El documento describe las leyes de los gases ideales y los conceptos básicos de la termodinámica. Explica que la presión y el volumen de un gas ideal están relacionados por las leyes de Boyle, Charles y Gay-Lussac. También define la ecuación de estado de un gas ideal y los conceptos de trabajo, calor y energía interna. Por último, introduce la primera ley de la termodinámica sobre la conservación de la energía.
Termoquímica: Términos básicos.
• Primer principio de la Termodinámica
– Calor, trabajo, energía interna
– Entalpía
– Calores de reacción
– Ley de Hess
• Segundo principio de la Termodinámica
– Espontaneidad
– Entropía
– Energía libre
• Espontaneidad de las reacciones químicas
Termoquímica: Términos básicos.
• Primer principio de la Termodinámica
– Calor, trabajo, energía interna
– Entalpía
– Calores de reacción
– Ley de Hess
• Segundo principio de la Termodinámica
– Espontaneidad
– Entropía
– Energía libre
• Espontaneidad de las reacciones químicas
Presentacion en la Candidatura a preparador para la asignatura Termodinamica General, adscrita al Departamento de Fisica, Facultad de Ingenieria Universidad de Carabobo. Tema Primera Ley de la Termodinamica para sistemas cerrados
Las propiedades de las mezclas de gases ideales se pueden analizar a partir de las propiedades de sus componentes. La presentación muestra las ecuaciones más importantes para el estudio de mezclas de gases ideales y propone un ejercicio.
Introducción. Sistema termodinámico. Estados de equilibrio. Procesos termodinámicos. Equilibrio termodinámico. Principio cero de la Termodinámica. Temperatura. Escala de temperaturas. Termómetros. Ecuación de estado: gas ideal, gas real. Interpretación cinética de la temperatura..
Presentacion en la Candidatura a preparador para la asignatura Termodinamica General, adscrita al Departamento de Fisica, Facultad de Ingenieria Universidad de Carabobo. Tema Primera Ley de la Termodinamica para sistemas cerrados
Las propiedades de las mezclas de gases ideales se pueden analizar a partir de las propiedades de sus componentes. La presentación muestra las ecuaciones más importantes para el estudio de mezclas de gases ideales y propone un ejercicio.
Introducción. Sistema termodinámico. Estados de equilibrio. Procesos termodinámicos. Equilibrio termodinámico. Principio cero de la Termodinámica. Temperatura. Escala de temperaturas. Termómetros. Ecuación de estado: gas ideal, gas real. Interpretación cinética de la temperatura..
En las diapositivas sobre Termoquimica se explican los sistemas termodinamicos, estados y funciones de estado. trabajo, calor, energia interna y se ve el Primer Principio de la Termodinamica, vemos los distintos tipos entalpia y llegamos a la ley de Hess. Luego se expone el concepto de entropia, la espontaneidad de los procesos quimicos y se aborda el Segundo Principio de la Termodinamica. Finalmente se introduce la energia libre de Gibbs y los procesos espontaneos que mas se dan en Quimica. A lo largo de la presentacion se van introduciendo ejercicios para la mejor comprension de lo conceptos explicados.
Instrucciones del procedimiento para la oferta y la gestión conjunta del proceso de admisión a los centros públicos de primer ciclo de educación infantil de Pamplona para el curso 2024-2025.
Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3.pdfsandradianelly
Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestra y el maestro Fase 3Un libro sin recetas, para la maestr
2. Gases ideales
Para simplificar el estudio de los gases, a
veces, se considera que las partículas
que los forman son puntuales y que no
existen fuerzas de interacción entre ellas,
excepto cuando chocan entre sí o bien
con las paredes del recipiente que las
contiene. Los gases reales se aproximan
al comportamiento ideal cuando se
encuentran sometidos a bajas presiones y
altas temperaturas.
3. Leyes de los gases
Ley de Boyle- Mariotte: relaciona la
presión de un gas con el volumen que
ocupa en una transformación isotérmica, a
temperatura constante, estableciendo que
el producto de la presión por el volumen
en el estado inicial es igual al producto de
la presión por el volumen en el estado
final: P1 V1 =P2V2= Constante
5. Ley de Charles
Relaciona el volumen que ocupa un gas con
su temperatura en una transformación
isobara, a presión constante, expresa que el
volumen ocupado por un gas es proporcional
a su temperatura. Es decir, si V1 es el
volumen que ocupa un gas a temperatura T 1
y V2 es el volumen que ocupa la misma masa
de gas a temperatura T2, se verifica:
V1 = V2
6. Ley de Gay Lussac
Relaciona la presión a que se encuentra
sometido un gas con su temperatura en una
transformación isócora, a volumen
constante, establece que la presión de un
gas es directamente proporcional a su
temperatura, es decir que, si la temperatura
es T1 el gas se encuentra a una presión P 1,
siendo P2 la presión correspondiente a la
temperatura T2, se cumple: P1 = P2
T1 T 2
7. Ecuación de estado de un gas ideal
PV=nRT
R = 0,082 atm L
K mol
n=m
M
m es la masa del gas del sistema y M la
masa molecular del mismo.
8. Calor y trabajo
En el enfoque macroscópico de la
termodinámica, se describe el estado de un
sistema mediante el uso de variables tales
como presión, volumen, temperatura y
energía interna. Cabe señalar que un estado
macroscópico de un sistema aislado ( ej: un
gas que contiene un solo tipo de moléculas)
sólo se puede especificar si el sistema está
en equilibrio térmico interno, para ello todas
las partes del sistema deben estar a la
misma presión y temperatura.
9. Trabajo realizado por un gas
Por ejemplo, un gas contenido en un cilindro
dotado de un émbolo móvil, ocupa un
volumen V, a una presión P. Cuando el gas
se expande a presión constante, el volumen
aumenta en ΔV, el trabajo realizado por el
gas es : W = P (Vf-Vi)
10. Trabajo realizado por un gas
El gas se debe expandir poco a poco para
que el sistema permanezca en equilibrio
termodinámico.
En general, el W realizado en una expansión
de cierto estado inicial a un estado final es el
área bajo la curva en un diagrama PV.
11. Trabajo realizado por un gas
En este caso la presión del gas se reduce
por enfriamiento a volumen constante Vi
y luego el gas se expande a presión
constante: W = Pf (Vf-Vi)
12. Trabajo realizado por un gas
En este segundo ejemplo el gas se
expande a presión constante P i y después
su presión se reduce a Pf a volumen
constante Vf: W = Pi (Vf-Vi) el cual es
mayor que el trabajo realizado en el caso
anterior.
13. Trabajo realizado por un gas
En este tercer ejemplo tanto P como V
varían de manera continua, el W realizado
tiene cierto valor intermedio respecto de los
procesos anteriores y para evaluar el trabajo
se debe conocer la forma de la curva PV. En
conclusión, el trabajo realizado depende de
los estados inicial, final e intermedios del
sistema.
14. Equilibrio termodinámico
Existe cuando no hay una fuerza externa
que actúe sobre el sistema y la
temperatura es la misma que la de sus
alrededores. Esta condición requiere que
no realice trabajo alguno ni sobre el
sistema ni por el sistema, y que no haya
intercambio de calor entre el sistema y
sus alrededores.
16. Energía Interna (Δυ)
Puesto que la energía que posee el sistema
debe conservarse, el cambio en la energía
interna es: Δυ = U2 – U1; debe representar la
diferencia entre el calor neto ΔQ absorbido por
el sistema y el ΔW que realiza el sistema sobre
sus alrededores. Δυ = ΔQ - ΔW
El cambio de la energía interna se define
exclusivamente en términos de las cantidades
mensurables calor y trabajo.
17. Primera ley de la termodinámica
Es una nueva exposición del principio de la
conservación de la energía: La energía no puede
crearse o destruirse, sólo transformarse de una
forma en otra.
Al aplica esta ley a un proceso termodinámico se
observa: ΔQ = Δυ + ΔW
La Primera ley expresa que en cualquier proceso
termodinámico, el calor neto absorbido por un
sistema es igual a la suma del trabajo neto que
éste realiza y el cambio de su energía interna.
19. Convención de signos para W y Q
+ calor: energía que entra al sistema
+ trabajo: energía que sale del sistema
- calor: energía que sale del sistema
- trabajo: energía que entra al sistema
Con una transferencia de calor (+),
calentamos el sistema y con transferencia
negativa, enfriamos el sistema. De igual
modo, el trabajo que efectúa el sistema es
positivo, y el trabajo que se efectúa sobre el
sistema es negativo.
20. Conservación de la energía
Teniendo en cuenta que:
E ent – E sal = ΔU del sistema
Q – W = ΔU
Aplicando el primer principio a sistemas
cerrados en donde no hay intercambio de
masa.
ΔU = Q – W
En los sistemas aislados ΔI = 0
21. Aplicaciones del primer principio
Procesos cíclicos:
El estado final coincide con el inicial:
ΔT = 0; ΔI = 0; ΔV = 0 el primer principio se
reduce a: Q = W, el trabajo neto realizado
por el ciclo es igual al calor neto absorbido.
22. Aplicaciones del primer principio
Proceso isócoro: V = constante
W = P ΔV = 0
Q = ΔI; el calor entregado se almacena
como energía interna.
23. Aplicaciones del primer principio
Proceso isobárico: P = constante
W = P (Vf-Vi)
Q = ΔI + P (Vf-Vi)
24. Aplicaciones del primer principio
Procesos adiabáticos: no hay intercambio
de calor.
ΔI = -W
Se interpreta que:
Si el sistema realiza W: W > 0 y ΔI < 0
Si se hace trabajo sobre el sistema:
W < 0 y ΔI > 0 gana energía
26. Procesos adiabáticos
A medida que el gas se expande, efectúa
trabajo sobre el émbolo, pero pierde energía
interna y la temperatura disminuye. Si el
proceso se invierte forzando al émbolo a
descender, entonces el trabajo se realizará
sobre el gas, ( - ΔW) y habrá un incremento
en la energía interna, de modo que: -
ΔW = ΔU
En este ejemplo la temperatura se eleva.
28. Aplicaciones del primer principio
Procesos isotérmicos: T = 0 implica ΔI = 0
Q = ΔW distinto de cero
Ej: el gas está en contacto térmico con un
depósito de calor, si la presión del gas es
infinitesimalmente mayor que la presión
atm, el gas absorbe calor del depósito, se
expande y eleva el émbolo. Durante esta
expansión a cierto volumen final, Vf y
presión final Pf, se transfiere del depósito
al gas el calor suficiente para que la
temperatura sea constante, Ti.