El documento describe cómo resolver un marco cuadrado y un anillo sometidos a cargas. Para el marco, se explica que tiene dos ejes de simetría y que al deformarse las secciones no giran. Se calculan las leyes de esfuerzos cortante, momento flector y axil. Para el anillo, también con dos ejes de simetría, se calculan los esfuerzos axiles y se concluye que no cambia de forma.
Desplazamiento de nodos método energético y maxwell mohrJlm Udal
Se introduce al cálculo de desplazamientos de nodos en 2 sistemas simples de estructuras con el objetivo de que se pueda comprender y así poder trascender a estrusturas más complejas sometidas a carga axial como son las armaduras. Este método se basa en el concepto de Trabajo como energía interna y el concepto de carga unitaria por Maxwell-Mohr. Así también es necesario contar con algunos conceptos de Estática para poder obtener reacciones internas en elementos.
Propiedades de secciones planas transversales en vigasJlm Udal
Se definen y se muestran ejemplos para obtener centroides, momentos de inercia, momento polar de inercia, producto de inercia y el teorema de ejes paralelos para momentos de inercia, útiles para cuando se estudian vigas en flexión.
Desplazamiento de nodos método energético y maxwell mohrJlm Udal
Se introduce al cálculo de desplazamientos de nodos en 2 sistemas simples de estructuras con el objetivo de que se pueda comprender y así poder trascender a estrusturas más complejas sometidas a carga axial como son las armaduras. Este método se basa en el concepto de Trabajo como energía interna y el concepto de carga unitaria por Maxwell-Mohr. Así también es necesario contar con algunos conceptos de Estática para poder obtener reacciones internas en elementos.
Propiedades de secciones planas transversales en vigasJlm Udal
Se definen y se muestran ejemplos para obtener centroides, momentos de inercia, momento polar de inercia, producto de inercia y el teorema de ejes paralelos para momentos de inercia, útiles para cuando se estudian vigas en flexión.
Complemento Teórico de la Guía de Trabajos Prácticos. El presente trabajo es un sumario de conceptos teóricos de la materia Estabilidad IIb (64.12) correspondiente a las carreras de Ingeniería Mecánica e Ingeniería Naval y Mecánica.
Complemento Teórico de la Guía de Trabajos Prácticos. El presente trabajo es un sumario de conceptos teóricos de la materia Estabilidad IIb (64.12) correspondiente a las carreras de Ingeniería Mecánica e Ingeniería Naval y Mecánica.
Complemento Teórico de la Guía de Trabajos Prácticos. El presente trabajo es un sumario de conceptos teóricos de la materia Estabilidad IIb (64.12) correspondiente a las carreras de Ingeniería Mecánica e Ingeniería Naval y Mecánica.
Complemento Teórico de la Guía de Trabajos Prácticos. El presente trabajo es un sumario de conceptos teóricos de la materia Estabilidad IIb (64.12) correspondiente a las carreras de Ingeniería Mecánica e Ingeniería Naval y Mecánica.
Este ejercicio recoge un simulacro de examen de la asignatura de mecánica de estructuras. Incluye vigas, articuladas, cables y resistencia de materiales
Viga simplemente apoyada, viga en voladizo, solicitaciones del tipo: carga puntual, carga uniformemente distribuida, distribuida triangularmente. Reacciones en apoyos. Diagrama de fuerzas cortantes. Diagramas de momentos flexionantes. Flexión. Esfuerzo normal de flexión. Esfuerzo cortante horizontal. módulo de la sección. Momento de Inercia
Convocatoria de becas de Caja Ingenieros 2024 para cursar el Máster oficial de Ingeniería de Telecomunicacion o el Máster oficial de Ingeniería Informática de la UOC
Criterios de la primera y segunda derivadaYoverOlivares
Criterios de la primera derivada.
Criterios de la segunda derivada.
Función creciente y decreciente.
Puntos máximos y mínimos.
Puntos de inflexión.
3 Ejemplos para graficar funciones utilizando los criterios de la primera y segunda derivada.
1. MARCOS Y ANILLOS
Prof. Carlos Navarro
Departamento de Mecánica de Medios Continuos
y Teoría de Estructuras
2. Resolver el marco cuadrado (lado L) de la figura sometido a las cargas indicadas.
Supóngase conocida la rigidez EI de las barras.
P
P
A
B
C
D
¡Por supuesto despreciamos los movimientos inducidos por los esfuerzos
Axil y cortante!
3. P
P
El marco tiene los dos ejes de simetría indicados en la figura:
A
B
C
D
5. P
P
A
B
C
D
¿Cómo se deforma el marco ? Hay que tener en cuenta que las barras ni se
acortan ni se alargan:
A*
B*
C*
D*
a a
a
a
a
a
a
a
Las secciones A, B, C y D no giran por ser secciones de corte con un eje de simetría
6. P
P
A
B
C
D
A*
B*
C*
D*
a a
a
a
a
a
a
a
Si, una vez deformado el marco, empotramos en A* y cortamos por B* (liberando
los esfuerzos internos):
B**
Si sobre B** actuase, de nuevo, N=P/2 y M, B** pasaría a la posición B*
sin experimentar ningún giro.
7. B*
N
M
B**
A*
2a
( ) 0
2
452 2
=−
⋅
=
EI
ML
EI
Lcos/P
**Bθ
ºcosL
P
M 45
4
⋅=
ºsen
P
N
MMLºcos
P
M
A
A
45
2
45
2
=
=−⋅=
MA
NA
EI
LºcosP
a
EI
LºcosP
EI
LºcosP
EI
LºcosP
EI
ML
EI
Lºcos
P
a
48
45
24
45
8
45
6
45
23
45
22
3
333
2
3
⋅
=
⋅
=
⋅
−
⋅
=
=−
⋅
=
10. P
P
La estructura tiene dos ejes de simetría
A
B
C D
Por razones de simetría, en las secciones C y D sólo existen axil y flector y en las
secciones A y B axil(=0), cortante (P/2) y flector.
11. P
A
C D
Cortemos la estructura por la línea CD:
NC
MC
ND
MD
Planteando el equilibrio de fuerzas verticales:
NC=ND=P/2
13. P
P
A
A*
B
B*
CC* D D*
Demos un corte a la estructura deformada por la sección C*
manteniendo fija la sección A* y retiremos todos los esfuerzos
que actúan en C:
C**
NC
MC
C** pasaría a C*
15. C**
NC=P/2
MC
C**
1
Estado 0 Estado I
Ley de momentos flectores:
)cos1(
2
0
θ−−= R
P
MM C 1=I
M
R
θ
01))cos1(
2
(
1 2/
0
2/
0
0
** =⋅⋅−−=⋅⋅= ∫∫
ππ
θθθ RdR
P
MdsMM
EI
C
I
C
Esta última ecuación nos proporciona el valor de MC
Nótese que los valores de los esfuerzos en C son independientes del valor de EI
16. Demos valores numéricos a las magnitudes que aparecen en este problema:
P=100 kN, R=2m y EI=105 kN.m2
MC=3,64 kN.m
Las leyes de axiles, cortantes y flectores son:
5 kN
3,64 kN.m3,64 kN.m
6,36 kN.m
6,36 kN.m
5 kN
5 kN
5 kN
5 kN
17. Supongamos que nos piden el desplazamiento (corrimiento) relativo entre A y B
P
P
A
A*
B
B*
CC* D D*
C**
AA*(hacia abajo)=desplazamiento vertical ascendente de C**
Desplazamiento relativo entre A y B=2 AA*
18. C**
NC= 5 kN
MC=3,64 kN.m
Estado 0
R
θ
Luego el problema queda reducido a calcular el desplazamiento vertical de C**
C**
NC= 1 kN
R
θ
Estado 1
Leyes de momentos flectores:
)( θcosR
P
MM C −−= 1
2
0
)( θcosRM I
−−= 1
m,RdMM
EI
v I
/
C
4
2
0
0
10955
1 −
⋅=↑= ∫ θ
π
Desplazamiento relativo entre A y B=10,90.10-4 m de acercamiento
19. De manera similar podríamos calcular el desplazamiento relativo entre C y D (el
cual se deja para que lo calcule el alumno):
Desplazamiento relativo entre C y D=10,92.10-4 m de separación
20. PROBLEMA PROPUESTO
Para el anillo de la figura, en el que R=2 m y EI=105 kN.m, determinar las leyes de
esfuerzos y los desplazamiento relativos entre cualquier par de puntos diametralmente
opuestos para cualquier valor de la sobrecarga uniformemente distribuida q.
Solución: Ningún diámetro del anillo cambia de longitud. Las leyes de esfuerzos
cortantes y de momentos flectores son nula y sólo existe esfuerzo axil constante
a lo largo de toda la directriz de la pieza y su valor es qR
q
21. Como todos los ejes diametrales son de simetría, cualquier sección sólo
podría desplazarse según el diámetro (sin girar) y, entonces, el anillo se
Acortaría. Como estamos despreciando las deformaciones por efecto del
esfuerzo axil, esto no podría suceder y, por tanto, el anillo no cambia de
forma.
N N
q
N N
q
qq
2N=q(2R)
N=qR
25. q
q
PROBLEMA PROPUESTO
Para el marco cuadrado de la figura, en el que su lado es L y la rigidez es EI,
determinar las leyes de esfuerzos cuando actúa la sobrecarga uniformemente
distribuida q.
28. q
q
A
B
C DC* D*
A*
B*
Empotramos en A*, cortamos por D* y retiramos todas las cargas y
los esfuerzos que aparezcan en esta última sección
29. q
q
A
B
C DC* D*
A*
B*
N
M
D**
Al volver a considerar los esfuerzos en D y las cargas exteriores, D** pasa a D*
sin que la sección D** gire
30. Luego nuestro problema a quedado reducido a, en la estructura de la figura,
obtener M con la condición de que D** no gire
N la conocemos por equilibrio de medio marco:
N
M
N
M
D**
N
M
DC
q
qL=2N
N=qL/2