ley de ampere farafay

1. República Bolivariana de Venezuela
Ministerio Del Poder Popular Para La Educación Superior
Instituto Universitario Politécnico Santiago Mariño
Carrera: Ing. Eléctrica
Cátedra: Maquinas Eléctricas 1
Prof.: Ranielina Rondón
Ley de Ampere y Faraday
Bachiller:
Torrealba, Fernando
C.I: 22.872.547
Mayo 2014

2. Ley de Ampere
En física del magnetismo, la ley de Ampère, modelada por André-Marie
Ampère en 1831, relaciona un campo magnético estático con la causa que la
produce, es decir, una corriente eléctrica estacionaria. James Clerk Maxwell la
corrigió posteriormente y ahora es una de las ecuaciones de Maxwell,
formando parte del electromagnetismo de la física clásica.
La ley de Ampére explica, que la circulación de la intensidad del campo
magnético en un contorno cerrado es igual a la corriente que lo recorre en
ese contorno.
El campo magnético es un campo angular con forma circular, cuyas líneas
encierran la corriente. La dirección del campo en un punto es tangencial al
círculo que encierra la corriente.
El campo magnético disminuye inversamente con la distancia al conductor.

11. Ley de Faraday
LaLeydeFaradayestablecequelacorrienteinducidaenuncircuitoesdirectamente
proporcional a la rapidez con que cambia el flujo magnético que lo atraviesa
La inducción electromagnética fue descubierta casi simultáneamente y de forma
independiente por Michael Faraday y Joseph Henry en 1830. La inducción
electromagnética es el principio sobre el que se basa el funcionamiento del
generadoreléctrico,eltransformadorymuchosotrosdispositivos.
Supongamos que se coloca un conductor eléctrico en forma de circuito en una
regiónenlaquehayuncampomagnético.SielflujoFatravésdelcircuitovaríaconel
tiempo, se puede observar una corriente en el circuito (mientras el flujo está
variando). Midiendo la fem inducida se encuentra que depende de la rapidez
devariación del flujo del campo magnético con el tiempo.

12. EJERCICIOS Y APLICACIONES DE LEY DE FARADAY
Una bobina de alambre de cobre de 100 vueltas y sección transversal de 1 10-3 m2,
se conecta aun circuito siendo la resistencia total 10 . Si la inducción magnética
alterna varía entre los valores de ±1 Wb/m2 ¿cuánta de carga fluye en el circuito?
B
B
d
dt d
dt

     
dq
i
dqdt
R dt
i
R

  
 
 

B
B
d
Rdq d dq
R

    
2
1
q
B
B B0
Rdq d Rq q
R



        
Reemplazando valores se obtiene:
3
2 2
Wb
NBA 100 1 1 10 0.1
m
  
           
3
1 2
Wb
NBA 100 1 1 10 0.1
m
  
           
 R 10 
 q 0.02 C 

13. EJERCICIOS Y APLICACIONES DE LEY DE FARADAY
Una bobina de cobre con 100 vueltas y una resistencia de
5  se conectan como se muestra en la figura. Si la
corriente alterna en el solenoide varía en ±1,5 A en un
sentido y en otro cada 0.005 s, donde éste tiene 200
vueltas/cm y un diámetro de 3cm.
¿Qué corriente se induce en la bobina?
A
B 0
B dA BA    0B n i Donde
7 2
2
7 2
1
B 200001.5 4 10 3.810
B 200001.5 4 10 3.810
 
 
    
    
 
 
2 2 5
2
2 2 5
1
3.810 0.015 2.6610 Wb
3.810 0.015 2.6610 Wb
 
 
     
     
 5
5.3210 Wb
  
N
t
i
R

 



5
100 5.3610
i
5 0.05

    i 20 mA

14. Curva teórica del Magnetismo de un
material ferromagnético.
CURVAS DE MAGNETIZACION
La curva de magnetización de un material ferromagnético es aquella que representa el magnetismo en el material
como función de la fuerza magnetizaste.
Magnetismo Fuerza magnetizaste
f N * i
l i
B H
Estas curvas se obtienes debido a que la permeabilidad de los materiales ferromagnéticos no es constante, entonces,
para ilustrar el comportamiento de la permeabilidad de un material ferromagnético se aplica una corriente continua al
núcleo.
Esta dependencia de la historia precedente del flujo y la falla resultante para volver sobre el trazo de la trayectoria del
flujo se llama histéresis. La trayectoria bcdeb trazada en la figura 1, mientras la corriente aplicada cambia, se llama
curva de histéresis.
La histéresis es la tendencia de un material a conservar una de sus propiedades, en ausencia del estímulo que la ha
generado. Podemos encontrar diferentes manifestaciones de este fenómeno. Por extensión se aplica a fenómenos que
no dependen sólo delas circunstancias actuales, sino también de cómo se ha llegado a esas circunstancias.
Ciclo de histéresis
Cuando a un material ferromagnético se le aplica un campo magnético creciente Bap suimantación crece desde O hasta
la saturación Ms, ya que todos los dominios magnéticos están alineados. Así se obtiene la curva de primera imantación.
Posteriormente si Bap se hace decrecer gradualmente hasta anularlo, la imantación no decrece del mismo modo, ya
que la reorientación de los dominios no es completamente reversible, quedando una imantación remanente MR: el
material se ha convertido en unimán permanente. Si invertimos Bap, conseguiremos anular la imantación con un
campo magnético coercitivo Bc. El resto del ciclo se consigue aumentando de nuevo el campo magnético aplicado. Este
efecto de no reversibilidad se denomina ciclo de histéresis.

15. Características de la curva de
Magnetización de un material.
Voltaje Inducido en Armadura
[V]
Corriente de Campo
[A]
Voltaje Alterno
[V]
146 3.8 80
152 4.0 80
160 4.2 80
168 4.8 80
180 5.0 83
187 5.4 83
196 6.0 84
203 6.8 84
212 7.8 84
227 9.2 90
Antes de activar la alimentación del circuito, se toma una primera medición, dada por 9.5 [V], que corresponde al
punto donde, aun siendo igual a cero la corriente de campo, se puede registrar un voltaje distinto de cero en la
armadura, debido a la magnetización remanente en el generador.

18. FIN