1) La relatividad especial establece que las leyes de la física son las mismas en todos los sistemas de referencia inerciales y que la velocidad de la luz es una constante universal independiente del movimiento de la fuente de luz.
2) La masa relativista de un objeto en movimiento es mayor que su masa de reposo.
3) La famosa ecuación E=mc2 describe cómo la energía de un objeto está relacionada con su masa y la velocidad de la luz, estableciendo que la energía de un objeto en repos
Movimiento de un Cuerpo Rígido-Movimiento Angular de una Partícula-Movimiento Angular de un Sólido Rígido-Momento de Inerca-Teorema de Figura Plana-Teorema de Steiner-Momento de Torción-Impulso Angular
Ejercicios Resueltos de Físics Cuántica II
1. Un electrón está confinado entre dos paredes impenetrables con una separación de ퟎ.ퟐퟎퟎ 풏풎. Determine los niveles de energía para los estados 풏=ퟏ,ퟐ 풚 ퟑ.
a) Encuentre la rapidez del electrón en el estado 풏=ퟏ.
2. Una partícula de masa 풎 está confinada a una caja unidimensional entre 풙=ퟎ y 풙=푳. Encuentre el valor esperado de la posición 풙 de la partícula en el estado caracterizado por el número cuántico 풏.
3. Un electrón está en un pozo cuadrado de potencial con profundidad infinita de ancho 풍=ퟏ.ퟎퟎ×ퟏퟎ−ퟏퟎ 풎. Si el electrón está en el estado fundamental, ¿cuál es la probabilidad de encontrarlo en una región de ancho Δ풙=ퟏ.ퟎퟏ×ퟏퟎ−ퟏퟐ 풎 en el centro del pozo (en 풙=ퟎ.ퟓퟎ×ퟏퟎ−ퟏퟎ풎)?
4. Para el cobre metálico, determine a) la energía de Fermi, b) la energía promedio de los electrones y c) la rapidez de los electrones en el nivel de Fermi (lo que se conoce como rapidez de Fermi).
5. El núcleo 퐙퐧ퟔퟒ tiene una energía de ퟓퟓퟗ,ퟎퟗ 퐌퐞퐕 use la formula semiempirica de energía para generar una estimación teórica de enlace para este núcleo.
6. Unos protones se colocan en un campo magnético con dirección 풛 y ퟐ,ퟑퟎ T de magnitud. a) ¿Cuál es la diferencia de energías entre un estado con la componente 풛 de un protón de cantidad de movimiento angular espín paralela al campo, y uno con la componente anti paralela al campo? b) Un protón puede hacer una transición de uno a otro de esos estados, emitiendo o absorbiendo un fotón de energía igual a la diferencia de energías entre los dos estados. Calcule la frecuencia y la longitud de onda de ese fotón.
7. Calcule el nivel mínimo de energía para una partícula en una caja, si la partícula es un electrón, y la caja mide ퟓ.ퟎ ×ퟏퟎ−ퟏퟎ풎 en su interior, es decir, es un poco mayor que un átomo.
8. Demostrar las equivalencias entre unidades.
1푠=1,519 푥 1021푀푒푉−1. 1푓푚=5,068 푥 10−3푀푒푉.
9. Calcular cuántos fotones pos segundo emite una bombilla de ퟏퟎퟎ풘. La longitud de onda visible es de 흀~ퟔퟎퟎퟎ푨.
10. Un paquete de electrones es acelerado mediante una diferencia de potencial de ퟓퟎ ퟎퟎퟎ푽 y posteriormente lanzado contra una placa de plomo para producir rayos 푿 por bremsstra hlung. Determine la longitud de onda mínima de los rayos 푿 que se pueden obtener con este montaje.
Contiene algunas integrales indefinidas, impropias y a la vez aplicaciones de las mismas.
También puedes visitar este link, en donde hay más aporte de integrales:
http://www.slideshare.net/Carlos_Aviles_Galeas/ejercicios-resueltos-de-integrales-indefinidas-63027082
Saludos!
Movimiento de un Cuerpo Rígido-Movimiento Angular de una Partícula-Movimiento Angular de un Sólido Rígido-Momento de Inerca-Teorema de Figura Plana-Teorema de Steiner-Momento de Torción-Impulso Angular
Ejercicios Resueltos de Físics Cuántica II
1. Un electrón está confinado entre dos paredes impenetrables con una separación de ퟎ.ퟐퟎퟎ 풏풎. Determine los niveles de energía para los estados 풏=ퟏ,ퟐ 풚 ퟑ.
a) Encuentre la rapidez del electrón en el estado 풏=ퟏ.
2. Una partícula de masa 풎 está confinada a una caja unidimensional entre 풙=ퟎ y 풙=푳. Encuentre el valor esperado de la posición 풙 de la partícula en el estado caracterizado por el número cuántico 풏.
3. Un electrón está en un pozo cuadrado de potencial con profundidad infinita de ancho 풍=ퟏ.ퟎퟎ×ퟏퟎ−ퟏퟎ 풎. Si el electrón está en el estado fundamental, ¿cuál es la probabilidad de encontrarlo en una región de ancho Δ풙=ퟏ.ퟎퟏ×ퟏퟎ−ퟏퟐ 풎 en el centro del pozo (en 풙=ퟎ.ퟓퟎ×ퟏퟎ−ퟏퟎ풎)?
4. Para el cobre metálico, determine a) la energía de Fermi, b) la energía promedio de los electrones y c) la rapidez de los electrones en el nivel de Fermi (lo que se conoce como rapidez de Fermi).
5. El núcleo 퐙퐧ퟔퟒ tiene una energía de ퟓퟓퟗ,ퟎퟗ 퐌퐞퐕 use la formula semiempirica de energía para generar una estimación teórica de enlace para este núcleo.
6. Unos protones se colocan en un campo magnético con dirección 풛 y ퟐ,ퟑퟎ T de magnitud. a) ¿Cuál es la diferencia de energías entre un estado con la componente 풛 de un protón de cantidad de movimiento angular espín paralela al campo, y uno con la componente anti paralela al campo? b) Un protón puede hacer una transición de uno a otro de esos estados, emitiendo o absorbiendo un fotón de energía igual a la diferencia de energías entre los dos estados. Calcule la frecuencia y la longitud de onda de ese fotón.
7. Calcule el nivel mínimo de energía para una partícula en una caja, si la partícula es un electrón, y la caja mide ퟓ.ퟎ ×ퟏퟎ−ퟏퟎ풎 en su interior, es decir, es un poco mayor que un átomo.
8. Demostrar las equivalencias entre unidades.
1푠=1,519 푥 1021푀푒푉−1. 1푓푚=5,068 푥 10−3푀푒푉.
9. Calcular cuántos fotones pos segundo emite una bombilla de ퟏퟎퟎ풘. La longitud de onda visible es de 흀~ퟔퟎퟎퟎ푨.
10. Un paquete de electrones es acelerado mediante una diferencia de potencial de ퟓퟎ ퟎퟎퟎ푽 y posteriormente lanzado contra una placa de plomo para producir rayos 푿 por bremsstra hlung. Determine la longitud de onda mínima de los rayos 푿 que se pueden obtener con este montaje.
Contiene algunas integrales indefinidas, impropias y a la vez aplicaciones de las mismas.
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Análisis de la respuesta transitoria. sistemas de segundo ordenjeickson sulbaran
Básicamente, el primer ejercicio se trata de la demostración para determinar los parámetros para un sistema de lazo cerrado de segundo orden. Mientras que, los otros dos ejercicios se basa en la resolución por el caso de sistema subamortiguado, es decir, un sistema que oscila en el transcurso del tiempo.
1891 - 14 de Julio - Rohrmann recibió una patente alemana (n° 64.209) para s...Champs Elysee Roldan
El concepto del cohete como plataforma de instrumentación científica de gran altitud tuvo sus precursores inmediatos en el trabajo de un francés y dos Alemanes a finales del siglo XIX.
Ludewig Rohrmann de Drauschwitz Alemania, concibió el cohete como un medio para tomar fotografías desde gran altura. Recibió una patente alemana para su aparato (n° 64.209) el 14 de julio de 1891.
En vista de la complejidad de su aparato fotográfico, es poco probable que su dispositivo haya llegado a desarrollarse con éxito. La cámara debía haber sido accionada por un mecanismo de reloj que accionaría el obturador y también posicionaría y retiraría los porta películas. También debía haber sido suspendido de un paracaídas en una articulación universal. Tanto el paracaídas como la cámara debían ser recuperados mediante un cable atado a ellos y desenganchado de un cabrestante durante el vuelo del cohete. Es difícil imaginar cómo un mecanismo así habría resistido las fuerzas del lanzamiento y la apertura del paracaídas.
La mycoplasmosis aviar es una enfermedad contagiosa de las aves causada por bacterias del género Mycoplasma. Esencialmente, afecta a aves como pollos, pavos y otras aves de corral, causando importantes pérdidas económicas en la industria avícola debido a la disminución en la producción de huevos y carne, así como a la mortalidad.
1. Skorepa Álvaro Ezequiel
Principios de la relatividad especial
Primer postulado. Principio especial de relatividad: Las leyes de
la física son las mismas en todos los sistemas de referencia inerciales. En
otras palabras, no existe un sistema inercial de referencia privilegiado, que
se pueda considerar como absoluto.
Segundo postulado. Invariancia de c: La rapidez de la luz es
una constante universal, denotada como c, que es independiente del
movimiento de la fuente de luz.
𝒄 = 𝟐𝟗𝟗. 𝟕𝟗𝟐. 𝟒𝟓𝟖
𝒎
𝒔
≅ 𝟑𝟎𝟎. 𝟎𝟎𝟎. 𝟎𝟎𝟎
𝒎
𝒔
𝐹𝑎𝑐𝑡𝑜𝑟 𝑑𝑒 𝐿𝑜𝑟𝑒𝑛𝑡𝑧 = 𝐺𝑎𝑚𝑚𝑎 = 𝛾 =
1
√1 −
𝑣2
𝑐2
𝛾 ≥ 1
𝑚 𝑟𝑒𝑙 = 𝑚 = 𝛾𝑚0 =
𝑚0
√1 −
𝑣2
𝑐2
𝑚 > 𝑚 𝑜
𝑝 = 𝛾 𝑚0 𝑣 =
𝑚0 𝑣
√1 −
𝑣2
𝑐2
2. Skorepa Álvaro Ezequiel
Deducción de 𝑬 = 𝒎𝒄 𝟐
Iniciemos con la definición de trabajo:
𝑊 = ∫ 𝐹⃗ 𝑑𝑥⃗ = 𝑊 𝑊 = ∫ 𝐹𝑑𝑥
El trabajo en todo instante es igual a la integral de las fuerzas que se aplican sobre una
partícula. Ahora el trabajo realizado desde un punto 𝑥0 = 0 hasta un punto 𝑥1 = 𝑥 es
igual a la energía cinética del sistema:
𝐸𝑛𝑒𝑟𝑔í𝑎 𝑐𝑖𝑛é𝑡𝑖𝑐𝑎 = 𝐸 𝑘 = ∫ 𝐹𝑑𝑥
𝑥
0
Donde 𝐹 es la fuerza en la dirección de desplazamiento 𝑑𝑥 y 𝑥 es la distancia sobre la
que actúa la fuerza (debido a la simplificación de hacer x1 = 0). Hecho esto tomamos
la definición de fuerza de la segunda ley de Newton, que nos dice que la Fuerza
resultante aplicada es igual a la derivada del momento lineal con respecto al tiempo
(eta es la formulación original de Newton de esta 2da ley):
𝐹 =
𝑑𝑝
𝑑𝑡
Reemplazando tenemos que:
𝐸 𝑘 = ∫
𝑑𝑝
𝑑𝑡
𝑑𝑥
𝑥
0
Luego reacomodamos:
𝐸 𝑘 = ∫
𝑑𝑥
𝑑𝑡
𝑑𝑝
𝑥
0
De donde por definición tenemos que:
𝑑𝑥
𝑑𝑡
= 𝑣
Reemplazando
𝐸 𝑘 = ∫ 𝑣𝑑𝑝
𝑝
0
Luego para efectos del análisis, tenemos que el momento lineal (relativista) de una
partícula másica, es igual a:
3. Skorepa Álvaro Ezequiel
𝑝 = 𝛾 𝑚0 𝑣 =
𝑚0 𝑣
√1 −
𝑣2
𝑐2
Ahora se considera la derivada de 𝑝 respecto a la velocidad, pero para que el cálculo
resulte más sencillo se expresa a 𝑝 de la siguiente manera:
𝑝 =
𝑚0 𝑣
√1 −
𝑣2
𝑐2
= 𝑚0 𝑣(1 −
𝑣2
𝑐2
)
−1/2
Ahora si planteando la derivada:
𝑑𝑝
𝑑𝑉
=
𝑑 (𝑚0 𝑣(1 −
𝑣2
𝑐2)
−1/2
)
𝑑𝑉
Como 𝑚0 es constante puede salir fuera de la derivada:
𝑑𝑝
𝑑𝑉
= 𝑚0
𝑑 (𝑣(1 −
𝑣2
𝑐2 )
−1/2
)
𝑑𝑉
1
𝑚0
𝑑𝑝
𝑑𝑉
=
𝑑 (𝑣(1 −
𝑣2
𝑐2 )
−1/2
)
𝑑𝑉
Dicha derivada es un producto de funciones que se resuelve de la siguiente manera:
1
𝑚0
𝑑𝑝
𝑑𝑉
=
𝑑 (𝑣 ∙ (1 −
𝑣2
𝑐2 )
−1/2
)
𝑑𝑣
=
𝑑(𝑣)
𝑑𝑣
∙ (1 −
𝑣2
𝑐2
)
−
1
2
+ 𝑣 ∙
𝑑 (1 −
𝑣2
𝑐2 )
−
1
2
𝑑𝑣
De donde:
𝑑( 𝑣)
𝑑𝑣
= 1
𝑑 (1 −
𝑣2
𝑐2 )
−
1
2
𝑑𝑉
= −
1
2
∙ (1 −
𝑣2
𝑐2
)
−
3
2
∙ (−
2𝑣
𝑐2
) =
𝑣
𝑐2
(1 −
𝑣2
𝑐2
)
−
3
2
Reemplazando:
5. Skorepa Álvaro Ezequiel
𝑚0 ∫
𝑣(−
𝑐2
2𝑣
)𝑑𝑥
√ 𝑥3
𝑣
0
= −
𝑚0 𝑐2
2
∫
𝑑𝑥
√ 𝑥3
𝑣
0
Para resolver la integral anterior se tiene en cuenta que
1
√𝑥3 = 𝑥
−
3
2
−
𝑚0 𝑐2
2
∫ 𝑥−
3
2
𝑣1
0
𝑑𝑥
−
𝑚0 𝑐2
2
(
𝑥
−
3
2
+1
−
3
2
+ 1
)|
0
𝑣
= −
𝑚0 𝑐2
2
(
𝑥
−
1
2
−
1
2
)|
0
𝑣
= −
𝑚0 𝑐2
2
(
−2
√ 𝑥
)|
0
𝑣
= 𝑚0 𝑐2
(
1
√ 𝑥
)|
0
𝑣
Sustituyendo 𝑥 por 𝑥 = 1 −
𝑣2
𝑐2
𝑚0 𝑐2
(
1
√1 −
𝑣2
𝑐2)
||
0
𝑣
= 𝑚0 𝑐2
(
1
√1 −
𝑣2
𝑐2
−
1
√1 −
02
𝑐2)
= 𝑚0 𝑐2
(
1
√1 −
𝑣2
𝑐2
− 1
)
𝐸 𝑘 =
𝑚0 𝑐2
√1 −
𝑣2
𝑐2
− 𝑚0 𝑐2
De donde
𝑚0
√1−
𝑣2
𝑐2
= 𝑚, reemplazando esto
𝐸 𝑘 = 𝑚𝑐2
− 𝑚0 𝑐2
Sacando factor común 𝑐2
𝐸 𝑘 = 𝑐2( 𝑚 − 𝑚0)
El resultado muestra que la energía cinética de un cuerpo es igual a la variación de su
masa, la cual resulta ser siempre un incremento (ya que 𝑚 > 𝑚0), como consecuencia
de su movimiento relativo multiplicada por 𝑐2
.
Ahora a la expresión 𝐸𝑘 = 𝑚𝑐2
− 𝑚0 𝑐2
, se la puede reordenar de la siguiente
manera:
𝑚𝑐2
= 𝐸 𝑘 + 𝑚0 𝑐2
Si la energía cinética es igual a cero (𝐸𝑘 = 0)
𝑚𝑐2
= 𝑚0 𝑐2
6. Skorepa Álvaro Ezequiel
Esto nos dice que aunque un cuerpo este parado, sin poseer energía cinética, aun así
tiene una energía asociada que denominaremos energía en reposo 𝐸0 = 𝑚0 𝑐2
Entonces la energía total 𝐸 se puede plantear como la suma de la energía cinética 𝐸𝑘 y
la en reposo 𝐸0
𝐸 = 𝐸 𝑘 + 𝐸0
𝐸 = 𝑚𝑐2
− 𝑚0 𝑐2
+ 𝑚0 𝑐2
Ahora dicha fórmula se puede expresar de otra manera, teniendo en cuenta que 𝑚 =
𝛾𝑚0 =
𝑚0
√1−
𝑣2
𝑐2
A su vez existe una forma de expresar esta ecuación mediante el momento lineal, que
es la siguiente:
En definitiva, la energía relativista se puede expresar como:
𝟐
𝑬 = 𝜸𝒎 𝟎 𝒄 𝟐
=
𝒎 𝟎 𝒄 𝟐
√ 𝟏 −
𝒗 𝟐
𝒄 𝟐
𝑬 𝟐
= 𝒎 𝟎
𝟐
𝒄 𝟒
+ 𝒑 𝟐
𝒄 𝟐
𝑬 = 𝒎𝒄 𝟐
=
𝒎 𝟎
√ 𝟏 −
𝒗 𝟐
𝒄 𝟐
= 𝒎 𝟎
𝟐
𝒄 𝟒
+ 𝒑 𝟐
𝒄 𝟐
7. Skorepa Álvaro Ezequiel
Que a su vez se puede expresar de forma vectorial:
𝑬 = 𝒎𝒄 𝟐
=
𝒎 𝟎
√ 𝟏 −
𝒗⃗ 𝟐
𝒄 𝟐
= 𝒎 𝟎
𝟐
𝒄 𝟒
+ 𝒑⃗ 𝟐
𝒄 𝟐
De donde
𝑬 = 𝑬𝒏𝒆𝒓𝒈𝒊𝒂
𝒎 𝟎 = 𝒎𝒂𝒔𝒂 𝒊𝒏𝒆𝒓𝒄𝒊𝒂𝒍 𝒆𝒏 𝒓𝒆𝒑𝒐𝒔𝒐
𝒎 = 𝒎𝒂𝒔𝒂 𝒊𝒏𝒆𝒓𝒄𝒊𝒂𝒍 𝒓𝒆𝒍𝒂𝒕𝒊𝒗𝒊𝒔𝒕𝒂
𝒑⃗ = 𝒄𝒂𝒏𝒕𝒊𝒅𝒂𝒅 𝒅𝒆 𝒎𝒐𝒗𝒊𝒎𝒊𝒆𝒏𝒕𝒐 𝒍𝒊𝒏𝒆𝒂𝒍
𝒗⃗ = 𝑽𝒆𝒍𝒐𝒄𝒊𝒅𝒂𝒅 𝒅𝒆 𝒍𝒂 𝒑𝒂𝒓𝒕𝒊𝒄𝒖𝒍𝒂 𝒆𝒏 𝒄𝒖𝒆𝒔𝒕𝒊ó𝒏
𝒄 = 𝒓𝒂𝒑𝒊𝒅𝒆𝒛 𝒅𝒆 𝒖𝒏 𝒇𝒐𝒕ó𝒏 = 𝟐𝟗𝟗. 𝟕𝟗𝟐. 𝟒𝟓𝟖
𝒎
𝒔
≅ 𝟑𝟎𝟎. 𝟎𝟎𝟎. 𝟎𝟎𝟎
𝒎
𝒔
Deducción de 𝑬 𝟐
= 𝒎 𝟎
𝟐
𝒄 𝟒
+ 𝒑 𝟐
𝒄 𝟐
Partimos de la definición de momento lineal según la relatividad especial
𝑝 = 𝛾 𝑚0 𝑣 =
𝑚0 𝑣
√1 −
𝑣2
𝑐2
𝑝 =
𝑚0 𝑣
√1 −
𝑣2
𝑐2
Se eleva al cuadrado miembro a miembro
𝑝2
=
𝑚0
2
𝑣2
1 −
𝑣2
𝑐2
9. Skorepa Álvaro Ezequiel
Nótese que
𝑚0
2 𝑐4
1−
𝑣2
𝑐2
= 𝐸2
, reemplazando esto se llega a:
𝑝2
𝑐2
= −𝑚0
2
𝑐4
+ 𝐸2
Que reordenando nos queda:
𝐸2
= 𝑚0
2
𝑐4
+ 𝑝2
𝑐2
A partir de la expresión 𝐸2
= ( 𝑚0 𝑐2)2
+ ( 𝑝𝑐)2
se puede hacer una analogía con
el teorema de Pitágoras:
𝑬 𝟐
= (𝒎 𝟎 𝒄 𝟐
)
𝟐
+ ( 𝒑𝒄) 𝟐
𝑆𝑖 𝑣⃗ = 0 ⇒ 𝑝⃗ = 0
𝑬 𝟎 = 𝒎 𝟎 𝒄 𝟐
Ahora si estamos en presencia de fotones (ondas
electromagnéticas) ⇒ 𝑚0 = 0
𝑬 = 𝒑𝒄
𝒑𝒄
𝑬
𝒑𝒄
𝑬
𝒎 𝟎 𝒄 𝟐
𝒎 𝟎 𝒄 𝟐
𝑬
10. Skorepa Álvaro Ezequiel
Pero para un fotón la expresión de 𝑝 no es 𝑝 = 𝑚𝑣. La cantidad de movimiento lineal
resulta ser una propiedad de cualquier ente físico con o sin masa, necesaria para
describir las interacciones. Los modelos actuales consideran que no sólo los cuerpos
másicos poseen cantidad de movimiento, también resulta ser un atributo de los
campos y los fotones.
𝐸 = ℎ𝑓
Reemplazando esto en la formula obtenida de la energía de un fotón 𝐸 = 𝑝𝑐, se tiene:
𝑝𝑐 = ℎ𝑓 ⇒ 𝑝 =
ℎ𝑓
𝑐
Además para un fotón: 𝜆𝑓 = 𝑐 entonces se puede expresar también como:
𝑝 =
ℎ
𝜆
Entonces la cantidad de movimiento lineal 𝑝 de un fotón se puede expresar como:
𝑝⃗ =
𝐸
𝑐
=
ℎ𝑓
𝑐
=
ℎ
𝜆