fisica

1. Movimiento armónico simple
Movimiento armónico simple, mostrado en el espacio real y en el espacio fásico. Las
órbita es periódica.
El movimiento armónico simple (m.a.s.), también denominado movimiento
vibratorio armónico simple (m.v.a.s.), es un movimiento periódico, y vibratorio en
ausencia de fricción, producido por la acción de una fuerza recuperadora que es
directamente proporcional a la posición, y que queda descrito en función del tiempo por
una función senoidal (seno o coseno). Si la descripción de un movimiento requiriese
más de una función armónica, en general sería un movimiento armónico, pero no un
m.a.s.
En el caso de que la trayectoria sea rectilínea, la partícula que realiza un m.a.s. oscila
alejándose y acercándose de un punto, situado en el centro de su trayectoria, de tal
manera que su posición en función del tiempo con respecto a ese punto es una
sinusoide. En este movimiento, la fuerza que actúa sobre la partícula es proporcional a
su desplazamiento respecto a dicho punto y dirigida hacia éste.
Índice
 1 Mecánica clásica
o 1.1 Cinemática del movimiento armónico simple
o 1.2 Velocidad
o 1.3 Aceleración
o 1.4 Amplitud y fase inicial
o 1.5 Dinámica del movimiento armónico simple
o 1.6 Energía del movimiento armónico simple
 2 Ejemplos
o 2.1 Medición de masa en ingravidez
 3 Mecánica relativista y mecánica cuántica
o 3.1 Mecánica relativista
o 3.2 Mecánica cuántica
 4 Véase también
 5 Referencias
o 5.1 Bibliografía

2. o 5.2 Enlaces externos
Mecánica clásica
Cinemática del movimiento armónico simple
Péndulo simple en movimiento armónico simple con oscilaciones pequeñas.

3. Evolución en el tiempo del desplazamiento, la velocidad y la aceleración en un
movimiento circular uniforme.
El movimiento armónico simple es un movimiento periódico de vaivén, en el que un
cuerpo oscila de un lado al otro de su posición de equilibrio, en una dirección
determinada, y en intervalos iguales de tiempo. Por ejemplo, es el caso de un cuerpo
colgado de un muelle oscilando arriba y abajo.El objeto oscila alrededor de la posición
de equilibrio cuando se le separa de ella y se le deja en libertad. En este caso el cuerpo
sube y baja.
Es también, el movimiento que realiza cada uno de los puntos de la cuerda de una
guitarra cuando esta entra en vibración; pero, pongamos atención, no es el movimiento
de la cuerda, sino el movimiento individual de cada uno de los puntos que podemos
definir en la cuerda. El movimiento de la cuerda, un movimiento ondulatorio, es el
resultado del movimiento global y simultáneo de todos los puntos de la cuerda.
Posición (negro), velocidad (verde) y aceleración (rojo) de un oscilador armónico
simple.
Respecto a su posición de equilibrio. En un desplazamiento a lo largo del eje Ox,
tomando el origen O en la posición de equilibrio, esta fuerza es tal que
donde es una constante positiva y es la elongación. El signo negativo indica que en
todo momento la fuerza que actúa sobre la partícula está dirigida hacía la posición de
equilibrio; esto es, en dirección contraria a su elongación (la "atrae" hacia la posición de
equilibrio).
Aplicando la segunda ley de Newton, el movimiento armónico simple se define
entonces en una dimensión mediante la ecuación diferencial
Siendo la masa del cuerpo en desplazamiento. Escribiendo se obtiene la
siguiente ecuación donde es la frecuencia angular del movimiento:
(2)
La solución de la ecuación diferencial (2) puede escribirse en la forma
(3)
donde:
es la elongación o desplazamiento respecto al punto de equilibrio.
es la amplitud del movimiento (elongación máxima).
es la frecuencia angular
es el tiempo.

4. es la fase inicial e indica el estado de oscilación o vibración (o fase) en el
instante t = 0 de la partícula que oscila.
Además, la frecuencia de oscilación puede escribirse como esto:
(4) , y por lo tanto el periodo como
La velocidad y aceleración de la partícula pueden obtenerse derivando respecto del
tiempo la expresión .
Velocidad
La velocidad instantánea de un punto material que ejecuta un movimiento armónico
simple se obtiene por lo tanto derivando la posición respecto al tiempo:
(5)
Aceleración
La aceleración es la variación de la velocidad del movimiento respecto al tiempo de
espera y se obtiene por lo tanto derivado la ecuación de la velocidad respecto al tiempo
de encuentro:
(6)
Amplitud y fase inicial
La amplitud y la fase inicial se pueden calcular a partir de las condiciones iniciales
del movimiento, esto es de los valores de la elongación y de la velocidad iniciales.
(7)
(8)
Sumando miembro a miembro las dos ecuaciones (7) y (8) obtenemos

5. (9)
Dividiendo miembro a miembro las dos ecuaciones (7) y (8) obtenemos
(10)
Dinámica del movimiento armónico simple
En el movimiento armónico simple la fuerza que actúa sobre el móvil es directamente
proporcional:
(11)
Un ejemplo sería el que realiza un objeto unido al extremo un muelle, en ese caso k
sería la constante de elasticidad del muelle. Aplicando la segunda ley de newton
tendríamos:
(12)
Comparando esta ecuación y la que teníamos para la aceleración (6) se deduce:
(13)
Esta ecuación nos permite expresar el periodo (T) del movimiento armónico simple en
función de la masa de la partícula y de la constante elástica de la fuerza que actúa sobre
ella:
(14)
Energía del movimiento armónico simple
Energías cinética (Ec), potencial (Ep) y mecánica (Em) en el movimiento armónico en
función de la elongación.

6. Las fuerzas involucradas en un movimiento armónico simple son centrales y, por tanto,
conservativas. En consecuencia, se puede definir un campo escalar llamado energía
potencial (Ep) asociado a la fuerza. Para hallar la expresión de la energía potencial, basta
con integrar la expresión de la fuerza (esto es extensible a todas las fuerzas
conservativas) y cambiarla de signo, obteniéndose:
(15)
La energía potencial alcanza su máximo en los extremos de la trayectoria y tiene valor
nulo (cero) en el punto x = 0, es decir el punto de equilibrio.
La energía cinética cambiará a lo largo de las oscilaciones pues lo hace la velocidad:
(16)
La energía cinética es nula en -A o +A (v=0) y el valor máximo se alcanza en el punto
de equilibrio (máxima velocidad Aω).
(17)
Como sólo actúan fuerzas conservativas, la energía mecánica (suma de la energía
cinética y potencial) permanece constante.
(18)
Finalmente, al ser la energía mecánica constante, puede calcularse fácilmente
considerando los casos en los que la velocidad de la partícula es nula y por lo tanto la
energía potencial es máxima, es decir, en los puntos y . Se obtiene
entonces que,
(19)
O también cuando la velocidad de la partícula es máxima y la energía potencial nula, en
el punto de equilibrio
(20)
Ejemplos
Medición de masa en ingravidez

7. En condiciones de ingravidez no es posible medir la masa de un cuerpo a partir de su
peso. Sin embargo, se puede recurrir al principio del movimiento armónico simple para
realizar tal medición.
Para ello se instaló en la estación espacial Skylab un dispositivo (experimento M1721 )
destinado a medir la masa de los tripulantes consistente en una silla oscilante capaz de
medir su periodo de oscilación electrónicamente. A partir de este dato, y conociendo
la constante de fuerza del resorte unido a la silla, es posible entonces calcular la masa
del individuo:
(21)
Mecánica relativista y mecánica cuántica
En mecánica relativista el análogo del movimiento armónico simple, es un movimiento
en el que la fuerza es proporcional a la elongación pero debido a las peculiaridades de la
teoría de la relatividad el movimiento resultante es sólo cuasiarmónico, y no
exactamente armónico. En mecánica cuántica no puede hablarse propiamente de
trayectorias, pero existe también un análogo cuántico de dicho movimiento.
Mecánica relativista
El problema del oscilador en mecánica relativista no admite una solución analítica
simple debido a que la ecuación del movimiento implica integrar la siguiente ecuación:2
Sin embargo, puede una solución aproximada con las condiciones de contorno
dada por:2
donde:
Mecánica cuántica
Artículo principal: Oscilador armónico cuántico

8. Funciones de onda para los ocho primeros autoestados, . El eje horizontal
muestra la posición y en unidades (h/2πmω)1/2. Las gráficas están sin normalizar.
Una partícula de masa m sin espín sometida a un potencial cuadrático ejecuta en
mecánica clásica un movimiento armónico simple, el equivalente cuántico de este
movimiento, es el de una partícula sometida al potencial:
Por lo que por lo expuesto anteriormente el espectro de posibles energías de la partícula
será puramente puntual (es decir, será una combinación de funciones de niveles
energéticos separados). Los posibles valores de la energía son:
y las funciones de onda asociadas son:
donde son los polinomios de Hermite.
Péndulo simple
El péndulo simple (también llamado péndulo matemático o péndulo ideal) es un
sistema idealizado constituido por una partícula de masa m que está suspendida de un
punto fijo o mediante un hilo inextensible y sin peso. Naturalmente es imposible la
realización práctica de un péndulo simple, pero si es accesible a la teoría.
El péndulo simple o matemático se denomina así en contraposición a los péndulos
reales, compuestos o físicos, únicos que pueden construirse.
Índice

9.  1 Ecuación del movimiento
o 1.1 Método de Newton
o 1.2 Método de Lagrange
 2 Pequeñas oscilaciones
 3 Isocronismo
 4 Oscilaciones de mayor amplitud
 5 Instrumento gravimétrico
 6 Véase también
 7 Referencias
 8 Bibliografía
 9 Referencias externas
Ecuación del movimiento
Péndulo simple. Esquema de fuerzas..
Método de Newton
Consideremos un péndulo simple, como el representado en la Figura. Si desplazamos la
partícula desde la posición de equilibrio hasta que el hilo forme un ángulo Θ con la
vertical, y luego la abandonamos partiendo del reposo, el péndulo oscilará en un plano
vertical bajo la acción de la gravedad. Las oscilaciones tendrán lugar entre las
posiciones extremas Θ y -Θ, simétricas respecto a la vertical, a lo largo de un arco de
circunferencia cuyo radio es la longitud, , del hilo. El movimiento es periódico, pero
no podemos asegurar que sea armónico.
Para determinar la naturaleza de las oscilaciones deberemos escribir la ecuación del
movimiento de la partícula.
La partícula se mueve sobre un arco de circunferencia bajo la acción de dos fuerzas: su
propio peso (mg) y la tensión del hilo (N), siendo la fuerza motriz la componente
tangencial del peso. Aplicando la segunda ley de Newton obtenemos:
siendo at, la aceleración tangencial y donde hemos incluido el signo negativo para
manifestar que la fuerza tangencial tiene siempre sentido opuesto al desplazamiento
(fuerza recuperadora).

10. Al tratarse de un movimiento circular, podemos poner
siendo la aceleración angular, de modo que la ec. dif. del movimiento es:
Esta ec. dif. no corresponde a un movimiento armónico simple (m.a.s.) debido a la
presencia de la función seno, de modo que podemos asegurar que el movimiento del
péndulo simple no es armónico simple, en general.
Método de Lagrange
El lagrangiano del sistema es
donde es la elongación angular (ángulo que forma el hilo con la vertical) y es la
longitud del hilo. Aplicando las ecuaciones de Lagrange se sigue
y obtenemos la ecuación del movimiento es
de modo que la masa no interviene en el movimiento de un péndulo.
Pequeñas oscilaciones

11. Péndulo simple en movimiento armónico simple con oscilaciones pequeñas.
Para pequeñas oscilaciones, la función que representa la elongación angular con el
tiempo, , es casi sinusoidal; para mayores amplitudes la oscilación ya no es
sinusoidal. La figura muestra un movimiento de gran amplitud
(negro), junto a un movimiento de pequeña amplitud (gris).
Si consideramos tan sólo oscilaciones de pequeña amplitud, de modo que el ángulo θ
sea siempre suficientemente pequeño, entonces el valor del senθ será muy próximo al
valor de θ expresado en radianes (senθ ≈ θ, para θ suficientemente pequeño), como
podemos apreciar en la Tabla I, y la ec. dif. del movimiento se reduce a
que es idéntica a la ec. dif. correspondiente al m.a.s., refiriéndose ahora al movimiento
angular en lugar de al movimiento rectilíneo, cuya solución es:

12. siendo ω la frecuencia angular de las oscilaciones, a partir de la cual determinamos el
período de las mismas:
Las magnitudes y son dos constantes "arbitrarias" (determinadas por las condiciones
iniciales) correspondientes a la amplitud angular y a la fase inicial del movimiento.
Ambas tienen dimensiones de ángulo plano.
Comparación entre el valor de un ángulo (rad) y su seno.
Θ(º) Θ(rad) senΘ dif. % Θ(º) Θ(rad) senΘ dif. %
0 0,00000 0,00000 0,00 15 0,26180 0,25882 1,15
2 0,03491 0,03490 0,02 20 0,34907 0,34202 2,06
5 0,08727 0,08716 0,13 25 0,43633 0,42262 3,25
10 0,17453 0,17365 0,51 30 0,52360 0,50000 4,72
Isocronismo
Obsérvese que el periodo del péndulo simple es independiente de la masa de la partícula
suspendida y, también, de la amplitud de las oscilaciones, siempre que éstas sean
suficientemente pequeñas como para que la aproximación senθ ≈ θ sea aceptable. Esta
última propiedad, conocida como isocronismo de las pequeñas oscilaciones, fue
descubierta por Galileo (1564-1642), hacia el año 1581, en la catedral de Pisa:
"Un día en que asistía, algo distraído sin duda, a una ceremonia religiosa, fijó su mirada
en una lámpara de bronce, obra maestra de Benvenuto Cellini, que, suspendida de una
larga cuerda, oscilaba con lentitud ante el altar. Quizás, con los ojos fijos en aquel
metrónomo improvisado, unió su voz a la de los celebrantes; la lámpara se detuvo poco
a poco y, atento Galileo a sus últimos movimientos, observó que marcaba siempre el
mismo compás"
J. Bertrand: Galileo y sus trabajos
Esta última circunstancia fue la que más atrajo la atención de Galileo; a pesar de que la
amplitud de las oscilaciones se iba reduciendo, permanecía sensiblemente constante la
duración de las mismas. Galileo repitió muchas veces el experimento y acabó por
descubrir la relación existente entre dicha duración y la longitud de la cuerda que
soportaba al peso oscilante. Más adelante, hacia el año 1673, Christian Huygens
encontró la expresión del periodo correspondiente a las oscilaciones de pequeña
amplitud, basando su demostración en las leyes de caída de los graves, según las había
enunciado Galileo.
Puesto que las pequeñas oscilaciones del péndulo son isócronas, resulta útil para la
medida del tiempo (vide relojes de péndulo).

13. Oscilaciones de mayor amplitud
La integración de la ecuación del movimiento, sin la aproximación de pequeñas
oscilaciones, es considerablemente más complicada e involucra integrales elípticas de
primera especie, por lo que omitimos el desarrollo que llevaría a la siguiente solución:
Dependencia del período del péndulo con la amplitud angular de las oscilaciones. Para
pequeñas oscilaciones, el cociente T/T0 tiende a la unidad 1; pero tiende a infinito para
ángulos cercanos a 180º.
donde es la amplitud angular. Así pues, el periodo es función de la amplitud de las
oscilaciones.
En la Figura hemos representado gráficamente la variación de T (en unidades de T0) en
función de θ, tomando un número creciente de términos en la expresión anterior. Se
observará que el periodo T difiere significativamente del correspondiente a las
oscilaciones de pequeña amplitud (T0) cuando θ > 20º. Para valores de θ suficientemente
pequeños, la serie converge muy rápidamente; en esas condiciones será suficiente tomar
tan sólo el primer término correctivo e, incluso, sustituir sen θ/2 por θ/2, de modo que
tendremos
donde θ se expresará en radianes. Esta aproximación resulta apropiada en gran parte de
las situaciones que encontramos en la práctica; de hecho, la corrección que introduce el
término θ2/16 representa menos de 0.2% para amplitudes inferiores a 10°.
Para oscilaciones de pequeña amplitud, las expresiones anteriores se reducen a

14. center.
Instrumento gravimétrico
El péndulo simple se utilizó en las primeras determinaciones precisas de la aceleración
producida por la gravedad, debido a que tanto el periodo de las oscilaciones como la
longitud de la cuerda pueden determinarse con facilidad. Podemos expresar g en
función de T y de :
Ejemplo: Un péndulo simple se usa para medir la aceleración de la gravedad, usando
T=2π√(1/g , el periodo T medido fue de (1.24±0.02) s. Y la longitud de (0.381±0.002)
m. ¿Cuál es el valor resultante de g con 50% de incertidumbre absoluta y relativa?
T^2 = 4 π^2 l / g
g = 4 π^2 l / T^2
g = 4 π^2 0.381 / (1.24)^2 = 15.641 / 1.5376 = 9.7821 m/s^2
∆g = (∆l/l +2 ∆T/T) g
∆g = [(0.002/0.381) + 2 (0.02/1.24)] 9.7821 = 0.36 m/s^2
g = 9.78±0.36 m/s^2
Péndulo

15. Para otros usos de este término, véase Péndulo (desambiguación).
Péndulo simple en movimiento armónico con oscilaciones pequeñas.
Péndulo en la Catedral Metropolitana, Ciudad de México.
El péndulo (del lat. pendŭlus, pendiente)1 es un sistema físico que puede oscilar bajo la
acción gravitatoria u otra característica física (elasticidad, por ejemplo) y que está
configurado por una masa suspendida de un punto o de un eje horizontal fijos mediante
un hilo, una varilla, u otro dispositivo que sirve para medir el tiempo.
Existen muy variados tipos de péndulos que, atendiendo a su configuración y usos,
reciben los nombres apropiados: péndulo simple, péndulo compuesto, péndulo cicloidal,
doble péndulo, péndulo de Foucault, péndulo de Newton, péndulo balístico, péndulo de
torsión, péndulo esférico, etcétera.

16. Sus usos son muy variados: medida del tiempo (reloj de péndulo, metrónomo, ...),
medida de la intensidad de la gravedad, etc.
Índice
 1 Péndulo simple o matemático
o 1.1 Ecuación del movimiento
o 1.2 Período de oscilación
o 1.3 Solución de la ecuación de movimiento
 2 Péndulo esférico
o 2.1 Período
o 2.2 Solución de la ecuación de movimiento
 3 Véase también
 4 Referencias
o 4.1 Bibliografía
o 4.2 Enlaces externos
Péndulo simple o matemático
Artículo principal: Péndulo simple
Componentes del peso de la masa pendular.
También llamado péndulo ideal está constituido por un hilo inextensible de masa
despreciable, sostenido por su extremo superior de un punto fijo, con una masa puntual
sujeta en su extremo inferior que oscila libremente en un plano vertical fijo.
Al separar la masa pendular de su punto de equilibrio, oscila a ambos lados de dicha
posición, desplazándose sobre una trayectoria circular con movimiento periódico.
Ecuación del movimiento

17. Para escribir la ecuación del movimiento observaremos la figura adjunta,
correspondiente a una posición genérica del péndulo. La flecha azul representa el peso
de la masa pendular. Las flechas en color violeta representan las componentes del peso
en las direcciones tangencial y normal a la trayectoria.
Aplicando la Segunda ley de Newton en la dirección del movimiento, tenemos
donde el signo negativo tiene en cuenta que la tiene dirección opuesta a la del
desplazamiento angular positivo (hacia la derecha, en la figura). Considerando la
relación existente entre la aceleración tangencial y la aceleración angular
obtenemos finalmente la ecuación diferencial del movimiento plano del péndulo simple
Período de oscilación
Factor de amplificación del período de un péndulo, para una amplitud angular
cualquiera. Para ángulos pequeños el factor vale aproximadamente 1 pero tiende a
infinito para ángulos cercanos a π (180º).
El astrónomo y físico italiano Galileo Galilei observó que el periodo de oscilación es
independiente de la amplitud, al menos para pequeñas oscilaciones. En cambio, aquel
depende de la longitud del hilo. El período de la oscilación de un péndulo simple
restringido a oscilaciones de pequeña amplitud puede aproximarse por:
Para oscilaciones mayores la relación exacta para el período no es constante con la
amplitud e involucra integrales elípticas de primera especie:

18. Donde φ0 es la amplitud angular máxima. La ecuación anterior puede desarrollarse en
serie de Taylor obteniéndose una expresión más útil:
Solución de la ecuación de movimiento
Para pequeñas oscilaciones la amplitud es casi senoidal, para amplitudes más grandes la
oscilación ya no es senoidal. La figura muestra un movimiento de gran amplitud
(negro), junto a un movimiento de pequeña amplitud
(gris).
Para amplitudes pequeñas, la oscilación puede aproximarse como combinación lineal de
funciones trigonométricas. Para amplitudes grandes puede probarse el ángulo puede
expresarse como combinación lineal de funciones elípticas de Jacobi. Para ver esto
basta tener en cuenta que la energía constituye una integral de movimiento y usar el
método de la cuadratura para integrar la ecuación de movimiento:
Donde, en la última expresión se ha usado la fórmula del ángulo doble y donde además:
, es la energía, que está relacionada con la máxima
amplitud .
, es la energía potencial.

19. Realizando en variable , la solución de las ecuaciones del movimiento
puede expresarse como:
Donde:
, es la función elíptica de Jacobi tipo seno.
El lagrangiano del sistema es , donde es el
ángulo que forma la cuerda del péndulo a lo largo de sus oscilaciones (es la variable), y
es la longitud de la cuerda (es la ligadura). Si se aplican las ecuaciones de Lagrange se
llega a la ecuación final del movimiento: . Es decir, la masa no
influye en el movimiento de un péndulo.
Péndulo esférico
Artículo principal: Péndulo esférico
Péndulo de Foucault en el hemisferio sur.
Un péndulo esférico es un sistema con dos grados de libertad. El movimiento está
confinado a la una porción de superficie esférica (de radio l) comprendida entre dos
paralelos. Existen dos integrales de movimiento, la energía E y la componente del
momento angular paralela al eje vertical Mz. La función lagrangiana viene dada por:

20. Donde es el ángulo polar y es el ángulo que forma el hilo o barra del péndulo con la
vertical. Las ecuaciones de movimiento, obtenidas introduciendo el lagrangiano anterior
en las ecuaciones de Euler-Lagrange son:
La segunda ecuación expresa la constancia de la componente Z del momento angular y
por tanto lleva a la relación entre la velocidad de giro polar y el momento angular y por
tanto a reescribir la lagrangiana como:
Y el problema queda reducido a un problema unidimensional.
Período
El movimiento de un péndulo esférico en general no resulta periódico, ya que es la
combinación de dos movimientos periódicos de períodos generalmente
inconmensurables. Sin embargo el movimiento resulta cuasiperiódico, lo cual significa
que fijado una posición y una velocidad previas del movimiento existe un tiempo T tal
que el movimiento pasará a una distancia tan pequeña como se desee de esa posición
con una velocidad tan parecida como se quiera, pero sin repetirse exactamente. Dada
que la región de movimiento además resulta compacta, el conjunto de puntos la
trayectoria de un péndulo esférico constituye un conjunto denso sobre una área esférica
comprendida entre dos casquetes esféricos.
Solución de la ecuación de movimiento
Las ecuaciones de movimiento pueden expresarse en términos de integrales elípticas de
primera especie y tercera especie: