ −cxi ≡ mxi&&ˆ
c
&& +
x x≡0
m
→ && → w2 x ≡ 0
x
c
w=
m
w 1 kQq
→ν ≡ ≡
2π 2π ma 3
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24. Cuaderno de Actividades: Física II
S2P21) Calcule la energía que se requiere para hacer el +
q
arreglo de cargas que se observa en la figura,
donde a = 0,20, b = 0,40 m y q = 6µC.
Deducir las expresiones que usará.
-2q
a
SOLUCION:
+2q b +3q
q1 q2
Ep,el =?
a
q4 b q3
a)
q1
a
* w1 = 0
b
q1 q2
a k .q1.q2
* w2 =
b
b
q1 q2
a k .q1.q3 k .q1.q3
w3 = +
(a 2
+b )
2 1/ 2 a
b q3
q1 q2
a
Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo 69
q4 b q3
25. Cuaderno de Actividades: Física II
k .q1.q4 k .q2 .q4 k .q .q
w3 = + + 3 4
( a 2 + b2 )
1/ 2
a b
→ E p ,el = wT = w1 + w2 + w3 + w4
kq kq kq
b) * q1 : q1 2 + 2 32 1/ 2 + 4 = w1
b ( a +b ) a
* q2 : q2 kq1 + kq3 + kq4 =w
b a ( a 2 + b 2 ) 1/ 2
2
kq1 kq2 kq4
* q3 : q3 + + = w3
( a 2 + b 2 ) 1/ 2 a b
kq1 + kq2 kq3
* q4 : q4 + = w4
a ( a 2 + b 2 ) 1/ 2 b
1
→ E p ,el = ( w '1 + w '2 + w '3 + w '4 )
2
= ( w1 + w2 + w3 + w4 )
a S
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b
26. Cuaderno de Actividades: Física II
S2P27) La esfera de radio “a” constituye un sistema de cargas con densidad
volumétrica ρ = ρ0 r. Se encuentra rodeada concéntricamente por un
cascaron metálico de radio interno “b”.
a) Calcule el potencial eléctrico en r = a/2
b) Si se conecta el interruptor S, ¿Cuál es el nuevo potencial en r =
a/2?
SOLUCION:
ρ ( r ) = ρ0 .r
E3 =0
s
q (r) +Q -Q +Q
ˆ
er
E1 E2 E4
0 a b c r
(1) (2) (3) (4)
a) s↑ V( r = a/2) = ?
r
q ( r ) = ∫ ( ρ0 r ) ( 4π r 2 dr ) = πρ0 r 4 → q ( a ) = Q = πρ0 a 4
0
r
r r
→ V ( r ) = VREF − ∫ E.dr
rREF
kQ kq
(4): E4 =? ← LG → E4 = → V4 ( r ) =
r2 r
(3): E3 =0 → V3 (r) = cte ← LG
Debido a la continuidad del V,
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27. Cuaderno de Actividades: Física II
kQ
r = c; V (r = c) = V3 = V4 (r = c) =
c
kQ
(2): E2 ( r ) = ← LG
r2
r
kQ
V2 ( r ) = V ( r = b ) − ∫ 2 er . ( drer )
ˆ ˆ
b
r
kQ kQ kQ
→ V2 ( r ) = + −
c r b
r r qNE
(1): E1 (r) =? ← LG→∴ Ñ .ds =
∫E
SG
ε0
πρ0 .r 4 ρ .r 2
→ E1.{ 4π r 2
} = → E1 = 0 = kπ .ρ 0 .r 2
ε0 4ε 0
r
r r kπρ 0 3 3
V1 (r) =? → V1 ( r ) = V ( r = a ) − ∫ E1.dr → V1 ( r ) = V ( a ) −
3
(r −a )
a
Por continuidad del V, r = a : V1 ( a ) = V2 ( a )
1 1 1
→ V2 ( a ) = kQ + − = V1 ( a ) = V ( a )
c a b
1 1 1 kπρ 0 3
→ V1 ( r ) = kQ + − −
c a b 3
( r − a3 )
1 1 1 7kπρ0 a
3
→ V1 ( a / 2 ) = kQ + − +
c a b 24
b) s↓ V( r = a/2) = ?
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28. Cuaderno de Actividades: Física II
En estas condiciones la carga +Q externa es neutralizada por “tierra”,
alcanzando el cascaron potencial cero.
(4): E4 =0 ← LG → E4 = 0 → V4 ( r ) = 0 , debido a la continuidad del V,
(3): E3 =0 → V3 (r) = 0
kQ
(2): E2 ( r ) = ← LG
r2
r
kQ
V2 ( r ) = V ( r = b ) − ∫ 2 er . ( drer )
ˆ ˆ
b
r
kQ kQ
→ V2 ( r ) = −
r b
r r qNE
(1): E1 (r) =? ← LG→∴ Ñ .ds =
∫E
SG
ε0
πρ0 .r 4 ρ .r 2
→ E1.{ 4π r 2
} = → E1 = 0 = kπ .ρ 0 .r 2
ε0 4ε 0
r
r r kπρ 0 3 3
V1 (r) =? → V1 ( r ) = V ( r = a ) − ∫ E1.dr → V1 ( r ) = V ( a ) −
3
(r −a )
a
Por continuidad del V en r = a : V1 ( a ) = V2 ( a )
1 1
→ V2 ( a ) = kQ − = V1 ( a ) = V ( a )
a b
1 1 kπρ 0 3
→ V1 ( r ) = kQ − −
a b 3
( r − a3 )
Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo 73
29. Cuaderno de Actividades: Física II
1 1 7kπρ 0 a
3
→ V1 ( a / 2 ) = kQ − +
a b 24
2aq cos θ
S2P35) Usando la ecuación: V ( r , θ ) = , r >> a, demuestre que las
4πε 0 r 2
superficies equipotenciales de un dipolo eléctrico son descritas por la
ecuación r2 = b cosθ donde b es una constante.
SOLUCION:
2a.q.cos θ
V ( r ,θ ) = ; r >> a
4πε 0 r 2
SE , V p : r 2 = b cos θ ; b : cte...?
r
kp cos θ
V ( r,θ ) =
r2
S E: V = cte
kp kp
→ r2 = cos θ → = b ( b : cte ) → r 2 = b cos θ
V V
Lic. Percy Víctor Cañote Fajardo 74