El documento describe el campo eléctrico como la fuerza eléctrica por unidad de carga y sus direcciones en función de la carga puntual. Se abordan detalles sobre el campo eléctrico de cargas puntuales, cilindros conductores y esferas conductoras, así como la suma vectorial de múltiples cargas. Además, se incluyen ejercicios relacionados con la intensidad del campo eléctrico en diferentes configuraciones de carga.

1. Nombre Y Cedula
Omar Mendoza
C.I:20670309
Saia B

2. El campo eléctrico se define como la fuerza eléctrica por unidad
de carga. La dirección del campo se toma como la dirección de
la fuerza que ejercería sobre una carga positiva de prueba. El
campo eléctrico esta dirigido radialmente hacia fuera de una
carga positiva y radialmente hacia el interior de una carga
puntual negativa.
λ=
𝑄
𝐿
= 𝑑𝑞 = λ.dl Lineal
σ=
𝑄
𝐴
= 𝑑𝑞 = σ.da Superficial
ρ=
𝑄
𝑉
= 𝑑𝑞 = ρ.dv Volumétrica

3. • Campo Eléctrico de una Carga Puntual
El campo eléctrico de una carga puntual
se puede obtener de la ley de Coulomb:
El campo eléctrico está dirigido radialmente hacia fuera
de una carga puntual en todas las direcciones.
Los círculos representan superficies equipotenciales esféricas.
El campo eléctrico de cualquier número de cargas puntuales, se puede obtener por la suma vectorial
de los campos individuales. Un campo dirigido hacia fuera se toma como positivo; el campo de carga
negativa está dirigido hacia el interior de la carga.

4. • Campo Eléctrico: Cilindro Conductor El campo
eléctrico de un conductor cilíndrico uniforme con una
densidad de carga uniforme se puede obtener usando
la ley de Gauss. Considerando una superficie
gaussiana en la forma de un cilindro de radio r, el campo
eléctrico tiene la misma magnitud en cada punto del
cilindro y está dirigido hacia afuera. El flujo eléctrico es
entonces el campo eléctrico multiplicado por el área del
cilindro.

5. • Campo Eléctrico de una Esfera Conductora
El campo eléctrico de una esfera conductora con carga Q se
puede obtener mediante la aplicación directa de la ley de Gauss.
Considerando una superficie gaussiana de la forma de una
esfera de radio r > R , el campo eléctrico tiene la misma
magnitud en cada punto de la superficie y está dirigido hacia
afuera. Luego el flujo eléctrico será exactamente el campo
eléctrico multiplicado por el área de la superficie esférica.
El campo eléctrico se ve que es idéntico al de una
carga puntual Q situada en el centro de la esfera. Puesto que
todas las cargas residirán en la superficie conductora, una
superficie gaussiana en r < R no abarcará carga alguna y por su
simetría se puede ver que será cero en todos los puntos
interiores de un conductor esférico.

6. • Cargas Puntuales Múltiples
El campo eléctrico de múltiples cargas puntuales se puede
obtener, tomando la suma vectorial de los campos eléctricos
de las cargas individuales.

7. • Campo Eléctrico: Placas Paralelas
Si dos placas conductoras paralelas
cargadas de forma opuestas, las tratamos
como planos infinitos (despreciando los
bordes), se puede usar la ley de Gauss
para calcular el campo eléctrico entre las
placas. Suponiendo que las placas están
en equilibrio con un campo eléctrico
cero en el interior de los conductores,
entonces se puede usar el resultado de
una superficie conductora cargada :
Esto es también consistente con el
tratamiento de las placas de cargas como
dos láminas de cargas con campo
eléctrico

8. • Una varilla delgada no
conductora se dobla en forma de
arco de circunferencia de radio
“a” y sus tiende un ángulo q en
el centro del círculo. A lo largo
de toda su longitud se distribuye
uniformemente una carga total
“q”. Encontrar la intensidad del
campo eléctrico en el centro de
circulo en función de : a , q , q.
Ejercicio 1
λ=
𝑄
𝑆
= 𝑑𝑞 = λ.ds

10. Ejercicio 2
Calcular la magnitud del
campo eléctrico en el
centro de un anillo de
radio R cargado con
densidad lineal l, al cual
se le ha quitado un octavo
de su perímetro

12. Ejercicio 3
• Una carga está distribuida
uniformemente en un cilindro
macizo infinitamente largo de radio
R. Demuestre que E a la distancia r
del eje del cilindro (r < R) está dada
por E = (r r / eO ) m r
• Siendo r la densidad de carga
volumétrica ( C / m3 ) ¿Cuál será el
resultado para puntos donde r > R?

13. = 𝐸. 𝑑𝐴 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝑒 𝑜
𝐸. 2𝜋𝑟𝑚𝑙 = ρ
𝜋𝑟𝑚2
𝑙
𝑒0
• Demuestre que E a la distancia r del eje del
cilindro (r < R) está dada por E = (r r /
eO ) m r
𝑄𝑒𝑛𝑐 = ρ𝜋𝑟𝑚2
𝑙
𝐸 =
ρ∗𝑟𝑚
𝑒0
Siendo r= ρ la densidad de carga volumétrica ( C / m3 )
𝐸 =
r∗𝑟𝑚
𝑒0

14. Siendo r la densidad de
carga volumétrica
( C / m3 ) ¿Cuál será el
resultado para puntos
donde r > R?

15. 𝑑𝑎 = 2𝜋𝑟𝑙 E=
ρ𝑅2
2𝑟𝑒0
𝑄𝑒𝑛𝑐 = ρ ∗ 𝑣𝑒𝑛 = ρ ∗ 𝜋𝑟𝑚2
𝑙
= 𝐸. 𝑑𝐴 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝑒 𝑜
E(2 𝜋 r*l)=
ρ∗𝜋𝑅2 𝑙
𝑒0

16. Ejercicio 4
• Una esfera conductora descargada
de radio R1 , tiene una cavidad
central de radio R2 , en cuyo
centro hay una carga puntual q.
• Encontrar la carga sobre las
superficies interna y externa del
conductor.
• Calcular el campo en puntos fuera
de la esfera, en el interior de la
esfera y en la cavidad.
• Si la esfera conductora estuviera
cargada con una carga Q c
,recalcule lo solicitado en las
preguntas anteriores.

21. Conclusión
• Cabe de señalar que el campo eléctrico esta directamente
relacionado a la fuerza eléctrica “magnitud” que poseen
entre si dependiendo su carga eléctrica se han de atraer si
son de signos distintos o repeler si son de signos iguales.