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Enunciado
                                      Ecuaciones de Maxwell
                                         Matemáticamente          Base experimental



                    E
           S       ds

       Q                Fig. 1. Superficie cerrada
                        que contiene una carga li-
                        bre total Q, en su interior.


Ley de Gauss para el campo                Forma integral     Es una generalización de la
eléctrico: El flujo del campo                              ley de Coulomb Coulomb. Ex-
eléctrico a través de cual-quier        ∫D. dA=Q = ∫ ρdv
                                         s             V
                                                             presa el hecho de que el cam-
                                                             po de una carga puntual es ra-
superficie cerrada S, que con-
tiene una carga total Q, en su           Forma diferencial   dial, y en un punto dado, es in-
interior, es igual a Q/εo. (fig. 2)                         versamente proporcional a la
                                            ∇. D = ρ         distancia del punto a la carga.
Ecuaciones de Maxwell
      Enunciado                       Matemáticamente           Base experimental

Ley de Gauss para el campo                                       Es una generalización
eléctrico: El flujo del campo
eléctrico a través de cual-
                                      ∫D. dA=Q = ∫ ρdv
                                      s               V            de la ley de Coulomb
                                                                   Coulomb.
quier superficie cerrada S,
que con-tiene una carga total
                                                  S
Q, en su interior, es igual a
Q/εo. (fig. 2)                                              Fig. 1. En una superficie ce-
                                          B
                                                            rrada toda línea de campo
Ley de Gauss para el campo                                  magnético que penetra vuel-
magnético                                                   va a salir y el flujo neto en
                                                            la superficie es cero
Establece que el flujo del campo
magnético a través de cualquier                             Expresa el hecho de que los
superficie cerrada es igual a cero.              
                                              ∫ B. dA = 0
                                              s
                                                            polos magnéticos aislados no
                                                            han sido observados.
Ley de Faraday: Todo campo magnético                                     Todo flujo magnético de-
                         q
dependiente del tiempo induce un campo      ∫ E . dl = − dφ / dt
                                             s                            pendiente del tiempo indu-
eléctrico. (fig. 3)                                                       ce una fem en un circuito




Ley de Ampère -Maxwell: Las corrientes                                     Es una generalización
de conducción y de desplazamiento actúan     ∫ B . dl = µ 0 ( I + I d )
                                              s                              de la ley de Ampère
como fuentes de campo magnético.

 Existe cierta simetría entre las leyes de Faraday y la de Ampère-Maxwell, ya que así como
 un campo magnético dependiente del tiempo, induce un campo eléctrico, también se verifi-
 fica que un campo eléctrico dependiente del tiempo induce un campo magnético.
ESPERO QUE EL CURSO LES
 SIRVA PARA SU FORMACIÓN.
EStARé PREStO A CUALQUIER
    COSA QUE NECESItEN.




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Ecuaciones de Maxwell

  • 1. Enunciado Ecuaciones de Maxwell Matemáticamente Base experimental E S ds Q Fig. 1. Superficie cerrada que contiene una carga li- bre total Q, en su interior. Ley de Gauss para el campo Forma integral Es una generalización de la eléctrico: El flujo del campo   ley de Coulomb Coulomb. Ex- eléctrico a través de cual-quier ∫D. dA=Q = ∫ ρdv s V presa el hecho de que el cam- po de una carga puntual es ra- superficie cerrada S, que con- tiene una carga total Q, en su Forma diferencial dial, y en un punto dado, es in- interior, es igual a Q/εo. (fig. 2)  versamente proporcional a la ∇. D = ρ distancia del punto a la carga.
  • 2. Ecuaciones de Maxwell Enunciado Matemáticamente Base experimental Ley de Gauss para el campo   Es una generalización eléctrico: El flujo del campo eléctrico a través de cual- ∫D. dA=Q = ∫ ρdv s V de la ley de Coulomb Coulomb. quier superficie cerrada S, que con-tiene una carga total S Q, en su interior, es igual a Q/εo. (fig. 2) Fig. 1. En una superficie ce- B rrada toda línea de campo Ley de Gauss para el campo magnético que penetra vuel- magnético va a salir y el flujo neto en la superficie es cero Establece que el flujo del campo magnético a través de cualquier Expresa el hecho de que los superficie cerrada es igual a cero.   ∫ B. dA = 0 s polos magnéticos aislados no han sido observados.
  • 3. Ley de Faraday: Todo campo magnético  Todo flujo magnético de- q dependiente del tiempo induce un campo ∫ E . dl = − dφ / dt s pendiente del tiempo indu- eléctrico. (fig. 3) ce una fem en un circuito Ley de Ampère -Maxwell: Las corrientes   Es una generalización de conducción y de desplazamiento actúan ∫ B . dl = µ 0 ( I + I d ) s de la ley de Ampère como fuentes de campo magnético. Existe cierta simetría entre las leyes de Faraday y la de Ampère-Maxwell, ya que así como un campo magnético dependiente del tiempo, induce un campo eléctrico, también se verifi- fica que un campo eléctrico dependiente del tiempo induce un campo magnético.
  • 4. ESPERO QUE EL CURSO LES SIRVA PARA SU FORMACIÓN. EStARé PREStO A CUALQUIER COSA QUE NECESItEN. GRACIAS