El documento presenta información sobre la física cuántica y los principales descubrimientos que llevaron a su desarrollo. Se mencionan los trabajos pioneros de Planck, Einstein, Compton y otros científicos que establecieron las bases de esta teoría, como la cuantización de la energía de la radiación electromagnética y la naturaleza cuántica de la luz. También se describen fenómenos como el efecto fotoeléctrico y el efecto Compton que no podían explicarse con la fís

1. Física Cuántica

2. De izquierda a derecha: De pie arriba: A. Piccard, E. Henriot, P. Ehrenfest, Ed. Herzen, Th. De Donder, E. Schrödinger, E. Verschaffelt, W. Pauli, W. Heisenberg, R.H. Fowler, L. Brillouin De pie al medio: P. Debye, M. Knudsen, W.L. Bragg, H.A. Kramers, P.A.M. Dirac, A.H. Compton, L. de Broglie, M. Born, N. Bohr Sentados: I. Langmuir, M. Planck, Mme. Curie, H.A. Lorentz, A. Einstein, P. Langevin, Ch. E. Guye, C.T.R. Wilson, O.W. Richardson El congreso de Salvay - 1927

3. RADIACIÓN DE CUERPO NEGRO E HIPÓTESIS DE PLANCK Ley de desplazamiento de Wien: Ley de Rayleigh-Jeans:

4. Catástrofe ultravioleta Fórmula de Planck: Constante de Boltzmann: k B = 1.38 × 10  23 J/K Constante de Planck: h = 6.626 × 10  34 J · s

8. Las corrientes de saturación I 2 e I 1 corresponden a diferentes intensidades de luz. f 0 frecuencia corte : no hay EF para f < f o

9. Características del efecto fotoeléctrico que no se pueden explicar con la física clásica 1 . Un aumento en intensidad de luz implica aumentar la amplitud de E , como F sobre e = e E la energía cinética de los electrones debe aumentar. Sin embargo K máx es independiente de la intensidad de la luz. 2 . El EF debe ocurrir para cualquier f, la intensidad debe ser suficientemente intensa para dar la energía necesaria a los electrones. Sin embargo existe una frecuencia de corte f 0 . Para valores de f < f 0 no ocurre EF, para cualquier intensidad de la luz. 3 . La energía absorbida por un electrón de la onda EM plana, se limita a un área del orden del radio atómico. Si la luz es débil, existe un tiempo de retardo medible desde que la luz se activa hasta cuando el electrón es emitido. Sin embargo no se ha medido un tiempo de retraso.

11. Características del efecto fotoeléctrico que se explican con la física cuántica 1 . Si se duplica la intensidad de la luz, simplemente se duplica el número de fotones y por tanto la corriente fotoeléctrica, esto no cambia la energía h f de los fotones. 2 . Si la energía cinética máxima es cero, h f =  0 el fotón de frecuencia f tiene la energía h f justa para liberar al electrón. Si la frecuencia se reduce, los fotones no tendrán la energía suficiente para extraer al electrón, sin importar cuantos fotones hayan. 3 . Si se ilumina un cátodo entonces hay un fotón que es absorbido, para emitir al electrón. No hay tiempo de retraso. ejemplo

15. EL EFECTO COMPTON Compton y sus colegas mostraron que la dispersión de rayos X a partir de electrones era explicada inadecuadamente por la teoría clásica . Tratando a la luz como cuantos llamados fotones, sin embargo, él encontró que podía hacer predicciones exactas; esto fue denominado posteriormente el Efecto Compton. Se hace incidir un haz de rayos X de longitud de onda  0 , el haz dispersado tiene dos picos de intensidad asociados a dos longitudes de ondas  ’ y  0 donde Corrimiento Compton  depende del ángulo  en que se observa.

17. Compton Postulan que el haz de rayos X es una colección de fotones cada uno con energía h f los cuales colisionan con los electrones libres del blanco en forma similar a las bolas de billar,

19. Calcule la energía, en electronvolts, de un fotón cuya frecuencia es a) 620 THz, b) 3.10 GHz, c) 46.0 MHz. d) Determine las longitudes de onda correspondientes a esos fotones y establezca la clasificación de cada uno sobre el espectro electromagnético. E = hf a) E = (6.63  10  34 )(6.2  10 14 ) = 4.11  10  19 J = 2.57 eV b) E = (6.63  10  34 )(3.1  10 9 ) = 2.06  10  24 J = 12.8  eV c) E = (6.63  10  34 )(4.6  10 7 ) = 3.05  10  26 J = 191 neV  = c/f  a = 4.84  10  7 m  b = 9.68  10  2 m  c = 6.52 m

20. Muestre que a cortas longitudes de onda o bajas temperaturas la ley de radiación de Planck predice una reducción exponencial en I(  , T) dada por la ley de radiación de Wien:

21. Demuestre que a grandes longitudes de onda la ley de radiación de Planck se reduce a la ley de Rayleigh-Jeans:

22. Un estudiante que analiza el efecto fotoeléctrico de dos metales diferentes registra la siguiente información: i) el potencial de frenado para los fotoelectrones liberados en el metal 1 es 1.48 V mayor que para el metal 2, y ii) la frecuencia de corte para el metal 1 es 40.0 % más pequeña que para el metal 2. Determine la función de trabajo para cada metal. K = eV 0 = hf   eV 01 = hf   1 eV 02 = hf   2 V 01 = V 02 + 1.48  2   1 = 1.48 eV f c1 = 0.60f c2 hf c1 = 0.60hf c2  1 = 0.60  2  1 = 2.22 eV  2 = 3.70 eV V 0 f

23. Cuando luz de 445 nm incide sobre cierta superficie metálica, el potencial de frenado es 70.0% del que resulta cuando luz de 410 nm incide sobre la misma superficie metálica. Con base en esta información, y la siguiente tabla de funciones de trabajo, identifique el metal implicado en el experimento. Metal Función de trabajo (eV) Cesio 1.90 Potasio 2.23 Plata 4.73 Tungsteno 4.58 eV 01 = hf 1   eV 02 = hf 2   eV 0 = hf   V 02 = 0.7V 01 eV 02 = 0.7eV 01 hf 2   = 0.7(hf 1   )  = h(f 2  f 1 )/0.3 = 2.23 eV

24. Rayos X que tienen una energía de 300 keV experimentan dispersión Compton desde un blanco. Si los rayos dispersados se detectan a 37.0° respecto de los rayos incidentes, encuentre a) el corrimiento Compton a este ángulo, b) la energía de los rayos X dispersados y c) la energía del electrón de retroceso.  = 488 fm  0 = 4.14 pm  =  0 +  = 4.63 pm E = 268 keV K e = E 0 – E = 32 keV

26. La figura muestra el potencial de frenado la frecuencia de los fotones incidentes en el efecto fotoeléctrico para el sodio. Use la gráfica para encontrar a) la función de trabajo, b) la relación h/e y c) la longitud de onda de corte.

27. ESPECTROS ATÓMICOS

28. ESPECTROS ATÓMICOS

29. Serie de Balmer R H : constante de Rydberg = 1.097 373 2  10  7 m  1 Serie de Lyman Serie de Paschen Serie de Brackett

30. MODELO CUÁNTICO DE BOHR DEL ÁTOMO

34. Resolver para el miércoles los siguientes problemas del texto guía (capítulo 40): 7 13 14 18 20 25 32 42 62 65 66

35. Efecto Zeeman Es el desbordamiento de las líneas espectrales cuando se produce la absorción o emisión en presencia de un campo magnético muy fuerte.

36. Efecto Faraday Describe cómo el plano de polarización de la luz puede cambiar y muestra cómo su alteración es proporcional a la intensidad del componente del campo magnético en la dirección de propagación de la onda luminosa. El efecto Faraday, un efecto magneto-óptico, es la primera evidencia experimental de que la luz y el magnetismo están relacionados.

37. Efecto Kerr Normalmente los líquidos no son birrefringentes, pero el agua, el benceno, etc. adquieren esta propiedad cuando se establece un campo eléctrico en su interior. Aprovechando esta propiedad se pueden construir válvulas luminosas controladas eléctricamente. Se procede de la siguiente manera: se llena una cubeta de paredes transparentes, planas y paralelas con el líquido en cuestión; la cubeta está intercalada entre dos polaroides cuyos ejes ópticos forman un ángulo de 90º. Cuando se establece un campo eléctrico entre las láminas es transmitida luz y esta transmisión desaparecerá al extinguirse el campo eléctrico. Efecto Cotton-Mouton Es el equivalente magnético del Kerr. Está relacionado con la doble refracción de un líquido situado en un campo magnético transversal. Esta doble refracción se atribuye al alineamiento de las moléculas óptica y magnéticamente anisótropas en la dirección del campo aplicado.

38. Holografía Veamos el caso muy simple de la interferencia entre dos conjuntos de ondas planas. Como se ve en la Figura la combinación de los frentes de onda A y B hace que se sumen o se resten las ondas a lo largo de líneas horizontales en la placa fotográfica según lleguen en fase o contrafase.

39. La situación descripta en la Figura anterior da como resultado una diferencia de exposición entre las diferentes zonas de la placa. Este registro es justamente una red de difracción una vez que hayamos revelado la placa. Si después se ilumina la placa con onda planas que se desplazan horizontalmente, se producirá su difracción. Gran parte de la energía de estas ondas luminosas pasa directamente a través de la red, como pasaría la luz por cualquier negativo, para darnos el máximo central de la figura de difracción. Pero también estarán las correspondientes a los otros máximos principales. En particular el haz desviado o difractado hacia abajo, avanza en la misma dirección en que habría avanzado el conjunto originario B, si la placa fotográfica no hubiera estado presente. Por lo tanto un observador en el trayecto de estas ondas reconstruidas imaginaría que la fuente generadora del conjunto original B estaba aún situada detrás de la placa.

40. Para formar un holograma, se hacen interferir dos conjuntos de ondas luminosas de longitud de onda única. Uno es el que surge de la escena que va a ser registrada fotográficamente. Casi invariablemente es un conjunto de ondas extremadamente complicado. El otro es por lo general algo simple, frecuentemente un conjunto de ondas planas. Este segundo conjunto es llamado onda de referencia. Se hacen interferir, como se indica en la Figura adjunta, los dos conjuntos de ondas de holograma en una placa fotográfica. Los objetos son iluminados por una fuente de luz láser monocromática (parte inferior de la figura) igual que la se utiliza para producir las ondas planas de la parte superior. Debido a que los frentes de onda del conjunto de ondas emitido por la escena iluminada son bastante irregulares, el diagrama de interferencia es bastante complicado pero registra exactamente las características de la escena.

41. Cuando se ilumina, tal como se ve en la Figura inferior, con la misma luz láser usada anteriormente como onda de referencia, un observador cree ver el objeto original en sus tres dimensiones.