El documento discute la controversia sobre si los neutrinos del CERN llegaron antes de salir, explorando conceptos de relatividad especial y sistemas de referencia inerciales. Se presentan dos postulados de Einstein que subrayan la invariancia de la velocidad de la luz y cómo diferentes observadores pueden medir simultaneidad de eventos de manera distinta. Finalmente, plantea que o hay un error en el experimento o se está observando algo excepcionalmente nuevo que desafía las teorías existentes.

1. ¿Es verdad que los neutrinos del CERN llegaron antes de salir?Una explicación de andar por casa (sin ecuaciones!!!!)By@gruizdevilla

2. Si y no.(Todo depende de como se mire  )

3. Supongamos un observador inercial R0. (o sea, tú por ejemplo)(inercial: que no acelera ni frena)Vamos a pintar dos ejes para situar sucesos, uno de desplazamiento espacial y otro temporal.

4. tPor aquí estamos, en el futuro y hacia atrásPor aquí estamos, en el futuro y hacia adelantexPor aquí estamos, en el pasado y hacia atrásPor aquí estamos, en el pasado y hacia adelante

5. tEl eje t corresponde con las posiciones de un objeto que estuviese en x=0 y no se moviese.xEl eje x corresponde con todos los sucesos simultáneos en el instante t=0

6. Pintemos el recorrido de un rayo de luz.

7. Para simplificar, el eje x mide la distancia en vez de en metros, en unidades equivalentes a 300.000.000m.Es decir, lo que la luz recorren en un segundo.

8. tcx

9. Y ahora lo que hizo el neutrino, viajando más rápido que la luz. (Para que se vea más clara la ilustración, se ha utilizado una velocidad mucho mayor a la del experimento del CERN)

10. Identificamos dos sucesos:s0: Salida del CERN, en el pasados1: Llegada a Gran Sasso, en el futuro

11. tcs1 , la llegada, ocurre en el futuro y a la derecha(x positivo)s1xs0s0 , la salida, ocurre en el pasado y a la izquierda (x negativo)

12. Ahora un poco de relatividad especial. Poco, que son sólo dos postulados.

13. Primer postulado 1. Principio especial de relatividadLas leyes de la física son las mismas en todos los sistemas de referencia inerciales. En otras palabras, no existe un sistema inercial de referencia privilegiado, que se pueda considerar como absoluto.(anda que no es democrática la física, ¿eh? todos iguales ante la ley.. de la física)

14. Para ilustrarlo añadimos un nuevo sistema de referencia inercial R1 en movimiento respecto desde el primero R0. O sea yo (R1), me muevo respecto de ti (R0)

15. Agregamos su eje t’, es decir, la trayectoria de una partícula que no se mueva respecto de R1 (o sea, por donde me muevo yo)

16. tt’x(nada nuevo bajo el sol hasta ahora)

17. Segundo postulado 2. Invariancia de cLa velocidad de la luz en el vacío es una constante universal, c, que es independiente del movimiento de la fuente de luz.(de sobra conocido y demostrado desde 1887 por Michelson y Morley)

18. Pintemos el rayo de luz c de nuevo

19. ctt’x

20. La velocidad luz no parece ser la misma para R0 y para R1

21. En R0 la luz se aleja por igual de los ejes t y xEn R1 se aleja más del eje x que del eje t’, es decir, parece que la luz va más lenta.(esto es relatividad clásica, la de Galileo)

22. Falta algo para cumplir el segundo postulado: que la velocidad de c sea la misma para todos los sistemas de referencia inerciales.

23. ¿Y sí definimos un eje nuevo x’ para R1que defina los sucesos simultáneos con t’=0?Este eje se debe alejar de “c” al mismo ritmo que t’, como ocurría con x y t (para que sean velocidades similares para los dos).

24. Para R1 lo que ocurre a la vez o es simultáneo, resulta que pertenece tanto al pasado como al futuro de R0.x’: simultáneo en el instante cero (t’=0) para R1. La mitad derecha está en el futuro de R0 y la mitad izquierda en el pasado.ctt’x’BxATú (R0) mides que A ocurre antes que B (usas t y x para medir).Yo (R1) mido que A y B ocurren a la vez (x’ son las cosas que veo que ocurren a la vez en el instante t’=0!)

25. Sacamos dos conclusiones:Para que en t’ la luz se aleje al mismo ritmo que en t, el eje tiene que estar dilatado, es decir, que el tiempo avanza más despacio (lo de la paradoja de los gemelos)Aparece x’. ¡¡¡Los sucesos que ocurren a la vez para un observador ocurren en momentos distintos para otro!!!!!!!!(La contracción del espacio la explicamos otro día).

26. Parece un poco raro al principio, pero las cosas acaban cuadrando.¿Y si hubiésemos empezado pintando R1? (Mis ejes t’ y x’ se verían perpendiculares)Estaríamos en la siguiente figura, que presenta una cierta simetría con la anterior. (R0 se desplaza hacia la izquierda)

27. ctFuturo de R1t’x’Para R0 lo que ocurre a la vez o es simultáneo, resulta que pertenece tanto al pasado como al futuro de R1.x: simultáneo en el instante cero (t=0) para R0. La mitad derecha está en el pasado de R1 y la mitad izquierda en el futuro.xPasado de R1

28. Volvamos al neutrino hiperlumínico

29. tcs1 , la llegada, ocurre en el futuro y a la derecha(x positivo)s1xs0s0 , la salida, ocurre en el pasado y a la izquierda (x negativo)

30. Para sacar las coordenadas es muy fácil: utilizar líneas paralelas.Paralelas a x para sacar el tiempo y paralelas a t para sacar la posición.

31. tcs1 , la llegada, ocurre en el futuro y a la derecha(x positivo)s1t1x0x1xt0s0s0 , la salida, ocurre en el pasado y a la izquierda (x negativo)

32. Dos sucesos en R0Salida s0: en el pasado y a la izquierda (x0,t0)Llegada s1: en el futuro y a la derecha (x1,t1)

33. Ahora dibujamos el sistema de referencia R1

34. tct’x’s1xs0

35. Calculemos ahora las coordenadas de los dos sucesos en R1.¿Cómo? Con paralelas a t’ y a x’.

36. tct’x’x1’t0’s1xs0x0’t1’

37. Veamos que hemos obtenido:

38. Dos sucesos en R1Salida s0: en el futuro (parte de arriba de t’) y a la izquierda (x0’,t0’)Llegada s1: en el pasado (parte de abajo de t’) y a la derecha (x1’,t1’)

39. O sea, el efecto (la llegada) ocurre antes de la causa.¡¡¡Viola, por tanto, el principio de causalidad!!!

40. Si la velocidad del neutrino fuera inferior a la de la luz, esto nunca ocurriría.

41. El dibujo completo:

42. tct’x’x1’t0’s1t1x0x1xt0s0x0’t1’Sucesos s0 y s1En el sistema de referencia original (t’,x’)t0<0<t1En el otro sistema de referencia (t’,x’)t1’<0<t0’

43. Epílogo¿Qué puede haber pasado con el experimento?

44. Una de dos:

45. O hay algún fallo en el experimento que todavía no se ha encontrado (inicialmente, parece lo más probable)

46. O que el experimento esté bien hecho. Entonces, citando a Sherlock Holmes: “Cuando todo aquello que es imposible ha sido eliminado, lo que quede, por muy improbable que parezca, es la verdad.”

47. O sea, algo que no habíamos visto hasta ahora está pasando, algo apasionante, nuevo y raro, raro, raro… y seguro que Holmes tendrá razón de nuevo al decir: “Nada resulta más engañoso que un hecho evidente”

49. Más frases de Sherlock Holmes que aplicarían a este problema:Datos, datos, datos… No puedo fabricar ladrillos sin arcilla.Es un caso realmente muy interesante.Adapta las teorías a los hechos, en vez de los hechos a las teorías.Es un error capital el teorizar antes de poseer datos. Insensiblemente uno comienza a deformar los hechos para hacerlos encajar en las teorías, en lugar de encajar las teorías en los hechos.Nada aclara tanto un caso como exponérselo a otra persona.Nunca hago excepciones, la excepción invalida la regla.Nuestras ideas deben ser tan amplias como la naturaleza si aspiran a interpretarla.Comienza el juego.